Основной участок струи

ОСНОВНОЙ УЧАСТОК СТРУИ в СПУТНОМ ПОТОКЕ 393 [c.393]

Основной участок струи в спутном потоке [c.393]

ОСНОВНОЙ УЧАСТОК СТРУИ В СПУТНОМ ПОТОКЕ 395 [c.395]

При движении струи толщина ядра течения уменьшается, в то время как толщина пограничного слоя возрастает на некотором расстоянии от начального сечения ядро течения полностью исчезает. Область течения, равная длине ядра, называется начальным участком струи. Правее сечения х = Хц (сечение 3—3) лежит относительно небольшой переходный участок, длиной которого на практике часто пренебрегают. Сечение 3—3 в этом случае называется переходным. Основной участок струи начинается от сечения 3—3. В этой области отсутствует зона постоянных скоростей, а пограничный слой занимает все поперечное сечение струи. На основном участке толщина струи по-прежнему увеличивается, а скорость вдоль струи непрерывно убывает от по в переходном сечении до нуля на бесконечности. [c.328]

Основной участок струи — это область, где с внутренней стороны пограничный слой смыкается и осевая скорость макс уменьшается вдоль оси. [c.260]

Вытекающая из сопла в открытое пространство водяная струя по своей структуре распределяется на три участка. При выходе из сопла струя на расстоянии 0,5—1,0 м расширяется, а затем принимает цилиндрический вид с диаметром примерно 150— 200 мм (основной участок). Струя заканчивает свое существование в виде воздушно-водяного факела, причем в горизонтальной струе увеличение выпада капель и искривления траектории до этого не наблюдаются. [c.204]

В обзоре [1.32] приводятся полученные в разных экспериментальных работах оценки вклада кинетической энергии крупномасштабных пульсаций (когерентных структур) в общую величину энергии для ряда базовых струйных течений плоский слой смешения - 20%, начальный участок круглой струи - 50%, основной участок струи - 10%, ближний след - 25%, дальний след - 20%. [c.22]

Система уравнений. Скорость г o на выходе из сопла 1 варьировалась от 40 до 160 м/с. Соответствующие числа Рейнольдса, рассчитанные по диаметру сопла, изменялись от 5 10 до 2 10 . При этих условиях течение можно рассматривать как распространение турбулентной струи в неподвижной окружающей среде. В большей части исследуемой зоны ж > 0 профили скорости были подобны (основной участок струи). [c.361]

На рис. 4 показаны результаты исследования структуры электро-газодинамического потока (распределения (р = и тока на зонд 7 ), полученные в сечении х = 70 мм (основной участок струи) при скорости потока на срезе сопла щ = 95 м/ с и потенциале (ро = 10 кВ (режим насыщения) при помощи зонда диаметром 10 мм укрепленного на диэлектрической державке диаметром 3 мм. Для сравнения на этом рисунке приведена эпюра скорости в том же сечении струи. Вне газодинамической струи, где V = 0, величины и не обращаются в нуль, т.е. электрическая струя шире газодинамической. Это объясняется наличием в струе поперечного электрического поля, приводящего к дрейфу заряженных частиц в направлении г. Эпюра пространственного заряда также приведенная на рис. 4, была построена при помощи формулы (3.5). Значение подвижности Ь принималось равным 3.5 см / В с). Величина плотности заряженных частиц на оси [c.367]

Особый практический интерес представляет расчет плавучих турбулентных струй, распространяющихся в стратифицированных средах. При расчете таких струй сохраняется деление потоков на начальный, переходный и основной участки струи. Однако основной участок струи еще делят на зоны положительного и отрицательного вовлечения, которые условно разграничиваются равновесным уровнем (рис. 14.9). [c.197]

Основной участок струи располагается за переходным х>Хп и характеризуется постоянством интенсивности турбулентности Ей вдоль оси струи и подобием полей скорости во всех его поперечных сечениях. [c.330]

РЗ находится основной участок струи, расчет производится по формулам [c.135]

Так же как и у осесимметричной струи, для плоской струи просматриваются (рис. 4.24, ТГс = 4,0) начальный, переходный и основной участок струи. [c.209]

Часто требуется установить степень насыщения среды примесями или степень освобождения ее от примесей в зависимости от времени, т. е. получить характеристику неустановившегося режима переноса примесей в аппарате. Для упрощения задачи в дальнейше.м рассматривается длинная струя (содержащая также основной участок свободной струи), причем [c.327]

