Освещенность спектра непрерывного

Щель спектрографа расположена в плоскости Р. Щель очень узка и параллельна полосам, наблюдаемым в монохроматическом свете. Она проходит через точку А, являющуюся изображением точки А, создаваемым линзой Ь. Что получится на фотопластинке, если интерферометр освещен источником непрерывного спектра Для упрощения этого и последующих вопросов примите такие допущения [c.250]

Идея постановки эксперимента для получения рентгенограмм по методу Лауэ относительно проста и состоит в следующем (рис. 6.77). При освещении кристалла излучением с непрерывным спектром решетка сама выберет ту длину волны, которая способна дифрагировать на данной пространственной структуре. [c.351]

Изложенная схема процессов сильно упрощена, и существует целый ряд факторов, в той или иной мере затрудняющих развитие генерации. 1< числу мешающих факторов относится, например, фотохимическое разложение молекул красителя при высоких значениях освещенности, нагревание раствора, приводящее к безызлучательному затуханию возбужденного электронного состояния, и многие другие. Однако все эти препятствия устраняются специальными методами ), и генерацию удается осуществить с большим числом разных красителей (их насчитывается сейчас около 100) в импульсном и непрерывном режимах, в широкой области спектра (от 350,0 до 1000,0 нм) и с применением в качестве источников возбуждающего излучения ксеноновых газоразрядных ламп и лазеров. [c.817]

Для освещения широко используются и ртутно-кварцевые лампы высокого давления с исправленной цветностью (лампы типа ДРЛ), обладающие высокой светоотдачей (до 50 лм/Вт) и сроком службы до 10—15 тыс. ч. Для освещения загородных автострад и декоративного освещения находят применение натриевые лампы. Имеются мощные ксеноновые лампы, дающие непрерывный спектр излучения, приближающийся к солнечному. [c.155]

Эффективность применения ОН К существенно зависит от правильности выбора геометрических, спектральных, светотехнических и временных характеристик условий освещения и наблюдения ОК. Главное при этом — обеспечить максимальный контраст дефекта подбором углов освещения и наблюдения, спектра и интенсивности источника (непрерывного или стробоскопического), а также состояния поляризации и степени когерентности света. Необходимо учитывать различия оптических свойств дефекта и окружающей его области фона Контраст определяют по формуле [c.50]

Радужные голограммы представляют собой особый вид голограмм, в которых для уменьшения требований к когерентности восстанавливающего источника исключается параллакс в одном направлении [2]. Эти голограммы можно восстанавливать освещением от ламп с непрерывным спектром. Основными преимуществами радужных голограмм являются высокая дифракционная эффективность и возможность применения при восстановлении недорогих ламп. [c.253]

Найдем величину цветовых различий Д для лица человека (европейца) с координатами цвета Хо = 0,372 г/о = 0,357 Zo = 0,271 при освещении источником с непрерывным спектром излучения, с координатами Xs = ys = Zs = 0,333. [c.251]

В случае фотографирования спектра имеет значение освещенность, создаваемая на фотопластинке. Освещенность соответственно для спектральной линии и непрерывного спектра равна [c.31]

Подставляя (1.77) в (1.76), получим окончательное выражение для освещенности непрерывного спектра в виде [c.65]

Таким образом, существу-- ет определенная зависимость между освещенностью непрерывного спектра п его чистотой . [c.70]

Л1ы нашли ранее, что освещенность непрерывного спектра в фокальной плоскости выходного коллиматора (при е = 90°) [c.78]

Светосила. Светосила спектрального прибора характеризует освещенность (или световой поток), которую создает оптическая система в плоскости изображения спектра. От светосилы спектрального прибора зависит экспозиция, с которой фотографируется спектр на спектрографе, и ширина щели, когда спектр регистрируется на спектрофотометре. В зависимости от способа регистрации света и источника света (линейчатого или непрерывного) светосила определяется через различные параметры спектрального прибора, но во всех случаях она пропорциональна квадрату относительного отверстия с1Ц объектива камеры (с — диаметр, — фокусное расстояние, см. рис. 11.1) и коэффициенту пропускания т (отношению монохроматического светового потока, прошедшего через прибор, к падающему на входную щель). [c.127]

Ночное видение. Ночью фотоны солнечного излучения вблизи поверхности Земли почти полностью отсутствуют (возможное лунное освещение и свечение ночного неба здесь не принимаются во внимание). Однако тепловое излучение материальных тел при температуре 300 К наиболее интенсивно вблизи волны Х 10 мкм. Термодинамическое равновесие между излучением и материальными телами у поверхности Земли с наступлением темноты не устанавливается, поскольку условия непрерывно изменяются, и со стороны неба система открыта. Поэтому все предметы и земная поверхность представляются светящимися на длине волны Х=10 мкм. Распределение энергии излучения по спектру существенно зависит от поглощательной способности воздушной среды и может быть учтено. [c.16]

Здесь интересно рассмотреть два предельных случая освещенность непрерывного и освещенность линейчатого спектров. [c.102]

Освещенность непрерывного спектра Л н = [c.11]

