Пульсации давления в турбулентной струе

Основными источниками акустического шума являются выхлопная струя газотурбинного двигателя, пульсации давления в турбулентном пограничном слое, срыв потока и др. В отличие от других видов внешних воздействий (нагрузок), действующих на изделие, у акустических нагрузок есть особенности широкий спектр частот, изменяющихся от единиц герц до нескольких килогерц, случайный характер изменения во времени и в пространстве и др. [c.443]

Подробные измерения пульсаций давления в акустически возбужденной струе были выполнены Ченом [3.11]. Им исследовано пространственное развитие пульсаций давления в круглой струе (щ = 65 м/с, Re = 2,6 10 ) при продольном низкочастотном облучении. Начальный пограничный слой на срезе сопла был турбулентным, уровень звукового давления в выходном сечении сопла вблизи его кромки Lq = 125 дБ, число Струхаля St изменялось в пределах 0,26 - 0,85. [c.112]

В данной работе проведены измерения уровней пульсаций давления на начальном участке струй воздуха, гелия и фреона, корреляций пульсаций давления с продольной и радиальной компонентами скорости р и ) и р у )), а также спектров пульсаций давления в ядре струи. Истечение струй происходило из сопел диаметром 75 мм или 40 мм. Начальный уровень турбулентности е составлял 4, 1 и 0.2%. [c.572]

Пульсации давления в турбулентной --сопротивление 199—202 струе 274—281 [c.673]

В ближнем и дальнем акустических полях дозвуковой свободной турбулентной струи определялись функция когерентности [1.19] - нормированный модуль взаимного спектра пульсаций давления в двух точках - и соответствующая фаза взаимного спектра, которая использовалась для определения скорости конвекции возмущений различных частот в продольном направлении. [c.18]

Изменение спектров пульсаций давления вдоль границы струи подобно изменению спектров турбулентных пульсаций скорости в зоне наиболее интенсивной генерации звука, т.е. на линии, проходящей через кромку сопла, параллельно оси струи. Так, по мере удаления от среза сопла частота максимума шума вне струи на линии, параллельной фанице струи, так же как и частота максимума fm в спектре турбулентных пульсаций скорости на линии y/d = 0,5, перемещается в сторону низких частот [1.4] в соответствии с эмпирическим соотношением [c.31]

Уменьшение уровня турбулентности е в начальном сечении струи от 4 до 1 % приводит к увеличению уровня пульсаций давления в [c.572]

Наличие в спектре пульсаций давления выделенных частот свидетельствует о существовании в струях с малым начальным уровнем турбулентности и тонкими пограничными слоями вторичной неустойчивости слоя смешения. Эта неустойчивость может быть описана в невязкой постановке методами Релея [15, 16]. Расчеты показывают, что профиль скорости в турбулентной струе примерно на половине длины начального участка (для воздушной струи при хо = 3), где периодические пульсации давления на оси максимальны, состоящий из [c.574]

Измерения электрических колебаний. Так же, как и акустические, электрические спектры обладают четко выраженным максимумом, смещающимся в сторону более низких частот при увеличении Зависимости (ж°) и (ж°) представлены на рис. 2. Характер изменения и по длине струи одинаков. Более того, зависимости (ж°)/0 (0) и (ж°)/0 (0) практически совпадают друг с другом. Уменьшение частоты по сравнению с и относительное смещение кривых Л (ж°) и А х°) можно качественно объяснить следующим образом. Микрофон 11 реагирует на изменение давления р в акустической волне, генерируемой пульсациями в турбулентной струе. Зонд 10 регистрирует электрические колебания, возникающие из-за пульсаций д в некотором объеме турбулентной струи. [c.619]

