Деполяризация света рассеянного жидкостью

ДЕПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА, РАССЕЯННОГО В ЖИДКОСТЯХ [c.254]

ИНТЕНСИВНОСТЬ И ДЕПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА, РАССЕЯННОГО В СИЛИКАТНЫХ СТЕКЛАХ И ВЯЗКИХ ЖИДКОСТЯХ [c.325]

Интенсивность и деполяризация света, рассеянного при переходе от жидкости к стеклу [c.327]

Из сказанного следует, что для описания рассеянного излучения достаточно знать степень деполяризации Ago и абсолютный коэффициент рассеяния Rgo- Rm обычно находят при помощи относительных измерений, сравнивая интенсивность света, рассеиваемого исследуемой жидкостью, с интенсивностью света, рассеянного в тех же условиях эталонной жидкостью, значение абсолютного коэффициента рассеяния которой известно. В качестве эталона чаще всего используется бензол 2. В этом случае [c.109]

Формула Эйнштейна учитывает не все причины рассеяния света. В частности, она не учитывает флуктуации анизотропии в случае жидкостей, состоящих из анизотропных молекул. Учет этого обстоятельства увеличивает интенсивность рассеянного света и объясняет его деполяризацию. В случае жидкостей соответствующие теоретические расчеты, конечно, не столь надежны, а их согласие с опытом не такое хорош , как в случае газов. [c.607]

В 5 рассматривался спектральный состав света, рассеянного на адиабатических и изобарических флуктуациях плотности в маловязких жидкостях. В таких жидкостях поперечные упругие волны настолько сильно затухают [136, 151], что внутренний дублет, обусловленный дифракцией и модуляцией света на поперечной волне, отсутствует. Кроме того, не рассматривается спектральный состав света, рассеянного на флуктуациях Ае],. , определяющих значительную часть интенсивности рассеянного света и целиком ответственных за его деполяризацию. [c.98]

Основная трудность разработки теории деполяризации рассеянного света в жидкостях связана с необходимостью, во-первых, учитывать внутреннее действующее на молекулу поле и, во-вторых, отыскивать функцию распределения для вычисления средних значений квадрата второй производной по времени составляющих поляризации, которые определяют интенсивность х-и 2-компонент рассеянного света. [c.255]

Ti==2,16 10" с /с, Т2=3 Ю с /сир О,385, дает А ==0,42, что находится в прекрасном согласии с измеренным А =0,43. Хотя нужно полагать, что такое хорошее согласие вызвано случайными обстоятельствами, поскольку и Тз определяются экспериментально со значительной погрешностью, однако формула (7.35) дает обнадеживающие результаты и должна быть испробована на большом числе жидкостей, когда для них будут надежно установлены т , и другие необходимые параметры. В прежних теоретических исследованиях изложен ряд попыток на основании различных молекулярных теорий рассчитать коэффициент деполяризации рассеянного света в жидкостях. [c.255]

Прежде всего заметим, что за немногими исключениями де поляризация рассеянного света в жидкости тем больше, чем больше анизотропия молекулы этой жидкости. Можно было предположить, что указанная закономерность могла бы особенно отчетливо выявиться у нормальных парафинов и их изомеров. С этой целью автор [174] предпринял специальное измерение в 25 нормальных парафинах и их изомерах. При переходе от нормальных парафинов к изомерам геометрическая структура молекулы меняется весьма суп ественно и таким образом, что оптическая анизотропия уменьшается и, следовательно, должна уменьшаться и деполяризация рассеянного света. В то же время нет особых оснований считать, что при этом переходе характер межмолекулярных сил изменится настолько, что замаскирует изменение деполяризации, вызванное изменением структуры. Результаты измерений помещены в табл. VII. [c.264]

Тщательное рассмотрение / .-компоненты в спектре таких жидкостей, как бензол, сероуглерод, толуол, ацетон и четыреххлористый углерод, показывает, что на сплошном фоне анизотропного рассеяния проглядывает очень слабый релеевский триплет. Проделанная фотометрическая обработка многих снимков тонкой стру к-туры в этих жидкостях и расчет апертуры показывают, что следы релеевского триплета в / -компоненте вызваны не его деполяризацией в рассеянном свете, а конечностью апертуры возбуждающего и рассеянного света. [c.312]

Таблица VII Степень деполяризации рассеянного света в жидкостях )