Наиболее приемлемыми для сварки полимеров являются силитовые стержни и нагревательные спирали из хромистой стали, а также стержневые кварцевые лампы. Силитовый излучатель представляет собой полый стержень из карбида кремния, смешанного с глиной и подвергнутого обжигу. Обладая значительным сопротивлением, стержень накаляется током до рабочей температуры 980—1100° С и дает непрерывный спектр излучения. Используя этот излучатель, технически несложно создать вытянутый пучок излучения протяженностью, равной длине рабочего участка стержня. Силитовый стержень можно приблизить к свариваемому материалу до 7—10 мм и получить довольно высокую энергетическую освещенность. [c.10]

В 1.6, 1.8 мы рассмотрели два крайних случая освещенность спектра при бесконечно узкой спектральной линип и прп непрерывном спектре. Мы получили, что освещенность линейчатого спектра = onst прп > Sjo (см. (1.62)) и Sj прп < sio (см. (1.70а)). а освещенность непрерывного спектра (см. (1.78)) при всех значениях s . [c.71]

Очевидно, что д.ля огранпчепного участка непрерывного спектра или спектральных липпп конечной шпрпны со спектральной шириной, соизмеримой со спектральной шириной аппаратной функции, полученные соотношения в общем случае окажутся несправедливыми. Однако можно ожидать, что при Ал бЯ освещенность спектра (в центральной его части) также пропорциональна ширине входной щели, как и в случае непрерывного спектра. Наоборот, при бл > Лл освещенность спектра не зависит от ширины щели, как и в случае монохроматической линии. Если же 6К л ЛЯ. то освещенность спектра более сложно зависит от ширины щели. Строго эти вопросы будут рассмотрены в 1.12. [c.71]

При достаточно больнюм числе щелей максимумы для каждого из этих двух направлений будут довольно острыми, причем на них будет приходиться и существенная часть падающей световой энергии. В результате па экране получится дифракционная картина в виде четких симметрично расположенных световых пятен. При освещении белым светом произойдет разложеш е в непрерывный спектр по направлениям х и у. [c.156]

Ксеноновые трубчатые лампы высокого давления 0Г(О,4—3,8)Х (5—210) см, />=2—50 кВт, t)j,= 20— 45 лм/Вт, Lj,= 3 i0 кд/м ), имеющие аналогичный спектр, но с большим числом линий, применяются для наружного освещения и для накачки лазеров непрерывного действия. Для накачки Nd лазеров небольшой мощности более эффективны криптоновые. тампы с менее насын1енным спектром, в к-ром фон слабее и доминируют уширенные линии, а также лампы с парами щелочных металлов (особенно К—ВЪ), т, к. их спектры лучше согласуются с полосами накачки. [c.223]

Ниже рассмотрены системы, состоящие из пассивных сред, в которых отсутствуют заряды и токи, поэтому внутри каждой области с непрерывными физическими свойствами уравнения Максвелла сводятся к двум векторным волновым уравнениям. Решение их представляют в виде суммы гармонических во времени электромагнитных волн. Источник освещения считают обычно точечным и монохроматическим. Если необходимо учесть конечные размеры и немонохроматичность реального источника, производят просто суммирование (интегрирование) по источнику и его спектру. Для монохроматического освещения решение ищут в виде одной гармонической во времени волны Е = = Eo r)exp j()it), амплитуда которой [c.9]

В экспериментах [64, 75] был использован интерферометр Майкельсона — Тваймана — Грина с компенсацией (рис. 41). Голограмма, на которой зарегистрирован спектр холодного дугового ртутного разряда, приведен на рис. 42. На рис. 43 дан спектр, восстановленный при освещении голограммы лазерным светом на длине волны 0,63 мкм (см. рис. 24). При регистрации голограммы была использована очень широкая диффузно освещенная апертура. Интерферометрический клин создавал угол между пучками интерферометра, соответствующий 30 полос/мм от белого ртутного света. Оптическая разность хода лучей в интерферометре была близка к нулю. Использовались фотопластинки Kodak 649F с высоким разрешением. Юстировочные эксперименты были проведены на фотопленке Polaroid P/N. Выполненные вначале опыты с импульсной лампой показали, что непрерывный спектр также образует интерференционную голограмму, по которой он может быть воспроизведен. [c.178]

Отметпм еще, что, в отличие от освещенности линейчатого спектра л- освещенность непрерывного снектра не зависит от углового увеличения Г, так как произведение УоГ, входящее в (1.78), как легко показать, равно а одинаково для [c.66]

Итак, мы нашлп, что освещенность непрерывного спектра Е -прп пропорциональна ширине щели 1. Но в силу того, [c.66]

Используя выражения (1.76) и (1.78), найдем выражепне для светосилы по освещенности в случае непрерывного спектра. Согласно определению светосилы имеем [c.67]

При исследовании линейчатых спектров фотографическим методом часто на фотографнп спектра вместе со спектральными линиями присутствует п непрерывный спектр. Если ннтенсивпость непрерывного спектра соизмерима с интенсивностью линий, то точность измерения относительной интенсивности спектральных линий уменьшается. Но поскольку зависимость освещенности линейчатого [c.67]