В практике часто приходится иметь дело с приемом звука в условиях, когда приемник погружен в нестационарный поток, т. е. в поток, давление и скорость в котором меняются не только в пространстве, но и во времени. Примером таких потоков может служить ветер, который является турбулентным потоком, обладающим некоторой средней скоростью, струя кильватерной воды, вырывающаяся позади корабля или с какой-либо выдающейся детали его корпуса, и т. п. Идеализацией такой кильватерной струи является как раз вихревая дорожка Кармана, которая движется со скоростью ц=Г/2 /2 I так, что давление и скорость потока в каждой точке меняются во времени с периодом Т=Ии. Обычно вызываемые этими изменениями давления и скорости пульсации давления в приемнике звука рассматривают как акустические помехи. С этой точки зрения мы рассмотрим дело позднее, в главе [c.143]

Одной из причин, вызывающих увеличение теплового потока в окрестности точки торможения модели, обтекаемой дозвуковым потоком, может быть турбулизация потока. В высокотемпературных струях, получаемых с помощью электродугового нагрева, причиной турбулизации потока может быть способ нагрева газа электрической дугой. Например, пульсации температуры и давления в струе могут происходить из-за колебаний электрических параметров. На рис. 11-9 приведены результаты работы [Л. 11-27], где исследовалось влияние степени турбулентности т набегающего на модель дозвукового потока на интенсивность [c.320]

На режимах взлета и набора высоты самолета перепады давления в реактивном сопле, как правило, недостаточны для возникновения сильных скачков уплотнения. Поэтому на взлете уровень шума вытекающей струи в основном определяется турбулентными пульсациями. На крейсерском режиме полета интенсивный шум может порождаться скачками уплотнения и турбулентными пульсациями. Возникающие вихреобразования, в которых кинетическая энергия струи рассеивается, переходя в тепло, порождают колебания давления последние и являются источниками шума. [c.175]

Для суждения о нарушении осевой симметрии в круглой турбулентной струе (о модовом составе крупномасштабных когерентных структур) используются измерения пространственной азимутальной корреляции продольных пульсаций скорости, пульсаций температуры [1.48] в слое смешения, а также пульсаций давления вне струи в ее ближнем акустическом поле. Так, по данным измерений азимутальной корреляции пульсаций скорости Ruu ) ортогонального Фурье-разложения [c.25]

Соответствующие эксперименты и расчеты показали, что при xjd = = 1-40 модовый состав турбулентных пульсаций заметно изменяется при xjd= преобладает нулевая мода, с увеличением xjd относительная энергия продольных пульсаций скорости становится преобладающей для 1-й моды и возрастает для мод п = 2 - 5. Аналогичным образом изменяются при xjd = 2, 4 и 6, вычисленные по данным измерений азимутальной корреляции пульсаций давления вне струи [1.46]. Эти результаты являются естественным отражением деформации крупномасштабных когерентных структур вдоль струи - от кольцевых вихрей в слое смешения вблизи среза сопла до звездообразных структур в конце начального участка. [c.26]

Рис. 6.14. Сравнение данных расчета (Stj = 0,48) и экспериментов для пульсаций давления вдоль по потоку в середине слоя смешения (а) и поперечных профилей пульсаций давления (б) в круглой турбулентной струе при ее низкочастотном акустическом возбуждении (St, = 0,5) на нулевой (п = 0), первой (тг = 1) и второй (п = 2) азимутальных модах. а- / - п = О, St3 = 0,491, 2- п = 1, St = 0,505, i - п = 2, St, = 0,503, б- /-71 = 0,St, = 0,513, 2-n= l,St5 = 0,501, i-n = 2, St> =0,502

В качестве примера на рис. 6.14 сравниваются расчетные и опытные значения пульсаций давления вдоль слоя смешения и поперечных профилей пульсаций давления турбулентной струи при ее акустическом возбуждении плоскими (тп = 0) и высшими азимутальными (тп = 1 и 2) модами [6.23]. В работе [6.22] приведен расчет нарастания толщины потери импульса вдоль слоя смешения круглой струи при ее высокочастотном возбуждении (Ste = 0,017). Результаты расчета (рис.6.15) хорошо описывают соответствующую экспериментальную зависимость, полученную ранее при акустическом возбуждении струи (см. рис. 2.36). [c.171]

