Зрачки оптической системы

X, у) - функция рассеяния слоя пространства между объектом и входным зрачком оптической системы. [c.46]

T. e. выходное изображение когерентной оптической системы описывается как свертка входного сигнала и когерентной функции рассеяния. Последняя определяется обобщенной функцией зрачка оптической системы [9] [c.48]

ДИАМ. DZR - желательный дг я пользователя диаметр входного зрачка оптической системы (м) [c.180]

Действующая или апертурная диафрагма оптической системы это — световое отверстие, ограничивающее проходящие через систему световые пучки. Для отыскания действующей диафрагмы необходимо построить изображение всех световых отверстий системы в пространстве предметов и выбрать из них то, на изображение которого опирается наименьший телесный угол с верщиной в центре предметной плоскости. Этот телесный угол называется апертурным углом оптической системы и обозначается через 2и. Изображения действующей диафрагмы в пространстве предметов и в пространстве изображений называются соответственно входным и вы,-ходным зрачками оптической системы. В выходном зрачке визуальной оптической системы помещается глаз наблюдателя. Так как диаметр диафрагмы глаза в зависимости от освещенности меняется в пределах от 2 до 8 мм, то для полного использования глаза целесообразно делать выходной зрачок таких оптических систем диаметром не менее 7—8 мм. [c.233]

Поверхностное натяжение 435 Зрачки оптической системы 322 Зубчатые передачи — К. п. д, — Зависимость от передаваемого момента 52 [c.711]

В выражениях (3.7)—(3.12) фигурируют такие величины, как длина волны, радиус выходного зрачка оптической системы, расстояние между плоскостями выходного зрачка системы и гауссова изображения. Для того чтобы иметь возможность сравнивать между собой оценки качества изображения по различные критериям (что необходимо в п. 3.3), перейдем в этих выражениях к оптическим единицам, т. е. введем следующие нормированные величины [c.89]

Большое распространение в последнее десятилетие получили методы анализа Фурье в науке и технике, в частности в оптике. Исследование всевозможного внда объектов, особенно обладающих периодической структурой, оказалось удобным вести с помощью оптических приборов, образующих спектры (т. е. преобразования Фурье) этих объектов. Использованию оптических систем для Фурье-анализа способствует их свойство при определенных, но легко осуществляемых условиях создавать преобразование Фурье амплитуд плоских предметов,, расположенных иа входном зрачке оптической системы [1.0, гл. X]. Если поместить фотографию (негатив) исследуемого объекта иа входной зрачок объектива и освещать его параллельным (когерентным) пучком лучей, то в фокусе объектива образуется спектр амплитудного распределения об кта. Все участки объекта, обладающие [c.318]

Фурье-преобразование над h(x, у) осуществляется оптически с помощью линзы. Транспарант с записью х, у) можно получить как с помощью ЭВМ в результате аналитического расчета распределения комплексных амплитуд поля в изображении точечного объекта по распределению поля в выходном зрачке оптической системы, так и обычным фотографированием этого распределения. Второй способ проще и обладает достаточной точностью для большинства применений, связанных с обработкой изображений. [c.247]

В предыдущем параграфе была установлена зависимость аберрационного виньетирования от нарушения условия синусов для центров зрачков оптической системы однако во многих случаях удобно связать аберрационное виньетирование с дисторсией. [c.70]

Рассмотрим световой поток, входящий в оптическую систему. Обратимся к рис. 6.3, на котором представлены элемент поверхности предмета ds и действующее отверстие D входного зрачка оптической системы. Главный луч наклонного пучка лучей, соединяющий центр элемента предмета и центр Р действующего отверстия зрачка, образует угол со с осью системы. [c.81]

Хроматизм в зрачке оптической системы [c.192]

Лучистый поток, излучаемый во входной зрачок оптической системы," можно вычислить по формулам [c.26]

Диаметр входного зрачка оптической системы определяется по формуле [c.357]

Можно считать, что сам экран неограниченно протяженный, а на область зрачка оптической системы приходится только конечная его часть. Чтобы модель была стационарна в пространстве по крайней мере в широком смысле, положение экрана относительно оптической оси считается случайным с однородным распределением в квадрате 1У,1. В этом предположении находит выражение просто отсутствие информации о точном положении экрана в масштабе отдельной ячейки. Коэффициент пропускания по предположению изменяется случайно [c.351]

Изменение дифракционной картины при аподизации. Из теории дифракции следует, что примерно 20 % световой энергии в дифракционном изображении приходится на вторичные максимумы. Эта значительная часть энергии, распределенная вне главного дифракционного максимума, снижает контраст опти- ческого изображения и, в ряде случаев, препятствует разрешению объектов. Теория дифракции показывает, что большая часть энергии, содержащаяся в побочных максимумах, определяется энергией элементарных волн на краях волновой поверхности, дифрагирующей на входном зрачке оптической системы. Следовательно, для уменьшения интенсивности вторичных дифракционных максимумов следует уменьшить интенсивность [c.363]

Один из способов аподизации предполагает изменение коэффициента пропускания по экспоненциальному закону Т = = Гое 2Л , где То — коэффициент пропускания в центре зрачка оптической системы А — постоянная г — радиус зрачка. [c.364]

Рис. 2.35. Входной и выходной зрачки оптической системы. Луч, проходящий через О и, называется главным. Апертура >4 не отделяет пучка лучей от аксиальных точек. Если предмет О расположен достаточно далеко от оси, то выходной зрачок выглядит частично освещенным, что показано на врезке (на рисунке справа вверху). Такое частичное освещение называют виньетированием. 1 — плоскость предмета 2 — входной зрачок 3 — первая поверхность 4 — последняя поверхность 5 — выходной зрачок б — плоскость изображения 7 — ограничитель 8 — прошедший пучок.

