Плотность излучения объемная

Плотность излучения объемная 302, 306 [c.350]

Энергия излучения Объемная плотность энергии излучения Поток излучения Поверхностная плотность потока излучения Энергетическая светность, энергетическая освещенность Энергетическое количество освещения [c.14]

Так как объемная плотность излучения есть величина, прямо пропорциональная излучательной способности, то из (14.12) получаем [c.327]

Вывод формулы Планка. Рассмотрим равновесную систему, состояш,ую из излучения и атомов, находяш,ихся внутри замкнутой полости с постоянной температурой стенок. Для простоты будем полагать, что атомы могут находиться в двух энергетических состояниях Ех и 2 (рис. 15.1). Пусть 1 и 2 — числа атомов, находящихся в состояниях Е-х и 2, W (V, Т) — объемная плотность излучения, Т — температура стенок полости. [c.340]

Учет ширины энергетических уровней. Выражение (17.6) получено для бесконечно узких энергетических уровней, ДЛЯ которых линия поглощения, соответствующая переходу Ei Е , настолько узкая, что объемную спектральную плотность излучения w (v) можно считать постоянной в пределах ширины этой линии поглощения. Однако, как уже мы отметили, энергетические уровни не яв- [c.380]

Для характеристики равновесного теплового излучения важна не только объемная плотность энергии, но и распределение этой энергии по спектру. Поэтому будем характеризовать равновесное излучение, изотропно заполняющее пространство внутри полости, с помощью функции Uy — спектральной плотности излучения, т.е. средней энергии единицы объема электромагнитного поля, [c.400]

Поток Ф(v)rfv связан с объемной плотностью излучения p(v) fv соотноше- ием [c.391]

Плотность поглощенного объемного излучения [c.368]

Аналогично зависимостям (16-18) плотностью эффективного объемного излучения называется суммарная величина плотностей потоков собственного и рассеянного излучений [c.368]

Так как число индуцированных переходов растет с увеличением плотности излучения, то желательно, чтобы усиливаемый сигнал н стимулированное им излучение проходили активную среду многократно. При каждом таком проходе плотность излучения растет и эффективность высвечивания возбужденных частиц повышается. Для достижения этой цели рабочее вещество помещают в объемный резонатор, настроенный на частоту усиливаемого сигнала (а следовательно, и стимулированного излучения). [c.335]

Представим себе замкнутую оболочку, изолированную от окружающего пространства и находящуюся при постоянной температуре, причем внутри оболочки — идеальный вакуум. Несмотря на это, она не будет соверщенно пустой . Ограниченная оболочкой полость будет заполнена электромагнитным излучением, объемная плотность энергии которого и ,, согласно закону Стефана - Больцмана, пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры оболочки [c.186]

Объемная плотность энергии излучения и. Энергия излучения, приходящаяся на единицу объема, назьшается объемной плотностью энергии излучения. Объемная плотность энергии ( 4.4) измеряется в СИ и СГС джоулем на кубический метр (Дж/м ) и эргом на кубический сантиметр (эрг/см ). [c.287]

Поглощенная доза ионизирующего излучения (доза излучения) — отношение энергии, поглощенной в данном объеме, к массе вещества в этом объеме. Поглощенная доза излучения является основной величиной, определяющей степень радиационного воздействия. По поводу этой величины полезно сделать следующее замечание ранее нам приходилось встречаться с объемной плотностью излучения ( 8.2). Однако при измерении произведенной излучением ионизации более существенной величиной является отношение поглощенной энергии [c.324]

Для данной постановки задача исследования радиационного теплообмена в такой излучающей системе заключается в нахождении всех величин, характеризующих поле излучения, если в объеме и на граничной поверхности задан тот или иной вид объемной и поверхностной плотности излучения. В связи с этим количество вариантов постановок задачи (в зависимости от того, какой вид плотности излучения задается) может быть достаточно большим. [c.92]

Уравнения энергии для среды и поверхности, связывающие различные виды спектральных объемных и поверхностных плотностей излучения, записываются, как следует из (3-21) и (3-22), следующим образом [c.194]

