Поправка на энергию потока

Поправка на энергию потока [c.110]

AQi — поправка на потери тепла через стенки прибора и на разность кинетической энергии потока перед калориметром и после него. [c.155]

Уравнение (137) справедливо, конечно, лишь в тех случаях, когда энергия, вводимая нагревателем, расходуется только на нагревание газа. Чтобы обеспечить это, измерения температуры газа до и после его контакта с нагревателем проводят в условиях, когда в калориметре установилось стационарное состояние, т. е. температура нагревателя и всех остальных частей калориметра не меняется. Но и при уже достигнутом стационарном состоянии уравнение (137) является не вполне строгим, так как еще следует принять во внимание, что часть теплоты может теряться калориметром вследствие теплообмена. Для того чтобы исключить влияние теплообмена на результат измерений, используют разные методы, например измеряют теплоемкость при различных скоростях потока газа и различных мощностях -У, причем величину оставляют постоянной. Считая, что в этих случаях количество теплоты, потерянное калориметром, одинаково, нетрудно исключить его при вычислении Ср. Иногда поступают иначе — при изменении скорости потока сохраняют мощность нагревателя постоянной в этих опытах наблюдается изменение подъема температуры М. Совпадение экспериментальных значений Ср, полученных при том и другом способе исключения поправки на теплообмен, свидетельствует об их правильности. [c.352]

Отсюда легко получить формулы для (о, , приближенно учитывающие реакцию излучения. Заметим, что вследствие поправки на излучение отношения частот собственных колебаний не целочисленны. Легко получить на основании сказанного приближенную формулу для потока энергии из отверстия трубы, а затем (по методу 5) приближенное выражение для декремента затухания (или добротности) газового столба в трубе. [c.215]

Дроссельное устройство вместе с вакуумной изолирующей рубашкой находится в термостате, где температура поддерживается постоянной с точностью 0,02 К. Для измерений использованы пружинные манометры для давления до 3,5 и 10 МПа с погрешностями 10 и 5-10 МПа соответственно и два 100-ом-ных платиновых термометра сопротивления Авторы тщательно проанализировали источники погрешностей измерений температуры, определили теплопотери, установили максимальную допустимую скорость протока и вычислили поправку на кинетическую энергию потока. Последняя не превышала 0,06 К. В то же время более важным, особенно при высокой температуре, ока- [c.28]

ГИИ за счет турбулентности. В левую часть выражения (242),. представляющую собой квадратный корень из потока энергии в приближении линейной теории, следует ввести поправку,, обусловленную ослаблением волны, в виде множителя, отражающего медленное экспоненциальное затухание с расстоянием (этот множитель, обусловленный турбулентной диссипацией, аналогичен ослабляющему множителю (142), обусловленному вязкой диссипацией) в силу (244) этот самый множитель нужно, включить в Уд (х) тем самым он будет ограничивать рост левой части (254). Этот метод анализа оказался весьма успешным при объяснении, почему бора на Северне образуется только при более высоких сизигийных приливах. [c.236]

Основной недостаток жидкостных калориметров с датчиками температуры в том, что у них большое время установления теплового равновесия (порядка 2 мин), поскольку однородная температура устанавливается за счет конвекционных потоков. С большой тщательностью нужно учитывать потери на переиз-лучение. Большой калориметр для работы при энергиях лазера, превышающих несколько джоулей, характеризуется еще большим временем достижения теплового равновесия поправки на охлаждение также должны быть больше. Как будет показано ниже, метод регистрации энергии по изменению объема более изящен и позволяет получать практически мгновенные значения приращения температуры всей массы. [c.116]

Интегральный член в выражении (8.4.97) дает диссипативные поправки к средним значениям в правых частях гидродинамических уравнений (8.4.61) и (8.4.62). В частности, полагая А г) = jg(r), а затем Л г) = Та/з г) получаем средний поток энергии и средний тензор напряжений. В силу условий самосогласования (8.4.29), при вычислении корреляционных функций оператор плотности потока энергии jg(r) можно заменить на оператор потока тепла (8.4.88), а вместо Та/з г) можно взять сумму операто- [c.204]

В первом из них i) проведено два ряда измерений. Тонкий слой UgOg (0,085 мг/см ) обогащенного нанесенный на платиновый диск, покрывался алюминиевой фольгой различной толщины. Поверх фольги помещалась толстая пленка целлулоида. Эта система облучалась определенное время известным потоком нейтронов, после чего измерялась -активность осколков деления, собравшихся на целлулоиде. Если бы все осколки деления имели одинаковые пробеги, то зависимость прохождения от толщины AI (выраженная в мг/см ) была бы прямой линией. Это имеет место для а-частиц полония, использованных для сравнения. Однако, как было указано в разделе б гл. И, осколки деления значительно различаются по массе и энергии. Поэтому прохождение изменяется по закону, графически изображенному на фиг. 87. С тем же (Слоем UjOs было измерено поглощение в коллодии, А1, Си, Ag и Ли в ионизационной камере, наполненной водородом, присоединенной к линейному усилителю с постоянным усилением. После введения поправки на наименьший измеренный пробег экспериментальные данные, изображенные на фиг. 88, дают значения, приведенные в табл. 13. [c.250]

В способе, предложенном С. А. Довжиком и А. С. Гиневским (1961), мощностная характеристика рассчитывается на основании данных теории потенциального обтекания решеток с поправкой на влияние вязкости. Потери давления для удобства их оценки и расчета разделяются на профильные, связанные с геометрическими параметрами решетки црофилей и углом атаки, и вторичные, связанные с течением на втулке и корпусе, т. е. на тех поверхностях в пределах лопаточного венца, которые не участвуют в передаче энергии потоку. Кроме того, при расчете потерь [c.843]

