Участок начальный струи

Установка для испытания элементов пневмоники 417 Участок начальный струи 59 [c.506]

Участок начальный трубы 101, 195 -- струи 138 [c.322]

В обзоре [1.32] приводятся полученные в разных экспериментальных работах оценки вклада кинетической энергии крупномасштабных пульсаций (когерентных структур) в общую величину энергии для ряда базовых струйных течений плоский слой смешения - 20%, начальный участок круглой струи - 50%, основной участок струи - 10%, ближний след - 25%, дальний след - 20%. [c.22]

В работе [3] наряду с указанной выше упрощенной схемой приводится более точная схема струи (рис. 7.1,6). Согласно этой схеме между начальным и основным участками имеется переходной участок, движение струи на котором определяется закономерностями, отличными от закономерностей, действующих на начальном и основном ее участках. Для струй как круглых сечений, так и плоских протяженность этого участка в среднем составляет /гп=1,5/1ц. Внешние границы сечения струи имеют излом и каждая из них образуется двумя прямыми. [c.59]

Для плавучих турбулентных струй, распространяющихся в стратифицированных средах, также сохраняются начальный, переходный и основной участки. Однако основной участок такой струи еще делят на зоны положительного и отрицательного вовлечения, которые условно разграничиваются равновесным уровнем 2 (рис. 7.8). Под действием инерции сил плавучести струя поднимается до своего предельного уровня гь, а затем начинает опускаться. В определенной области происходит взаимодействие противоположно [c.171]

Начальный участок прямоточной струи характеризуется постоянством максимальных параметров воздуха в ее ядре, которое занимает всю площадь поперечного сечения струи в начале участка и размывается к концу участка, где максимальные параметры сохра- [c.117]

Рис. 3.1. Расчетная схема струи в шаровой ячейке h — высота ячейки Ro — радиус устья струи 3 — угол расширения струи So — начальный участок струи I — длина струи

Свободная затопленная струя разделяется по длине переходным сечением на два участка начальный, в котором происходит постепенный размыв (сужение) ядра постоянных скоростей, и основной, в котором скорость на оси струи постепенно уменьшается. Иногда свободная затопленная струя разделяется на три участка начальный, переходный и основной. В большинстве случаев переходный участок не рассматривают. На начальном участке в пределах ядра профиль скорости представляет собой прямую, параллельную оси ординат, в пограничном слое — кривую, имеющую точку перегиба. На основном участке ядро постоянных скоростей вырождается. [c.49]

Как начальный участок свободной затопленной струи, так и основной (особенно) отличаются большой неравномерностью распределения скоростей по сечению. При этом вследствие подобия профилей скоростей основного участка относительная неравномерность остается постоянной, тля всех сечений, т. е. коэффициенты количества движения Л4з и кинетической энергии Ns одинаковы для всех сечений. На начальном участке относительная неравномерность но сечению меняется вдоль струи, соответственно изменяются и коэффициенты Ли Л, ,. Значения этих коэффициентов приведены в [63]. В табл. 1.1 [c.50]

Часто пользуются упрощенной схемой струи и полагают длину переходного участка равной нулю в этом случае сечение, в котором сопрягаются основной и начальный участки, называют переходным сечением струи. Если в расчетах переходный участок не учитывают, то переходное сечение считают совпадающим с началом основного участка. [c.362]

Все приведенные выше результаты получены в предположении о том, что в начальном участке струи отсутствует смешение с внешней средой. Это имеет смысл постольку, поскольку позволяет выявить закономерности, присущие самой струе, и определить потери, возникающие в процессе стабилизации параметров нерасчетной струи. При большой степени нерасчетности, когда начальный участок ограничен одной-двумя бочками , указанное допущение не вызывает значительной погрешности. При большой длине участка увеличение массы струи может быть заметным, что изменит параметры потока в изобарическом сечении. Действительные средние значения параметров можно получить из [c.425]

Дадим прежде всего качественное описание структуры затопленной свободной, т. е. не стесненной стенками, турбулентной струи, вытекающей из плоского или круглого сопла (рис. 9.7). Если сопло надлежащим образом профилировано, то распределение скоростей в его выходном сечении будет равномерным. По мере продвижения струи происходит ее торможение окружающей жидкостью и наряду с этим вовлечение последней в движение. Поэтому на некотором расстоянии 1 поперечное сечение ядра течения с равномерным распределением скоростей уменьшается до нуля, а вокруг него образуется струйный пограничный слой, в котором скорость асимптотически изменяется от значения Ыд до нуля при удалении от оси струи. Участок длиной состоящий из ядра и струйного пограничного слоя, называют начальным участком свободной струи. За сечением х — лежит относительно небольшой переходный участок. [c.378]

