Фотографии спектров

Согласно закону Рэлея распределение энергии в рассеянном свете отличается от распределения в первичном свете относительно большей ее величиной в коротковолновой части спектра. Качественное представление о характере явления дает рис. 29.12, на котором изображены фотографии спектра прямого света ртутной лампы и спектра той же лампы в свете, рассеянном в воздухе. Экспозиции подобраны так, чтобы были приблизительно равны интенсивности для линий большой длины волны. Тогда различие интенсивностей в более коротковолновой части спектра выступает отчетливо. [c.600]

На той же пластинке фотографируют спектр ртути с заведомой передержкой, чтобы были выявлены все, как интенсивные, так и наиболее слабые, ртутные линии. Сравнение этого спектра со спектром рассеяния вещества сразу позволяет обнаружить дополнительные линии, принадлежащие комбинационному рассеянию света. Расшифрованный спектр ртути, снятый с двумя разными экспозициями (см. в приложении 1), и фотография спектра железа, полученная на спектрографе ИСП-51 с указанием длин волн, имеются в лаборатории. Для облегчения ориентировки в линиях спектра железа рекомендуется первоначально расшифровать спектр ртути. [c.130]

Фотографии спектров обтекания в сужающихся и расширяющихся коленах показывают, что отрыв потока у внешней стенки, имеющийся при выходе из колена постоянного сечения, в случае сужающегося колена уменьшается или вовсе отсутствует, а при расширяющемся он в значительной степени увеличивается, сильно возмущает поток и приводит к дополнительному вихре-образованию. Естественно, что в сужающихся коленах потери меньше, чем в коленах постоянного сечения. По мере увеличения расширения растут и потери. [c.379]

Спектрофотография. Фотография спектров излучения или поглощения, продолженная в инфракрасную область, дала возможность установить и определить место новых спектральных полос и проделать тщательные исследования. Благодаря стремлению исследователей продвигаться беспрерывно вперед, все к большим значениям длины волны, в фотографировании спектров создалось известное соревнование, которое привело к наиболее примечательным изысканиям и открытиям в получении сенсибилизаторов. [c.177]

Рис. 1.1.3. Фотографии спектра пространственных частот одномерного (а) и двумерного (б) объектов.

На экран помещают фотографии спектра железа в том же масштабе. На них приведены значения длин волн наиболее резких линий или имеется шкала длин волн. Более точные значения даются в прилагаемых к атласам таблицах. [c.139]

Для грубой оценки длин волн неизвестного спектра можно воспользоваться фотографиями спектра железа, на которых отмечены длины волн большинства линий. На глаз или с помощью линейки можно провести линейную интерполяцию измеряемой линии или канта по двум соседним известным линиям эталонного спектра железа. [c.141]

В атласе [13] приведены фотографии спектров С I, С II, [c.229]

Если в распоряжении экспериментатора нет расшифрованных фотографий спектров в вакуумном ультрафиолете, то можно рекомендовать для ориентировочной расшифровки получить спектрограмму, например, А1 III ), или зарегистрировать свечение положительного столба тлеющего разряда в гелии с примесями других инертных газов. В этих условиях в вакуумной области появляются только резонансные линии инертных газов. [c.229]

В секунду происходит 10— 5 полных оборотов ползунков, т. е. картина на экране трубки повторяется 10—15 раз поэтому глаз видит неподвижное изображение — фотографию спектра входного сигнала в обычной координатной системе. Это изображение может быть сфотографировано, [c.153]

Обычно удобно использовать ослабители с соотношением коэффициентов пропускания ступеней 1 2 4 8 16 и т. д. Обозначая интенсивность излучения, прошедшего через ступень с т = 1 (на которую не нанесен металл), через /р, интенсивность излучения, прошедшего через г-ю ступень, через / , и измеряя соответствующие плотности О, на фотопластинке, строят характеристическую кривую О = [ ( g 1). Измерение плотностей почернения на фотографиях спектров (спектрограммах) выполняется на микрофотометрах, например МФ-4 или МФ-10. Измерив плотность О интересующей нас спектральной линии, по графику О / (lg I) определяют / в выбранных условных единицах, т. е. находят lg /, lg I —1 /о, и отсюда ///о, т. е. интенсивность спектральной линии в относительных единицах. При этом не обязательно знать величину интенсивности излучения эталона /о, прошедшую через ступень с т 1 ее можно принять равной /о условных единиц. [c.405]

