Показатель преломления частиц

Первое обстоятельство связано с изменением величины комплексного показателя преломления частиц вследствие различий в их электропроводности и диэлектрической проницаемости. Это изменение находится в непосредственной зависимости от химического состава вещества, в частности от содержания углерода и кислорода в топливе. [c.213]

В то время как спектральный коэффициент поглощения зависит от длины волны излучения X, средние интегральные коэффициенты поглощения ар и являются функциями температуры. Природа температурной зависимости для интегральных коэффициентов ар и a J определяется двумя обстоятельствами особенностями спектральной зависимости для и собственно зависимостью от температуры комплексного показателя преломления частиц. Наиболее существенным является здесь влияние селективных свойств частиц, связанных со значением параметра дифракции р. [c.15]

Радиационные характеристики топочной среды включают в себя данные о степени черноты и поглощательной способности газообразных продуктов сгорания (СОа и НдО) и взвешенных в потоке, этих газов частиц золы, кокса, сажи. Радиационные характеристики частиц, образующих твердую дисперсную фазу факела, включают в себя коэффициенты поглощения, рассеяния и индикатрису рассеяния. Для расчета этих величин необходимо располагать данными о комплексном показателе преломления частиц, их концентрации и распределении по размерам. [c.16]

Из приведенной формулы следует очень важный вывод о том> что для частиц малых размеров поглощательная способность слоя не зависит от размера частиц. Характер спектральной зависимости поглощательной способности слоя при этом целиком определяется функцией Ж 2 (Я)Д, которая отражает суммарное влияние на как параметра дифракции р, так и дисперсии комплексного показателя преломления частиц т (Я). [c.52]

Что же касается комплексного показателя преломления частиц сажи, в расчетах необходимо учитывать дисперсию показателя преломления п (к) и показателя поглощения и X) в существенной для теплообмена в топках инфракрасной области спектра теплового излучения пламени. [c.115]

КОМПЛЕКСНЫЙ ПОКАЗАТЕЛЬ ПРЕЛОМЛЕНИЯ ЧАСТИЦ САЖИ [c.115]

Большое значение для выбора метода микроскопии при изучении частиц имеет отражательная способность, характеризуемая показателем отражения Р. Он зависит от показателя преломления частиц и характера их поверхности. [c.15]

Если показатель преломления частиц является комплексным, то определение амплитудных коэффициентов, которые в свою очередь позволяют рассчитать коэффициенты поглощения и рассеяния, в том виде, в котором амплитудные коэффициенты приведены в работах [3, 4], довольно сложно. [c.141]

Все оптические характеристики аэрозолей существенно зависят от их микрофизических параметров (концентрации, спектра размеров, формы и компонентов комплексного показателя преломления частиц). Последние изменяются в весьма широких пределах от одного типа аэрозолей к другому и в пределах одного и того же типа. Все это бесспорно осложняет проблему разработки оптических моделей аэрозолей, которой посвящены следующие четыре главы настоящей монографии. [c.8]

Реальный аэрозоль, как уже отмечалось в предыдущей главе, представляет собой сложные конгломераты различных химических соединений и характеризуется соответствующими значениями комплексного показателя преломления частиц. Изменение действительной Аг(Я) и мнимой х(Я) частей последнего обусловливает [c.77]

Показатель преломления частиц 78, [c.254]

Здесь п= д/ показатель преломления частицы, а Т — коэффициент пропускания, который принимается равным [c.36]

Однако было бы неправильным ожидать, что диаграмма рассеяния для таких сферических частиц полностью определяется законами геометрической оптики. Во-первых, необходимым условием, помимо большого размера частицы (л 1), является большой сдвиг фазы р==2х (т — 1), т. е. показатель преломления частицы должен достаточно отличаться от показателя преломления окружающей среды (разд. П.1). Во-вторых, чтобы рассчитать эффекты интерференции между различными лучами, выходящими из. частицы, необходимо учитывать фазы. В-третьих, приближение геометрической оптики неприменимо к частицам сколь угодно больших размеров при углах, под которыми наблюдаются радуги и глория. В-четвертых, только половина полного рассеяния обусловлена отражением и преломлением на шаре. Другая половина вызывается дифракцией на шаре и образует дифракционную картину Фраунгофера. [c.233]

Голубой цвет изменяется также, если показатель преломления частиц в видимой области меняется селективно в зависимости от Это имеет место для некоторых золей металлов и дымов (разд. 19.21). Тогда, если только размер частицы достаточно мал, полная поляризация при 0=90° сохраняется. [c.459]

При а = 4,6 мк это дает п—по=0,19, так что показатель преломления частиц (относительно воздуха) равен [c.467]

В этих формулах п — показатель преломления частиц Гс —-радиус частиц. [c.55]