Так как сигнал фотоумножителя в конечном счете управляет электронным лучом в кинескопе 8, то на экране кинескопа воспроизводится изображение объекта. Катод фотоумножителя располагается в выходном зрачке оптической системы, которым здесь является апертурная диафрагма конденсора. Это делается для того, чтобы при движении луча по препарату световое пятно в зрачке оставалось все время неподвижным, а менялась лишь его интенсивность. Таким образом, исключается влияние неравномерной по площади чувствительности фотокатода. [c.77]

Все сферы сравнения с данным центром кривизны равноправны, поэтому сферу сравнения для фронта, перемещающегося из одного положения в другое, можно соответственно переносить. Поперечные размеры фронта сокращаются, углубления и впадины сближаются, причем ширина их уменьшается, а высота остается прежней. Это значит, что фронт волны и сферу сравнения можно выбирать на любых расстояниях от центра О, например, отнеся фронт волны к входному или выходному зрачку оптической системы, к той или иной поверхности линзы или зеркала. [c.22]

В общем случае надо сказать диаметр выходного зрачка оптической системы, т. е. диаметр той действительной или мнимой диафрагмы, которая ограничивает пучок выходящих из системы лучей. [c.24]

Рассмотрим несколько таких практически важных случаев, ограничиваясь при атом лишь теми, которые представляют интерес для нас. Мы всегда будем предполагать, что источником света является точка на большом (по сравнению с размером отверстия на экране) расстоянии от отверстия экрана или от входного зрачка оптической системы. [c.53]

Рис. 124. Защитное стекло, помещенное перед входным зрачком оптической системы

Величина определяется диаметром входного зрачка оптической системы и ее фокусным расстоянием. Коэффициент т зависит от отношения элементарного поля анализа и общего попя зрения оптической системы 6JQ. Следовательно, [c.23]

Преобразующее действие оптической системы описывается опЬрато-ром преобразования комплексной амплитуды поля на входном зрачке оптической системы v) в комплексную амплитуду поля в выход- [c.46]

Реальный ОЭП часто действует на значительном удалении от источника излучения. При этом между входным зрачком оптической системы и источником может находиться среда, воздействующая на амплитуду и фазу волны. Действие такой среды на пеЕедачу пространственных частот можно описывать с помощью оптической лередаточной функции слоя пространства. [c.55]

Для анализа чувствительности пользователь вводит вместо коэффициентов разложения в ряд передаточных функций коэффициенты разложения в ряд производных от передаточных функций. Помимо задачи анализа ПАСМ позволяет пользователю на этапе разработки структуры модели объекта проектирования оценит), выполнимость ТЗ на объект проектирования. Для этого в пакете предусмс трен режим работы одиночного модуля слой пространства , с помощью которого оценивается диаметр входного зрачка оптической системы и пэлоса пропускания электронного [c.142]

ДАЛЬН. D = длина слоя прост]занства между источником излучения и входным зрачком оптической системы в метрах [c.180]

Если мы имеем дело с системой, формирующей изображение типа показанной на рнс. 7.23, то выражение для взаимной интенсивности в изображении можно получить, рассуждая так же, как и при выводе выражения (7.2.17). Рассмотрим выходной зрачок оптической системы, формирующей изображение, как эквивалентный новому некогерентному источнику, и применим к этому источнику теорему Ван Циттерта — Цернике. Для области изображения, в которой интенсивность постоянна, взаимная интенсивность принимает вид [c.334]

Характеристикой световода является числовая апертура А, которая (как в любой оптической системе) определяется произведением Л = пз1па, где п — показатель преломления среды в пространстве предметов а — угол, под которым виден радиус входного зрачка оптической системы из точки пересечения ее оси с плоскостью предмета. Таким образом, числовая апертура определяет максимальный телесный конус лучей, пропускаемых [c.74]

Назначение осветителей — собрать как можно больше света от искусственного источника и направить его с допустимым углом расхождения ао влодпой )рачок оптической системы. Источники света имеют конечные размеры, и поэтому конструкция осветительного прибора в такой же степени зависит от природы источника, как и от назначении требуемого освеш,ения. На рис. 6.24 показан входной зрачок оптической системы, которая требует освещения по всем [c.237]

При соединении встык волокна с источником в волокно будет передана только та часть света, которая излучается поверхностью соответствующей площади сердцевин-ы волокна. Остальной свет будет просто потерян. Его можно использовать, если применить фокусировку излучающей поверхности большой площади на торец волокна. Однако при этом неизбежно увеличивается расходимость пада -ющего свега, в результате чего в волокио вводится та же самая мощность. Этот эффект не зависит от точности применяемой оптической системы, а является проявлением общего закона оптики яркость изображения, сформированного в той же среде, где находится объект, не может превышать яркость самого объекта. Это иллюстрируется рис. П5.1, на котором показан плоский, расположенный на оптической оси элемент диффузионного источника. Он имеет площадь бЛ , а некоторая оптическая система формирует его изображение площадью Мощность на входном зрачке оптической системы [c.484]

В оптическую систему от малого элемента площади предмета 68, расположенного г точке А, падает пучок лучей света в пределах телесного угла, опирающегося на входной зрачок О. Световой поток <1Р от малого эле мента с 5равномерно светящейся поверхности с яркостью входящий во входной зрачок оптической системы, спре-аеляется, как известно, выражением [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...