Баушингера эффект —см. Эффект Баушингера

Циклический предел пропорциональности (текучести) в первом цикле изменяется в зависимости от уровня пластической деформации (см. гл. 4) и определяется эффектом Баушингера [66]. Последний может быть определен с достаточной для практики точностью в соответствии с зависимостями (4.19) или (4.24). [c.211]

Структурная модель среды представляет собой своеобразное развитие феноменологического подхода, опирающееся на идею формального моделирования микронеоднородности материала. Мысль о влиянии последней на деформационные свойства подтверждается физическими представлениями о механизме неупругой деформации, однако раньше микронеоднородности отводилась пассивная роль предполагалось, что микронеоднородность вносит лишь некоторые часто малосущественные особенности в основные свойства материала, поэтому при построении уравнений состояния ее роль просто не учитывалась. В дальнейшем (и главным образом в связи со структурной моделью) было обнаружено, что некоторые эффекты деформационной анизотропии (эффект Баушингера, неустановившаяся ползучесть) связаны с микронеоднородностью. Более широкий анализ (см. гл. 1—5) показал, что микронеоднородность материала определяет целый комплекс свойств, именуемый деформационной анизотропией и охватывающий множество внешне разнородных эффектов. [c.139]

Баушингера эффект 1—но Безопасности коэффициент 2—184 Бейнит 1—110—см. также Сталь Бельтинг 1—110 [c.497]

Быстрая смена знака напряжения (ВС) приводит к изменению не только знака составляющей а, но и ее величины (поскольку дополнительное напряжение т мгновенно не изменяется, как и р). Величина а оказывается при этом больше 1а1, поскольку знаки а и m противоположны, и скорость ползучести Ф(й) выше, чем в начале предыдущего этапа (эффект Баушингера при ползучести — см. участок СА на рис. А4.6, б). Но ползучесть обратного знака уменьшает р, уменьшается и т, падает а и опять возникает первая фаза ползучести, характеризуемая убывающей скоростью р. Это вполне соответствует (качественно) наблюдениям над реальными материалами (см., например, рис. АЗ.33). Количественное соответствие получается не очень хорошим, но модель, естественно, более адекватна, чем теория установившейся ползучести. Из анализа следует, например, что кривые чистой ползучести pit) при различных значениях а конгруэнтны (рис. А4.7 ползучесть при а = Oj и при а = Oj на участках Л jS , Л2 2 характеризуется одинаковыми значениями активного напряжения). [c.135]

Выше мы установили, что фронтальная часть мгновенной границы текучести начально изотропного металла не имеет угловых точек, выпукла и по форме близка к дуге окружности. С возрастанием величины пластической деформации граница текучести такого металла расширяется и перемещается в направлении предшествующей предварительной пластической деформации, что оправдывает концепцию трансляционно-изотропного упрочнения по крайней.мере в пределах, рассмотренных в главе I, величин пластических деформаций и путей нагружения. Необходимо выяснить, остается ли эта концепция справедливой независимо от характера напряженного состояния, и найти параметры, определяющие как размеры последующих границ текучести, так и координаты их центра. С этой целью в лаборатории было предпринято систематическое изучение эффекта Баушингера для. различных металлов в зависимости от пути и степени равномерной пластической деформации. Необходимость такого систематического изучения этого эффекта была вызвана тем, что известные в литературе работы по исследованию эффекта Баушингера (см., например, [70—80], [103]) охватывают отдельные значения одномерной пластической деформации металлов, чаще всего после различных видов термообработки, вызывающих структурные изменения и неопределенные макронапряжения, которые обусловливают неопределенность пути нагружения. Например, в работе [75] приводятся результаты исследования эффекта Баушингера при пластической деформации растяжения (сжатия) 0,2% для рада металлов, подвергнутых различным видам термообработки. Данные этой работы показывают, что эффект Баушингера зависит от вида термообработки. В работе [77] приводятся (табл. 6, 7 результаты исследования этого эффекта для стали при трех (четырех) значениях пластической деформации растяжения (сжатия) и промежуточного суточного естественного старения, причем эти ре- [c.38]

Хорощо известно, что эффект Баушингера противоречит только что установленному простому обстоятельству (см. г. 1, стр. 30). Думается, однако, что с логической точки зрения при условии пренебрежения упругими деформациями и исключения эффекта Баушингера, рассматривая переход точки Р в новое положение на цилиндрической поверхности течения [уравнение (2.111)], соответствующее мгновенному изменению направления пути деформирования, следует включать в наши схемы общего представления путей деформирования также разрывные пути. [c.103]

