Щель в спектре

Коэффициент со в формуле (3.14) порядка максимальной дебаевской частоты. Величина этой частоты обратно пропорциональна корню квадратному из массы атомов М. Таким образом, величина щели в спектре возбуждений обратно пропорциональна [/М. С другой стороны, величина щели отличается лишь постоянным множителем от величины температуры перехода поэтому имеем [c.893]

Учёт любого слабого (по сравнению с MqH и взаимодействия, фиксирующего направление вектора А в базисной плоскости, приводит к появлению щели в спектре А. р. и вместо o)i—7Я0 ф-ла для резонансной частоты принимает вид [c.118]

Щель в спектре квазичастиц в Л-фазе обращается в нуль в двух точках р = рр1 ш ферми-поверхности, поэтому критич. скорость Ландау для рождения возбуждений равна нулю. Это приводит к уменьшению р5 за счёт рождения квазичастиц при движении сверх- [c.456]

Образование щели в спектре электронов [c.654]

Ф-ЦИЯ с определяет энергетич. щель в спектре элементарных возбуждений и удовлетворяет интегральному ур-нию [c.283]

Экспоненциальный характер убывания теплоемкости сверхпроводника при Г О хорошо подтверждается экспериментом и свидетельствует о правильности представления о существовании энергетической щели в спектре энергий квазичастиц, которая затрудняет переход квазичастиц в возбужденные состояния, [c.387]

Диэлектрики и полупроводники качественно подобны и те и другие имеют энергетическую щель в спектре электронных состояний. Однако в полупроводниках эта щель (запрещенная зона) гораздо меньше. Поэтому проводимость полупроводников заключена в широком интервале, разделяющем проводимость металлов и диэлектриков. Например, для кремния при 300 К а=5-10 См/м, а для германия а=2,5 См/м, что в 10 —10 раз превышает проводимость диэлектриков и в то же время в 10 —10 раз уступает проводимости металлов. Зависимость о Т) полупроводников лишь в исключительных случаях и в небольшом температурном интервале может носить металлический характер как правило, и в полупроводниках, и в диэлектриках температурные зависимости проводимости подобны. Ширина энергетической щели в германии равна 0,72 эВ, а в кремнии 1,12 эВ, в то время как в алмазе — диэлектрике е такой же кристаллической структурой — запрещенная зона равна 7 эВ. Таким образом, с точки зрения зонной теории полупроводники принципиально отличаются от металлов наличием энергетической щели, в то время ак между полупроводниками и диэлектриками есть только количественное отличие. Считается, что при Д < 2—3 эВ кристалл можно отнести к полупроводникам, а при больших — к диэлектрикам. [c.16]

Таким образом, следует не разделять вещества на диэлектрики и полупроводники, а различать полупроводниковые и диэлектрические свойства кристаллов, обладающих энергетической щелью в спектре электронных состояний. [c.17]

Если скачок проводимости имеет электронную природу, то он означает фундаментальное изменение электронного спектра кристалла, который из диэлектрического (со щелью в спектре электронных состояний) превращается в металлический (непрерывное распределение состояний). Условно такие переходы могут быть названы ФП типа диэлектрик — металл. [c.114]

Здесь мы кратко остановимся лишь на некоторых основных приемах юстировки для их осуществления можно использовать ахроматическое изображение щели в спектре нулевого порядка. Этим спектром в первую очередь можно воспользоваться, чтобы установить щели параллельно штрихам решетки. Такая параллельность особенно существенна для приборов, обладающих заметным астигматизмом. В зтом случае астигматические изображения разных участков щели накладываются друг -на друга, что приводит к уширению спектральных линий, тем большему, чем больше угол между штрихами и щелью. [c.225]

Вращением щели вокруг пучка падающего на нее света следует добиться того, чтобы изображение щели в спектре нулевого порядка было наиболее резким. Окончательную регулировку следует делать фотографическим путем, используя для этого по возможности тесно расположенные дублеты, по разрешению, которых можно судить о параллельности. В приборах с заметным астигматизмом можно, закрыв среднюю часть щели, визуально наблюдать или даже фотографировать спектр нулевого порядка. При непараллельности щели и штрихов изображение щели будет выглядеть двойным (почернения должны быть небольшими, 0,3—0,5, чтобы линии не сливались из-за рассеяния света в эмульсии). Аналогичный прием можно применять и при юстировке монохроматора. Следует подчеркнуть, что для установки штрихов решетки параллельно щели не следует вращать решетку в ее оправе. [c.225]

