Главные лучи

Аппарат получения наглядного изображения состоит (рис. 6.8) из точки зрения (проецирования) б, картинной плоскости П. Прямая 80, перпендикулярная картинной плоскости П, называется главным лучом зрения, точка О = 80 п П — главной точкой картины, длина с1 отрезка 80 — дистанционным расстоянием. [c.195]

Лучи, проходящие через центр апертурной диафрагмы, носят название главных лучей. Главный луч проходит и через центры [c.323]

В процессе расчета главного луча t реальных лучей определяются радиусы поверхностей и расстояния между поверхностями. При этом последовательность поверхностей и положение, зрачка входа задает проектант. [c.151]

Оптические системы — Главные лучи [c.545]

Главные лучи оптической системы. По своему значению в определении габаритов прибора, а также апертуры и поля зрения выделяются два луча [c.323]

При смещении подвижной линзы компенсатора перпендикулярно оси на величину А главный луч сходящегося пучка наклонится после выхода из линзы на угол [c.145]

Аппроксимирующие ф-ции позволяют вычислить оптич. параметры линз. Их подставляют в параксиальные ур-ния траекторий электронов, вычисляют главные лучи и определяют кардинальные элементы линз. На рис. 2, в представлены главные лучи и построение изображений для предмета, находящегося в поле линзы главный луч 1, касательная к к-рому в точке плоскости предмета А (z=zo) параллельна оси z, и луч 2, касательная к к-рому в сопряжённой точке изображения B(z = zi) параллельна той же оси. Главная плоскость Я, проходит через точку пересечения двух касательных к главному лучу 1 в сопряжённых точках предмета и изображения. Плоскость Н проходит через точку пересечения таких же касательных к лучу 2. Кардинальными элементами являются также точки мнимых фокусов Fo и Fi, в к-рых с оптич. осью пересекаются касательные к лучам 2 я I ъ точках предмета и изображения соответственно. Построение изображения В предмета А производится, как и в случае 2а, с помощью касательных к реальным лучам, состоящих из отрезков прямых, исходящих из точек предмета. Один—параллельно оси г, другой проходит через точку фокуса Fo (рис. 2, в). Такое построение остаётся в силе для любых координат предмета Zo, если положение кардинальных элементов фиксированное. В противном случае для каждого положения предмета необходимо заново находить кардинальные элементы. [c.569]

Рассмотрим более подробно дисторсию дублета. Как известно [44], если объектив свободен от дисторсии и при этом формирует изображение в бесконечности, тангенс угла наклона к оси системы главного луча в пространстве изображений (т. е. луча, [c.126]

Хроматическую разность увеличения в поперечном направлении получаем, рассматривая влияние призмы на главный луч системы. Призма смещает его перпендикулярно осн на величину [c.180]

Дисторсия главного луча [c.183]

Для определения толщин линз второго компонента необходимо знать его отверстие, а для этого нужно определить положение входного зрачка, так как си этого зависят размеры линз, и в особенности линз второго компонента. Для расчета аберраций было положено, что входной зрачок совпадает с первым компонентом, но такое предположение было сделано исключительно с целью упростить вычисления, так как истинное положение зрачка в данном случае не влияет на аберрации 3-го порядка. Примем теперь, что главный луч, определяющий положение зрачков, должен проходить посередине между компонентами. [c.229]

Положительное влияние склейки бесспорно, но нельзя не обратить внимания на то обстоятельство, что помимо склейки автор улучшенного объектива применил и другой прием уменьшение значения радиусов и воздушного промежутка почти в полтора раза. Естественно, что при таком усилении кривизны благодаря уменьшению углов между главными лучами и нормалями к поверхностям повысилось качество изображения для больших углов поля зрения, но при этом уменьшилось примерно в том же соотношении относительное отверстие этого варианта широкоугольного объектива, [c.262]

Большие апертурные углы современных фотографических объективов вызывают появление значительных аберраций высших порядков. При наклоне главных лучей к оси еще больше становятся углы падения, т. е. углы между лучами и нормалями к поверхностям, а так как углы поля зрения во многих категориях объективов тоже велики, то углы падения приобретают опасные значения, превышающие 40—45°, что грозит полным внутренним отражением нли в лучшем случае неисправляемыми аберрациями. [c.262]

При исправлении астигматизма встречаются затруднения. Легко показать, что условие р = О, т. е. нормальное падение главного луча на рассматриваемую поверхность, исключает возможность появления аберраций высших порядков. [c.265]

