Полюса действительные

Ускорения точек В и D отрезка в его вращательном движении вокруг полюса А пропорциональны расстояниям от этих точек до полюса. Действительно, согласно (96.3) [c.253]

Не следует смешивать нормальное ускорение точки с центростремительным ускорением вокруг полюса, а касательное ускорение с вращательным ускорением вокруг полюса. Действительно, нормальное ускорение любой точки плоской фигуры не зависит от выбора полюса оно направлено перпендикулярно к скорости точки, т. е. по мгновенному радиусу к мгновенному центру скоростей. Центростремительное ускорение при вращении фигуры вокруг полюса зависит от выбора полюса и направлено всегда к полюсу. Касательное ускорение направлено по скорости точки или прямо противоположно скорости, т. е. перпендикулярно к мгновенному радиусу, и не зависит также от выбора полюса. Вращательное ускорение вокруг полюса зависит от выбора полюса и направлено перпендикулярно к прямой, соединяющей точку с полюсом. [c.407]

Как и для шарнирного винта без относа ГШ, в рассматриваемом продольном движении имеются три полЮса действительный отрицательный корень вследствие демпфирования по тангажу и комплексные с положительной действительной частью, вызванные устойчивостью по скорости. Высокое демпфирование бесшарнирного винта определяет большой модуль действительного корня, а также увеличивает период и время удвоения амплитуды колебательного движения (влияние устойчивости по скорости противоположно). Для бесшарнирного несущ,его винта типичные значения времени уменьшения амплитуды вдвое в апериодическом движении составляют 0,2 0,5 с, в колебательном движении период равен Юч-20 с, а время удвоения амплитуды 10 15 с. [c.729]

В случае, когда область, занятая телом, есть 8 , функция Ф (2) голоморфна как в (включая бесконечно удаленную точку), так и в -5 , кроме точки 2=0, где она может иметь полюс. Действительно, формула (9) вместе с формулами (5), (6) показывает, что вблизи точки 2 = 0 [c.449]

Регулирование скорости асинхронного двигателя. Скорость вращения асинхронного двигателя целесообразно регулировать путем изменения числа пар полюсов. Действительно, скорость вращения магнитного поля статора [c.226]

Можно сказать, что наличие полюсной особенности в энергетической зависимости формул теории возмущений приводит к своеобразному эффекту оттеснения результирующего решения от энергии положения полюсов. Действительно, пусть /1( ) = 25 ( -е р и U E)=E-E K Тогда (4.17) имеет [c.146]

Дополненное таким образом решение приобретает свойство непрерывности при пересечении полюсом действительной оси и дает растущее при х -> + °о решение при наличии неустойчивых мод. [c.17]

Из вышеизложенного следует, что действительное движение плоской фигуры в ее плоскости в каждый момент времени можно рассматривать как совокупность поступательного движения, и вращения. Поступательная часть движения фигуры зависит от выбора полюса н определяется его движением. [c.220]

Действительно, приняв за полюс мгновенный центр ускорений Q (рис. 335), получим [c.256]

Во-первых, имеет место закон сохранения кинетического момента. Действительно, если принять за полюс центр притяжения (выбранный в качестве начала координат инерциальной системы отсчета), то момент центральной силы относительно этого полюса всегда равен нулю, так как центральная сила проходит через полюс. Но если момент силы равен нулю, то в силу теоремы об изменении кинетического момента производная от кине- [c.82]

Доказательство. Для первого элементарного преобразования-добавления ИЛИ отбрасывания векторного нуля —утверждение теоремы 5 очевидно при образовании главного вектора два образующих нуль вектора взаимно уничтожаются. При образовании л<е главного момента главный момент двух векторов, образующих нуль, равен нулю. Действительно, если полюс О лежит [c.349]

Так как e > О, то w ba направлено в действительности так, как указано на рисунке. Заметим, что вектор w a стремится вращать фигуру вокруг полюса А по движению часовой стрелки. Обратимся к формуле (h). Имеем [c.225]