Относительно некоторых систем обнаружилась значительная неполнота существующих данных. Для таких систем, встречающихся часто, мы произвели новые измерения длин волн. Во многих случаях, когда в оригинальных статьях отсутствуют оценки интенсивностей, но приведена фотография спектра, мы приводим оценки интенсивностей, сделанных по этой фотографии. В других случаях, когда приводится только анализ спектра, без указание положений и интенсивностей наиболее отчетливых кантов, мы вычисляли положения кантов, где это было возможно, из приводимых авторами данных и, если это было необходимо, пересчитывали соответственные волновые числа на длины волн. В этой связи мы хотели бы указать, что для целей отождествления было бы весьма полезно, если бы авторы статей, описывающие новые системы полос, в будущем всегда приводили краткое описание вида системы с длинами волн и интенсивностями наиболее отчетливых и сильных кантов, указывали источники, в которых были получены спектры, и, по возможности, приводили спектрограммы со шкалой длин волн или со спектром сравнения. [c.8]

На рис. 2 приведены фотографии спектров, полученных при напряжении на камере 4 кв и разных давлениях. Из сравнения этих спектров можно сделать следующие качественные выводы. С увеличением давления интенсивность водородных линий заметно падает (при давлении [c.57]

Спектральные линии на фотографии спектра получают различные по высоте линии почернения, зависящие от интенсивности излучения вдоль щели. Переход от значений интенсивностей вдоль щели, т. е. вдоль диаметра изображения струи, к значениям плотностей излучения, распределенным по радиусу струи, производился геометрически при помощи коэффициентов Пирса [2] в предположении, что струя осесимметрична. Полученные величины, в свою очередь, позволили найти радиальное распределение температуры в исследуемой плазменной струе (рис. 3). [c.74]

Рис. 2. Фотография спектра струи. Указаны линии uJ и Аг

В экспериментах, описанных в [599, 609], наблюдалось, что в последовательном рассеянии возникало до девяти эквидистантных линий, а в работе [630] при рассеянии в сероуглероде наблюдалось семнадцать компонент, Измерение скорости гиперзвука дано в табл. 16. Поскольку ширина полосы флуоресценции рубина составляет а смещение компоненты Мандельштама — Бриллюэна в жидкостях имеет 0,2 то в принципе можно было бы наблюдать до пятидесяти линий последовательного вынужденного рассеяния. До сих пор наблюдалось лишь меньшее число компонент. Возможно, что это объясняется недостаточной интенсивностью возбуждающего света, а возможно, что причина в другом. Этот вопрос еще должен быть подвергнут анализу. На рис. 102 приведена фотография спектра вынужденного рассеяния Мандельштама— Бриллюэна в нитробензоле при различных температурах. Полученные результаты опытов с последовательным рассеянием позволяли надеяться, что по большому числу узких эквидистантных линий можно будет определить скорость гиперзвука с большой точностью Оптимистические оценки [599] предполагают повышение современной точности измерения скорости гиперзвука на два порядка. Однако столь высокая точность определения скорости вряд ли реальна из-за неконтролируемого нагревания, возникающего в области фокуса луча лазера [630]. [c.414]

Спектр можно наблюдать через окуляр, используемый в качестве лупы. Если нужно получить фотографию спектра, то фотопленку или фотопластинку помещают в том месте, где получается действительное изображение спектра. Прибор для фотографи- [c.276]

Большие смещения иозникают в современных установках пинч-эффект), где движение ионов с большими скоростями используется для наблюдения различных эффектов, связанных с передачей энергии и количества движения нейтральным атомам. На рис. 7.15 п1)иведена фотография спектра ионов алюминия в поле, направленном вдоль их движения, позволяющая наблюдать смещение спек-линий на призменном спектрографе. (лцзава от исследуемой линии иона А -III видна линия нейтрального а [c.390]

