Зависимость освещенности изображения

Рис. 14.22. К выводу зависимости освещенности изображения от яркости предмета и параметров оптической системы.

Рис. 27. Зависимость освещенности изображения от диаметра объек-

Светосила щелевого спектрального прибора. При фотографической регистрации сведения о спектральном составе исследуемого излучения получаются в результате измерений плотности почернения фотослоя, на котором фокусируется спектр. Плотность почернения зависит от распределения освещенности на фокальной поверхности камерного объектива Яркость изображений, наблюдаемых на экране электронно-оптического преобразователя (ЭОП) или телевизора, также определяется освещенностью, создаваемой в каждой точке фотокатода ЭОПа или передающей трубки. Поэтому важно знать зависимость освещенности изображений входной щели, образующих спектр на фотослое или фотокатоде от параметров оптической системы спектрального прибора и условий измерений. [c.347]

На техническом рисунке светотень обычно изображают упрощенно. Предмет, как правило, изображают на условном фоне изолированно от окружающей обстановки свет на предмете изображают светлым пятном, не учитывая зависимость освещенности частей предмета от угла падения лучей света и удаления от источника света. Пример такого упрощенного изображения светотени показан на рисунке 12.28, б. [c.172]

Рассмотрим теперь зависимость освещенности вдоль изображения щели от способа ее освещения. Соответствие между распределением освещенности вдоль щели и по высоте изображения спектральной линии может искажаться влиянием эффекта виньетирования. Сущность этого эффекта состоит в следующем. Если щель велика по высоте, световые пучки, выходящие из нецентральных участков щели и источника, распространяясь внутри спектрографа под углом к оптической оси, не полностью используются оптической системой прибора. Часть света теряется на оправах объективов и на краях призменной системы (рис. 8, а). [c.21]

Относительное отверстие фотографического объектива и зависимость от него освещенности изображения. Относительное отверстие фотографического объектива определяется как отношение диаметра зрачка входа фотообъектива к заднему фокусному [c.29]

Зависимость (4-9) имеет значение и для человеческого глаза, сетчатка которого находится в среде с показателем преломления п = 1,336 (стекловидная влага). Пучок света, вошедший в эту среду из воздуха, увеличивает свою яркость в 1,78 раза, что ведет к такому же увеличению освещенности изображения рассматриваемого предмета. Потеря света на отражение от роговицы составляет примерно [c.122]

ОСВЕЩЕННОСТЬ ИЗОБРАЖЕНИЯ D ЗАВИСИМОСТИ ОТ ЛИНЕЙНОГО УВЕЛИЧЕНИЯ В ЗРАЧКАХ [c.187]

Приведенные зависимости справедливы при наблюдении предметов конечных размеров. При наблюдении точечных предметов (звезда) размер изображения Не изменяется, т. е. не зависит от видимого увеличения, а освещенность изображения возрастает при увеличении диаметра входного зрачка, т. е. [c.344]

Если принять, что яркость L излучающей площадки dQ одинакова по всем направлениям, то на основании уже известных зависимостей (см. гл. VII) можно написать следующую приближенную формулу для определения освещенности изображения [c.332]

Предметы при неизменном направлении проецирования имеют одну и ту же параллельную проекцию на все плоскости данного направления. В зависимости от направления проецирования по отношению к плоскости проекций параллельное проецирование разделяют на косоугольное и прямоугольное (ортогональное). Параллельное проецирование называют косоугольным, если направление проецирования составляет произвольный угол с плоскостью проекций. Примером косоугольного проецирования может служить тень, падающая от предмета, освещенного лучами Солнца. Здесь вследствие значительного удаления Солнца от Земли можно допустить, что его лучи параллельны. Параллельное проецирование называют прямоугольным, или ортогональным, если направление проецирования совпадает с направлением плоскости проекций, т. е. составляет с плоскостью проекций прямой угол. Примерами ортогональных проекций могут быть различные технические чертежи, изображения зданий в плане и фасадах и пр. [c.12]