Существенно в наших выводах то обстоятельство, что спектральная ширина аппаратной функцпп 6>., определяющая чистоту непрерывного спектра, входит п в выражения (1.76) для освещенности непрерывного спектра и это не случайно. В самом деле, величина Топ (А) ЛОо sin е. входящая в выражепие для равна освещенности монохроматической. линии (см. (1.( 2)). а 6/. [c.69]

Стаиовится попятной п зависимость освещенности непрерывного спектра от ширины щелп. Чем шире щель. те>г большее число монохроматических изображений щелп перекрывается в каждой данной точке спектра. Вместе с тем мы видим, что возрастание освещенности непрерывного спектра при увеличеипп ширины входной щели сопровонлдается уменьшением чпстотгя спектра — увеличением интервала д.лпн волн 6А в каждой точке спектра. [c.70]

Особое место при градуировке спектрографа занимает интерференционно-расчетный метод. Он заключается в следующем перед входной щелью спектрального прибора помещается интерферометр типа эталона Фабри—Перо, освещенный параллельным пучком лучей от источника непрерывного спектра. В этом случае спектр в фокальной плоскости будет пересечен вертикальными интерференционными полосами равного хроматического порядка. Для интерференционных максимумов, как ясно из рассмотрения ПРХП (см.сс. 129—132), при условии, что промежуточный слой — воздух, справедливо равенство 2ta = k, где t — толщина слоя а — волновое число k — порядок интерференции. Это равенство может быть записано несколько иначе при условии, что k = ko- -k, [c.481]

Оптический метод исследования напряжений основан на изменении оптических свойств материала просвечиваемой модели в зависимости от степени его напряженности. Оптически активный материал при наличии напряжений становится по отношению к поляризованному свету анизотропным, и скорость света при прохождении через волокна с различной напряженностью изменяется. Поэтому и время прохождения луча света через плоскую модель постоянной толщины будет изменяться в функции от ее напряженности. Именно вследствие этого на изображении модели на экране появляются полосы разного цвета или различной освещенности. Если модель просвечивается монохроматическим (одноцветным) светом, то меняется только степень освещенности полос. Если же модель просвечивается белым светом, который, как известно, является полихроматическим (многоцветным), то будет меняться цвет полос с непрерывным переходом через все цвета спектра. [c.318]

Подобные же закономерности излучения характерны для газов, состоящих из молекул с несколькими атомами. Только в этом случае спектры становятся полосатыми, состоящими не из серий спектральных линий, а из серии их полос. Б случае же конденсированного вещества эти линейчатые полосы сливаются в непрерывные полосы — непрерывные спектры. Свечение в конденсированном веществе может быть возбуяедено различными способами. Важнейшие из них возбуждение светом видимыми или ультрафиолетовыми лучами, электронным ударом и нагревом. При освещении видимыми и ультрафиолетовыми лучами многие вещества начинают испускать свет обычно с большей длиной волны, чем падающий свет. Такое излучение, называемое люминесценцией, широко применяется в технике, в частности в люминесцентных лампах. При падении быстрых электронов на некоторые вещества также наблюдается свечение, называемое катодолюминесценцией. Свечение такого вида нашло широкое применение в телевизионных и других электронно-лучевых трубках. Наиболее распространено возбуясдение свечения нагреванием. На этом принципе основаны электри-ческие лампы накаливания. Для тепловых источников имеет место характерное распределение излучения но спектру. Спектр излучения является непрерывным [c.335]

Весьма важный фотолитический процесс, проходящий в простых кристаллах, — это процесс в кристаллах галоидов серебра, ответственный за скрытое фотоизображение ). Если кристаллы хлористого или бромистого серебра облучать светом, лежащим в видимой или ближней ультрафиолетовой области спектра, в течение малого промежутка времени, то в них произойдет визуально ие фиксируемое изменение. Однако, если кристаллы поместить в раствор проявителя, освещенная часть кристалла окажется разложенной иа чистое серебро и соответствующий галоген. Аналогичное разложение можно произвести непрерывным облучением без проявления — процесс, известный под названием физического проявления. [c.703]

С помощью такого спектрометра можно увидеть линии Фраунгофера в спектре Солнца. Выберите для этого солнечный день. Положите на землю несколько слоев белой бумаги (больше одного для того, чтобы она была очень белой ) и посмотрите на ее поверхность через ваш спектрометр. Используйте плотную ткань или одеяло, чтобы защитить глаза от рассеянного света. Воспользуйтесь так же краем трубки, чтобы спрятать ослепляюще яркий свет нулевого порядка. Ширину щели сделайте равной 0,5 мм. Заметьте, что непрерывный спектр Солнца пересечен несколькими темными линиями. Если вы их не видите, попытайтесь подрегулировать ширину щели, чтобы добиться лучшей освещенности. Другой метод заключается в том, чтобы покрыть очень узкую щель несколькими слоями вощеной бумаги (или кальки) и смотреть на небо вблизи Солнца, меняя интенсивность света степенью приближения к направлению на Солнце. [c.469]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...