В работах [163, 171] была предложена специальная модель для расчета оптических характеристик порошкообразного слоя. В этой модели дисперсная среда рассматривается как набор плоскопараллельных отражающих, пропускающих и поглощающих излучение пластин — стопа. Существенными в этом случае являются характеристики составляющих стопу пластин в зависимости от свойств частиц. Применительно к слою порошка было принято, что каждая из образующих стопу пластин имеет толщину, равную диаметру частиц, а оптические характеристики такие же, как и материал частиц. В дальнейшем было показано, что эту модель наиболее целесообразно использовать в случае частиц с небольшим показателем преломления и без полного внутреннего отражения [172]. [c.147]

В работах [102, 403] получены уравнения переноса энергии вдоль пучка лучей, в которых многократное рассеяние выражено через однократное. Авторы работы [851] рассчитали теплообмен излучением в одномерном слое. В работе [8101 приведен расчет теплового потока излучения для полубесконечного цилиндрического газового столба без учета рассеяния. Лав и Грош [504] принимали рассеивающую среду состоящей из сферических частиц одинакового диаметра, имеющих комплексный показатель преломления. Поскольку этот метод можно непосредственно применить к задаче о множестве сферических частиц, рассмотрим его несколько подробнее. Запишем уравнение переноса энергии вдоль пучка лучей в следующем виде [c.238]

Фиг. 5.16. Сечение экстинкции в зависимости от параметра а, характеризующего размер частиц, для комплексных показателей преломления [504].

Подвижность частиц 465 Показатель преломления 252 Полное давление 290 Поляризация 253 Пористое твердое тело 431 Потенциальное движение суспензии 209 [c.529]

Изделие, покрытое шликером и высушенное, нагревают в печи до оплавления эмали. Температура и продолжительность обжига неодинаковы для различных эмалей. Так как эмаль представляет собой стекло, то изменение ее оптических свойств может быть достигнуто введением в состав частиц, имеющих - иной показатель преломления (глушитель). Падающий на эмаль свет из-за наличия посторонних частиц рассеивается в процессах отражения и дифракции. Таким образом, можно при меньшей толщине слоя покрытия исключить влияние подложки и сделать эмаль непрозрачной при достаточно малой толщине 30—40 мкм. [c.102]

Для рассматриваемых нами покрытий основным критерием при выборе оптимальной толщины является фактор, обеспечивающий полное излучение через поверхность излучает тело, поверхность же является разделом двух сред, имеющих различные оптические характеристики [3]. Под оптическими характеристиками среды понимаются, как известно, показатель поглощения показатель преломления и диэлектрическая проницаемость ц. Частицы вещества, находящиеся в поверхностном слое (или с другой стороны границы раздела), испускают электромагнитную энергию в направлении границы между двумя средами. Излучение, проходящее через эту границу, распространяется в граничной среде. Уравнение плоской электромагнитной волны, распространяющейся в глубь металла вдоль оси х, будет [c.116]

Указанная теория вкладывает определенный физический смысл в показатель преломления п есть отношение скоростей световых частиц во второй и первой средах, причем скорость света в оптически более плотной среде оказывается большей, чем в менее плотной. [c.17]

Объяснение образования колец во времена Ньютона представляло большие трудности. Гук видел причину образования колец в наличии двух отраженных пучков разной интенсивности. Ньютон подробно исследовал образование колец и установил зависимость размеров колец от кривизны линзы. Ньютону было ясно, что в указанном эффекте проявляются свойства периодичности света. В связи С этим он ввел понятие о приступах легкого отражения и легкого прохождения , испытываемых световыми частицами. В этом понятии заключается попытка компромисса между волновыми и корпускулярными представлениями, характерная для воззрений Ньютона. Лишь много позднее (1802 г.) Юнг, введя понятие интерференции, дал объяснение кольцам Ньютона. Юнг объяснил также наличие черного центрального пятна с помощью представления о потере полуволны вследствие различия условий отражения (исходя, конечно, из представления об упругих волнах) (1804 г.). Юнг подкрепил свое объяснение опытом, заполнив пространство между пластинкой из флинта (пз) и линзой из крона (я,) маслом с показателем преломления Пз, так что Пз > а > Пх, и получив вместо темного пятна светлое. [c.125]

В этом случае строгое решение задачи, основанное на волновой теории, практически не отличается от решения, найденного методом геометрической (лучевой) оптики. Установив, как зависит показатель преломления от свойств среды, т. е. от силовых полей, в которых движется электрон, мы можем рассчитать его движение по правилам геометрической оптики. С другой стороны, можно рассчитать движение электрона по обычным законам механики, зная силы, действующие на электрон. На возможность рассмотрения механической задачи с оптической точки зрения указывалось уже давно. Более 100 лет назад Гамильтон (около 1830 г.) показал, что уравнениям механики можно придать вид, вполне аналогичный уравнениям геометрической оптики. Первые можно представить в виде соотношения, выражающего принцип наименьшего действия (принцип Мопертюи, из которого можно получить уравнения ньютоновой механики), а вторые — в виде соотношения, выражающего принцип наименьшего оптического пути (принцип Ферма, из которого следуют законы геометрической оптики, см. 69). Оба эти принципа имеют вполне тождественное выражение, если подходящим образом ввести понятие показателя преломления. Блестящим результатом современной теории является то обстоятельство, что устанавливаемый ею показатель преломления связан с параметрами, характеризующими силовые поля, в которых движется частица, именно так, как требуется для отождествления принципа [c.358]