Эффект Доплера является практически единственным методом определения скорости движения удалешых от нас звездных систем. Для этого необходимо получить фотографии спектров этих систем и сравнить положение спектральных линий систем и эталонного спектра. Хаббл обнаружил, что линии спектров всех удаленных систем смещеша в красную сторону, т, е. в сторону больших длин волн. Это однознач1Ю свидетельствовало о том, что все звезды удаляются от нашей Галактики. Смещение линий спектра для наиболее слабых по свеченшо Галактик (наиболее удаленных от нас) возрастает. На основании этого Хаббл сделал принципиальный вывод чем дальше изучаемые системы находятся друг от друга, тем больше их относительная скорость. Оценки показали, что скорость разлета Галактик может достигать [c.145]

Интенсивности интеркомбинационных линий, возникающих при переходах между одиночными и триплетными термами, велики. На снимке IV приведена фотография спектра Nel в видимой области. [c.254]

Рис. 3.16. Фотографии спектров течения конденсирующегося пара со скачком конденсации в центрированной и распределенной волнах разрежения (а) и зависимости интенсивности внутреннего и внешнего кромочных скачков от шага и числа Ml (б). Решетка С-9015Б (опыты МЭИ)

Рис. 11.14. Схемы волновой структуры потока в косом срезе и за реактивной решеткой с суясивающимися каналами при различных сверхзвуковых скоростях (а—г) и фотография спектра в решетке с расширяющимися каналами

Таким образом, в задней фокальной плоскости линзы получим двумерный спектр пространственных частот. На рис. 1.1.3 приведены фотографии спектров одномер- [c.21]

Исследовалось также влияние обратного атмосферного рассеяния излучения передатчика на работу приемного канала. Для этого зондирующее излучение направлялось над земной поверхностью в сторону горизонта и регистрировался спектр сигнала на выходе фотоприемника. Два хар-актерных спектра приведены на рис. 6.12. На верхней фотографии спектр соответствует хорошим атмосферным условиям при дальности видимости около 120 км. Центральный пик обозначает промежуточную частоту 4,5 МГц. Как видно, спектр обратного рассеяния в данном случае смещен в сторону больших частот и сильно уширен по сравнению со спектром зондирующего излучения. Направление смещения спектра вдоль оси частот определяется направлением ветра на трассе. В экспериментах наблюдалось совпадение в пределах порядка частотного сдвига спектра и доплеровского сдвига частоты, соответствующего измеренному значению скорости ветра. На нижней фотографии показан спектр обратного рассеяния, полученный в условиях среднего тумана при дальности видимости 305... 610 м. Направление сдвига спектра в данном случае противоположно предыдущему. На обеих фотографиях вертикальная шкала линейная, причем на верхней цена деления равна 0,17 мВ, а на нижней — 0,45 мВ. Интересно также отметить, что в зкспериментах не удалось зарегистрировать [c.241]

Появились сверхсветоснльные объективы с относительным отверстием 1 1 и 1 0,65. Правда, для целей обычной фотографии они практически непригодны, так как имеют крайне малую глубину резкости. Однако для специальных целей фотографии спектров они с успехом используются. ГОИ ) еще перед Отечественной войной выпустил небольшую серию сверхсветосильных спектрографов которые были снабжены объективами с указанным выше относительным отверстием. Недавно для целей Международного геофизического года выпущены сверхсветоснльные спектрографы типа ИСП-49, ИСП-50 и др. [c.30]

Спектр излучения столба заметно изменяется по мере повышения давления. Линии спектра сильно уширяются и в некоторых случаях сливаются в сплошной спектр. Это вызывается различными причинами, в частности рекомбинацией и тормозным излучением, а также повышением интенсивностей поглощения и ступенчатого излучения, связанного с увеличением оптической плотности столба. Эленбаас [Л. 3] опубликовал фотографии спектров ртутной дуги при различных условиях. На этих фотографиях отчетливо виден переход от чисто линейчатого спектра при низких давлениях к почти оплошному спектру при давлениях порядка 100 ат. Петерс [c.43]