Сверхзвуковая неизобарическая турбулентная струя представляет собой сложный газодинамический объект и характеризуется сильной пространственной неоднородностью полей скоростей и давлений, которая обусловлена наличием системы скачков уплотнения и сдвиговых слоев с большими градиентами скорости. Сильная пространственная неоднородность способствует развитию неустойчивости, приводящей к интенсивным пульсациям скорости и давления, а формирование цепи обратной связи - к развитию автоколебаний, в результате которых в спектрах пульсаций появляются интенсивные дискретные составляющие. [c.178]

В главе 3 описан акустический способ управления шумом дозвуковых турбулентных струй. Рассмотрены два основных эффекта - широкополосное усиление шума струи при ее низкочастотном тональном акустическом возбуждении (St = 0,2 - 0,8) и широкополосное ослабление шума струи при ее высокочастотном (Stj = 1,5-5) акустическом возбуждении. Указанные эффекты сопровождаются соответственно широкополосным усилением или ослаблением турбулентных пульсаций в струе (см. гл.2). Упомянутые эффекты реализуются при небольших уровнях возбуждения, превышающих некоторый пороговый уровень /uq = 0,01 - 0,02. Многочисленные данные экспериментов иллюстрируют реализацию этих эффектов для холодных и горячих дозвуковых (глава 3) и сверхзвуковых (глава 7) струй. Рассмотрены случаи, когда тональное вынуждающее низкочастотное возбуждение не обнаруживается в дальнем акустическом поле, а также случай, когда само возбуждение является широкополосным. При низкочастотном возбуждении струи диаграмма направленности излучаемого ею шума мало отличается от соответствующей диаграммы для невозбужденной, но соответствующие уровни звукового давления для возбуждения при Stj = 0,2 - 0,8 увеличены на 6 - 8 дБ. [c.208]

Визуальные и фотографические наблюдения кавитации в струях показывают, что даже в условиях возникновения кавитации каверны образуются не в одном месте, а в широкой зоне, там, где напряжения трения и уровень турбулентности велики. Этого следовало ожидать, так как интенсивность последовательных вихрей и пульсации давления изменяются вследствие случайного характера турбулентности. Путем регистрации среднего уровня шума, сопровождающего наступление кавитации, Роуз [58, 59] установил, что условия возникновения кавитации в среднем соответствуют Кг 0,55. Вспышки кавитации наблюдаются при значениях К до 0,7. При уменьшении К частота и интенсивность этих вспышек увеличиваются во всей области, где велики касательные напряжения. Аналогично схлопывание пузырьков в струе с полностью развитой кавитацией, по-видимому, происходит на всем начальном и даже на основном ее участке. [c.280]

Общая схема свободной затопленной струи несжимаемой жидкости. Струя-источник. Жидкость, поступая из отверстия в покоящуюся среду, за счет действия сил вязкости (при ламинарном режиме течения) или наличия поперечных пульсаций скорости (при турбулентном истечении) вовлекает в движение (эжектирует) частицы среды. В результате образуется затопленная струя, состоящая из струи постоянной массы, расход которой равен расходу. вытекающему из отверстия, а также из вовлеченных в движение массы жидкости. Вследствие эжекции масса струи и ее ширина по мере удаления от начального сечения возрастают. Струя постоянной массы, вовлекая в движение частицы окружающей жидкости, передает им часть собственного импульса. Поэтому скорости струи с удалением от начального сечения уменьшаются. Суммарный импульс же струи в различных ее сечениях практически остается постоянны. . Статическое давление в разных точках струи изменяется несущественно и приблизительно равно давлению в окружающем пространстве, т. е. свободную струю можно считать изобарической. [c.80]