Следует отметить существенное различие между двумя способами изучения плоскопараллельного движения, связанными с первой и второй теоремами о перемещениях. Разложение движения на поступательную и вращательную части связано с выбором фиксированной точки плоской фигуры — полюса. Оно позволяет исследовать как распределение скоростей, так и распределение ускорений. Представление движения плоской фигуры как непрерывной последовательности вращений вокруг мгновенных центров вращений позволяет, как будет показано ниже, изучить лишь распределение скоростей. Такое ограничение связано с пренебрежением малыми второго порядка малости по сравнению с A — малыми первого порядка, при приближенной замене последовательных действительных перемещений вращательными вокруг мгновенных центров. Это приближенное представление позволяет после предельного перехода найти точный закон распределения линейных скоростей, но не позволяет найти закон распределения ускорений, который приходится рассматривать отдельно. [c.187]

Действительно, пусть известны прямые, вдоль которых направлены скорости двух точек Л и Д плоской фигуры (рис. 88), и известна скорость точки А. Будем рассматривать скорости точек А и В как скорости вращательного движения вокруг мгновенного центра вращения. Тогда эти скорости будут перпендикулярны к радиусам вращения, проведенным из мгновенного центра скоростей в точки А и В. Следовательно, чтобы найти положение мгновенного центра скоростей, достаточно найти точку С пересечения перпендикуляров к прямым КВ и МЫ, построенным в точках А и В. Предположим, что известна также скорость точки Л. Тогда можно найти направление и величину мгновенной угловой скорости (о, а значит, линейную скорость произвольной точки О плоской фигуры. Для этого достаточно соединить точку О с мгновенным центром скоростей и провести перпендикулярно к ОС прямую. Направление вектора Уд определяется соответственно направлению вращения плоской фигуры вокруг полюса. Модуль вектора Уд вычисляется из пропорции [c.191]

Действительно, найденная так точка С будет иметь ускорение, равное нулю, так как в этой точке ускорение XV ас вращательного движения вокруг полюса А равно по величине и противоположно по направлению ускорению к а (рис. 91). Это непосредственно вытекает из формул (11.184), (11.186) и (11.189). [c.195]

Многоугольник Вариньона иногда называют нитяным или веревочным. Действительно, при определенном расположении полюса О многоугольник Вариньона является одной из форм равновесия гибкой и нерастяжимой нити, нагруженной в точках а, Ь, с,. .. силами р1, р2, Р ,. .. и закрепленной в точках, лежащих на крайних сторонах многоугольника. Как это видно из рис. 130, при избранном нами положении полюса О все силы, действующие вдоль сторон многоугольника Вариньона, будут их растягивать, если эти стороны будут материальными. Если бы мы выбрали полюс О с левой стороны от многоугольника сил, то силы, действующие вдоль сторон многоугольника Вариньона, окажутся сжимающими эти стороны. В этом случае многоугольник Вариньона является формой равновесия стержневой системы с шарнирами в точках а, Ь, с,. .. Совершенно ясно, что и в первом случае многоугольник Вариньона можно рассматривать как форму равновесия шарнирно-стержневой системы. [c.268]

Многоугольник сил замкнут, а многоугольник Вариньона не замкнут. В этом случае система сил приводится к паре сил. Действительно, при замкнутости многоугольника сил последняя вершина его совпадает с первой, а последний луч — с первым лучом. Крайние стороны многоугольника Вариньона будут при этом параллельны. Вдоль них будут действовать равные по модулю силы, так как они измеряются длиной общего луча. Направления этих сил противоположны, так как вдоль первого луча сила 10 направлена от вершины многоугольника сил к полюсу О, а вдоль последнего — от полюса к вершине. Следовательно, система сил на плоскости привелась к паре сил. [c.269]