Условия, близкие к условиям Фраунгофера, можно осуществить, поместив малый источник света в фокусе линзы и собрав свет при помощи второй линзы в некоторой точке экрана, расположенного в ее фокальной плоскости. Эта точка служит изображением источника. Помещая между линзами экраны с отверстиями различной величины и формы, мы меняем характер дифракционной картины, являющейся изображением источника в зависимости от размеров и формы отверстий часть света пойдет по тем или иным направлениям и будет собираться в различных точках приемного экрана. В результате изображение будет иметь вид пятна, освещенность которого меняется от места к месту. Решить задачу [c.173]

НОЙ длины волны к минимуму происходит более или менее постепенно, в зависимости от устройства аппарата. Поэтому распределение освещенности на экране или фотопластинке имеет вид, изображенный на рис. 9.27. [c.213]

Зависимость интенсивности в центре изображения щели и его ширины от ширины щели для когерентного и некогерентного освещения иллюстрируется кривыми 1—4 на рис. 6. Различиями в этой зависимости (кривые 3 и 4) объясняется небольшое ухудшение четкости изображения линий на спектрограммах при фокусировке источника света на щель прибора. [c.21]

Трудности, возникающие в эксперименте при фотографировании процесса распространения волн напряжений, обусловлены малой продолжительностью явления, сочетающейся при изучении движения поверхности с малостью перемещений, а при изучении движения фронта волны—с высокими значениями скорости распространения. Возникает потребность в синхронизации источника освещения с исследуемым явлением, при этом главная задача состоит в получении хорошего снимка. Для этого используют особенности изучаемого явления, так, например, удар снаряда о преграду можно использовать для начального включения искры, разрыв проволочек на пути движения снаряда в преграде обеспечивает последующие включения искры. Для получения одиночного изображения движущегося объекта применяется метод, в котором объект перекрывает пучок света между фотоэлементом и конденсатором. Синхронизация движения объекта с одиночной вспышкой достигается изменением расстояния между предметом и его положением, при котором он прерывает луч. Если фотографируемое явление сопровождается звуком, то можно использовать микрофонный адаптер. Синхронизация между явлениями, порождающими звук, и источником света достигается изменением положения предмета относительно микрофона ряд последовательных фотографий повторяющихся операций получают изменением положения микрофона от экспозиции к экспозиции. В зависимости от конкретной задачи возможны различные комбинации микрофонного адаптера и связанной с ним аппаратуры. [c.30]

При этом пучок света, прошедший через поляризатор 5, поляризуется в горизонтальной плоскости (вектор поляризации располагается горизонтально, а световые колебания происходят в вертикальной плоскости). Поляризованный пучок света через анализатор при указанном расположении оптических осей не пройдет и экран освещен не будет. Поляризатор и анализатор, как говорят, установлены на темноту . При нагрузке модель приобретает свойство поворачивать в зависимости от величины напряжений плоскость поляризации проходящего через нее света. Тогда свет с повернутой плоскостью поляризации частично проходит через анализатор, давая на экране изображение исследуемой модели, покрытое системой светлых и темных полос. [c.556]

Установить контролируемую резьбу в центры столика 6 и сфокусировать тубус микроскопа на эту резьбу вращением маховичка 14 При этом диаметр отверстия диафрагмы должен быть выбран в зависимости от размеров контролируемой резьбы таким, чтобы рассматриваемое изображение было бы резким и достаточно освещенным. [c.238]

Действующая или апертурная диафрагма оптической системы это — световое отверстие, ограничивающее проходящие через систему световые пучки. Для отыскания действующей диафрагмы необходимо построить изображение всех световых отверстий системы в пространстве предметов и выбрать из них то, на изображение которого опирается наименьший телесный угол с верщиной в центре предметной плоскости. Этот телесный угол называется апертурным углом оптической системы и обозначается через 2и. Изображения действующей диафрагмы в пространстве предметов и в пространстве изображений называются соответственно входным и вы,-ходным зрачками оптической системы. В выходном зрачке визуальной оптической системы помещается глаз наблюдателя. Так как диаметр диафрагмы глаза в зависимости от освещенности меняется в пределах от 2 до 8 мм, то для полного использования глаза целесообразно делать выходной зрачок таких оптических систем диаметром не менее 7—8 мм. [c.233]