Экспериментальное и теоретическое изучение механизмов генерации акустического шума турбулентными струями приведено в Г лавах 9.7 и 9.8 - слегка переработанных вариантах кратких публикаций [11 и [12]. Углубленное исследование структуры турбулентности и пульсаций давления позволило сформулировать относительно простую модель излучения шума, основанную на идее суперпозиции локальных независимых акустических источников. Разработан численный метод расчета шума струй с применением дифференциальной модели турбулентности, созданной в ЛАБОРАТОРИИ. В этих разделах предложены и обоснованы методы снижения шума выхлопных струй авиационных двигателей. [c.267]

Если пренебречь вкладом в изменение давления в струе пульсаций скорости, то уравнения движения для осесимметричного несжимаемого турбулентного течения в приближении пограничного слоя можно записать в виде [c.287]

Для определения местного значения углового коэффициента нарастания толщины струи с помощью (10) нужно найти способ выбора соответствующего значения характерной концентрации Х1. Предположим, что доминирующей зоной при генерации турбулентности в сечении струи является та, где турбулентные пульсации давления максимальны [c.499]

Пульсации давления на наветренной стороне плохообтекаемых тел. Сравнительно недавно в [4.39] была разработана теория обтекания турбулентным потоком двумерных плохообтекаемых тел, которая в дальнейшем была применена в [4.40, 4.41] для изучения поверхностного давления, вызываемого турбулентными пульсациями скорости. Теория в основном основывается на следующих допущениях а) интенсивность турбулентности является величиной такого же порядка или даже ниже, чем интенсивность турбулентности, типичная для атмосферных течений б) обтекаемое тело является достаточно длинным, так что концевыми эффектами можно пренебречь в) в области потока, расположенной вверх по течению от тела, любые пульсации скорости, вносимые спутной струей, являются статистически независимыми от пульсаций скорости, вызванных турбулентностью на- [c.132]

Дальнейшее увеличение скорости истечения при прочих равных условиях приводит к возрастанию интенсивности турбулентного перемешивания. В этом случае пуль-сационные силы давления, зависящие от пульсации скорости, становятся существенно большими сил трения н поверхностного натяжения. Действие турбулентных пульсаций приводит к тому, что в любой момент времени кинетическая энергия любого конечного объема жидкости (моля) может оказаться большей запаса энергии сил поверхностного натяжения и вязкости, удерживающих моль в струе. Очевидно, что при таком соотношении сил моль будет выброшен из струи. [c.347]

Распад струй, пленок и отдельных капель на более мелкие является одной из сложнейших проблем капиллярной гидродинамики, которая привлекает внимание многих исследователей. В этой области теоретические работы развиваются в нескольких направлениях 1) изучение распыливания топлива, основанное на использо-. вании метода малых возмущений 2) определение размеров капель на базе предположения о дроблении струи под действием турбулентных пульсаций 3) установление предельного размера капель на основании равенства сил поверхностного натяжения и аэродинамического давления 4) нахождение условия распада вследствие явления кавитации 5) определение вероятного размера капель на основании предположения о равенстве масс и энергии жидкости до и после распада струи. [c.17]

Самые обширные исследования кавитации в затопленных струях были проведены Роузом и др. [58—60]. Эксперименты отчетливо показывают, что кавитация происходит в центрах низкого давления турбулентных вихрей, образующихся в зоне смешения. Диффузия затопленной струи происходит в двух последовательных зонах, начиная от среза сопла. Начальный участок струи состоит из центрального по существу безвихревого ядра, в котором максимальная скорость постоянна. В точке пересечения границ слоев смешения с осью струи начинается основной участок струи с непрерывной диффузией, которая уменьшает максимальную скорость и постепенно рассеивает энергию струи. Напряжение трения, интенсивность турбулентности и пульсации давления максимальны на начальном участке струи. Это видно из фиг. 6.5, заимствованной из работы Роуза [59], где представлены в безразмерном виде среднеквадратичные значения пульсаций турбулентной энергии и пульсаций давления в круглой струе, вытекающей со скоростью Уо из сопла диаметром На этой фигуре начальная зона струи простирается до х1Во = 6, где X — расстояние от кромки сопла. [c.278]