Действительно, внутренние связи характеризуются тем, что допускают возможные перемещения, свойственные для свободной неизменяемой системы. Из кинематики твердого тела известно, что эти перемещения складываются из поступательного перемещения вместе с полюсом и вращательного перемещения вокруг полюса. [c.44]

Примером того, насколько существенным в гидродинамическом отношении может оказаться наличие адсорбционной пленки, является движение пузырька газа в вязкой жидкости Если на поверхности пузырька никакой пленки нет, то наполняющий его газ тоже приходит в движение, и сила сопротивления, испытываемая пузырьком со стороны жидкости, оказывается отличной от той, которую испытывал бы твердый шарик того же радиуса (см. задачу 2 20). Если же пузырек покрыт пленкой адсорбированного вещества, то прежде всего непосредственно из соображений симметрии ясно, что пленка остается нри движении пузырька неподвижной. Действительно, движение в ней могло бы совершаться только по поверхности пузырька вдоль меридианов в результате происходило бы непрерывное накапливание вещества пленки у одного из полюсов пузырька (внутрь газа или жидкости адсорбированное вещество не проникает), что [c.347]

Имея мгновенный центр ускорений, получаем весьма наглядную картину распределения ускорений в плоской фигуре. Действительно, применяя формулу (30) в предположении, что за полюс А принят мгновенный центр ускорений Q, и замечая, что по определению лl>Q = 0, получим [c.256]

Контур С проходит по действительной оси с полуокружностями (радиуса р) вокруг полюсов в —/Ср и и возвращается по полуокружности в беско- [c.715]

Характеристики вращательной части плоского движения, т. е. угловая скорость со и угловое ускорение е, остаются неизменными, не зависящими от выбора полюса. Действительно, возьмем за полюс вместо точки А точку С (рис. 26). Положение отрезка СВ относительно оси Ох определится углом г1з. В любой момент времени угол ф, являясь внешним углом треугольника B D, равен сумме углов if и а (рис. 26), т. е. ф = ijj + а, где а — onst — угол, образуемый двумя прямыми абсолютно твердого те- [c.47]

Уменьшение угловой скорости вращенкя плоскости колебаний можно объяснить также и тем, что проекция силы Кориолиса на горизонтальную плоскость в данном месте будет отличаться на коэффициент sin ф от ее величины на полюсе. Действительно, поворот плоскости качания вызовет только эта проекция. Сила Кориолиса, действующая на грузик маятника в данном месте, лежит в плоскости, перпендикулярной к <а и в, и пропорциональна синусу угла между ними, Только в том случае, когда вектор v лежит в плоскости меридиана, кориолисова сила направлена горизонтально при всех других направлениях эта сила не лежит в горизонтальной плоскости. [c.174]

Следовательно, если применим наше разложение угловой скорости вращения на две скорости — одну по оси фигуры, а другую по одной из осей, лежащих в плоскости экватора, то вторая из этих скоростей будет значительно меньше первой. Поэтому ось моментов количеств движения почти совпадает с осью фигуры Землп. Рассматривая результаты наблюдений над движением Земли, мы можем допустить совпадение этих осей. Полюс, т. е. конец оси моментов количеств движения, будет некоторая точка а, лежащая на земной оси. Зная направление вращения Земли около оси (оно показано стрелками у полюсов), мы видим, что точка а должна приходиться со стороны южного полюса. Действительно, при таком положении а, если мы, стоя у этой точки, будем смотреть на Землю, то увидим ее вращающейся по часовой стрелке. [c.233]

Система сил и моментов, определяемых формулами (2) и (4) или (2), (9), (11), является (при предположении о линейной зависимости поперечной силы и момента от поперечных составляющих векторов скорости и угловой скорости) наиболее общей. Применение ее вследствие ее сложностл и трудности экспериментального определения гесяти аэродинамических функций (5) вряд ли практически возможно и целесообразно. Обычно в первую очередь пренебрегают эффектами Магнуса. При таком пренебрежении формулировка зависимостей аэродинамических сил от скорости и угловой скорости снаряда остается неизменной при переходе к новому полюсу. Действительно, если принять равными нулю коэффициенты Д, и [c.246]

