Поляризация рассеянного света при разных

Суммы, входящие в ф-лы для рассеянных полей, являются комплексными выражениями, к-рые в данной направлении (6, ср) обладают разя, фазами. Это означает, что рассеянный свет эллиптически поляризовав (падающий — линейно), причём эта поляризация в j разных направлениях различна. Первая электрич. парциальная волна поляризована линейно. Линейная поляризация будет в общем случае в направлениях Ф — о и ф = л/2. Этот важный вывод из М. т, многократно проверялся и подтверждался в опытах с коллоидными растворами. [c.132]

ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА, направленность его действий в плоскостях, поперечных лучу, проявляющаяся при нек-рых условиях связана с поперечностью световых волн. Последняя обнаруживается напр, в след, опыте. Если луч солнечного света проходит через рассеивающую среду, в которой взвешены частицы меньших размеров, чем длина световой волны, или через флуоресцирующую жидкость, то свет рассеивается (или излучается) неодинаково в различных направлениях несмотря на изотропность среды. Для любой плоскости, в к-рой лежит проходящий луч, получается следующая диаграмма интенсивностей света, рассеянного под разными углами (фиг. 1) в направлении, перпендикулярном к проходящему лучу, кривая имеет углубление, и поперечная плоскость служит плоскостью симмет- [c.154]

Погрешности, вызванные двойным лучепреломлением входного и выходного окон сосуда. Входное и выходное окна сосудов делаются обычно из оптического стекла или плавленого кварца ВЫСОКОГО качества. В результате впаивания и плохого последующего отжига или вследствие натяжений при других способах уплотнения, или, наконец, при исследовании рассеивающей среды при разных давлениях в материале может возникать двойное лучепреломление, меняющее состояние поляризации возбуждающего и рассеянного света. [c.160]

Деполяризация рассеянного света равна Как видно, суммарная интенсивность и деполяризация мало отличаются в этих двух случаях, тогда как распределение интенсивности по частотам и по поляризации отличается значи-тельно. Причиной такого различия является то, что в кварце упругие волны, распространяющиеся вдоль двух биссектрис углов между осями у и г, имеют и разную частоту и разную поляризацию при одной и той же величине волнового вектора д (в силу полярности оси х). [c.386]

Коэффициенты рассеяния в кварце для света разной поляризации. [c.393]

Рпс. 527. Поляризация рассеянного света при разных углах наблюдення. [c.710]

ДЛЯ разных длин волн максимумы поляризации оказываются при различных углах наблюдения, то при наблюдении рассеянного света через поляризующую призму видны сложные изменения цвета. Этот эффект называется полихроыа-мом. Зависимость поляризации рассеянного света от длины волны — дисперсия поляризации—обеспечивает очень строгую проверку изложенной выше теории ). [c.606]

Часто под Д. с. понимают процедуру искусств, снижения степени поляризации света, необходимую для проведения эксперимента или функционирования он-редел, оптич. устройства. В тех случаях, когда потери яркости пучка допустимы, для этой цели используют рассеяние света в мутной среде или на матовой поверхности. Задача полной (или, точнее, истинной) Д. с. без снижения яркости светового пучка представляется практически неразрешимой. Поэтому при решении конкретных задач поляризац. оптики процедуру истинной Д. с. заменяют процедурой псевдополяризации. При этом каждая монохроматич. компонента светового пучка в каждый момент времени и в каждой точке пространства (точнее в пределах любой площадки когерентности) сохраняет исходную степень поляризации, но вследствие пространственной, временной или спектральной модуляции состояния поляризации пучок в целом для практических целей становится неотличимым от неполяризованного. Временная модуляция состояния поляризации света может осуществляться, напр., путём вращения с разными скоростями помещённых в световой пучок линейных фазовых пластинок. Для получения пространственной (по сечению пучка) поляризац, модуляции могут использоваться клиновидные фазовые пластинки. При работе с пучками широкого спектрального состава эффективными псевдодеполяриааторами могут служить сильнохроматич. фазовые пластинки, изготовленные из прозрачных кристаллов с большим двойным лучепреломлением (т. н. деполяризаторы Л но). Их использование приводит к спектральной модуляции поляризац. состояния света. [c.583]

