Кристаллы модули упругости см- Модули

Величина предела упругости в достаточно совершенных кристаллах 10 дин/см , и она составляет 10 —10 модуля сдвига G. Это позволяет провести теоретические оценки напряжения, необходимого для начала процесса скольжения, так называемого скалывающего напряжения, которые впервые были выполнены Френкелем. [c.237]

Обозначая константу для данного металла [Ахт т— —через модуль упругости Е, получим, что связь между напряжениями и деформациями для идеальных кристаллов нелинейная (см. табл. 2) и отклонение от упругого закона Гука а=Ег [первый член уравнения (8)] незначительно только для малых деформаций. [c.19]

Весьма заманчива перспектива получения композиционного материала на основе алюминиевой матрицы и тонкой проволоки бериллия или нитевидных кристаллов карбида бериллия. Конструкционный материал, в котором содержится 50 процентов проволоки бериллия, при удельном весе 2,5 г/см обладает пределом прочности 70 кг/мм и модулем упругости 20 тысяч кг/мм . [c.114]

Волокна бора характеризуются низкой плотностью (2400. .. 3000 кг/см ) прочностью при растяжении (до 3800 МПа) и модулем упругости (до 400 ООО МПа). Их получают осаждением бора из газовой смеси водорода и треххлористого бора на нагреваемую вольфрамовую проволоку (диаметром 10. .. 12 мкм). В результате осаждения образуется сердечник из бори-дов вольфрама (диаметром 15. .. 17 мкм), вокруг которого располагается слой поли-кристаллического бора. Сердечник образуется вследствие диффузии и взаимодействия бора с вольфрамовой проволокой. Поэтому в волокнах бора существует явно выраженная поверхность раздела между оболочкой и сердцевиной. Прочность волокон во многом зависит от появляющихся дефектов в процессе их получения. Снижение прочности в основном связано с появлением локальных дефектов структуры борного слоя в виде крупных кристаллов, инородных включений, трещин, пустот и др. Эти дефекты, имеющие технологическое происхождение, могут располагаться на поверхности волокон, в борном слое, в сердцевине и на границе раздела между ними. [c.462]

К аналогичной оценке можно прийти следующим образом. Расчеты и опыты с весьма совершенными кристаллами показывают, что предшествующая разрушению упругая деформация Етах твердых тел в наиболее благоприятных условиях может достигать по порядку величины десятой доли исходных размеров. Используя характерное значение модуля упругости Е = = 10 дин/см , находим а ВтахЕ 10" дин/см . Однако прочность Ов реальных твердых тел и материалов в десятки, сотни, а иногда — во много тысяч раз ниже вычисляемых таким образом значений. Приведенный расчет относится к одновременному разрыву всех (п, = 10 ) связей на 1 см сечения. В определенных исключительных случаях это действительно имеет место, например, для нитевидных кристаллов, когда строение образца безукоризненно совершенно и все межатомные связи работают в одинаковых условиях. В этих условиях прочность действительно может приближаться к указанной величине сгг — теоретической прочности идеального кристалла. [c.233]

Если при производстве металла не принимать специальных мер, то в кристаллизационном объеме одновременно зарождается множество произвольно ориентированных монокристаллов. Образующееся в таких условиях твердое тело - поликристалл представляет собой конгломерат сросшихся беспорядочных кристаллов неопределенной формы -кристаллитов с размерами частиц от 1 до 10 см. В поликристалле кристаллиты отделены друг от друга межкристаллической прослойкой, в которой несколько нарушен порядок расположения атомов (рис. 3.7). И если в каждом кристаллите наблюдается явно выраженная анизотропия свойств, то поликристалл в целом обладает некоторой усредненной однородностью физических свойств в разных направлениях. Для поликристалла, например меди, модуль упругости может изменяться. [c.66]

В настоящее время удается получать кристаллы кремния, большие участки которых совсем не содержат дислокаций. Однако такая ситуация совершенно необычна почти во всех кристаллах присутствует значительное количество дислокаций — как правило, порядка 10 дислокационных линий на 1 см. Ясно, что они играют решающую роль, которая и определяет пластические свойства твердых тел. Благодаря этим же дислокациям могут существенно понижаться и. модули упругости. Дислокационные линии представляют собой также туннели , облегчающие диффузию в твердое тело и сток внедренных атомов и вакансий. (Заметим, что вакансия может поглотиться краевой дислокацией, в результате чего на последней образуется небольшой перегиб.) Дислокации оказывают также важное влияние на электрические свойства сильно холоднокатаных материалов. В данном случае высокая плотность возникших дислокаций оказывает существенное влияние на рассеяние электронов, приводя к соответствующему повышению электросопротивления. [c.509]