И. Л. Фабелинский, Деполяризация рассеяния света в жидкостях и релаксационные процессы. Оптика и спектроскопия 2, 510 (1957). [c.486]

Выше было показано, что благодаря поперечности световой волны прн наблюдении под прямым углом к направлению первичного пучка естественного света (0=л/2 на рис. 2.14) рассеянный свет должен быть полностью линейно поляризован в перпендикулярной первичному пучку плоскости. Однако при рассеянии в газе или жидкости с анизотропными молекулами поляризация рассеянного света обычно не бывает полной. Объясняется это тем, что направление вектора индуцированного падающей волной дипольного момента анизотропной молекулы не совпадает, вообще говоря, с направлением электрического поля волны. Деполяризация рассеянного света будет выражена тем сильнее, чем больше анизотропия поляризуемости молекул среды. [c.123]

Учитывая, что сделанные допущения относительно дисперсионных законов для 1 и X удовлетворительно описывают частотный ход интенсивности в крыле, за исключением высокочастотной области, где интенсивность крыла весьма мала, имеет смысл рассчитать суммарную деполяризацию рассеянного света А. Этот расчет проведен в [40, 155] для случая маловязкой жидкости, когда [c.125]

Использование для этой цели коэффициента деполяризации рассеянного света, измеренного в жидкостях, встречает значительные трудности, поскольку до сих пор не удалось получить строго количественной зависимости между измеряемой величиной коэффициента деполяризации и оптической анизотропией молекул жидкости. [c.254]

На основании изложенных здесь экспериментальных данных можно прийти к выводу, что крыло линии Релея (деполяризованное рассеяние) при переходе от жидкого состояния к твердому аморфному не исчезает, как это имеет место при переходе от жидкости к твердому кристаллическому состоянию, а лишь сужается, уменьшается его полуширина. Суммарная деполяризация рассеянного света при переходе к аморфному твердому состоянию возрастает [188, 189], что означает увеличение доли деполяризованного рассеяния в общем потоке рассеянного света. Времена релаксации, найденные из рассеяния света, для маловязких жидкостей сопоставлены с временами релаксации, следующими из (28.1) и из (6.12) и (8.10). Хорошее согласие величин видно из табл. 33. [c.364]

Степень деполяризации света, рассеянного в жидкостях в случае Sn U, 5пВг4 и промежуточных молекул, падает с повышением температуры. Такая же закономерность наблюдается в случае п-пентана, изопентана и этилового эфира (табл. VI). Такой ход зависимости деполяризации от температуры представляется естественным, поскольку при переходе от жидкости к газу коэффициент деполяризации должен уменьшиться, грубо говоря, на порядок величины. [c.266]

Смесь света, рассеянного вследствие флуктуаций плотности и флуктуаций анизотропии, характеризуется некоторым коэффициентом деполяризации А (см. формулу (160.5)), который определяется относительными вкладами деполяризованного света и поляризованного света. Расчет интенсивности света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии, встречает большие трудности, поскольку флуктуации анизотропии не могут быть вычислены таким же путем, как флуктуации плотности. Однако задача о расчете соответствующей интенсивности была решена феноменологически для определенной модели жидкости. Мы не будем воспроизводить здесь этот расчет, но учтем вклад света, рассеянного вследствие флуктуации анизотропии в общую интенсивность, пользуясь значениями коэффициентов деполяризации, как это сделано Кабаниом (1927). Пусть суммарная интенсивность рассеянного света есть У = / + 1, где / выражается формулой (160.2) для 0 = 90° (в дальнейшем будем обозначать ее /д ), а 1 есть интенсивность света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии. Если принять, что падающий естественный свет распространяется вдоль оси У (рис. 29.8), наблюдение рассеянного света производится вдоль оси X, а ось Z перпендикулярна к плоскости рассеяния, то / = / и I = -Ь и, следовательно, [c.591]

Конечно, это тесным образом связано с недостаточным развитием теории жидкого состояния вообще. Но и в исследовании рассеяния в жидкости имеются свои серьезные достижения. Формула, полученная Эйнштейном (1910 г.), и теперь сохраняет полную силу ( 1). Теория Эйнштейна учитывала флуктуации плотности и концентрации, между тем как в жидкостях и растворах с сильно анизотропными молекулами интенсивность света, рассеянного на флуктуациях анизотропии, превосходит интенсивность света, рассеянного на флуктуациях плотности. Рассчитать интенсивность света, рассеянного на флуктуациях анизотропии в жидкости, пока не удалось. Но Кабанн предложил удачный прием, позволяющий учесть интенсивность света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии (поправка Кабанна). При этом учете нужно знать только степень деполяризации суммар- [c.24]