Главный луч является осью конуса лучей, опирающегося на входной зрачок и имеющего верщину в точке предмета (защтри-хованная область на рис. 14.6). Если главный луч от внеосевой [c.323]

ТОЧКИ. Из рис. 14.7 видно, что входной люк 5 51 задержит все лучи от точки Р, которые в его отсутствие прошли бы через верхнюю половину входного зрачка В1В1. Поэтому освещенность изображения точки Р будет примерно в два раза меньше освещенности вблизи изображения осевой точки. Следовательно, главные лучи, касающиеся краев входного люка (на рис. 14.7 они изображены сплошными линиями), определяют величину поля зрения PQ на рис. 14.7). [c.324]

Такая пластинка Френеля с прямоугольным радисыь-ным распределением почернения может выполнять функцию изображающего оптического. элемента. Недостатком, однако, является возникновение большого числа изображений, расположенных на оси, совпадающей с главным лучом пучка нулевого дифракционного порядка. [c.57]

Узкий луч диаграммы направленности, а следовательно, и наибольшую разрешающую способность по углу обеспечивает решетка с равномерным распределением, при этом, однако, уровень боковых лепестков максимален. Симметричное, убывающее к краям решетки амплитудное распределение обеспечивает уменьшение боковых лепестков и расширение главного луча диаграммы направленности. Наименьший и постоянный уровень боковых лепестков обеспечивает дольф — чебышевское распределение. [c.175]

Рис. 2. Построение изображения В предмета А в фокусирующих полях электронных линз при помощи главных лучей / и 2 и кардинальных элементов — фокальных F , F, и главных Нд, Н, плоскостей а—предмет и изображение находятся вне поля лянзы и вьтолняется условие ZoZi=/максимальная индукция поля, d—полуширина кривой распределения поля в—предмет и изображение находятся в поле любой формы.

Разлагая теперь радикал в ряд и подставляя коэффициенты дисторсии дублета (Ьз = —1/f , D5 = l/f), найдем с точностью до пятого порядка sin и = —y/f. Таким образом, в рассмотренном дублете отклонение предметной точки в фокальной плоскости пропорционально синусу угла наклона главного луча в пространстве изображений, а не его тангенсу, как в ортоскопи-ческом случае. Подобную дисторсию называют синусной. В работе [3] показано, что синусная дисторсия необходима для составной части пропорционального или симметричного объектива при использовании его в схеме оптической мультипликации изображений. [c.127]

Легко показать, что трехлинзовый пропорциональный объектив — система афокальная (параллельный пучок лучей фокусируется любой из крайних линз в плоскости асферики и, следовательно, другой линзой снова превращается в параллельный). Кроме того, входной и выходной зрачки пропорционального объектива, скомпонованного из двух дублетов линза — асферика, лежат в бесконечности, поэтому в пространствах предмета и изображения ход главных лучей телецентрический каждую точку изображения формирует пучок лучей, ось симметрии которого параллельна оси системы. Таким образом, все точки изображения по освещенности находятся в равных условиях, что бывает существенно в эксплуатации. [c.130]

В целом можно сказать, что комбинированный симметричный объектив с дифракционной асферикой довольно ограничен по своим возможностям. Силовым элементом в нем будет мениск с равными радиусами, который при небольшой толщине ввиду значительной кривизны поверхностен (требуемой для получения заданной оптической силы) не способен обеспечить значительного апертурного угла, т. е. высокого разрешения. При аномальном увеличении толщины мениска (di > г), добиваются высокого разрешения на оси системы, однако в этом случае входной зрачок объектива расположен вблизи предметной плоскости, в результате чего при отходе от оси резко возрастает угол между главным лучом и нормалью к поверхности мениска. Это приводит к росту аберраций высших порядков и уменьшению рабочего поля. Так, при габаритном размере системы L = 810 мм, что совпадает с габаритным размером симметричного двухлинзового дифракционного объектива при фокусном расстоянии каждой ДЛ f = 270 мм, и разрешении б = = 3 мкм на длине волны = 441,6 нм удается получить рабочее поле диаметром всего лишь 16 мм (ср. с данными табл. 4.6). Если не предъявлять высоких требований к разрешению и рабочему полю, комбинированный, триплет с дифракционной асферикой не лишен положительных качеств его светопропускание может быть обеспечено на уровне обычного рефракционного объектива, а хроматизм позволяет использовать излучение газоразрядных приборов, например типа ртутной лампы высокого давления (см. гл. 6). [c.168]

