Планка закон излучения

Несмотря на видимую запутанность отд. реализаций, случайные волновые поля могут подчиняться чётким закономерностям в отношении своих статистич. характеристик, напр, спектра мощности. Так, спектр интенсивности теплового эл.-магн. излучения чёрного тела описывается Планка формулой (см. Планка закон излучения). [c.328]

Согласно К. 3. и., отношение испускательной способности. тела (поверхности непрозрачного тела) к его поглощательной способности одинаково для всех тел и является универсальной ф-цией частоты v (или длины волны X) излучения и абс. темп-ры Т эта ф-ция определяется Планка законом излучения. К. з. и. справедлив для теплового излучения любой частоты, как испускаемого элементом поверхности тела в нек-ром направле-Еив, так и испускаемого во всех направлениях (т. е. в пределах телесного угла 2л). [c.368]

При М, радиац. переноса теплоты от разл. высокотемпературных источников (напр., излучения Солнца и планет, струй ракетных двигателей, плазмы) необходимо воспроизводить не только лучистый тепловой поток, но и спектральный состав излучения (см. Стефана — Больцмана закон излучения, Планка закон излучения), что существенно затрудняет создание искусств, излучателей для М. [c.173]

В недрах звёзд, от центра и практически до фотосферы, справедливо приближение лучистой теплопроводности, в соответствии с к-рым для в (1) используется термодинамически равновесное, определяемое законом Планка, значение = (4я/с)Д (Т), где В (7 ) — равновесная интенсивность излучения см. Планка закон излучения). В результате [c.325]

К и вплоть до 1235 К МТШ-90 воспроизводится платиновым термометром, а при более высоких темп-рах — радиационным пирометром, измеряющим отношение спектральных плотностей светового потока абсолютно чёрных тел согласно Планка закону излучения. [c.63]

Для равновесного излучения (фотонного газа) У. с. определяется Планка законом излучения. [c.236]

Закон излучения Планка., Закон излучения Планка с помощью трех физических постоянных h, k и Со устанавливает универсальное распределение по частотам v спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при различных температурах [c.5]

Планка закон излучения 20, 315 — постоянная 305 Поверка ИПТ 49, 177, 302 Поверочная схема 49 Погрешность измерения абсолютная 53 динамическая 54 инструментальная 54 методическая 53, 55, 60, 388 определение 53 относительная 53 приборная 54 [c.493]

ПЛАНИМЕТР - ПЛАНКА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ [c.30]

ПЛАНКА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ — закон распределения спектральной мощности равновесного излучения (е гр или гр), испускаемого единицей поверхности абсолютно черного тела в телесный угол 2п, в зависимости от темп-ры Т [c.30]

Сх и Сг — постоянные коэффициенты). В. 3. и. представляет собой предельный случай Планка закона излучения для больших V (малых длин волн К=с/ ). [c.77]

Ф-ция 8о(Х,Г) в явном виде даётся Планка законом излучения. [c.287]

ПЛАНКА ПОСТОЯННАЯ (квант действия, обозначается h), фундаментальная физ. константа, определяющая широкий круг физ. явлений, для к-рых существенна дискретность величин с размерностью действия (см. Квантовая механика). Введена нем. физиком М. Планком в 1900 при установлении закона распределения энергии в спектре излучения абсолютно чёрного тела (см. Планка закон излучения). Наиб, точное значение П. п. получено на основе Джозефсона эффекта [c.544]

РАВНОВЕСНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ, тепловое излучение, находящееся в термодинамич. равновесии с в-вом. Р. и.— излучение абсолютно чёрного тела. Спектр Р. и. не зависит от состава в-ва излучающей системы и определяется только темп-рой, одинаковой для всех частей системы (см. Планка закон излучения). [c.602]

Т. о., для А. ч. т. поглощательная способность (отношение поглощённой энергии к энергии падающего излучения) равна 1 при излучениях всех частот, направлений распространения и поляризаций. Плотность энергии и спектральный состав излучения, испускаемого единицей поверхности А. ч. т. (излучения А. ч. т., чёрного излучения), зависят только от его темп-ры, но не от природы излучающего вещества. Излучение А. ч. т. может находиться в равновесии с веществом (при равенстве потоков излучения, испускаемого и поглощаемого А. ч. т., имеющим опре-дел, темп-ру), по своим характеристикам такое излучение представляет излучение равновесное и подчиняется Планка закону излучения, определяюп(ему ис-пускат. способность и энергетич. яркость А. ч, т. (пропорциональные плотности энергии равновесного излучения). [c.10]

Реликтовое и з л у ч с и и о (микроаплип-впе фоновое излучение). В. заполнена ал.-маги, излучением с чернотельиым спектром и теми-рой 7 =2,7 К (см. Планка закон излучения). Его плотность энергии в долях критической АРсЮ " при Нц= [c.347]