Для определения плотностей газов широко применяются приборы, основанные на оптических методах. Сущность этих. методов заключается в том, что показатель преломления света изменяется в зависимости от плотности газа. Если часть лучей, идущих от прямоугольного источника света "аЬ" через систему линз 1, 3, 5 и объект исследования, находящийся в рабочей камере 2, отсекается перед экраном 6 оптическим ножом 4 (рис. 7.2), то изображение на экране затемняется неравномерно. Изменение освещенности экрана пропорционально фадиенту плотности газа в рабочей камере. Измеряя степень контрастности, равную отношению добавочной освещенности за счет отключения лучей к равномерной освещенности экрана, можно определить градиент плотности. [c.137]

Важную роль при использовании ДОЭ в качестве элементов оптических систем играют также зависимость дифракционной эффективности от угла падения света на элемент и зависимость эффективности от длины волны в случае немонохроматического освещения. Известно, например, что толстослойные голограммы имеют высокую дифракционную эффективность, но при этом обладают резко выраженной угловой селективностью, которая исключает возможность их применения в качестве линз, формирующих изображение протяженного объекта [54]. [c.194]

Камеры в зависимости от исследуемого явления могут быть или стандартными, или специально сконструированными. Можно различать камеры с неподвижной пленкой (или пластинкой), с прерывисто движущейся пленкой и с непрерывно движущейся пленкой. Обычные камеры с неподвижной пленкой применимы для единичных снимков статических или быстропротекающих процессов. Допустимая экспозиция при съемке неподвижного объекта при данном освещении лимитируется только чувствительностью пленки. При съемке движущихся объектов максимально допустимая экспозиция определяется требуемой четкостью изображения. Если Д — допустимое размазывание изображения (т. е. перемещение изображения точки по пленке за время экспозиции), V — скорость перемещения объекта параллельно плоскости пленки, И h — расстояния от объектива до объекта съемки и до пленки, то для экспозиции т имеем [c.363]

Наиболее важной характеристикой последовательно экспонируемой голограммы является формирование экспозиции или постоянного смещения голограммы. Для повышения чувствительности фотопленки при записи голограммы можно использовать ее предварительное экспонирование равномерным освещением. Анализ кривой зависимости пропускания фотопленки от экспозиции показывает, что предварительная экспозиция обеспечивает запись голограммы на более высокой части этой кривой, в области которой пропускание испытывает большие изменения с экспозицией. Постоянное смещение, создаваемое множеством экспозиций опорных волн, оказывает аналогичный эффект. Изображения, которые нельзя зарегистрировать, когда записывается только одна точка объекта, могут быть сформированы, если на той же голограмме записать больше точек изображения [3]. [c.208]

Светосила. Светосила спектрального прибора характеризует освещенность (или световой поток), которую создает оптическая система в плоскости изображения спектра. От светосилы спектрального прибора зависит экспозиция, с которой фотографируется спектр на спектрографе, и ширина щели, когда спектр регистрируется на спектрофотометре. В зависимости от способа регистрации света и источника света (линейчатого или непрерывного) светосила определяется через различные параметры спектрального прибора, но во всех случаях она пропорциональна квадрату относительного отверстия с1Ц объектива камеры (с — диаметр, — фокусное расстояние, см. рис. 11.1) и коэффициенту пропускания т (отношению монохроматического светового потока, прошедшего через прибор, к падающему на входную щель). [c.127]

Представление о принципах работы фазочувствительной системы может дать модель, представленная на рис. 111.71. На движущейся ленте 3 изображена синусоида. Над лентой расположен фотоэлектрический датчик 4, на который через узкую щель проектируется участок ленты. В зависимости от того, какая часть изображения синусоиды в данный момент совпадает с датчиком, будет меняться интенсивность освещения датчика, а соответственно и. величина задающего сигнала, вырабатываемого датчиком. [c.539]