Главный луч наклонного пучка рассчитывается в прямом ходе из центра Р, (рис. II.9) входного зрачка по выходе из окуляра этот луч пересекает ось в точке Р — центре выходного зрачка — под некоторым углом а>. Далее рассматриваются одна нлн две пары лучей, образующих с осью тот же угол w и пересекающих плоскость выходного зрачка Р в точках и М , расположенных симметрично отиоснтельно точки Р на равных расстояниях т, от нее. Ход этих лучей рассчитывается через окуляр в обратном направлении и вычисляются ординаты 4т. [c.146]

Главный луч наклонного пучка рассчитывался в обратном ходе из центра входного зрачка, лежащегс на расстоянии —0,536 от первой поверхности под углом Ш =- 12° 30. Рассчитывался 162 [c.152]

Под реальным углом поля зрения слрдует понимать угол 2wi ttJi определяется из уравнения tg ш = у tg ffii. где у — угловое,, увеличение телескопической системы. Такое определение необходимо потому, что свойственная большинству окуляров значительная подушкообразная дисторсия (со стороны наблюдателя) вызывает сильное увеличение наклона главных лучей к оси, достигающего нескольких десятков градусов, как было отмечено в некоторых окулярах перископов немецких подводных лодок военного времени. [c.162]

Введение отрицательной лиизы в переднюю фокальную плоскость окуляра. Этот прием позволяет довести Siv до нуля, но сильно удаляет выходной зрачок. В некоторых случаях (короткофокусные окуляры) это даже желательно. Но из-за поднятия точек пересечения главных лучей с линзами окуляра и увеличения аберраций высших порядков приходится идти на уве- личение числа линз. Вместе с тем растут размеры окуляра и габариты прибора, содержащего окуляр. Обычно идут на компромисс уменьшают четвертую сумму до 0,-3—0,4 и оставляют небольшую отрицательную величину астигматизма S,,,. [c.163]

Призма Амичн обладает особенностью, отличающей ее от остальных после развертки она принимает вид плоскопараллельной пластиикв, расположенной под углом 45° к оси пучка. В этом случае значение показателя прело(ллеиия стекла, из которого изготовлена призма, влияет на ее длину. Обозначим через < н i углы пересечения главного луча пучка с нормалью к первой поверхности призмы. Поскольку i = 45°, имеем [c.166]

Угол, образуемый лучом с первоначальиьп направлением после преломления, равен 45 — I. Пусть А — середина передней грани F призмы главный луч проходит через точку Л. [c.166]

Прямоугольные призмы. Случай, когда главный луч образует с нормалью к отражающей поверхности прнзмы угол в 45°, представляет большой интерес из-за близости угла I o (около 42°) к углу в 45°, вследствие которой часть лучей сходящихся пучков испытывает неполное внутреннее отражение. В наиболее часто применяемых прямоугольных призмах угол пересечения нормали с главным лучом равен 45 . [c.173]

Входным зрачком для обоих компоиеитов является упомянутое уже изображение входного зрачка системы в точке Я его положение определяется отрезком х, луч, аберрацию которого мы желаем вычислить, зададим координатами т и М пересечения этого луча с плоскостью зрачка Р угол пересечения главного луча с осью в промежутке между лнизами назовем ш. [c.186]

Схема такой оборачивающей системы представлена на рис. 11.35. Она состоит из двух компонентов Oj и О3, расставленных на некотором расстоянии d друг от друга, и двух коллнматориых линз К и Ki, назначеине которых — направлять ход главных лучей таким образом, чтобы они проходили посередине между компонентами Oj и Оэ. [c.204]

Определим высоты пересечения этого главного луча с первым и последним компонентом на краю поля зрения, т. е. когда а), = = 6°. Так как нам сейчас нужны лишь прибликениые данные, можно принять, что главный луч проходит через компоненты без преломления и что, следовательно, высота пересечения его со вторым компонентом определяется формулой [c.229]

Меридиональная поперечная сферическая аберрация в плоскости, перпендикулярной главному лучу, несколько меньше для ближнего пвложеиия зрачка, чем для дальнего. [c.261]

Первое условие заключается в нормальном падении главного луча на преломляющую пбверхность. Однако вследствие сферической аберрации в зрачках или вследствие случайного отсутствия этой аберрации перед рассматриваемой поверхностью нормальное падение может иметь место только для параксиального луча. [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...