В фотосфере наблюдаются солнечные пятна (рис. 3) и факелы (вблизи края диска С.), число которых резко меняется с циклом солнечной активности. Выше фотосферы расположен слой атмосферы С., наз. хромосферой. Без спец. телескопов с узкополосными светофильтрами хромосфера видна только во время полных солнечных затмений как розовое кольцо, окружающее темный диск в те минуты, когда Луна полностью закрывает фотосферу. Тогда можно наблюдать и спектр фотосферы, т. н. спектр вспышки (не путать с понятием спектр хромосферной вспышки ). Проводятся также спектральные наблюдения хромосферы вне затмений, однако наиболее цепные результаты получены по затмепным фотографиям спектров хромосферы. На краю диска С, хромосфера представляется наблюдателю как неровная полоска, из к-рой выступают отдельные зубчики — хромосферные спи-кули. При наблюдении в монохроматич, свете (напр., в линии Нд) на диске С. видна хромосферная сотка, [c.577]

Ниже приведены результаты измерений Буткова. Интенсивности НС указаны, но, судя по фотографии спектра, более интенсивны, повидимому, полосы с меньшими длинами волн. [c.215]

Изображение струи, выходящей из анода дуговой камеры, при помощи двух конденсоров фокусировалось на щель стеклянного спектрографа ИСП-51, перпендикулярно к ней. Щелью вырезался участок изображения плазменного факела, соответствующий участку струи, находящемуся на расстоянии 1,5 мм от выходного отверстия в аноде. Полученные спектры плазмы расшифро-вались сравнением со спектрами железа и меди. На рис. 2 приведен спектр плазмы с медными линиями. Отмеченная на фотографии спектра группа линий Лг1 получалась также при работе с вольфрамовым катодом. Как показала проверка, выбранные для расчета температуры линии меди не реабсорбированы. [c.74]

Рис. 2. Фотография спектра плазмы при различных начальных давлениях (м = 4 кв) а —Ро=0,5 мм рт. ст, = км1сек 6 — ро=2.0 мм рт. ст, V .=7 км/сек-, в — ро=6,4 мм рт. ст, У, 4,5 км/сек-, г — ро = 0,3 мм рт. ст, V = 16 км/сек

Если бы колебательные уровни в различных электронных состояниях располагались в точности одинаково, т. е. совпадали бы частоты сое и (д е, И идентичным образом происходило бы сгущение вследствие ангармоничности, то полосы с одинаковым значением разности А у = у — у", как видно из рис. 5.13, строго накладывались бы друг на друга. На самом же деле расположения уровней в разных электронных состояниях несколько отличаются друг от друга, причем разность частот колебаний — сОе обычно значительно меньше самих частот. Поэтому полосы с одинаковой разностью А V располагаются близко друг от друга, образуя так называемую последовательность полос, тогда как полосы с различными Ау отстоят на ббльших частотных расстояниях. Это положение иллюстрируется фотографией спектра испускания так называемой второй положительной системы азота ) (переход С Пц 5 Пg см. схему уровней, рис. 5.14) на этой фотографии (рис. 5.16) отложена шкала длин волн и указаны номера колебательных переходов (первая цифра соответствует верхнему электронному состоянию). Как видно из фотографии, расстояния между соседними полосами последовательности Ау = — 2, например, равны примерно 50 А расстояние между ближайшими полосами соседних последовательностей больше, для Ау = —2 и Аг = —1 оно равно примерно 230 А. При увеличении частоты полосы сгущаются в соответствии со сгущением колебательных уровней при у оо и в конце концов переходят в континуум, связанный с диссоциацией молекулы. [c.265]

Рис. 6. Спектры рубинового мазера (на трех нижних фотографиях) сравниваются со спектром спонтанной (не вынужденной) флюоресценции рубина (вверху). Когда энергия накачки достигает первого порога мазерного эффекта (вторая фотография сверху), рубин излучает на длине волны 7009 ангстрем. При увеличении энергии он генерирует на двух (третья сверху) и па трех (нижняя) длинах волн. Мазерные колебания никогда не происходят на 6919 ангстремах. Последовательность появления спектральных пиний меняется в зависимости от используемого кристалла и условий работы. Для получения фотографии спектра флюоресценции требовалась 30-секундная экспозиция. Три нижние фотографии получены с помощью единичных вспышек длительностью 0,0005 секунды.