Как было показано выше, процессы радиационного теплообмена описываются системами интегральных уравнений, составленными относительно объемных и поверхностных плотностей различных видов излучения. При этом искомые величины плотностей излучения в объеме и на граничной поверхности имеют различные единицы измерения и различный физический смысл, а сами уравнения содержат два интеграла (по граничной поверхности и по объему среды). Отмеченные особенности рассмотренных интегральных уравнений, а также тот факт, что приходится иметь дело не с одним, а с системой двух уравнений, существенно осложняют проведение анализа и выполнение теоретических решений на базе интегральных уравнений. [c.202]

Такая замена объема V эффективной поверхностью частиц F, во-первых, позволяет свести интегрирование по объему к интегрированию по этой поверхности, а во-вторых, дает возможность перевести все объемные плотности излучения на поверхностные. Таким образом, излучающая система, состоящая из объема V и граничной поверхности F, заменяется эквивалентной излучающей системой, состоящей из одной замкнутой поверхности F°, равной сумме поверхности частиц F и граничной поверхности F [c.205]

Проведя преобразования (7-41) с объемными плотностями всех видов излучения, можно составить систему аналогов величин поверхностных плотностей излучения относительно граничной поверхности и эффективной поверхности частиц в объеме. Эта система аналогов приводится в табл. 7-1, в которой величина Е° обозначает обобщенную поверхностную плотность соответствующего вида излучения в системе. В зависимости от [c.205]

Отмеченные положительные особенности системы уравнений (8-2) позволяют использовать ее для построения более общего и точного зонального метода расчета радиационного теплообмена, учитывающего селективность излучения, анизотропию объемного и поверхностного рассеяния, неравномерность обобщенных плотностей излучения и оптических параметров по зонам и дающего возможность более правильно определить оптические свойства объемных зон. Естественно, что расчетные трудности при использовании этого метода будут большими, однако точность его результатов существенно возрастет. Следует отметить также, что структура системы уравнений (8-2) позволяет провести общий анализ точности зонального метода. [c.227]

Аппроксимируем уравнение (10-11) системой линейных алгебраических уравнений для средних плотностей излучения аналогично тому, как это делалось в зональном методе. С этой целью объем среды V разбивается на /11 дискретных объемов, а граничная поверхность F, замыкающая данный объем, — на Яг дискретных участков. Полное число получаемых в результате такого деления зон п будет соответственно равно П1 + П2. С известным приближением принимается, что все коэффициенты распределения различных величин по зонам равны единице, т. е. считается, что величины объемных и поверхностных плотностей эффективного и равновесного излучения, а также оптические параметры а, 3 и а остаются постоянными в пределах каждой объемной или поверхностной зоны. [c.284]

Введем теперь понятие о плотности излучения. Мы будем называть плотностью излучения (uy) количество энергии излучения в единице объема полости (иными словами, удельную объемную энергию [c.191]

Рассмотрим излучение в замкнутой полости, составленной из различных по материалу твердых тел, непрозрачных для тепловых лучей. Начнем поддерживать стенки указанной полости при некоторой произвольной, но всюду одинаковой температуре. Благодаря непрерывно протекающим процессам излучения и поглощения стенок в полости установится некоторое стационарное состояние, соответствующее устойчивому термодинамическому равновесию. Последнее означает, что объемная плотность излучения, характеризуемая любым ин- [c.466]

В зависимости от характера взаимодействия излучения с поверхностью произвольного тела, представленным выше понятиям полусферической и объемной плотностей излучений придается различное смысловое значение. В общем случае тело, на которое падает излучение, частично поглощает это излучение, частично его отражает и частично пропускает (фиг. 19—12). Если указанные потоки отнести к падающему потоку излучения, то уравнение сохранения энергии [c.473]

Вводя значение т п из (19.57) в уравнение (19.59), получаем соотношение, связывающее объемные эффективные и результирующие плотности излучений, [c.476]

Для среды, которая содержит распределенные источники энергии с плотностью потока объемного излучения g и в которой энергия переносится только излучением (т. е. кондуктивная и конвективная составляющие пренебрежимо малы), дивергенция V-q должна быть равна g, т. е. уравнение энергии принимает вид 3) [c.275]

В настоящем разделе рассматривается задача переноса излучения в плоском слое толщиной L, содержащем распределенные источники энергии с плотностью потока объемного излучения g y). Предположим, что среда поглощает и испускает излучение и что непрозрачные границы г/= О и y = L диффузно испускают и диффузно отражают излучение и поддерживаются при температурах Г] и Гг соответственно. Нужно получить выражения для распределения температуры и плотности потока результирующего излучения в среде. В настоящем разделе дается математическая постановка этой задачи в случаях серого и несерого газа. [c.321]