Для мгновенного измерения массового расхода агрессивных и неагрессивных жидкостей служит акустический расходомер Марс . Он состоь т пз преобразователя расхода Вихрь-50-2 и указателя мгновенного расхода Визир-1 , Расходомер Марс измеряет кинетическую энергию движущегося [ютока жидкости с поправкой на скорость. Возникающие завихрения жи,ткости в зависи.мости от скорости потока воздействуют па пьезоэлектрические пластинки, на гранях которых появляются заряды. При повышении скорости потока жидкости увеличиваются завихрения, а следовательно, и давление на пьезоэлектрические пластины. Это в свою очередь пр(. водит к изменению величины электрических зарядов, которые поступают на указатель мгновенного расхода. [c.116]

При расчете вклада кинетической энергии основного течения в тепловой поток L-noBepx o TH разность энтальпий просто заменялась разностью энтальпий торможения. Такой прием, использовавшийся в 4-й, представляет со бой непосредственное применение рейнольдсо-вой гипотезы. Теперь можно избежать ее погрешностей и ограничений. Для этого следует обратить должное внимание на другие проводимости, соответствующие различным переносимым свойствам. Необходимо изыскать обоснованные поправки к гипотезе Рейнольдса на кинетическую энергию, чем мы и будем заниматься в следующих параграфах. [c.223]

Чаще всего под теорией первых столкновений понимают теорию, в которой учитываются лишь столкновения между набегающими н отраженными молекулами. Выше показано, что в пространственном случае учет лишь первых столкновений достаточен для получения поправки порядка е на теле. Однако в общем случае необходимо учитывать как столкновения отраженных молекул с набегающими, так и столкновения молекул обеих групп между собой. По мере увеличения чисел Маха набегающего потока роль двух последних видов столкновений уменьшается. В предельном случае гипертерми-ческого течения (М=со) столкновения набегающих молекул отсутствуют. Если при этом скорости отраженных молекул много меньше скорости набегающих молекул, то импульс и энергия, приносимые на тело в результате столкновения отраженных молекул между собой, малы по сравнению с импульсом и энергией, приносимыми на тело в результате столкновения отраженных молекул с набе1-ающими. [c.389]

Определенное на основании энергетической теории влияние отнятия энергии на транспортироваиие влекомой твердой фазы выражается в виде поправки к коэффициенту С, вычисленному для обычного потока при тех же значениях шероховатоспи и гидравли-веского радиуса. Величина указанной поцравки равна (см. гл. VI, я. в) [c.418]

Среди предположений, сделанных при выводе этих формул, весьма существенна гипотеза лагранжевой инвариантности переносимой субстанции. Как было упомянуто выше, для химически активной газовой смеси, стратифицированной в гравитационном поле, указанная гипотеза в общем случае не справедлива, и в соотношения (3.3.19 ), (3.3.3 ) и (3.3.15 ) необходимо вводить поправку, учитывающую влияние неоднородного распределения энтропии (температуры) и состава на эффективность турбулентного перемешивания. Такого рода поправка к турбулентным коэффициентам переноса в многокомпонентной смеси может быть найдена, вообще говоря, при использовании так называемой К-теории многокомпонентной турбулентности (см. разд. 4.3.9.). В однородной стратифицированной среде (например, в хорошо перемешанной нижней атмосфере планеты) этот эффект возникает только из-за имеющихся вертикальных градиентов температуры в отдельных областях пространства, благодаря чему появляются дополнительные силы плавучести архимедовы силы) способствующие, или препятствующие образованию энергии турбулентности (см. 4.2). Для учета этого факта Прандтлем был предложен безразмерный критерий- градиентное число Ричардсона Ш = ( / < Т >)(< Т >,3+ gl <Ср >)/(< >,з) (см. формулу (4.2.32)). Исходя из соображений теории подобия, естественно предположить, что все безразмерные характеристики турбулентного потока являются определенными функциями числа / I. Для того, чтобы учесть влияние сил плавучести в соотношениях (3.3.20), (3.3.3 ) и (3.3.15 ), можно использовать следующие поправки к масштабу Ь [c.159]

Гидродинамические уравнения движения газа с учетом процессов теплопроводности и внутреннего трения содержат тепловой поток ц (диссипативная часть потока энергии ц) и тензор вязких напряжений айр (диссипативная часть потока импульса Пар). Эти уравнения приобретают реальный смысл после того, как ц и Оар выражены через градиенты температуры и скорости газа. Но обычные выражения, линейные по этим градиентам, представляют собой лишь первые члены разложения по степеням малого отношения // —длины свободного пробега к характерным размерам задачи (его называют числом (нудсенаК). Если это отношение не очень мало, может иметь смысл введение поправок, учитывающих члены следующего порядка малости по // . Такие поправки возникают как в самих уравнениях движения, так и в граничных условиях к ним на поверхности обтекаемых газом тел. [c.67]

Профиль свободной поверхности, поля скорости и давления даются теорией Стокса высшего порядка или теорией кноидальных волн, имеющей силу для стационарных периодических волн. Нелинейные поправки вычисляются в предположении сохранения потока энергии и для нелинейных волн. Эффект затухания за счет квадратичного сопротивления определяется через диссипативную функцию как для периодических длинных волн, так и для уединенных волн. Этой поправкой нельзя пренебрегать на протяженных мелководьях. Не существует простого практического способа расчета возможной нестабильности этих длинных волн с высокими пиками, когда они достигают мелкой воды, хотя этих явлений и следует ожидать . [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...