По оси струи на расстоянии менее 38 мм от места входа ее в слой отмечались пульсации температуры (равные примерно 100° С), особенно заметные, когда подводимая мощность превышала 1 кет. Видимо, из-за эжекции частиц струей плазмы происходили быстрое нарастание двухфазного (среда — частицы) пограничного слоя струи, смыкание ее газового факела и периодические отрывы его с образованием пузырей аналогично появлению пузырей при распространении в псевдоожи-женном слое турбулентных низкотемпературных газовых струй, наблюдавшемуся автором [Л. 350]. Уже поэтому закономерна пульсация температуры по оси струи — в зоне образования и движения пузырей. Следует отметить, что для восходящей высокотемпературной струи в более холодном псевдоожиженном слое эффект эжекции частиц может быть сильнее, чем в изотермическом слое, из-за быстрого уменьшения удельного объема плазменного газа при охлаждении. Это, видимо, позволяет интенсивно эжектировать даже тонкодисперсные частицы, которые в изотермическом слое увлекаются слабо. Улучшение условий эжекции подтверждаются измерениями авторов (Л. 472], показавшими, что давление в плазменной струе ниже входа ее в псевдоожи-женный слой значительно меньше статического давления в слое на уровне решетки, а также самим фактом очень быстрого охлаждения плазменной струи в псевдоожиженном слое, связанным, по нашему мнению, в первую очередь с увеличением большого количества тонко-дисперсных частиц, а не с радиационным обменом, которому сами авторы 1[Л. 472] отводят несколько преувеличенную роль, считая, что им обусловлена главная часть теплообмена струи в поперечном направлении . Во всяком случае в середине проводившегося процесса глубокого охлаждения струи с 6 000 до 80—100° С, когда температура тонкой, имевшей малую оптическую толщину струи была уже в пределах 1000—1500° С, не приходилось ожидать существенной теплоотдачи радиацией непосредственно от струи газа, тем не менее и эта [c.63]

Наибольшее увеличение широкополосного шума было достигнуто при St 1,5 и Мо = 0,2 -0,7. При этом среднеквадратичные значения пульсаций давления в звуковой волне на срезе сопла не превышали 0,08% от динамического давления. Автор отметил обшность механизмов снижения широкополосного шума в дальнем поле струи и ослабления турбулентного перемешивания в струе при ее высокочастотном акустическом возбуждении со ссылкой на рабо [3.1]. [c.116]

На рис.2.17 представлены зависимости и/и и и /и на оси струи от уровня звукового давления L в сечениях x/d = 2 и 6 при ламинарном и турбулентном пограничных слоях на срезе сопла. Видно, что при начальном ламинарном пограничном слое в обоих сечениях акустическое облучение при St = 4,17nL > 115 дБ приводит к заметному снижению пульсаций скорости на оси струи (на 15 - 18%) при начальном турбулентном пограничном слое аналогичное снижение достигается только при L = 120 - 130 дБ. При L = 130 дБ и начальном турбулентном пограничном слое и и = 0,82-0,88, u/u = 1,06. На основании полученных результатов можно сделать следующий вывод. Ослабление перемешивания в струе при ее высокочастотном акустическом возбуждении, т.е. частичное подавление турбулентности, реализуется независимо от режима течения в [c.62]

Определение внешних и внутренних границ слоя смешения на начальном участке струй воздуха, гелия и фреона проводилось по профилям скорости и концентрации, полученным в результате многократного прохождения датчиков в разных сечениях поперек струи. Выделение границ слоя смешения надежнее получается по пульсациям концентрации. Измерение пульсаций скорости не дает четкого положения границ слоя смешения, поскольку пульсации скорости генерируются пульсациями давления и за пределами турбулентной жидкости. Поэтому при определении границ воздушной струи она подкрашива- [c.568]