Традиц. методом изучения 3. остаётся анализ их положения на Герцшпрупга — Ресселла диаграмме (рис.) (на основании данных об эффективной температуре Уд излучения 3. и её полной светимости L). Светимость L и теип-рэ позволяют найти радиус излучающей поверхности — фотосферы 3. с помощью ф-лы 4ло7 / 2=/,, где o=s5,75-10 г-с -К-- (см. Стефана — Больцмана закон излучения). Темп-ра 3. может быть оценена песк. способами, напр, сравнением распределения знергии в спектре излучения 3. с Планка законом излучения или по относит, интенсивностям спектральных линий разл. элементов, чувствительных к темп-ре. Светимости 3. оцениваются по интегральному (на всех длинах волы) патоку излучения при известном расстоянии до них. Лучшим методом определения расстояния до звёзд остаётся измерение их параллакса (см. Расстояний шкала). [c.68]

Ф-ция uv, т (Ф Ция распреде. гения анергии И. р. но частотам) опроделяется Планка законом излучения, имеющим вид [c.111]

Впервые квантовые представления (в т. ч. величина h) были введены в 1900 М. Планком (М. Plan k) в работе, посвящённой теории теплового излучения тел (с.м. Планка закон излучения). Существовавшая к тому времени теория теплового излучения, построенная на основе классич. электродинамики и статистич. физики, приводила к бессмысленному выводу о невозможности термодинамич. равновесия между излучением и веществом, т. к. вся энергия должна перейти в излучение. Плавк разрешил это противоречие и получил результаты, прекрасно согласующиеся с опытом, предполо чив, что свет испускается не непрерывно (как это следовало из классич. теории излучения), а опредол. дискретными порциями энергии — квантами. Величина такого кванта энергии пропорциональна частоте света v и равна e — hv. Попытки обосновать гипотезу Пла(1ка в рамках классич. физики оказались безуспешными. Несовместимость гипотезы Планка с классическими иред-ставлениями отмечалась, в частности, Л. Пуанкаре (Н. Poin are). [c.274]

Испускание лучистой энергии (тепловое излучение) абсолютно чёрного тела описывается Стефана — Больцмана законом излучения и Планка законом излучения. Применительно к условиям термодинамич. рапнове-сия закон Стефана — Больцмана даёт выражение для плотности потока интегрального излучения в нолусфе-ру, испускаемого поверхностью абсолютно чёрного тела в пределах полусферич. телесного угла во всё.м интервале длин волн от О до со, Ед = аТ [Вт/м ], где а—5,67-10 Вт/м К — Стефана — Больцмана по--тоянная, Т — темп-ра тела. Плотность потока моно-хроматич. излучения в полусферу в узком интервале длин волн Я описывается ф-лой Планка [c.618]

Наряду с прямым методом определения темп-ры М. ф. и.— по кривой распределения энергии в спектре излучения (см. Планка закон излучения) — существует также косвенный метод — по населённости ниж. уровней энергии молекул в межзвёздной среде. При поглощении фотона М. ф. и. молекула переходит из осн, состояния в возбуждённое. Чем выше темп-ра излучения, тем выше плотность фотонов с энергией, достаточной для возбуждения молекул, и тем большая их доля находится на возбуждённом уровне. По кол-ву возбуждённых молекул (населённости уроввей) можно судить [c.134]

ПЛАИКА ПОСТОЯННАЯ (квант действия, обозначается к) — фундаментальная физ. константа, определяющая широкий круг физ. явлений, для к-рых существенна дискретность величин с размерностью действия (см. Кваптойая механика). Введена М. Планком в 1900 при установлении закона распределения энергии в спектре излучения абсолютно чёрного тела (см. Планка закон излучения). Наиб, точное значение П. п. получено на основе Джозефсона эффекта h 6,626176(36) 10" Дж-с = = 6,626176(36) 10" эрг-с (на 1977). Чаш,е пользуются постоянной h — Л/2л = 1,0545887(57) 10" Дж-с, также называелюй П. и. [c.626]

Вид С. о. зависит от состояния вещества. Если при заданной темл-ре вещество находится в состоянии тернодинамич. равновесия с излучением (см. Тепловое излучение), ОНО испускает сплошной спектр, распределение энергии в к-ром по Я (или V) даётся Планка законом излучения. Обычно термодинамич. равновесие излучения с веществам отсутствует и С. о. могут иметь самый различный вид. В частности, для атомов характерны линейчатые С. о., возникающие при квантовых переходах между электронными уровнями энергии (см. Атомные спектры) для простейших молекул типичны полосатые спектры, возникающие при переходах между электронными, колебат. и вращат. уровнями энергии (см. Молекулярные спектры). [c.629]