При сложившемся положении представляется рациональным связать коэффициент деполяризации, измеренный в жидкости, с параметрами, характеризующими другие явления. Такую связь можно найти, рассчитывая различные эффекты в жидкости на основании феноменологической теории. Принимая максвелловскую схему вязкости релаксирующей жидкости (с одним временем релаксации), Леонтович [39] рассчитал степень деполяризации рассеянного света (см. 6, формула (6,28)). [c.255]

В корреляционной теории рассеяния света Рытов [401 находит формулу для коэффициента деполяризации в маловязких жидкостях (7.35), учитывающую два времени релаксации и [c.255]

На основании найденных в [691 величин Г утверждают, что корреляция ориентации осей молекулы в бензоле и сероуглероде приводит к образованию больших углов между осями молекул. Однако для окончательных выводов такого единичного сопоставления еще недостаточно. На основании теории Ансельма нельзя точно рассчитать деполяризацию рассеянного света в жидкости, определяя Г из явления Керра, или наоборот, но можно согласиться с его выводом, что изменение деполяризации или постоянной Керра при переходе от газа или пара к жидкости обусловлено главным образом изменением сил взаимодействия молекул в жидкости, как это уже указывалось [3841. [c.257]

Другой механизм влияния электрич. поля на оптич. свойства вещества связан с определ. ориентацией в поле молекул, обладающих постоянным дипольным моментом или анизотропией поляризуемости. В результате у первоначально изотропного ансамбля молекул появляются свойства одноосного кристалла. Характерное время ориентационных процессов колеблется от 10 —10 с для газов и чистых жидкостей до 10 с и больше для коллоидных растворов, молекул, аэрозолей и т. п. Особенно сильно выражен ориентационный эффект в жидких к р и с т а л л а X (время релаксации 10" с), в них наблюдается целый ряд электрооптич. эффектов. В твёрдых телах при наложении электрич, поля наблюдается появление оптической анизотропии, обусловлен, установлением различий в ср. расстояниях между частицами решётки вдоль и поперёк поля (стрикционный эффект). Как ориентационный, так и стрикционный эффекты не только дают существ, вклад в эффект Керра, но и приводят к изменению интенсивности и деполяризации рассеянного света под влиянием электрич, поля (т. н. дитин дализм). [c.589]

Как будет показано в 3, п. 1, спектр рассеянного света имеет триплетную структуру центральную компоненту Релея и две компоненты Бриллюэна — Мандельштама. При использовании лазеров удается измерить деполяризации отдельных компонент. Коэффициент деполяризации линий Релея и Бриллюэна — Мандельштама для различных жидкостей был измерен Рэнком и др. [156]. [c.110]

Выражение, дающее интенсивность молекулярно рассеянного света, находится в удовлетворительном согласии с опытом. Впрочем, здесь (так же как и для газов) необходимо, кроме влияния флуктуаций плотности, 5гчитываемого этим выражением, учесть также другие причины рассеяния света, в частности, необходимо учесть флуктуации анизотропии, т. е. возникновение отдельных неизотропных областей в жидкости в том случае, когда ее молекулы не обладают шаровой симметрией. Это обстоятельство ведет к частичной деполяризации рассеянного света и к увеличению его интенсивности. Для жидкостей учет этих причин рассеяния может быть проведен гораздо менее надежно, чем для газов. Согласие теории с опытом здесь не такое хорошее, как для газов. [c.273]

На основании этой общей теории Букингема Стефан рассматривает случай идеального газа и приходит к результатам, уже разобранным в 4. Им рассматривается также деполяризация рассеянного света в реальном газе, причем оказывается, что деполяризация в этом случае может быть выражена через второй и третий вириальные коэффициенты деполяризации , которые могут быть в принципе определены экспериментально. Особый интерес представляют попытки вычислить коэффициент деполяризации в жидкостях. Для сферически симметричной изолированной молекулы (инертные газы) молекул с центром инверсии, и [c.260]

Первый шаг в исследовании простых жидкостей, переходящих при понижении температуры в стекла, был сделан Величкиной 88, 189, 492]. В ее работах выполнено измерение интенсивности и деполяризации рассеянного света в триацетине ), Р-хлорэтило- [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...