Во избежание таких ошибок Джонс [46] предложил использовать регулируемую ступенчатую щель, градуировка которой осуществляется с помощью фотоэлемента, измеряющего световые потоки от разных ступенек щели в спектре нулевого порядка. [c.242]

Л. Купер [55] в 1957 г. показал, что эффективное притяжение между электронами вблизи поверхности Ферми, возникающее в результате электрон-фононного взаимодействия, сколь слабо оно бы ни было, обязательно приводит к образованию связанных пар электронов. Поскольку спаривание является энергетически выгодным, при включении взаимодействия произойдет перестройка основного состояния системы. Для возбуждения такой системы необходимо затратить некоторую конечную энергию, равную энергии связи пары, которая и будет играть роль щели в спектре возбуждений. На основе этой идеи оказалось возможным построить полную теорию сверхпроводимости, объясняющую огромную совокупность фактов, накопленных за несколько десятков лет интенсивного изучения явления. [c.365]

Зависимость щели в спектре от температуры. [c.393]

Возможность появления энергетической щели в спектре элементарных возбуждений металла, по-видимому, впервые была указана Купером [145], он показал, что основное состояние металла, соответствующее заполнению всех одноэлектронных состояний вплоть до энергии Ферми, является неустойчивым при наличии слабого притяжения между электронами. Такое притяжение может приводить к группировке электронов в пары эффект Купера) с выделением энергии спаривания, которая близка по величине энергии щели. Электроны, входящие в отдельную пару, сравнительно далеко разнесены в пространстве ( Ю сл). Таким образом, внутри объема, занимаемого одной парой, оказываются центры масс около 10 других пар. [c.280]

Известны, однако, примеры, когда сверхпроводимость обнаруживалась и в случае отсутствия щели в спектре элементарных возбуждений [155—157]. Однако такие случаи обычно связаны с неоднородностью кристалла поверхность, магнитные примеси и др. [158]. Простейшим примером может слул ить [c.280]

Щель в спектре возбуждений сверхпроводника — область энергий вблизи повер.чности Ферми, в которой огсутствуют элеменгапиые возбуждения в сверхпроводниках. [c.288]

При изучении ЯМР на ядрах Мп обнаружено, что в АФМ наряду со статич. сдвигом частоты существует динамич. сдвиг, к-рын характерен для АФМ с малой щелью в спектре спиновых волн (легкошюскостные, кубические, с низкой и наблюдается только при [c.112]

Электронный резонанс в АФМ дает информацию о щели в спектре спиновых волн и о релаксац. процессах в электронной спиновой системе. В АФМ можно во.ч-буждать спиновые волны с однородным СВЧ-иоле.м большой амплитуды. Измеряя порог такого параметрич. возбуждения спиновых волн, определяют время их жизни для разл. значений магн. поля и темп-ры. [c.112]

Из (21) видно, что Б спектре имеется щель мнн. знергия, необходимая для рождения квазичастицы, равна Д (а пары частица-дырка 2Д). Щель Д зависит от темп-ры и обращается в нуль при Т=Т . При 7 = () Д=1,75Гс. Благодаря наличию щели в спектре теплоёмкость, соответствующая фермневской ветви возбуждений (21), при низких темп-рах экспоненциально мала. Система, однако, имеет и бозевскую ветвь возбуждений — обычный звук с законо.м дисперсии (14) — [c.271]

Стандартная горячая модель хорошо объясняет наблюдаемое обилие (относит, содержание) первичного (т. е. возникшего на этом этапе эволюции Вселенной) Не в астрофиз. объектах ( 22% по массе). Однако образование более тяжёлых ядер на ранней стадии расширяющейся Вселенной становится невозможным, т. к. уменьшение темп-ры и плотности вещества ограничивает реакции синтеза и не позволяет преодолеть т. н. щели в спектре масс атомных ядер при массовых числах А = Ъ и 8, обусловленные отсутствием в природе стабильных нуклидов Не, Ве. Образование следующих за [c.364]

Наличие щели в спектре электронов приводит к экс-поненц. зависимости [ ехр (—A(0)/fe7 ) в области низких темп-р всех величин, определяющихся числом этих электронов (напр,, электронной теплоёмкости и теплопроводности, коэффициентов поглощения звука п низкочастотного [йю К Д(0)] эл.-магн. излучения). [c.436]