Описанная выше предварительная стадия образования скрытого изображения уже давно известна в случае щелочногалоидных кристаллов [5]. Такой промежуточной фазой являются атомарные центры окраски, которые при соответствующей тепловой обработке коагулируют в крупные коллоидные металлические частицы. В случае галогенидов серебра такая промежуточная атомарная фаза была экспериментально обнаружена лишь в самое последнее время ). При освещении кристаллов бромистого серебра с добавками сернистого серебра при —120° возникают новые, до сих пор еще не наблюдавшиеся полосы поглощения в видимой области спектра. Их можно приписать комплексам, фигурирующим в уравнениях (3) и (4). Тогда механизм образования отдельных полос и их температурная зависимость полностью согласуются с уравнениями (3) и (4). [c.75]

Эти кривые изображают зависимость количества серебра скрытого изображения от размера центров они показывают, что при малой освещенности образуется большой избыток серебра. [c.176]

ДЛЯ этого случая образуют семейство параллельных прямых, перпендикулярных направлению смещения точки, в которой определяется освещенность изображения, по отношению к главному лучу. Эта картина представлена на рис. 10.2, на котором построены прямые постоянных значений волнсвой аберрации внутри круглого зрачка и показано образование этих прямых в зависимости от величины смещения 8go. [c.164]

Заметим, что почти линейная зависимость освещенности от. Sj (см. рис. 1.31) при 5j < 5 ,) связана с те.м, что здесь аппаратная функция почти чисто пещелевая и ее шпрпна мало меняется, тогда как величина потока, концентрирующегося в изображении, пропорциональна ширине щели Sj. [c.62]

Стаиовится попятной п зависимость освещенности непрерывного спектра от ширины щелп. Чем шире щель. те>г большее число монохроматических изображений щелп перекрывается в каждой данной точке спектра. Вместе с тем мы видим, что возрастание освещенности непрерывного спектра при увеличеипп ширины входной щели сопровонлдается уменьшением чпстотгя спектра — увеличением интервала д.лпн волн 6А в каждой точке спектра. [c.70]

Роль входного зрачка может играть то или иное отверстие (оправа оптики, специальная диа( )рагма) или его изображение (действительное или мнимое). В некоторых важных случаях изображаемый предмет есть освещенное отверстие (например, щель спектро-грас )а), причем освещение обеспечивается непосредственно источником света, расположенным недалеко от отверстия, или при помощи вспомогательного конденсора, В таком случае в зависимости от расположения роль входного зрачка может играть граница источника (рис. 14.3) или его изображения (рис. 14.4), или граница конденсора (рис. 14.5) и т, д. [c.322]

В одном из лабораторных макетов оптического профилометра использован так называемый механизм Фуко, заключающийся в том, что при изменении положения, точечного осветителя на оптической оси идеального объектива. дифракционное изображение лезвия, находящегося на уровне оптической оси объектива, меняет свое положение на диаметрально противоположное по отношению к оси симметрии поля изображения в зависимости от того, приближается или удаляется светящаяся точка к объективу от нейтрального положения, в котором поле оказывается равномерно освещенным. В приборе использованы фотоэлементы и фотоумножитель, а профилограмма записывается с помощью самописца. При использовании фиолетового, голубого, зеленого и красного (от лазерного источника) света и апертур от 0,50 до 0,95 оказывается возможным воспроизводить неровности поверхности от 0,01 до 60 мкм. Прибор может использоваться лишь в термоконстантном помещении, свободном от вибраций. Для производственных целей он не предназначен. [c.122]