Приняв, как ранее было указано, границу струи на всем ее протяжении, включая начальный участок, линейной функцией от X, или Ггр = а х, учитывая, что угол расширения струи—величина не постоянная, так как его величина зависит от структуры потока в начальном сечении струи, можно ввести некоторый коэффициент а, выражающий влияние структуры потока на угол расширения струи. Тогда радиус границы струи можно представить в виде [c.354]

Другие исследователи (Р. Г. Арзуманов) полагают, что полная длина струи может быть разбита на два участка начальный участок (в непосредственной близости от насадка), где сила удара струи возрастает и достигает (на некотором удалении от насадка) максимального значения, и следующий за ним стабильный участок, на всем протяжении которого эта сила сохраняется неизменной. Приведенная на рис. 159 кривая (построенная по данным Арзуманова) показывает изменение силы удара струи в зависимости от расстояния от насадка здесь отложены по вертикали — отношения силы удара в различных сечениях струи к максимальному значению этой силы по горизонтали — отношения расстояний до указанных сечений к расстоянию / ,ах. где сила удара является наибольшей. [c.216]

При движении струи толщина ядра течения уменьшается, в то время как толщина пограничного слоя возрастает на некотором расстоянии от начального сечения ядро течения полностью исчезает. Область течения, равная длине ядра, называется начальным участком струи. Правее сечения х = Хц (сечение 3—3) лежит относительно небольшой переходный участок, длиной которого на практике часто пренебрегают. Сечение 3—3 в этом случае называется переходным. Основной участок струи начинается от сечения 3—3. В этой области отсутствует зона постоянных скоростей, а пограничный слой занимает все поперечное сечение струи. На основном участке толщина струи по-прежнему увеличивается, а скорость вдоль струи непрерывно убывает от по в переходном сечении до нуля на бесконечности. [c.328]

Участок струи между выходным и переходным сечениями называется начальным участком струи. Остальная часть струи (за переходным сечением) называется основным участком. [c.402]

Значения (Лх), вычисленные в работе [Л. 1 , даются h j рис. 1. Подначальным участком струи понимается участок, в пределах которого сохраняется начальное значение осевой скорости. , [c.269]

Смесь пыли и воздуха, поступая из горелок в топочное пространство, образует пылевоздушную струю. Распространяясь в топочной камере, эта струя эжектирует из окружающей среды горячие топочные газы, которые постепенно проникают в глубь струи и достигают ее оси в сечении, называемом переходным (рис. 6-3). Участок струи между начальным и переходным сечениями называется начальным, а участок за переходным сечением — основным. [c.64]

Лучшее согласование экспериментальных данных с теоретическими дает метод эквивалентной задачи теории теплопроводности [3], если, следуя эксперименту, для каждого сечения потока задавать начальное распределение температуры для эквивалентной задачи в виде кольца постоянной температуры на бесконечной плоскости таким образом, чтобы его площадь оставалась равной площади сечения потока на срезе сопла, а средний радиус был равен среднему радиусу кольцевой струи в рассматриваемом сечении. Последний определяется из эксперимента как радиус окружности максимальных значений плотности потока импульса или избыточного теплосодержания. При таком расчете получается плавное изменение всех параметров вдоль оси потока, начиная от его среза. Заметим, что метод линеаризации уравнений движения, предложенный Г. Рейхардтом, был также, применен к расчету потока с градиентами статического давления (основной участок следа за плохо обтекаемым телом) [2]. [c.198]

Возвращаясь к рис. 6-12, отметим, что кривые давлений в свободной струе за суживающимся соплом и расширяющейся части сопла Лаваля (см. рис. 6-7) качественно совпадают. Начальный участок струи является сверхзвуковым и давление в нем падает в волнах разрежения, образующихся за срезом сопла. Следовательно, распределения параметров по оси начального участка и в расширяющейся части сопла Лаваля являются тождественными. [c.153]

Энергия утопленной свободной струи, выходящей в неограниченный объем, является потерянной для данной сети. В табл. 11-1 и 11-2 приведены формулы для расчета соответствующих параметров свободной струи, как для начального ее участка, так и для основного (данные Г. Н. Абрамовича [11-1]). Под начальным участком понимается участок струи, в котором, начиная от выходного отверстия подводящего канала, скорость по оси остается неизменной и равной начальной скорости. Под основным участком понимается участок всей остальной части струи, в которой скорость по оси постепенно уменьшается и затухает. Сечение раздела обоих участков называется переходным (рис. 11-3). [c.506]