Корреляции пульсаций давления с компонентами скорости р и ) и р у ) определяют перенос энергии турбулентности, обусловленный пульсациями давления, и позволяют судить о природе этих пульсаций. При измерении величин р и ) и р у ) использовался термоанемомет-рический датчик 55А32 ( ДИСА ) с двумя наклонными нитями, который располагался рядом с чувствительным элементом микрофона. Размер чувствительного элемента датчика 1.5 мм расстояние между микрофоном и датчиком около 0.5 мм. Таким образом, локальность измерения р и -) близка к 4 мм. Для получения мгновенных значений произведений (р и -) использовался аналоговый процессор турбулентности 52В25 ( ДИСА ). На осциллограмме, записанной при прохождении датчика в поперечном сечении струи, видно, что величина (р и ) знакопостоянна (отрицательна) в ядре струи, где пульсации этой величины невелики. В слое смешения (р и ) пульсирует с большой амплитудой, принимая положительные и отрицательные значения. Такое поведение (р и ) в слое смешения приводит к необходимости значительного увеличения времени осреднения (до 20-30 с) при измерении корреляций (р и ) и (р у ). При измерении в ядре струи достаточно времени осреднения 3 с. [c.573]

В 80-х гг. в связи с конденсационными следами за авиационными двигателями и с проблемами авиационной экологии возникла необходимость изучения конденсационных процессов в турбулентных лабораторных и двигательных струях. Существенный вклад в их исследования внесла руководимая А.Б. Ватажиным группа ученых ЛАБОРАТОРИИ А.Ю. Клименко, В. А. Лихтер, В. И. Шульгин, А. А. Сорокин, А. Б. Лебедев и В. А. Мареев. Прежде всего, были проведены эксперименты но гомогенной и гетерогенной конденсации и конденсации на ионах в лабораторных турбулентных паровоздушных струях, разработаны методы управления конденсацией в них [21-23] и продемонстрировано влияние турбулентных пульсаций на ее развитие 24]. С учетом того, что пересыщение водяного пара в турбулентных паровоздушных струях в основном определяется смешением, развита методология, позволяющая предсказывать заведомо бесконденсацион-ные режимы истечения двигательных самолетных струй на основе данных но давлению и температуре водяного пара на срезе сопла и в окружающем пространстве [21,22. [c.467]

Вязкоупругость термопластичных полимеров в условиях переработки проявляется в виде разнообразных эффектов, обусловлен-йых возникновением нормальных напряжений при сдвиге [93]. Эти эф,фекты заключаются в разбухании струи, выходящей из отверстия (Барус-эффект) в подъеме расплава по вертикально вращающемуся.валу или в возникновении распорного давления па плоскопараллельные вращающиеся пластины, между которыми находится полимер (эффект Вайсенберга). Кроме того, при высоких скоростях сдвига возможно разрушение поверхности струи, выходящей из отверстия, или наступление турбулентности потока, проявляющейся в виде нарушений установившегося течения (пульсации потока) и профиля скоростей, а также в различных искажениях формы струй, выходящей из отверстия. При повышении температуры и снижении молекулярного веса полимера эти эффекты уменьшаются. [c.72]