МЕТАЛЛОФИЗИКА — раздел физики, в котором изучаются структура и свойства металлов МЕТОД [аналогии состоит в изучении какого-либо процесса путем замены его процессом, описываемым таким же дифференциальным уравнением, как и изучаемый процесс векторных диаграмм служит для сложения нескольких гармонических колебаний путем представления их посредством векторов встречных пучков используется для увеличения доли энергии, используемой ускоренными частицами для различных ядерных реакций Дебая — Шеррера применяется при исследовании структуры монохроматических рентгеновских излучений затемненного поля служит для наблюдения частиц, когда направление наблюдения перпендикулярно к направлению освещения Лагранжа в гидродинамике состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени координат всех ее частиц ин1 ерференционного контраста служит для получения изображений микроскопических объектов путем интерференции световых воли, прошедших и не прошедших через объект меченых атомов состоит в замене атомов исследуемого вещества, участвующего в каком-либо процессе, их радиоактивными изотопами моделирования — метод исследования сложных объектов, явлений или процессов на их моделях или на реальных установках с применением методов подобия теории при постановке и обработке эксперимента статистический служит для изучения свойств макроскопических систем на основе анализа, с помощью математической статистики, закономерностей теплового движения огромного числа микрочастиц, образующих эти системы совнадений в ядерной физике состоит в выделении определенной группы одновременно происходящих событий термодинамический служит для изучения свойств системы взаимодействующих тел путем анализа условий и количественных соотношений происходящих в системе превращений энергии Эйлера в гидродинамике заключаегся в задании поля скоростей жидкости для кинематического описания г чения жидкости] [c.248]

УЛЬТРАМИКРОСК(ЗП—оптич. прибор для обнаружения мельчайших (коллоидных) частиц, размеры к-рых меньше предела разрешения (см. Разрешающая способность оптических приборов) обычных световых микроскопов. Возможность обнаружения таких частиц с помощью У. обусловлена дифракцией света на них. При сильном боковом освещении каждая частица в У. отмечается наблюдателем как яркая точка (светящееся дифракц. пятно) на тёмном фоне. Вследствие дифракции на мельчайших частицах рассеивается очень мало света, поэтому в У. применяют, как правило, сильные источники света. В зависимости от интенсивности освещения, длины световой волны, разности показателей преломления частицы и среды можно обнаружить частицы размерами от 20—50 нм до 1—5 мкм. По дифракц. пятнам нельзя определить истинные размеры, форму и структуру частиц У. не даёт оптич. изображений исследуемых объектов. Однако, используя У., можно установить наличие и численную концентрацию частиц, изучать их движение, а также рассчитать ср. размер частиц, если известны их весовая концентрация и плотность. [c.218]

Все прочие функции освещенности дают эффект частично когерентного освещения, прйчем функцию взаимной когерентности в сканирующем осветителе можно варьировать в широких пределах, что позволяет в зависимости от конкретной задачи подбирать наиболее подходящий вид у. В простейшем случае подбор сводится к изменению радиуса окружности сканирования, что позволяет добиваться определенного эффекта при отображении предельно малых деталей изображения [6]. [c.193]

В схеме Кёлера на экран ЭЭ, проектируется оправа конденсора KKi (см. рис. VI.24), которой также следует придать вид квадрата или правильного шестиугольника. Но если создать определенную дефокусировку в зависимости от характеристик источника. То можно довести колебания освещенности на стыке двух соседних изображений до достаточно малых, практически незаметных величин. [c.468]

Продолжая аналогию с френелевскими голограммами, рассмотрим условия наблюдения изображений, восстанавливаемых сфокусированными голограммами, в зависимости от типа объекта и характера его освещения при голографировании. Если голограмма сфокусированного изображения получена в зеркально отраженном, излучении или в проходящем свете без диффузного рассеяния, то при восстановлении с помощью ква-зиточечного квазимонохроматического источника наблюдатель, как и в случае френелевской голограммы, видит лишь весьма малый участок изображения. При освещении квазиточечным источником белого света наблюдатель видит уже спектрально окрашенную полоску. С увеличением размеров источника увеличивается и наблюдаемый участок изображения. [c.24]

Необходимо, однако, подчеркнуть, что в зависимости от выбора способа освещения объекта многомодовым излучением - через диффузный рассеиватель или непосредственно пространственно-неоднородным пучком — достигается различная дифракционная эффективность восстановленного изображения, содержащего спекл-интерферограмму (рис. 53). [c.102]