В работе [2.13] исследовано продольное акустическое возбуждение турбулентной струи при различных режимах течения в пограничном слое при выходе из сопла. Для изменения начального ламинарного профиля скорости цилиндрический выходной участок сопла диаметром = 25 мм и длиной X = l,5d с помощью набора трубок удлинялся до значений xo/d = 7,6 и 20. При этом условии толщины пограничного слоя в выходном сечении этих трубок определились с учетом влияния поперечной кривизны поверхности [c.60]

Как известно [2.27], при увеличении начальной турбулентности потока существенно укорачивается начальный участок струи и интенсифицируется турбулентное перемешивание. Можно поэтому утверждать, что эффективность акустического возбуждения струи будет зависеть от уровня начальной турбулентности. [c.63]

Так, например, в гл. VII показана высокая точность такого расчета применительно к потоку, в поперечном сечении которога статическое давление изменяется в 10—20 раз (начальный участок сверхзвуковой струи). [c.275]

Как известно (гл. V), при осреднении неравномерного потока в общем случае могут быть сохранены неизменными только три его суммарные характеристики. Однако для сверхзвукового потока с постоянной но сечению температурой торможения, каким является начальный участок нерасчетной струи идеального газа при отсутствии смешения, можно найти такие средние значения параметров в поперечном сечении, при переходе к которым од-еовременно с высокой степенью точности сохраняются значения расхода, полной энергии, импульса и энтропии при неизменной площади сечения. Эти средние значения параметров газа в поперечных сечениях начального участка струи и будем вводить в уравнения неразрывности, энергии, импульсов. Совместные решения этих уравнений поэтому будут также относиться к средним значениям параметров, а определяемая отсюда площадь сечения будет равна действительной площади соответствующих сечений струи. Почти все основные свойства потока при таком одномерном рассмотрении не изменяются и оцениваются правильно. Утрачивается лишь одно существенное свойство течения, а именно равенство статического давления на границах струи и во внешней среде поэтому приходится условно полагать, что в каждом поперечном сечении потока существует некоторое по- [c.409]

В 1938 г. автором был подробно экспериментально исследован начальный участок осесимметрично струи воздуха, вытекающей из насадка дршметром 100 мм с различными скоростями (до 40 м1сек). Полученные скоростные поля в пограничном слое начального участка на расстояниях от насадка [c.245]

Начальная неравномерность потока, обусловленная наличием пограничного слоя на стенках сопла, учитывается в [2] путем переноса начала погранслоя (полюса начального участка) внутрь сопла на расстояние Хоц- Начальный участок реальной струи при этом укорачивается на величину дгод. [c.158]

Изменение скоростей по координате, отсчитываемой вдоль сзруи, не учитывалось, причем за скорость струи в уравнении для количества движения принималась средняя величина, одинаковая по всей длине струи и равная начальной скорости истечения из сопла, В действительности сопло имеет конечную длину, поэтому как для потока, так и для температуры существует некоторый начальный участок, на котором происходит их стабилизация. На этом же участке стабилизируются и геометрические размеры вытекающей струи. Безусловно, все эти факторы, особенно наглядно проявляющиеся на входном участке, должны влиять на коэффициенты теплообмена на этом участке струи [18], Понятно, что рассмотренные выше явления [c.64]

При больших расходах высоконапорной среды в односопловом эжекционном струйном аппарате сопло необходимо выполнять большого диаметра. Однако струя, истекающая из такого сопла, имеет длинный начальный участок ( )ис. 9.4,а). Начальный участок имеет особенно большую протяженность у свободно истекающих струйных течений, которые состоят из жидкостного потенциального ядра и газожидкостного пограничного слоя, т.е. в случае, когда жидкостью эжектируется газ. В эжекционном аппарате со струйным течением, имеющим длинный начальный участок, необходима камера смешения достаточно большой протяженности. Однако такую камеру смепзения сложно изготавливать, соблюдая соосносз ь с ее стенками. Кроме того, в длинной камере смешения очень трудно добиться такого течения струи, чтобы последняя не касалась стенок камеры смешения по всей се длине, начиная от среза сопла до диффузора (см. рис. 8,1 9.1 9.2). [c.221]

С целью уменьшения длины камеры смешения, поток высоконапорной среды делится на несколько струйных течений, у которых из-за небольшого диаметра струи у сопла (рис. 9.4,6) короткий начальный участок. Число сопел (струй) для многосоп-лового (многоструйного) эжектора рассчитывается из выражения (рис. 9.5) [c.221]

Рмс. 7.3. Профиль безразмерной избыточной скорости в пограничном слое двух плоских снутных струй воздуха (начальный участок) [c.364]