При температурах ниже температуры динамического деформационного старения ударная вязкость зависит от того, в какой плоскости — плоскости прокатки или плоскости, перпендикулярной к ней и параллельной направлению прокатки, выполнен надрез (см. рис. 105). В интервале температур динамического деформационного старения и выше плоскость, в которой выполнен надрез в ударных образцах, не оказывает заметного влияния на величину ударной вязкости. Зависимость ударной вязкости холоднодеформированной стали от расположения канавки относительно плоскости прокатки обусловлена, по-видимому, неравномерной деформацией зерна в горизонтальной и вертикальной плоскостях и влиянием эффекта Баушингера. Твердость двух взаимно перпендикулярных боковых плоскостей предварительно холодно-деформированной стали также различна, что обусловлено теми же причинами. При прокатке в интервале температур динамического деформационного старения и выше различие в твердости обоих боковых плоскостей уменьшается, следовательно, динамическое деформационное старение уменьшает эффект Баушингера. [c.266]

Баушингера эффект —см. Эффект Бау-шингера Билби теория — см. Теория Бумага вероятностная ч. 1. 409 --нормальная ч. 1. 410 [c.360]

Представленные на рис. 11.17 кривые а и е рассчитаны с использованием схематизированных диаграмм идеального упругопластического материала, в свою очередь, полученных изотермическими испытаниями образцов при постоянной скорости нагружения. Более точные значения временных напряжений определяют расчетами с использованием свойств материала, задаваемых термодеформограммой (см. п. 11.3) вместо изотермических характеристик (кривая oi на рис. 11.17). Результаты приближенного (o t) и уточненного (oi) решений задачи указывают на одинаковый характер изменения продольных напряжений при сварке, однако значения напряжений в этих решениях различны. Значения напряжений на стадии нагрева уточняются незначительно, тогда как на стадии охлаждения уточнение решения весьма значительное. Процессы разупрочнения, ползучести, эффект Баушингера на стадии охлаждения приводят к снижению [c.432]

Циклическое упругопластическое нагружение относится к типу сложных нагружений, когда в процессе нагружения происходит изменение направляющих тензоров напряжений и деформаций. В [21 вводится класс так называемых простых циклических нагружений, при которых направляющий тензор напряжений не изменяется, а направляющий тензор деформаций только один раз меняет знак . Простое циклическое нагружение, как оказалось, довольно часто имеет место в реальных условиях работы конструкций. Для этого класса в [2] были разработаны уравнения состояния в конечных соотношениях, базирующиеся на теории малых упругопластических деформаций [Ц. Достаточная точность предложенных в [21 уравнений была подтверждена многочисленными экспериментальными данными [3—8]. Подтверждением правильности разработанной теории [9—121 для простых циклических нагружений явилось и экспериментальное обоснование наличия обобщенной диаграммы малоциклового нагружения (см. гл. 2). При нормальных и повышенных температурах обобщенная диаграмма позволяет учесть эффект Баушингера, поцикловую трансформацию свойств материалов, выражающуюся в цикличе- [c.53]

Поверхность нагружения. Допустим, что тело деформируется пластически, и в какой-то его точке напряжения получили приращения Возникает вопрос — приведет ли это к нагружению, т. е. к дополнительной пластической деформации de / окружающей точку частицы, либо к упругой разгрузке Для ответа на этот вопрос рассмотрим поверхность нагружения S (рис. 80), которая в пространстве напряжений отделяет в данном (т. е. упрочненном) состоянии среды область упругого деформирования от области пластического деформирования. В начальном (не-упрочненном) состоянии поверхность нагружения совпадает с поверхностью текучести 2,. С увеличением пластической деформации, по мере развития упрочнения, поверхность нагружения расширяется и смещается. Расширение поверхности нагружения есть следствие упрочнения металла при пластической деформации. Смещение поверхности нагружения относительно начала координат (Ojj- = 0) есть следствие эффекта Баушингера после пластической деформации пределы текучести при растял<ении и сжатии различны (рис. 59, б). Поэтому форма и положение поверхности нагружения зависят не только от текущего напряженного состояния, но и от всего предшествующего процесса деформирования. Поверхность нагружения как и поверхность текучести является выпуклой (см. п. Х.1). [c.203]

Интересная модель, воспроизводящая петли гистерезиса и эффект Баушингера, была построена Дженкином см. J е п к i п С. F., Engineering, т. И4, стр. 603, 1922. [c.437]