Молекулярная О, а. обнаруживается во всех агрегатных состояниях и растворах. У оптически активных молекул отсутствуют центр и плоскости симметрии (хиральные молекулы). Такая молекула может быть смоделирована двумя взаимодействующими осцилляторами, расположенными взаимно перпендикулярно, расстояние между к-рыми а сравнимо с Я (т. е. фазы поля в местах осцилляторов различны), а скорость передачи взаимодействия сравнима со скоростью распространения света в среде. Такая система, очевидно, будет по-разному реагировать на правую и левую круговую поляризацию волн, вследствие чего их скорости станут различными. В квантовой электродинамике оптич. вращение рассматривается как двухфотонный процесс рассеяния света на молекуле с роглощением одного фотона и испусканием другого, причём возникает интерференция двух участвующих в процессе фотонных мод. При этом должны учитываться все возможные в молекуле виды взаимодействия электрич. и магн. дипольных и квадру-польных моментов, наведённых проходящей световой волной. [c.426]

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ — различие оптич. свойств среды, связанное с зависимостью скорости световых волн от направления распространения и их поляризации. О. а. проявляется в двойном лучепреломлении, дихроизме, вращении плоскости поляризации, а также в деполяризации при рассеянии света в среде, в поляри-зов. люминесценции и т. д. Только в исключительных условиях оптич. излучение определённых поляризаций и направлений распространяется в оптически авиао-тропных средах не преобразуясь. В прозрачной оптически анизотропной среде световая волна в общем случае представляет собой суперпозицию двух ортогонально поляризов. волн, имеющих разные скорости распространения. [c.427]

Особенности элементарного акта излучения, а также множество физ. процессов, нарушающих осевую симметрию светового пучка, приводят к тому, что свет всегда частично поляризовав. П, с. может возникать при отражении и преломлении света на границе раздела двух изотропных сред с разл. показателями преломления в результате различия оптич, характеристик границы для компонент, поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения (см. Френеля формулы). Свет может поляризоваться либо при прохождении через анизотропную среду (с естеств, или индуцированной оптич, анизотропией), либо вследствие разных коаф. поглощения для разл. поляризаций (см. Дихроизм), либо вследствие двойного лучепреломления. П. с. возникает при рассеянии света, при оптич. возбуждении резонансного свечения в парах, жидкостях и твёрдых телах. Обычно полностью поляризовано излучение лазеров. В сильных электрич. и магн. полях наблюдается полная поляризация компонент расщепления спектральных линий поглощения и люминесценции газообразных и ковдеасиров. сред (см. Электрооптика, Магнитооптика), [c.67]

С целью поддержания требуемого соотношения фаз нашли применение два способа, оказавшиеся наиболее полезными. Первый, предложенный Куртцем [6], состоит в использовании кодированных опорных волн. В опорный пучок можно поместить рассеиватель он будет по-разному влиять на две волны с ортогональной поляризацией. В результате образуются две опорные волны, каждая из которых характеризуется определенной поляризацией. Последовательно записываются две голограммы, по одной для каждой поляризации. При освещении полученных голограмм светом, прошедшим через тот же самый рассеиватель, они восстанавливаются волнами с обеими поляризациями. При взаимодействии волны только с одной голограммой, записанной для данной поляризации, формируется единственное изображение, при этом неправильная голограмма создает лишь фоновое рассеяние. Если голограмму с целью проявления необходи- [c.223]

При этом для нейтронов с v <.2 Blm создаются условия для полного отражения от границы объёма, содержащего магн. поле. В неоднородных полях grad ВфО возможна рефракция нейтронных пучков. Двузначность ф-лы (4) означает существование в магн. поле разных показателей преломления для нейтронов разл. поляризация, что аналогично двойному лучепреломлению света. Это же явление в Н.о. можно наблюдать без магн. поля в средах, содержащих поляризов. ядра (см. Ориентированные ядра) — ядерный псевдомаг-н е т и 3 м. Двойное лучепреломление имеет место, ко1да яд. амплитуда рассеяния зависит от направления спийа нейтрона. [c.454]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...