При низких частотах сдвиговые напряжения в растворах высокомолекулярных веществ обусловлены ближним порядком в длинных молекулярных цепях. Возникающие при этом деформации определяются модулем упругости порядка 10 дин см . При высоких частотах, когда период колебаний делается меньше времени релаксации, для отдельных сегментов молекулярных цепей возникает сдвиговая упругость, напоминающая ту, с которой мы встречаемся в кристаллах, и характеризуемая модулем упругости порядка 10 —1010 ам /сж2. [c.237]

Табл, 2. ГЛАВНЫЕ ЗНАЧЕНИЯ МОДУЛЕЙ УПРУГОСТИ НЕКОТОРЫХ КУБИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛОВ ВДОЛЬ ТРЁХ РЕБЕР КУБА, 10 дин/см [c.23]

Решение, Гексагональный кристалл имеет пять независимых упругих модулей (см. задачу 1 10), для которых введем обозначения [c.133]

Для ИХ определения необходимо сделать измерения скоростей распространения ультразвуковых волн в шести неэквивалентных кристаллографических направлениях [100], [010], [001], [ПО], [101], [011] (см. работу [101]). В направлении [010] моноклинного кристалла все три упругие волны, распространяющиеся вдоль него, являются чистыми. Кроме того, вдоль направлений [ООП, [101], [100] из трех волн одна, с поляризацией вдоль оси [010], является чисто сдвиговой. Эффективная жесткость для этих трех типов волн непосредственно определяет модули и С44. [c.265]

При вискеризации из газовой фазы нитевидные кристаллы 31зЫ4 выращивали на кордной ленте, состоящей из углеродных волокон со средней прочностью 1800 МПа и модулем упругости 2-10 МПа. Нитевидные кристаллы ориентированы в основном нормально к поверхности волокон (см. рис. 7.1,, а) и имеют размеры 0,5— 3,0 мкм в диаметре и 0,1—3,0 мм в длину. Прочность таких кристаллов составляет около 3-10 МПа при модуле упругости 3,4-10 МПа. Вискеризация жгутов из углеродных и стеклянных волокон осуществлялась оса- [c.201]

Изменение содержания нитевидных кристаллов в материале приводт к линейному изменению модуля межслойного сдвига во всем исследованном диапазоне значений Ркр- Проч ность при межслойном сдвиге возрастает с увеличением объемного содержания нитевидных кристаллов до 5 %, дальнейшее увеличение р1кр (см. рис. 7.8, а) практически не влияет на изменение значений Rx2 Прочность при изгибе в направлении волокон малочувствительна к изменению объемного содержания кристаллов до 5 %, а при Ркр > 5 % происходит некоторое снижение прочности. Модуль упругости в направлении основных волокон во всем исследованном диапазоне изменения Р(5р практически не меняется (см. рис. 7.8, б). Это естественно, так как 7 " и для композитов, армированных вискеризованными волокнами, определяются в основном содержанием и свойствами самих волокон. [c.213]

Как правило, И. к. являются диэлектриками, они прозрачны в видимой и МК-областях. Наблюдающаяся иногда окраска И. к. обусловлена присутствием катионов редкоземельных или переходных металлов. Упругие модули и прозрачность И. к. тем выше, чем выше доля ковалеитпой составляющей связи. Для описания структуры И. к. разработаны детальные системы кристалло-хим. радиусов (см. Атом шй радиус). [c.203]

В монокристаллах С. з. зависит от направления распространения волны в кристалле (см. КристОлло-акустика). В тех направлениях, в к-рых возможно распространение чисто продольных и чисто поперечных волн, в общем случае имеется одно значение С и два значения С(. Если значения различны, то соответствующие волны иногда наз. быстрой и медленной поперечными волнами. В общем случае для каждого направления распространения Ьолны в кристалле могут существовать три смешанные волны с разными скоростями распространения, к-рые определяются соответстВуй-щими комбинациями модулей упругости, причёмйвкто-рн колебат. смещений частиц в этих трёх волнах взаимно перпендикулярны. В табл. 4 приведены Значения С. 3. для нек-рых монокристаллов в характерных направлениях. [c.547]

В таблице модулей упругости для кристаллов тригональной системы, относящихся к классам Сд и Сд/, при той же ориентации осей добавляется еще один, седьмой независимый модуль Сп (см. табл. 1, группу VI). Для его нахождения можно использовать более сложные соотношения, приведенные в работах [95, 96, 99, 1041. В табл. 17 представлены модули упругости ряда тригоиальных кристаллов, измеренные при ко итатной температуре ультразвук-о-выми методами. [c.256]