После цифровых отсчетов тока в цепи батареи ii и тока в оболочке iz полученные значения перемножались. Затем производилось интегрирование по всему времени, в течение которого длился импульс давления таким образом находилась максимальная скорость стенки оболочки (см. [8]). Затем начальная скорость стенки оболочки использовалась как исходная величина для вычислений по программе динамического расчета упругопластических геометрически нелинейных колец UNIVALVE [9]. Программа UNIVALVE основана на теории малых упругопластических деформаций в сочетании с механической моделью разбиения на слои. Как вписано в работе [10], модель состоит из ряда упруго-идеально-пластических элементов с нулевым модулем упрочнения, соединенных вместе так, чтобы имитировать динамическую кривую напряжения—деформации, показанную на рис. 3. Использовалась поверхность текучести кинематического типа, а также учитывался эффект Баушингера в чистом виде. [c.192]

Опыты этого параграфа проведены [27] для отожженной стали 20 (aso=2150 кг см м/см ) в том же порядке, как это изложено выше в 3. Причем в этом случае испытание на сжатие производилось на второй день после растяжения и разгрузки, в силу чего можно считать, что влияние естественного старения практически исключено, т. е. эффект Баушингера можно найти как отношение Ts2 к usi ( 3). Результаты опытов приведены в табл. 16. [c.44]

По данным ряда работ (см., например, [387]) алюминиевые сплавы, как и некоторые низкоотпуш енные стали и магниевые сплавы, по-разному сопротивляются растяжению и сжатию. Это, как правило, объясняется склонностью металла к физико-химическим превраш ениям при пластическом деформировании или эффектом Баушингера, проявление которого обусловлено наличием остаточных напряжений. К сожалению, суш ествуюш,ие методики не позволяют получить надежные данные о предельном сопротивлении материала сжатию. Методика, использованная в настояш ей работе, дает возможность испытывать материал при одноосном сжатии только в осевом направлении и только при упругих и малых упруго-пластических деформациях. При развитых пластических деформациях, как уже отмечалось, тонкостенный образец теряет устойчивость — в рабочей части образца образуется гофр. Поэтому проведение достаточно широкого исследования по указанному вопросу не представилось возможным. Однако полученные данные позволяют сделать определенные количественные оценки. Так, если при нормальной температуре условные пределы текучести при растяжении и сжатии сплава АЛ-19 равны, то при температуре —100° С предел текучести при сжатии на 15% выше соответствующего предела текучести при растяжении в том же направлении. Аналогичное различие в [c.312]

Как уже отмечалось, соотношения теории Батдорфа — Будянского можно получить из соотношений ассоциированного закона (1.4) (см. русский перевод работы В. Т. Койтера в сб. перев. Механика , 1960, № 2). При несколько ином выборе функций и также переходе к пределу при г-> СХ) из (1.4) получаются соотношения теории локальности деформаций , развивавшейся А. К. Малмейстером (1957). В обеих теориях напряжения на площадках скольжения (локального сдвига) совпадают с напряжениями, которые па площадках данной ориентации обусловливаются непосредственно внешними воздействиями. Известно, однако, что в реаль-Н0Л1 поликристалле напряжения в зернах и частях зерен отличаются от средних напряжений в больших объемах. С появлением макроскопической остаточной деформации микронеоднородность поля напряжений в образце в определенном смысле усиливается, что и является причиной деформационной анизотропии упрочнения и эффекта Баушингера. Естественно поэтому, что предсказания теории Батдорфа — Будянского плохо согласуются с экспериментом. Это относится и к выводу о заострении поверхности нагружения. [c.90]

Следует отметить, что среди общих результатов, получающихся при применении принципа наименьшей необратимой силы к теории пластичности, имеется один результат, не составляющий следствия постулатов Мизеса и Друкера. Тот факт, что поверхность текучести всегда включает начало координат, ограничивает так называемый эффект Баушингера и устанавливает, что правило упрочнения Прагера [25] и его модификация, предложенная Циглером [44] (см. также Клавуо и Циглер [5]), применимы только при достаточно малых изменениях формы. [c.122]

Это уравнения теории пластичности с трансляционным упрочнением, учитывающие идеальный эффект Баушингера, предложенные А.Ю. Ишлин-ским [Ю]и В.Прагером [23] (см,также работы Ю.И.Кадашевича и Б.В. Новожилова [11, 12] ). [c.105]

Людвик не строил кривые напряжение — деформация при растяжении при различных постоянных скоростях деформации вместо этого он находил зависимость изменения предельного напряжения от скорости деформации. Он построил диаграмму (рис. 4.113), основанную на измерениях предельного напряжения, которую стал анализировать с точки зрения повышения предела упругости. В этом же смысле он рассматривал эффект Харстона (Thurston [1873, 1]), который ошибочно приписал Баушингеру (Baus hinger [1881, 1], см. выше раздел 4.5), т. е. повышение верхней границы упругой [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...