Интенсифицируя сам процесс горения, закрутка иЗдМеняет газодинамическую картину течения, вызывая дросселирование минимального сечепия сопла. Оба эти эффекта приводят к росту давления в камере, что в свою очередь увеличивает скорость горения топлива. Закрутка потока применяется также для реверса тяги в ВРД, для задержания радиоактивного топлива внутри ЯРД и стабилизации дуги в электродуговых подогревателях. Закрутку потока можно использовать для улучшения работы камеры сгорания. При этом ускоряется смешение и весь процесс горения и возрастает стабильность горения по сравнению с процессом, про одяш им без закрутки (скорость турбулентного горения увеличивается примерно в 3 раза). Закрутка подавляет пульсации и шум струи, увеличивает полноту сгорания, уменьшая тем самым загрязнение выхлопной струей окружаюш ей среды. Используя закрутку, можно суш ествеп-но сократить размеры камеры сгорания и уменьшить массу двигателя. Так, для ВРД использование закрутки по всему тракту позволяет сократить длину двигателя более чем на 10 %. В рабочих каналах радиальных МГ Д-генераторов происходит закрутка потока иод действием лоренцевой силы. Моншо избежать закрутки потока на выходе из МГД-каиала, компенсируя ее созданием некоторой закрутки на входе в МГД-канал. [c.194]

ТЕЧЕИСКАТЕЛЬ ультразвуковой — прибор для обнаружения мелких отверстий в сосудах со сжатым газом, действие к-рого основано на регистрации УЗ-вого сигнала, возникающего при истечении турбулентной струи. Как дозвуковые, так и сверхзвуковые высокоскоростные струи являются источниками интенсивного акустич. излучения, обусловленного несколькими механизмами звукообразования. Излучение турбулентной части струи, характерное для любых высокоскоростных струй, имеет сплошной спектр со слабо выраженным максимумом в области Струхаля чисел = 0,2—0,3 8к = 1а и, где / — частота турбулентных пульсаций, равная частоте излучаемого звука, (1 — диаметр отверстия, и — скорость истечения струи). Частота максимума излучения повышается с уменьшением и с увеличением и, т. е. с увеличением перепада давлений Рд = Р (Р — давление в сосуде, Ро — ление в окружающей среде) и темп-ры струи. В сверхзвуковых струях наряду с шумовым излучением турбулентной части уже при сравнительно небольших Рд наблюдается излучение дискретного тона, частота к-рого равна [c.345]

В зависимости от типа излучателя ультразвука, применяемого в эмульгирующем устройстве, различают два способа Э. 1) с использованием магнитострикционных или пьезоэлектрич. преобразователей, создающих УЗ-вое поле в сосуде со смешиваемыми жидкостями. Это сравнительно дорогой способ Э., позволяющий получать высококачественную, практически моно-дисперсную эмульсию. Производительность УЗ-вого Э. составляет десятки и сотни литров эмульсии в час. 2) С использованием гидродинамических излучателей. В этом случае струи смешиваемых жидкостей подаются из сопла на острый край вибратора жидкостного свистка. Помимо кавитацип, диспергирующее действие здесь оказывают турбулентные пульсации скорости и давления в струе. Такие эмульгирующие устройства просты в изготовлении и эксплуатации, позволяют достигнуть больших производительностей — порядка тысяч и десятков тысяч л/ч, однако качество эмульсии ниже, чем при первом способе Э. [c.394]

О физическом механизме процесса распыления жидкости высказано два весьма общих предположения. Фортман [56] полагает, что аэрозоль образуется в результате разрушения струй и капель жидкости турбулентными пульсациями давления, вызванными мощным звуковым полем. Ламекин [60,. 61], считает, что механизм диспергирования — кавитационный. Проведенная им весьма грубая оценка качества аэрозоля, образовавшегося при распылении воды экспериментальной форсункой, показала, что средние диаметры капель лежат в пределах 80—130 мк. [c.390]

Смотреть страницы где упоминается термин Пульсации давления в турбулентной струе : [c.337] [c.427] [c.380] [c.156] [c.213]

Кавитация (1974) -- [ c.274 , c.281 ]

ПОИСК

433 (фиг. 9.2). 464 (фиг струями

Давление струи

Пульсации давления в турбулентной

Пульсации турбулентные

Пульсация

Пульсация давления

Струя

Струя турбулентная

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...