Триклинная система. В триклинных кристаллах полностью отсутствуют оси или плоскости симметрии. Прямоугольные сси X, Y, Z и их положительные направления для каждого класса триклин-ной системы единственным образом выбираются относительно ребер триклинной элементарной ячейки (см. рис. 70, ё). Положительное направление Z параллельно положительной с-оси и, следовательно, параллельно плоскостям (100) и (010) ось X перпендикулярна оси с и лежит в плоскости ас ось Y перпендикулярна плоскости (010) и образует правостороннюю систему координат с осями Z и X. Оба класса симметрии триклинной сингонии имеют полный набор независимых модулей упругости, т. е. 21 модуль Ф 0. Соотношения между скоростями распространения акустических волн и модулями триклинных кристаллов можно найти в работе [96]. [c.265]

По Полани и Цвикки и по теории атомной решетки, молекулярное сопротивление разрыву, например, для кристалла каменной соли должно составлять примерно среднего значения модуля упругости этого вещ ества т. е. около 2—4-10 кг см , в то время как в действительности каменная соль становится пластичной уже при напряжении около 20 кг см и разрушается при напряжении порядка 50 кг1см . [c.79]

Рассмотрим в качестве примера волны в кристаллах структуры вюрцита (дигексагонально-пирамидальный класс симметрии, формула симметрии 6 mm). Поскольку эти кристаллы обладают пьезосвойствами, то, помимо уравнений движения, должны быть выполнены уравнения пьезоэффекта и уравнения Лапласа. В общем виде эти уравнения имеют форму (3.11) —(3.14) (без ограничения общности мы предполагаем здесь, что кристалл является изолятором). Для плоской волны с вертикальной поляризацией (d/dz = 0, Ux = 0) с учетом конкретного вида тензоров упругих модулей, пьезоэлектрической постоянной и диэлектрической проницаемости в кристаллах структуры вюрцита (см. разд. 1 данной главы) из уравнений [c.249]

Рис. 4.1, Изменение относительного объема, занимаемого / екоторым количеством вещества, в зависимости от изменения давления от О до 100 000 кгс/см . Знач н я объемного модуля упругости удовлетворяют закону Гука в той области давлений, в которой начальная ветвь показанных кривых максимально близка к прямой линии, т. е. в пределах до давления порядка 10 атмосфер, при котором относительное изменение объема составляет —0,05 Вертикальный излом на кривых означает изменение структуры исходного кристалла, а иногда и электронной конфигурации ионных остовов атомов [1]

Кристалл Адиабатические модули упругости, эрг.см- Скорость распространения ультразвуковых сдвиговых волн в направлении [100], см1сек о о X о о /<-Ч у О [c.4]

Особый интерес представляет распространение звука в тех направлениях кристалла, в которых при фазовом переходе на изменениях волновых характеристик существенно сказывается изменение или обращение в нуль некоторых как линейных, так и нелинейных упругих модулей, связанное с изменением структуры кристалла. Характер этих изменений зависит от того, является ли связь деформаций с параметром порядка в высокосимметричной фазе линейной или квадратичной. В первом случае соответствующие модули второго и третьего порядков стремятся к нулю в точке фазового перехода, причем по довольно сложному закону. В случае квадратичной зависимости при переходе в высокосимметричную фазу модули упругости второго порядка должны испытывать скачок, а модули третьего порядка — оставаться неизменными. Эксперименты по наблюдению вторых гармоник, однако, показывают, что эффективность их генерации резко возрастает вблизи точки фазового перехода [50]. Этот факт не может быть объяснен на основе простой релаксационной теории. Улучшить положение можно, если включить в рассмотрение пространственные флуктуации параметра порядка в окрестности точки фазового перехода (см. [22]), которые можно описать посредством введения в разложение термодинамического потенциала (4.7) добавочного члена (grad т)). Учет пространственных флуктуаций дает возрастание модулей упругости третьего порядка по закону Т—Г ) , гдех=—(1/2—3/2)—критический индекс, значение которого определяется симметрией кристалла. Однако и флуктуационные поправки не приводят к полному согласию с экспериментами, которые показывают, что наблюдаемые критические индексы обычно больше теоретически предсказываемых. Таким образом, необходимы дальнейшие уточнения теоретических [c.297]

Об опытах с плоскими вибраторами из цинковой обманки сообщают Бхагавантам и Суриянарайяна [265]. Для получения чистых Ko ie-баний по толщине пластинки следует ориентировать параллельно плоскостям (111) или (221) кристалла. Действующий модуль упругости составляет в этом случае 13,6-10 дин см , соб- [c.92]