Обычно используют упрощенную схему, полагая длину переходного участка равной нулю и считая, что в сечении х = начинается основной участок, целиком состоящий из струйного пограничного слоя, в котором скорость изменяется от и на оси до нуля на достаточном удалении от нее. Осевая скорость и на основном участке убывает от значения Ug до нуля на бесконечности. На рис. 9.8 приведены профили скоростей для плоской струи, вытекающей из прямоугольного отверстия размером 0,03 X Х0,65 м каждая кривая на рисунке соответствует фиксированному расстоянию X от выходного отверстия. Можно видеть, что ядро с равномерным распределением скоростей исчезает уже на 378 [c.378]

Экспериментальные данные, а также данные теоретического анализа позволяют заключить, что по мере удаления от выходного сечения сопла распределение скоростей и другие параметры все меньше зависят от условий истечения, а безразмерный профиль скорости приобретает универсальный характер. Поэтому с известным приближением, если нас интересует главным образом основной участок, можно реальную струю заменить струей-источником, т. е. бесконечно тонкой струей, вытекающей в направлении оси х из полюса О. Теоретическое описание струи-источника значительно проще, чем описание струн конечной толщины. [c.379]

Участок струи между выходным и переходным сечениями называется начальным участком струи. Остальная часть струи (за переходным сечением) называется основным участком. [c.402]

В связи с этим весь рассматриваемый поток удобно разбить на три участка до соприкосновения струи, переходный и основной. Участок до соприкосновения начинается от среза сопла и кончается в месте соприкосновения струй своими поверхностями. Так как длина этого участка определяется расстоянием между соплами и углами раскрытия и встречи струй (а), то она может быть найдена простым геометрическим построением. Основной участок слившейся струи представляет собой одиночную свободную струю, начавшуюся с сечения, где перестают действовать силы деформации (приблизительно начиная с расстояния в 4—8 калибров). [c.37]

Участок струи от места соприкосновения до основного является переходным. Здесь действуют силы деформации и происходит формоизменение струи, иначе говоря, из двух или нескольких струй образуется один поток (струя). В силу указанного внешние границы переходного участка не являются прямолинейными, а поперечное сечение меняет форму. [c.38]

Диапазон изменения переменных в основных сериях опытов (осесимметричная струя, основной участок) указан в табл. 1. [c.89]

Смесь пыли и воздуха, поступая из горелок в топочное пространство, образует пылевоздушную струю. Распространяясь в топочной камере, эта струя эжектирует из окружающей среды горячие топочные газы, которые постепенно проникают в глубь струи и достигают ее оси в сечении, называемом переходным (рис. 6-3). Участок струи между начальным и переходным сечениями называется начальным, а участок за переходным сечением — основным. [c.64]

Лучшее согласование экспериментальных данных с теоретическими дает метод эквивалентной задачи теории теплопроводности [3], если, следуя эксперименту, для каждого сечения потока задавать начальное распределение температуры для эквивалентной задачи в виде кольца постоянной температуры на бесконечной плоскости таким образом, чтобы его площадь оставалась равной площади сечения потока на срезе сопла, а средний радиус был равен среднему радиусу кольцевой струи в рассматриваемом сечении. Последний определяется из эксперимента как радиус окружности максимальных значений плотности потока импульса или избыточного теплосодержания. При таком расчете получается плавное изменение всех параметров вдоль оси потока, начиная от его среза. Заметим, что метод линеаризации уравнений движения, предложенный Г. Рейхардтом, был также, применен к расчету потока с градиентами статического давления (основной участок следа за плохо обтекаемым телом) [2]. [c.198]

Энергия утопленной свободной струи, выходящей в неограниченный объем, является потерянной для данной сети. В табл. 11-1 и 11-2 приведены формулы для расчета соответствующих параметров свободной струи, как для начального ее участка, так и для основного (данные Г. Н. Абрамовича [11-1]). Под начальным участком понимается участок струи, в котором, начиная от выходного отверстия подводящего канала, скорость по оси остается неизменной и равной начальной скорости. Под основным участком понимается участок всей остальной части струи, в которой скорость по оси постепенно уменьшается и затухает. Сечение раздела обоих участков называется переходным (рис. 11-3). [c.506]

В отечественной литературе этот участок струи часто называется основным , однако между ним н начальным участком при этом выделяется так называемый переходный участок (см. [Л. IIJ). (Прим. ред.) [c.433]

Основной участок турбулентной плавучей струи разграничивают условно на области поло- -жительного и отрицательного вовлечения, которые разделяются равновесным уровнем Х(. Под действием инерции сил плавучести струя поднимается до своего предельного уровня х , а затем начинает опускаться. В определенной области происходит взаимодействие противоположно направленных потоков жидкости, в результате чего формируется колоколообразное облако, которое растекается в периферийном направлении от оси струи и образует промежуточный слой. [c.210]