Если перенос энергии осуществляется только излучением (т. е. вклад кондуктивного и конвективного теплообмена пренебрежимо мал), уравнение сохранения энергии в одномерном случае для среды, содержащей источники энергии с плотностью потока объемного излучения g(i/), имеет вид [см. (8.186)] [c.321]

ВНУТРЕННИЕ источники ЭНЕРГИИ С ПОСТОЯННОЙ ПЛОТНОСТЬЮ ПОТОКА ОБЪЕМНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.323]

При использовании модели сечений выведения (и длины релаксации) возможно приближенное рассмотрение поля быстрых нейтронов (или первичных у-квантов) и для других геометрических конфигураций активной зоны и защиты. В этом случае можно применять аналитические формулы и таблицы, полученные для различных объемных источников с равномерной плотностью излучения (см. гл. VI). Например, для плоского полубесконеч-ного пространства в качестве модели активной зоны [c.53]

Коэффициент Эйнштейна для вынужденного испускания Bji — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния j в состояние /, сопровождающегося испусканием энергии, и спектральной объемной плотностью излучения, вынуждающего переход (dim5 , = LM 1Вц -= 1 М (Дж-С )). [c.195]

Здесь, как и прежде, р( д, )—объемная плотность излучения, отнесенная к единичному интервалу частот. Введенные Эйнштейном коэффициенты Лд, , и являются атомными константами с определенными значениями для данного перехода в данном атоме. Коэ( ) ициент иsiзывёiют вероятностью перехода, хотя он отличен от математической вероятности, так как определяет вероятность перехода в единицу времени и в соответствии с этим имеет размерность сек . [c.394]

Плотность электрического тока Плотность энергии излучения объемная (плотность лучистой энерх ии) [c.360]

Поиски эффективных путей решения уравнений радиационного теплообмена привели к созданию различных приближенных методов расчета. Все эти методы исходят из рассмотренного в гл. 3 уравнения переноса излучения с соответствующими граничными условиями к нему. Проведя то или иное интегрирование уравнения переноса излучения и граничных условий, можно получить либо дифференциальные, либо интегральные уравнения, описывающие процесс радиационного теплообмена в различных постановках. При этом в результате интегрирования уравнения переноса и граничных условий по телесному углу в получаемых дифференциальных и интегральных уравнениях в качестве неизвестного фигурирует уже не интенсивность излучения, а различные виды объемных и поверхностных плотностей излучения. Одновременно с этим в этих уравнениях появляются различные коэффициенты переноса, зависящие от распределения интенсивности излучения по различным направлениям, которое заранее неизвестно. Поэтому в отношении этих коэффициентов переноса принимаются те или иные допущения, вследствие чего такие расчетные методы и носят название приближений. Точность, с которой можно оценить неизвестные заранее коэффициенты переноса, определяет собой погрешности приближенных методов. Следует, однако, заметить, что в принципе, сочетая уравнения приближенных методов и интегральное выражение для интенсивности излучения (3-26), можно итерационным путем получить решение задачи с любой степенью точности. К тому же, как показывает анализ, неизвестные коэффициенты переноса во многих случаях являются сравнительно слабоизме-няющимися функциями и их можно оценить заранее с приемлемой точностью. Исторически первым был соз- [c.113]

К достоинствам описанного метода светового моделирования прежде всего следует отнести возможность задания полей плотности собственного и результирующего излучения как на поверхности, так и в объеме, что с помощью ipanee существующих подходов сделать не удавалось. Кроме того, в техническом отношении сама световая модель и методика эксперимента существенно упрощаются, так как отпадает необходимость в создании светящихся поверхностей и светящихся объемных зон и в довольно трудоемком устаиовлении задаваемого поля светимости на модели. К положительным моментам метода следует также отнести и тот факт, что полученные на световой модели значения обобщенной резольвенты можно использовать в далвнейшем для любого числа вариантов распределения плотностей излучения в системе при заданной постановке. [c.325]

Для упрощения анализа сделаем предположение о постоянной плотности потока объемного излучения внутренних источников энергии ( = onst). Тогда уравнение (8.178) можно записать в виде [c.323]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...