Структура струи. По исследованиям Г. Н. Абрамовича движение жидкости, образующей струю, можно характеризовать следующим образом (рис. IX.2). В выходном сечении а—б скорости потока во всех точках сечения равны между собой. На протяжении длины L (на так называемом начальном участке) осевая скорость постоянна по величине и равна скорости выходного сечения Vq. В некотором промежуточном сечении п начального участка эпюра скоростей имеет вид, указанный на рис. IX.2. Далее осевая скорость постепенно уменьшается. Участок струи L, на котором осевая скорость t>o начальный участок от основного, переходным. В области треугольника абс (рис. IX.2) во всех точках струи скорости жидкости равны между собой и равны Vq эта область образует так называемое ядро струи. На граничных линиях ON и ON продольные скорости равны нулю эти линии пересекаются на оси в точке О, називаемой полюсом . [c.135]

Одаако, еле,дует иметь в виду, что профиля скорости различен ка разных участках струи. На начальном участке они одни, на ОСКОЦКОМ - другие. Далее мы иссле.дуем основной участок, как более важный для приложений. Но продемонстрированные при этом методы теории отруй о таким же успехом метут быть использованы п для начального участка. [c.36]

Рабочей частью гидромониторной струи является начальный участок. По даншш /357 ДММНУ можно рассчитать по фор- О ле [c.52]

Начальным называется участок, на протяжелии которого скорость на осл струи не изменяется. [c.36]

Если точка отрыва струи j j находится дальше начального участка (j s>x ), выделяется основной участок, расчет которого проводится с помощью уравнений переноса для неплавучей полуограниченной струи [c.165]

Современные горелки отечественных конструкций (рис. 3-10,6 и 3-11) внешне выполнены как чисто прямоточные в виде нескольких вытянутых по высоте сопл. Вторичный воздух подается или через крестообразные каналы между пылевыми соплами, или окружает их со всех сторон. Однако в любом случае пылевые сопла приближены к периферии амбразуры. Кроме того, перемешивание пылеглзовой струи с частью горячего воздуха производится или в верхней части корпуса пы-леконцентратора или с помощью воздушного сопла, встроенного в начальный участок основного отвода. Основные горелки могут устанавливаться горизонтально или под углом до 15° вниз к горизонтали. [c.129]

Исследования распыления жидкости в газовом потоке [6, 33] показывают, что в сопле форсунки всегда существует начальный участок нераспавшейся и маловозмущенной пелены. По мере истечения пелена распадается на струи в направлении движения и в перпендикулярном направлении волны возмущений, амплитуды которых возрастают. Эти возмущения приводят к распаду жидкой пелены и к образованию капель различных диаметров (спектр капель). Различают максимальный (по размеру) диаметр капель dun-, составляющий 95% всего объема распыливаемой жидкости, и средний, или медианный, диаметр капель йср- При распылива-нии жидкости в центробежных форсунках с ор может быть рассчитан по следующей эмпирической формуле [16] [c.39]

При нерасчетных режимах истечения сверхзвуковая затопленная струя характеризуется системой скачков уплотнения на ее газодинамическом участке. Наличие близкой к периодической системы скачков уплотнения на газодинамическом участке сверхзвуковых нерасчетных струй приводит к волнообразному изменению полного давления вдоль оси струи. За начальным газодинамическим участком следует переходной участок, и, наконец, основной участок с изобарическим течением и максимум скорости на оси струи, как в обычной дозвуковой изобарической турбулентной струе. На рис. 7.1 представлены в качестве примера экспериментальные зависимости изменения давления вдоль оси круглой затопленной струи при Мо = 2,0, 0 = 10° и п = 0,6 1,0 и 2,0, которые характеризуют процесс вырождения неизобаричности [7.4]. Следует отметить, что при истечении струи из сопла Лаваля на расчетном режиме периодическая структура сверхзвуковой струи не реализуется. [c.178]

Турбулентные струи образуются при истечениях жидкости из отверстий и сопл в среду с теми же физическими свойствами, что и у вытекающей струи. Если за пределами сопла отсутствуют ограничивающие струю поверхности (твердьЕе или свободные), то струя называется свободной, в противном случае — ограниченной или полуограничениой. Структура свободной турбулентной струи показана на рис. 1.44. Качественно она одинакова для плоской и круглой струй. Если сопло надлежащим образом профилировано, то профиль скоростей на срезе сопла равномерный. На расстоянии / , называемом начальным участком струи, сохраняется ядро течения с равномерным распределением скоростей. Между ядром и внещней средой образуется струйный пограничный слой. На расстояниях от среза сопла больших, чем / , ядро исчезает и пограничный слой занимает всю зону течения. Этот участок струи называют основным. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...