Перед каждым актом микротомирования при положении II (см. рис. 2, а) образца (5) на его торец наносят 0,02—0,03 мл дважды перегнанной воды. После микротомирования каплю с частицами снятого слоя переносят на предметное стекло и после испарения воды определяют показатель преломления частиц под микроскопом иммерсионным методом или с помощью фазового контраста [10]. Откладывая определяемое таким образом значение показателя преломления против координаты средней точки слоя, получают график зависимости оптической плотности п диффузионной среды от расстояния X до контактной поверхности, который удовлетворительно коррелирует с результатами исследования другими методами физико-химического анализа. [c.214]

Если параметр Жд 1, т. е. расстояние между частицами I Я, то отд. частицы среды рассеивают свет некогерентпо. В этом случае задача сводится к анализу однократного рассеяния на частице, к-рое зависит от величины Жг (размера частицы) и относительного комплексного показателя преломления частицы п — п — гх. При очень малых размерах частицы (жд < 1 и и 1) наблюдается рэлеевское рассеяние. При этом показатель рассеяния приблизительно со Х , т. е. синие лучи, напр,, рассеиваются в 16 раз сильнее, чем красные. Поэтому прямой свет от Солнца кажется красным, а небо — от рассеянного света Солнца — синим. [c.222]

УЛЬТРАМИКРОСК(ЗП—оптич. прибор для обнаружения мельчайших (коллоидных) частиц, размеры к-рых меньше предела разрешения (см. Разрешающая способность оптических приборов) обычных световых микроскопов. Возможность обнаружения таких частиц с помощью У. обусловлена дифракцией света на них. При сильном боковом освещении каждая частица в У. отмечается наблюдателем как яркая точка (светящееся дифракц. пятно) на тёмном фоне. Вследствие дифракции на мельчайших частицах рассеивается очень мало света, поэтому в У. применяют, как правило, сильные источники света. В зависимости от интенсивности освещения, длины световой волны, разности показателей преломления частицы и среды можно обнаружить частицы размерами от 20—50 нм до 1—5 мкм. По дифракц. пятнам нельзя определить истинные размеры, форму и структуру частиц У. не даёт оптич. изображений исследуемых объектов. Однако, используя У., можно установить наличие и численную концентрацию частиц, изучать их движение, а также рассчитать ср. размер частиц, если известны их весовая концентрация и плотность. [c.218]

Обширные таблицы расчетов по теории Ми для сферических частиц с действительными показателями преломления, включающие некоторые случаи с комплексными показателями прелом ле-ния, были опубликованы Лованом [35]. В этих таблицах угловое распределение рассеянного излучения дается в виде функции параметра х и показателя преломления частицы. В эти таблицы также включены коэффициенты эффективности рассеяния. [c.95]

При выборе иммерсионной жидкости следует иметь в виду, что изображение частицы будет тем контрастнее, чем больше разница между показателями преломления частицы и жидкости. Если показатель преломления частицы больше, чем показатель преломления жидкости, изображение частицы будет более рельефным, вьшук- лым, если меньше — рельеф исчезает и поверхность частицы кажется вогнутой. При равных показателях преломления частица совершенно прозрачна и почти невидима. Контрастность изображения частицы, исследуемой в иммерсионной жидкости с близким показателем преломления (Ап = 0,01—0,02) можно повысить, применив косое освещение препарата, при котором вокруг контура частицы появляется цветной венчик. Показатель преломления зависит от длины волны света, проходящего через кристаллическую частицу. Эта зависимость определяет дисперсию света, которая находится как разность показателей преломления для фиолетового и красного лучей спектра. Дисперсионный эффект выражается в том, что две соприкасающиеся бесцветные среды с мало [c.14]

Буквы здесь означают р. и — показатели преломления частиц и окружающей среды, Р — угол между направлением первичного пучка и линией наблюдения, В(ОА) — расстояние от точки наблюдения до рассеивающе частицы, — количество частиц в единице объема, V — объем рассеивающих частиц. [c.710]