Для кристаллов более низкой симметрии полное описание упругих св-в требует знания большего числа компонент модулей упругости по разным направлениям, напр, для цинка или кадмия — пяти, а для триглицинсуль-фата или винной кислоты — тринадцати компонент, разл. по величине и знаку. Об А, магн. св-в см. в ст. Магнитная анизотропия. [c.23]

Исходной хар-кой механич. св-в М. явл. модуль упругости G, определяющий сопротивление крист, решётки упругому деформированию и непосредственно отражающий величину сил связи в кристалле. Сопротивление разрушению или пластич. деформации идеального кристалла велико ( 10 1 G). Но в реальных кристаллах эти хар-ки, как и все механич. св-ва, определяются наличием дефектов, в первую очередь дислокацией. Перемещение дислокаций по нлотноупакованным плоскостям приводит к скольжению — осн. механизму пластич. деформации М. (см. Пластичность). Важнейшая особенность М.— малое сопротивление перемещению дислокации в бездефектном кристалле. Это сопротивление особенно мало в кристаллах с чисто металлич. связью, к-рые обычно имеют плотно-упакованные структуры (ГЦК или ГПУ). Увеличение сопротивления пластич. деформации (по крайней мере, в этих кристаллах) связано со вз-ствием движущихся дислокаций с др. дефектами в кристаллах (с др. дислокациями, примесными атомами, внутр. поверхностями раздела). Вз-ствие дефектов определяется искажениями решётки вблизи них и пропорц. G. В результате большой плотности дислокаций и др. дефектов прочность М. возрастает. [c.412]

ФАЗА в термодинамике, термодинамически равновесное состояние в-ва, отличающееся пр физ. св-вам от др. возможных равновесных состояний (др. фаз) того же в-ва (см. Равновесие термодинамическое). Иногда неравновесное метастабильное состояние в-ва также наз. фазой (метастабиль-н р й). Переход в-ва из одной Ф. в другую — фазовый переход — связан с качеств. изменениями св-в в-ва. Напр., газовое, жидкре и крист, состояния (Ф.) в-ва различаются хар-ром движения структурных ч-ц (атомов, молекул) и наличием или отсутствием упорядоченной структуры (см. Агрегатные состояния). Различные крист. Ф. могут отличаться друг от друга типом крист, структуры, электропроводностью, электрич. и магн. св-вами, наличием или отсутствием сверхпроводимости и т. д. Жидкие Ф. отличаются друг от друга концентрацией, компонентов, наличием или отсутствием сверхтекучести, анизотропией упругих и электрич. св-в (у жидких кристаллов) и т. д. В ТВ. сплавах Ф. крист, структуры могут отличаться плотностью, модулями упругости, темп-рой плавления и др. свойствами. [c.798]

Решение. В кубическом кристалле отличны от нуля упругие модули хххх S кххуу = 2. хуху = 3 (и равные им компоненты тензора с заменой индексов X, у другими из х, у, г — см. 10) оси х, у, г направлены вдоль ребер куба. [c.133]

Упругих констант много [см. (20)], поэтому упругие свойства кристалла нельзя полностью представить одной поверхностью. Если из кристалла вырезан стержень, паоаллельный произвольной оси oj j, и к нему приложена нагрузка, то в этом направлении можно измерить модуль Е. Из (21) имеем Е =l/sjj s связана с через направляющие косинусы h, k, /3 между осями образца и кристаллографическими направлениями. В частности, для кубических кристаллов [c.24]

Отсутствие плоскостей и центра симметрии у кристаллов К. обусловливает наличие пьезоэлектрич. и ппро-электрич. свойств (см. Пъеяоэлектричество). Значения диалектрич. проницаемости е,у, пьезоэлектрич. модуля d / и упругих коэф. S,/ при комнатной темп-ре следующие 11=4,58 Еза = 4,70 du = -6,76-10- di4=2,56X XiO- 5ц = 1,279 Sij=-0,159 Si3=-0,110 Sj4= -0,446 33-=0,956 544=1,978. [c.345]

Во многом аналогичная ДЕ-эффекту зависимость модуля сдвига С изотропных магнетиков носит назв. АС-эффекта. При исследовании упругих свойств монокристаллов магнитоупорядоченных веществ в зависимости от магн. поля рассматривается поведение или модуля Е вдоль данного направления в кристалле, или, чаще, упругих констант кристалла (см. Гука закон). [c.132]

Смотреть страницы где упоминается термин Кристаллы модули упругости см- Модули : [c.201] [c.234] [c.71] [c.109] [c.477] [c.618] [c.292] [c.115] [c.257] [c.259] [c.241] [c.8] [c.185] [c.117] [c.189] [c.242] [c.122] [c.143] [c.86] [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...