Объемные силы 22 Объемный вес 13 Обратный клапан 200 Овоидальное сечение трубы 259 Одноступенчатый перепад 491 Околокритическая область 333 Осесимметричная задача 95, 122, 556 Основной участок струи 402 Осредненная скорость 144 [c.657]

О —полюс етруи а — Ь— начальное сечение с — е — переходное сечение / — область одинаковых скоростей о 2 — турбулентная зона 5 — основной участок струи [c.109]

По выходе из сопла осевая скорость струи о некоторое время остается постоянной (фиг. 7). Этот участок струи, характеризующийся равенством Ыгаах = Щ, получил название начального участка. За ним следует основной участок струи, для которого Umax < о- Поверхность, отделяющая струю [c.47]

Самые обширные исследования кавитации в затопленных струях были проведены Роузом и др. [58—60]. Эксперименты отчетливо показывают, что кавитация происходит в центрах низкого давления турбулентных вихрей, образующихся в зоне смешения. Диффузия затопленной струи происходит в двух последовательных зонах, начиная от среза сопла. Начальный участок струи состоит из центрального по существу безвихревого ядра, в котором максимальная скорость постоянна. В точке пересечения границ слоев смешения с осью струи начинается основной участок струи с непрерывной диффузией, которая уменьшает максимальную скорость и постепенно рассеивает энергию струи. Напряжение трения, интенсивность турбулентности и пульсации давления максимальны на начальном участке струи. Это видно из фиг. 6.5, заимствованной из работы Роуза [59], где представлены в безразмерном виде среднеквадратичные значения пульсаций турбулентной энергии и пульсаций давления в круглой струе, вытекающей со скоростью Уо из сопла диаметром На этой фигуре начальная зона струи простирается до х1Во = 6, где X — расстояние от кромки сопла. [c.278]

Полуограниченная струя. Струя, распространяющаяся с одной стороны вдоль твердой стенки, а с другой соприкасающаяся с безграничной средой жидкости, называется полуограниченной. Простейшим случаем полуограни-ченной струи можно считать распространение ее вдоль плоской поверхности. Основной особенностью полуограниченной струи является то, что с внешней стороны она распространяется как свободная струя, а со стороны твердой поверхности испытывает тормозящее воздействие, в результате чего вдоль твердой поверхности образуется пристенный пограничный слой ППС (рис. 23, а). Сечение, в котором струйный пограничный слой смыкается с пристенным слоем, называется переходным. От начального до переходного сечения простирается начальный участок. На этом участке между струйным и пристенным пограничными слоями располагается ядро струи. За переходным сечением лежит основной участок струи. В зависимости от режима течения пристенный слой может быть ламинарным или турбулентным. Его толщина бс определяется в соответствии с режимом течения но формулам (100) или (101). [c.89]

Незатопленная, свободная струя, изливающаяся в воздушную среду, в конечном итоге, если она на своем пути не встретит преграду, постепенно теряет структуру и ударную силу. Принято выделять четыре участка течения струи. I — компактный, длина которого равна примерно пяти диаметрам насадка скорость жидкости на этом участке равна скорости жидкости в насадке. И — участок перехода, равный примерно восьми диаметрам насадка на этом участке скорость жидкости по оси потока равна скорости выхода из насадка. П1—участок установившегося потока — основной участок струи на этом уч астке происходит постепенное расширение струи, ее аэрация и длина его составляет примерно 100— 450 диаметров насадка. На IV, конечном, участке скорость струи падает до 0,3 м/с и струя распадается. [c.133]

К концу т. н. начального участка ядро исчезает. Далее в переходном участке скорость, темн-ра и концентрация начинают изменяться по оси струи,. а переходным следует основной участок струи, на протяжении к-рого профили безразмерных избыточных значений скорости, темп-ры и концентрации в различных поперечных сечениях С. т. универсальны и связаны зависимостью [c.99]

Стабилизированная зона включает в себя основной участок струи. Для этой зоны принимаются аффинность профилей скорости и концентрации примеси, линейное расширение струи. Из баланса количества движения и вещества определена закономерность изменения скорости и плотности на оси струи. Предполагается, что струя переходит в слои поверхностного растекания без дополнительного вовлечения. Для расчета используются уравнения сохранения вещества (тепла), расхода и баланса энергии. Принимается нормальное распределение продольной скорости и плотности в начальном сечении слоя растекания. Дальнейшее развитие поверхностного слоя растекания определяется из условия устойчивости разноплотностного течения. [c.242]