Важная часть остаточного взаимодействия—сильное притяжение в состоянии пары нуклонов с полным угл. моментом У = 0 и спином 5 = 0, приводящее к сверхтекуче-сти атомных ядер. Гипотеза ядерной сверхтекучести была высказана О. Вором (А. Bohr) и Дж. Валатином (J, О. Valatin) (1958) сразу после появления теории сверхпроводимости. Почти одновременно была разработана сверхтекучая модель атомных ядер и изучены её следствия появление щели в спектре одночастичных возбуждений ядер, уменьшение моментов инерции деформир. ядер по сравнении) с их значением для твёрдых ядер и др. [c.666]

В кристаллической решетке потенциал, испытываемый электронами, периодически зависит от координат и волновые функции электронов представляют собой произведение плоской волны, соответствующей свободным электронам, и функции, которая имеет периодичность решетки, — блоховской функции. Эти волны по-прежнему распространяются без затухания в идеальной периодической решетке. Наличие решетки меняет зависимость энергии электрона от волнового числа (для свободных электронов эта зависимость квадратичная) и возможные энергии электрона в решетке. Если рассмотреть случай простой кубической решетки, как это делалось для фононов в п. 1 4, гл. 4, то для электрона, волновой вектор которого имеет такую вличину и направление, что почти достигает границы зоны Бриллюэна, энергия заметно отличается от энергии для того же самого значения k, вычисленной на основании модели свободных электронов. При k -<.п1а энергия меньше, чем ее значение для свободного электрона, а при k > я/а — больше. Это означает, что имеется энергетическая щель на границе зоны и волновое уравнение не имеет решений при энергиях, лежащих в пределах этой щели. Для малых значений k зависимость E k) такая же, как для свободных электронов для одномерного случая это показано на фиг. 10.2. Ясно, что значения k, лежащие на границе зоны, являются особыми, так как в этом случае условие брэгговского отражения волны означает, что вторичные волны, испускаемые последовательными рядами атомов, находятся в фазе. Для одномерного случая отсюда следует, что расстояние между атомами должно быть равно половине длины волны, поэтому а — Я/2 = я/А или k == nia, что как раз совпадает с расстоянием по перпендикуляру от центра к грани зоны Бриллюэна. Тот же принцип применим и в трехмерном случае, так что границы кубической зоны определяют значения А, для которых имеется щель в спектре электронов в простой кубической решетке. Этим значениям А соответствуют [c.178]

Позисторный эффект в сегиетополупроводниках. Как отмечалось в 4.2, в больщинстве сегнетоэлектриков энергетическая щель в спектре электронных состояний велика, так что они относятся скорее к диэлектрикам, чем к полупроводникам. Как правило, ано.малия температурной зависимости проводи.мости [c.126]

X (0) — длина волны, соответствующая час -тоте АФМР в нулевом магнитном поле (при Т С Тд,) с — ось наивысшей симметрии в триго-нальиой, гексагональной и тетрагональной сингониях [о], [Ь], [с] —кристаллические оси в моноклинной и орторомбической сингониях р—удельное сопротивление Eg — значение энергетической щели в спектре электронных возбуждений для веществ, обладающих полупроводниковыми свойствами [c.606]

На рис. 1 показаны спектры поглощения HG1 и смеси НС1 с (СНз)20. Диметиловый эфир в этой области спектра поглбщения практически не имеет. Хлористый водород дает ряд узких вращательных полос поглощения. Ширина полос определяется величиной спектральной ширины щели. В спектре смеси, помимо полос поглощения свободных молекул HG1, появляется полоса с максимумом поглощения около 117 см" . Эта полоса принадлежит комплексу с водородной связью типа G1H О (СНз)а. На рис. 2 изображены полосы поглощения комплексов HG1 и НВг с диметиловым эфиром. В смеси хлористого водорода с диэтиловым эфиром наблюдается полоса поглощения в области 110—120 см , однако контура полосы получить не удалось, так как в этой области спектра наблюдается поглощение чистого диэти-лового эфира. Был получен также спектр поглощения комплекса DG1 с (GHg)20 при содержании дейтерия в смеси НС1 и DGI около 70%. Максимум полосы поглощения лежит при частоте 110— [c.291]

Для объяснения дробного эффекта Холла привлекают представления о квантовой жидкости — системе электронов, взаимодействующих между собой. Основное и возбужденное состояния в квантовой жидкости отделены энергетической щелью, ширина которой определяется величиной энергии кулоновского отталкивания электронов. Пояатение дополнительной энергетической щели в спектре возбуждений носителей заряда и является причиной возникновения дробного эффекта Холла. [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...