Наряду с фильтрацией в частотной (фокальной) плоскости, выделение спекл-интерферограмм, соответствующих неоднородному смещению объекта, может быть осуществлено путем освещения двукратно экспонированной спеклограммы узким (неразведенным) лазерным пучком с наблюдением рассеянного поля в дальней зоне (рис. 63). В этом случае фильтрация проводится не в частотной плоскости, а в плоскости изображений (вьвделяется малая область изображения объекта), причем поле в зоне фраунгоферовой дифракции для освещаемой части изображения практически является фурье-образом. Таким образом, фильтрация в частотной плоскости позволяет выделять спекл-интерферограммы, соответствующие малой области пространственных частот от всего объекта, а освещение узким пучком - спекл-интерферограммы, соответствующие всему спектру пространственных частот от малой области объекта. По существу, фильтрация в плоскости изображений сводит задачу к случаю анализа однородного смещения (для каждой малой области), когда спекл-интерферо-грамму получают просто путем фурье-преобразования рассеянного поля (см. выше). Очевидно, что в зависимости от характера практической задачи может быть выбран тот или иной способ фильтрации, хотя не исключено и их совместное использование. [c.118]

Согласно закону взаимозаместимости, для фотографических эмульсий оптическая плотность (D) изображения является функцией только полной экспозиции (/Х/)и не зависит от величин/ и t, взятых по отдельности. Но механизм и кинетика образования скрытого изображения таковы, что закон взаимозаместимости не выполняется для экспозиции с высокой освещенностью (малые выдержки) и с низкой освещенностью (большие выдержки). Невыполнение закона взаимозаместимости в этих двух крайних случаях называют высоко- и низкоинтенсивным отступлением от закона взаимозаместимости или просто невзаимозаместимостью. Вообще говоря, для любой эмульсии существует единственная оптимальная комбинация IXt, при которой достигается данная плотность,— все остальные комбинации дают более низкое ее значение. Но это условие не вызывает большого беспокойства, как может показаться, поскольку для современных эмульсий, с которыми приходится иметь дело, закон взаимозаместимости эффективно выполняется в широком интервале комбинаций IXt. Данные, характеризующие выполнение закона взаимозаместимости для эмульсии, представляются графически в виде зависимости логарифма экспозиции IgE, требуемой для получения заданной плотности Z hbi от Ig/. На рис. 12 показан пример типичной эмульсии постоянное время экспозиции имеет вид прямых линий, пересекающих под углом 45° прямоугольную сетку таким образом, чтобы выполнялось условие E—lxt. Кривые (отступление от закона) невзаимозаме-стимости для различных длин волн имеют по существу такой же вид, но несколько сдвинуты по оси времени, так что полное количество освещения остается постоянным. Кривые принято выражать [c.121]

Цветными называют голограммы, способные воспроизводить цветные изображения. В сущности цветные голограммы — это мультиплексные голограммы, восстанавливающие перекрывающиеся изображения, каждое в своем цвете. Поэтому вопросы, рассматриваемые в настоящем параграфе, в значительной степени связаны с результатами, полученными в 5.2. Как и в случае мультиплексных голограмм, возникают различные проблемы в зависимости от того, используются ли тонкие, т. е. поверхностные, голограммы или регистрирующая среда имеет заметную толщину. Голограммы, записанные на тонком материале, восстанавливают многократно повторяющиеся изображения, которые соответствуют многим дифракционным порядкам. Имеется несколько способов устранения нежелательных порядков. Голограммы, записанные в толстой среде, из-за усадки или набухания эмульсии могут не восстанавливаться освещением с исходной длиной волны. Если, например, рассматривать красные и белые изображения, то в противоположность черным и белым необходимо учитывать эффекты дисперсии. В случае голограммы сфокусированного изображения, поскольку расстояние между голограммой и голографируемым изображением оказывается более коротким, таких проблем возникает меньше. Прекрасный обзор многих работ, проводившихся на начальном этапе развития цветной голографии, можно найти в книге Кольера и др. [2]. [c.214]