Объемные силы 17 Объемный вес 10 Обратный клапан 167 Овоидальное сечение трубы 218 Одноступенчатый перепад 433 Околокритическая область. 286 Осесимметричная задача 76, 99, 497 Основной участок струи 348 Осредненная скорость 117 Осредненное гидродинамическое давление 119 Осредненный поток 119 Остановившаяся волна перемещения 326 Остойчивость судна 53 Ось плавания 52 Отверстие водосливное 353 [c.586]

Структура струи. По исследованиям Г. Н. Абрамовича движение жидкости, образующей струю, можно характеризовать следующим образом (рис. IX.2). В выходном сечении а—б скорости потока во всех точках сечения равны между собой. На протяжении длины L (на так называемом начальном участке) осевая скорость постоянна по величине и равна скорости выходного сечения Vq. В некотором промежуточном сечении п начального участка эпюра скоростей имеет вид, указанный на рис. IX.2. Далее осевая скорость постепенно уменьшается. Участок струи L, на котором осевая скорость t>o начальный участок от основного, переходным. В области треугольника абс (рис. IX.2) во всех точках струи скорости жидкости равны между собой и равны Vq эта область образует так называемое ядро струи. На граничных линиях ON и ON продольные скорости равны нулю эти линии пересекаются на оси в точке О, називаемой полюсом . [c.135]

Обычно используют упрощенную схему, полагая длину переходного участка равной нулю и считая, что в сечении х = начинается основной участок, целиком состоящий из струйного пограничного слоя, в котором скорость изменяется ут значения и на оси до нуля на достаточном удалении от нее. Осевая скорость на основном участке убывает от значения до нуля на бесконечности. На рис. 198 приведены профили скоростей для плоской струи, вытекающей из прямоугольного отверстия размером 0,03x0,65 м каждая кривая на рисунке соответствует фиксированному расстоянию от выходного отверстия. Можно видеть, что ядро с равномерным распределением скоростей исчезает уже на расстоянии 0,2 м. На рис. 199 показан профиль скоростей на основном участке, построенный в безразмерных переменных и и = у1уа , где Уо.5 — расстояние от оси, на котором скорость равна половине максимальной. [c.416]

Одаако, еле,дует иметь в виду, что профиля скорости различен ка разных участках струи. На начальном участке они одни, на ОСКОЦКОМ - другие. Далее мы иссле.дуем основной участок, как более важный для приложений. Но продемонстрированные при этом методы теории отруй о таким же успехом метут быть использованы п для начального участка. [c.36]

Если точка отрыва струи j j находится дальше начального участка (j s>x ), выделяется основной участок, расчет которого проводится с помощью уравнений переноса для неплавучей полуограниченной струи [c.165]

При нерасчетных режимах истечения сверхзвуковая затопленная струя характеризуется системой скачков уплотнения на ее газодинамическом участке. Наличие близкой к периодической системы скачков уплотнения на газодинамическом участке сверхзвуковых нерасчетных струй приводит к волнообразному изменению полного давления вдоль оси струи. За начальным газодинамическим участком следует переходной участок, и, наконец, основной участок с изобарическим течением и максимум скорости на оси струи, как в обычной дозвуковой изобарической турбулентной струе. На рис. 7.1 представлены в качестве примера экспериментальные зависимости изменения давления вдоль оси круглой затопленной струи при Мо = 2,0, 0 = 10° и п = 0,6 1,0 и 2,0, которые характеризуют процесс вырождения неизобаричности [7.4]. Следует отметить, что при истечении струи из сопла Лаваля на расчетном режиме периодическая структура сверхзвуковой струи не реализуется. [c.178]

Турбулентные струи образуются при истечениях жидкости из отверстий и сопл в среду с теми же физическими свойствами, что и у вытекающей струи. Если за пределами сопла отсутствуют ограничивающие струю поверхности (твердьЕе или свободные), то струя называется свободной, в противном случае — ограниченной или полуограничениой. Структура свободной турбулентной струи показана на рис. 1.44. Качественно она одинакова для плоской и круглой струй. Если сопло надлежащим образом профилировано, то профиль скоростей на срезе сопла равномерный. На расстоянии / , называемом начальным участком струи, сохраняется ядро течения с равномерным распределением скоростей. Между ядром и внещней средой образуется струйный пограничный слой. На расстояниях от среза сопла больших, чем / , ядро исчезает и пограничный слой занимает всю зону течения. Этот участок струи называют основным. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...