Не вызывает также сомнения необходимость устранения таких зон отрыва с целью улучшения обтекания дозвуковой части и повышения аэрогазодинамических характеристик реактивных сопел. Одним из способов устранения зон отрыва в дозвуковой части сужающихся сопел при 0 р 90° в соответствии с работой [79] является скругление угловой точки в начале сужения канала, например, дугой окружности (рис. 3.48). Иллюстрацией этого явления служат фотографии спектров обтекания дозвуковой части сужающихся сопел с 0 р = 90° при нулевом и ненулевом радиусе скругления угловой точки входного участка канала Ri (рис. 3.50). Сравнение спектров обтекания сужающегося участка сопла методом саже-масляного покрытия до и после эксперимента, т. е. при отсутствии и при наличии (тг 4) реактивной струи, показывает существование или отсутствие зон отрыва потока. Так при наличии угловой точки в начале входного участка сопла при 0 р = 90° примерно половину торцевой стенки сужающего участка занимает отрывная зона, о чем свидетельствуют неразмытые точки саже-маслянного покрытия. Размытые по направлению к критическому сечению сопла точки саже-мас-лянного покрытия свидетельствуют о наличии обтекания торцевой стенки сужающегося канала и эта область присоединенного течения занимает примерно половину торцевой стенки (рис. 3.506). Для звукового сопла со скруглением угловой точки на входе сужающего участка сопла масляная пленка остается неразмытой только на горизонтальном участке канала сопла вследствие относительно небольшой скорости потока при рассматриваемой степени сужения канала. [c.116]

Иллюстрацией некоторых режимов течения в плоском эжекторном сопле служат фотографии спектров обтекания внутренних стенок эжектора, полученные с использованием метода саже-масляного покрытия (на примере варианта 1 из таблицы 5.1). В сочетании с приведенными выше распределениями давления для этого варианта сопла можно вьщелить, по крайней мере, четыре режима течения в плоском (прямоугольном) эжекторном сопле, которые можно видеть на фотографиях рис. 5.15 и которые схематично показаны на рис. 5.16. Для каждого из четырех режимов схематично изображено поведение предельных линий тока на поверхности нижней и боковой стенках эжектора (эта схема течения обозначена на рис. 5.16 как а) и направление линий тока в струе и эжекторном канале при виде сбоку для нижней поверхности и при виде сверху — для боковой (эта схема течения обозначена на рис. 5.16 как б). Кроме того, для каждого из режимов течения на рис. 5.16 схематично показана примерная форма границы струи в сечении среза эжектора при виде сзади. [c.244]

Пробы масла, отбираемые из каждого двигателя через регулярные промежутки времени, сжигаются. Зола, смешанная с веществом, служащим в качестве эталона, спектографируется. По фотографиям спектра каждой пробы производится количественная оценка спектральных линий. После того как количественная оценка будет сопоставлена с работой, выполненной двигателем, преждевременный или чрезмерный износ колец, гильз, поршней и шестерен или попадание воды выявятся вследствие возрастания количества различных элементов, обнаруживаемых при анализе пробы, задолго до того, как неисправности достигнут опасной величины. Спектральный анализ дает возможность контролировать состояние каждого двигателя в соответствии с его условиями работы с большим успехом, чем при периодических плановых осмотрах и ремонтах,и предотвращать повреждения. Таким образом, может быть продлена служба многих двигателей с большей уверенностью в том, что аварий не будет. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...