Очевидно, что ускорение составляет с отрезком А Ь тот же угол 0. Ускорения точек В и D отрезка в его вращательном двсокении вокруг полюса. 4 пропорциональны расстояниям от тих точек до полюса. Действительно, согласно (96.3), [c.198]

В пределах каждого из интервалов б—/, 1—2,., кривую с = 5с (/) заменим хордой. На продолжении оси абсцисс диаграммы с = (О влево от начала О выбираем полюс Рт, и проводим через него лучи, параллельные хордам 01, 1 2, . .. диаграммы = 5 (/). Лучи отсекают на оси 0v отрезки, пропорциональные средним скоростям точки С за промежутки времени соответственно 01, 12,. ... Принимая полученные отрезки за ординаты диаграммы (о, 1), построим ее в виде ступенчатой линии аЬс(1е1.... Действительным графиком скорости является плавная кривая, пересекающая ступенчатую линию так, что одинаково заштрихованные на рис. 32, в площадки попарно равны. Если промежутки времени 01, 12,. .. достаточно малы, то можно считать, что точки кривой действительного графика скорости находятся на серединах соответствующих ступеней линии аЬсс1е[.. . [c.42]

При действительном движении спободного твердого тела составляющие движения этого тела совершаются одновременно, т. е. движение свободного твердого тела мо> <но рассматривать как сложное, состоящее из поступательного движения вместе с некоторой точкой тела, принятой за полюс, и сферического движения вокруг этого полюса. [c.287]

Действительно, если при перемещении плоского сечения из положения д в положении <7, (рис. 1.138) выбрать за полюс точку В, то поступательная часть [шоскопараллельного движения характеризуется изменением координат точки В, т. е. иными, чем в уравнении (1.143), двумя первыми уравнениями, а во вращательной части сечение повернется вместе с отрезком АВ вокруг полюса В на тот же угол и в ту же сторону, что и в первом случае. [c.116]

При изменении положения в теле полюса О углы Эйлера не изменяются. Следовательно, не изменяются ни угловая скорость вращательной части движения твердого тела, ни угловое ускорение. Действительно, всякое изменение положения в теле полюса О можно связать с некоторым параллельным перенесением координатной системы О т] в новое начало. При таком преобразовании координат не изменяются углы между положительными направлениями осей неподвижной Oi xyz и подвижной 0 г систем координат. Следовательно, не изменяются и углы Эйлера (рис. 46). [c.126]

На основании общей теории сложного движения твердого тела можно заключить, что при илоскоиараллельном движении существует мгновенная ось вращения. Действительно, вращение вокруг полюса — это вращение вокруг оси, перпендикулярной к плоскости, в которой движется плоская фигура. Следовательно, для линейной скорости полюса Vq и угловой скорости 0 вращения вокруг полюса существует соотношение [c.190]

Действительно, если совместит полюс с мгновенным центром ускорений С, предположив заранее, что мгновенный центр ускорергий существует, то ускорение каждой точки М па основании (11.184) определится соотношением [c.195]

Для звезд, лежащих в плоскости эклиптики, этот эллипс вырождается в прямую, а для звезд у полюса — в окружность. Брадлей действительно обнаружил подобное смещение. Но большая ось эллипса оказалась для всех звезд имеющей одни и те же угловые размеры, а именно 2а = 40",9, что значительно больше ожидаемого параллактического смещения даже для ближайшей к.Солнцу звезды наконец, направление наблюденного смещения оказалось перпендикулярным к ожидаемому вследствие параллакса (см. рис. 20.2, б). Брадлей объяснил (1728 г.) наблюденное явление, названное им аберрацией света, конечностью скорости распространения света и использовал его для определения этой скорости. Годичный параллакс, гораздо менее значительный и зависящий от расстояния до [c.420]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...