Значительное количество данных о росте субцентров и центров скрытого изображения может быть получено посредством анализа кривой зависимости плотности почернения от времени освещения. Так как оптическая плотность почти точно пропорциональна числу проявленных зерен [1], то кривая зависимости плотности от времени освещения соответствует кинетической кривой химической реакции и может быть интерпретирована аналогичным образом [2]. Кривая О, 1) фотографической эмульсии (фиг. 1, кривая А) всегда обладает участком, на котором оптическая плотность возрастает скорее, чем время. Это указывает на то, что в первые моменты освещения накапливается некоторое вещество , которое в следующие моменты приводит к более быстрому возрастанию плотности. Это некоторое вещество и является тем, что мы называем субцентрами. СЗбразэвание субцентров в течение первых моментов освещения приводит к тому, что скрытое изображение образуется с возрастающей скоростью [c.169]

Этот факт не может быть доказан при помощи кривых (1 5, lg ), но это легко может быть сделано при помощи графика другого типа. Проэкспонируем серию образцов в широком интервале освещенностей, регулируя время освещения таким образом, чтобы на всех образцах была получена одинаковая плотность почернения, т. е. одинаковое число эмульсионных микрокристаллов — носителей эффективных центров скрытого изображения. Если перед проявлением сообщить всем образцам одинаковую дополнительную экспозицию малой освещенности, то субцентры, присутствующие на каждом образце, будут доведены до состояния эффективных центров в тем большем количестве, чем больше была концентрация микрокристаллов — носителей субцентров. Результаты таких опытов лучше всего могут быть представлены кривыми зависимости плотности (В) от логарифма освещенности (1 ). В отсутствие субцентров кривая превращается в горизонтальную прямую с ординатой, равной выбранной плотности. Присутствие субцентров приводит к подъему кривой в сторону высоких освещенностей (фиг. 4), что определенно указывает на рост отношения числа субцентров к числу эффективных центров при увеличении освещенности. [c.173]

Пользуясь теми же данными, интересно было бы построить кривые, показывающие массу серебра скрытого изображения, образующего центры различных размеров. Такие кривые могут быть получены умножением числа центров на их размеры и нанесением полученных произведений на график в функции от размеров центров. Другими словами, следует построить кривую, представляющую зависимость (Яо — Н)й01сИ от (Яо — Я). Результирующая кривая (фиг. 6, в) показывает зависимость количества серебра, избыточного над количеством, необходимым для образования скрытого изображения, от относительных размеров центров. Эта кривая, лучше чем кривая фиг. 6, б, демонстрирует низкую эффективность экспозиции при малой освещенности для получения нормальной плотности В = 1,0 слою необходимо сообщить значительную экспозицию, приводящую к кажущемуся огромному размеру центров скрытого изображения. Согласно современным представлениям [2], выделение фотолитического серебра, образующего скрытое изображение, сопровождается освобождением эквивалентного количества брома, который может быть связан акцепторами галоида, присутствующими в эмульсии, или может продиффундировать в желатину. Площадь, находящаяся под каждой из кривых (фиг. 6, в), дает количество освобожденного брома, влияние которого на фотографические свойства может быть особенно значительно при малых освещенностях [6]. В частности, этот бром разрушает скрытое изображение либо в начале, либо в процессе его образования и тем самым может вызвать некоторую деформацию показанных кривых. Таким образом, выделение брома является дополнительным [c.177]

Мы ограничимся рассмотрением данных, подтверждающих вторую из этих гипотез, согласно которой малая скорость проявления изображения, полученного при высокой освещенности, обусловлена более мелкими размерами центров скрытого изображения. Пунктирные кривые на фиг. 9 изображают зависимость логарифма светочувствительности высокочувствительной негативной эмульсии от логарифма времени первой засветки. В этой эмульсии, аналогичной аэропленке, приведенной на фиг. 8, субцентры доведены до состояния законченных центров посредством дополнительной экспозиции с большим временем освещения [2] и весьма малой освещенностью. Сплошные кривые относятся [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...