Особым случаем применения статистики Бозе — Эйнштейна является равновесное эл.-магн. излучение, к-рое можно рассматривать как газ, состоннщй из фотонов. Энергия фотона связана с его импульсом соотношением 8 == рс, где с — скорость свега в вакууме. Число фотонов не является заданной величиной, а само определяется из условия термодинамич. равновесия, позтому их распределение по импульсам даётся ф-лой (16) с р = О (причём 8 — рс). Т. о. получается ф-ла Планка для спектра равновесного (чёрного) излучения (см. Планка закон излучения). [c.671]

Здесь j = h jk — т. н. вторая постоянная излучения в Планка законе излучения. Преобразование этих соотношений даёт ф ЛЫ для искомых значений темп-р [c.642]

Планка закон излучения 1—312 Пластики, аблятивпые свойства 1—10 [c.514]

Дл) ))авновесного излучения (или фотонио о аза) У. с. вы )ажается Планка законом излучения для средне ПЛОТНОСТ энер ин с учетом связи давления света ( плотностью энергии. [c.265]

НЛАНКА ФОРМУЛА — см. Планка закон излучения. [c.31]

Планка закон излучения 280, 281 Поверхностного натиження коэффициент 49 Полевые операторы 493 Полунепроннцаемая мембрана 59 Постулат равной априорной вероятности в квантовой статистической механике 206 [c.514]

Интенсивность излучения А. ч. т. выше, чем всех остальных ( нечёрных ) тел при той же темп-ре (см. Кирхгофа закон излучения). Осн. особенность излучения А. ч. т. его св-ва не зависят от природы в-ва и определяются лишь темп-рой стенок, т. е. излучение А. ч. т. находится в термодинамич. равновесии с в-вом и распределение плотности этого излучения по длинам волн даётся Планка законом излучения, а полная плотность излучения по всем длинам волн определяется Стефана — Больцмана законом излучения. [c.7]

ЛУЧЙСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН (радиационный теплообмен, лучистыЁ перенос), перенос энергии от одного тела к другому (а также между частями одного и того же тела), обусловленный процессами испускания, распространения, рассеяния и поглощения эл.-магн. излучения. Каждый из этих процессов подчиняется определ. закономерностям. Так, в условиях равновесного теплового излучения испускание и поглощение подчиняются Планка закону излучения, Стефана — Больцмана закону излучения, Кирхгофа закону излучения, распространение эл.-магн. излучения — закону независимости лучистых потоков (принцип суперпозиции). Рассеяние и поглощение в общем случае определяются свойствами в-ва (составом, темп-рой, плотностью). [c.353]

ПЛАНКА ЗАКОН ИЗЛУЧЕНИЯ (формула Планка), закон распределения энергии в спектре равновесного излучения при определённой темп-ре Т. Был впервые выведен нем. физиком М. Планком (М. Plan k) в 1900 на основе гипотезы о том, что энергпя испускается дискр. порциями — квантами. П. 3. и. даёт спектр, зависимость (зависимость от частоты v или длины волны A= /v) объёмной плотности излучения р (энергии излучения в ед. объёма) и пропорциональную ей испускат. способность абсолютно чёрного тела и= ср (энергии излучения, испускаемой ед. его поверхности за ед. времени). Функции j и j. (или Ря, т г) отнесённые к ед, интервала частот (или длин волн), явл. универсальными функциями от V (или к) и Т, не зависящими от природы в-ва, с к-рыми излучение находится в равновесии. [c.544]

РАДИАЦИОННЫЕ ПОСТОЯННЫЕ (постоянные излучения), физ. константы с1=2яЛс и С2=Ьс1к, входящие в Планка закон излучения [c.604]

I типа светимость в максимуме блеска 3-10 эрг/с, полная энергия эл.-магн. излучения 4 10 эрг, кинетич. энергпя оболочки, сброшенной звездой при взрыве, 5-10 эрг, масса оболочки М 0,05—0,5 М0 (М0=2-1О з г). У С. 3. II типа те же хар-ки соответственно равны 4-10 эрг/с, 1-10 эрг, 1-10 эрг, М> ЪМ . Кроме кривых блеска, к-рые позволяют оценить первые две из приведённых величин, С. з. различаются характером спектров. У С. з. I типа спектры тепловые, планков-ские (см. Планка закон излучения), с очень широкими и глубокими линиями поглощения ионизов. металлов и нейтрального гелия, их доплеровское смещение соответствует движению в-ва со скоростью 10 км/с. В спектрах С. 3. II типа наблюдаются яркие водородные линии, к-рых вовсе нет у С. 3. I типа. Частота вспышек С. а. мала и довольно неопределённа — в одной галактике (типа нашей) происходит одна вспышка С. з. за 10— 100 лет. Но в нашей Галактике вспышки С. 3. фиксируются реже. Последняя С. 3. вспыхнула в Галактике и наблюдалась в 1604 (всего зафиксировано 6 галактич. С. з.). Галактич. остатки С. 3.— волокнистые туманности, к-рые явл. источниками радиоизлучения. В трёх из них найдены пульсары — вращающиеся нейтронные звёзды. [c.656]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...