МИКРОСКОП ИНТЕРФЕРЕНЦИОННЫЙ — микроскоп, применяемый для изучения микрорельефа поверхностей обработанных металлич. деталей (см. Микроинтерферометр) и для изучения биологич. объектов. Существует ряд схем биологич. М. и., основанных на двухлучевой или многолучевой интерференции и на интерференции поляризованных лучей. Принцип действия любого биологич. М. и. состоит в том, что каждый луч, входящий в микроскоп, раздваивается, причем один из пих проходит сквозь наблюдаемую частицу, а второй — мимо препарата по особой, второй ветви микроскопа или совместно с первым лучем, но через иную точку препарата, не содержащую наблюдаемой частицы. В окулярной части М. и. оба луча вновь соединяются и интерферируют между собой. Результат интерференции зависит от разности хода б, к-рая выражается ф-лой б = Ш.— = ( о — ш) Л, где Ио, п,п — показатели преломления частицы и окружающей среды, (1 — толщина частицы, N — порядок интерфереиции, Я — длнна волны свота. [c.239]

В томе 2 Оптические модели атмосферы подведены основные итоги многолетних исследований авторов по разработке аэрозольных моделей на основе оригинального подхода к проблеме. Главная идея этого подхода состоит, во-первых, в обстоятельном анализе наиболее представительных серий измерений микрофизи-ческих параметров аэрозолей (концентрация, спектры размеров, комплексный показатель преломления частиц), выполненных как сотрудниками Института оптики атмосферы СО АН СССР, так и другими исследователями с целью разработки статистических микрофизических аэрозольных моделей во-вторых, в создании на основе последних с использованием теории Ми соответствующих оптических аэрозольных моделей и сравнении их с данными не-лосредственных измерений оптических характеристик аэрозолей (коэффициенты ослабления, рассеяния, индикатрисы рассеяния и другие компоненты матрицы рассеяния). Таким образом, созданные авторами и описанные в этой монографии аэрозольные модели построены без использования каких-либо априорных предположений и, следовательно, являются реалистическими, а не оценочными. [c.6]

Согласно дифракционной теории рассеяния Ми [9], выражения для членов ряда, как отмечалось в п. 1.2, являются осциллирующими функциями радиуса и показателя преломления частиц за счет присутствия в них сферических функций Бесселя от комплексного аргумента и производных полинома Лежандра. Для оценки коэффициентов йп и Ьп, входящих в выражения (1.6) для комплексных амплитуд рассеяния, в случае двухслойных частиц Фэнн [27] использует следующие выражения, полученные преобразованием точных формул Ми для соответствующих граничных условий [c.117]

Оценки ниже приводятся для длины волны Х=0,6943 мкм. Комплексный показатель преломления ядра тя=1,51 — ПО , т. е. среднеэффективный для сухого остатка. Показатель преломления оболочки частицы /По= 1,408—П0 , что соответствует 50 %-ному раствору серной кислоты (см. п. 2.3). Среднеэффективный показатель преломления частиц при расчетах для однородной модели принимался из пропорций радиуса, поверхности или объема компоненты [c.121]

В зависимости от задач зондирования, требования, предъявляе-ные к используемым лидарам, существенно изменяются. Так, например, для получения информации о распределении массовой концентрации аэрозоля в первом приближении достаточно использовать одночастное зондирование. Если же требуется определять микрофизические параметры аэрозоля (концентрация и спектр размеров частиц), необходимо использовать или многочастотное, или многоугловое зондирование. Для определения компонент комплексного показателя преломления частиц требуются дополнительные ухищрения, скажем увеличение числа длин волн или углов зондирования, или применение поляризационных эффектов или их соответствующей комбинации, или, наконец, других принципиально новых подходов. [c.83]

Если мы ограничимся сферическими, неадсорбирующими и невзаимодействующими частицами, то светорассеяние в основном определяется двумя факторами отношением размера частиц к длине волны падающего света в среде (d/X) и относительным показателем преломления, т = п /п2, где п и пч — показатели преломления частиц и дисперсионной среды соответственно. На практике разбавленная дисперсия облучается узким интенсивным лучом монохроматического света, и измеряется интенсивность рассеянного света под некоторым углом 0 от падающего луча. [c.192]

Для комплексного показателя преломления т = и — 1К. Кроми [1141 вычислил значения параметров, требуемых для определения сечения экстинкции Ке и атФт а также параметра, характеризующего размер частиц, а = 2ля/Л [c.244]

Фиг. 5.17. Отношение параметров, характеризующих рассеяние и экстинк-цию От/Ртт в зависимости от параметра а, характеризующего размер частиц, для комплексных показателей преломления [504].

Расхождение данных в табл. 1.2 настолько велико, что здесь очевидно Hajm4ne серьезных физических проблем. В связи с этим следует указать, что показатель преломления п введен пока чисто формально и физический смысл явлений, связанных с изменением скорости света в реальных телах, останется неясным, пока электромагнитная теория не будет дополнена представлениями о колебаниях заряженных частиц. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...