Поток — Коэффициент кинетической энергии 463 — Сила действия

Поток — Коэффициент кинетической энергии 463 — Сила действия на граничные стенки 500 [c.547]

Величину 1—ф2, характеризующую потерю располагаемой полезной работы при течении (т. е. кинетической энергии потока) из-за действия сил трения, называют коэффициентом потери энергии [c.278]

Хотя поток пара внутри реального сопла может быть адиабатическим, он является необратимым вследствие сил трения между паром н стенками. Степень отклонения реального процесса расширения от обратимого оценивается по к. п. д. сопла, который равен отношению кинетической энергии струи на выходе из реального сопла к кинетической энергии на выходе из воображаемого обратимого адиабатического сопла (при одинаковых состояниях и скоростях потока на входе и одинаковых давлениях выхода). Коэффициент полезного действия сопла т] можно вычислить по формуле [c.80]

Так, например, перенос заряда под действием электрического поля (движение ионов в электролите или электронов в металле) может вызвать одновременно и перенос их кинетической энергии (тепла) и массы (диффузия), причем эти сопряженные процессы переноса тоже в первом приближении пропорциональны V(p. Наоборот, перенос массы под действием градиента плотности или перенос тепла под действием градиента температуры могут вызвать, если речь идет о системе заряженных частиц, одновременно и перенос заряда, и возникновение электродвижущей силы, пропорциональной в этих двух случаях градиенту плотности Vp и градиенту температуры УГ. При наличии градиента температуры помимо переноса тепла может происходить и перенос массы (термодиффузия) и т. д. Такие побочные или перекрестные процессы характеризуются недиагональными коэффициентами Lik — коэффициентами взаимности. Часть коэффициентов Lik может оказаться тождественно равной нулю вследствие свойств симметрии рассматриваемой системы. Это значит, что в общем случае компоненты потоков зависят не от всех компонентов термодинамических сил. Это утверждение называется принципом симметрии Кюри. [c.572]

Коэффициент 12 учитывает из.менение потока энергии за счет влияния диффузионной силы Х2 (потока вещества), коэффициент 21 определяет нз.менение потока вещества /2 под действием тепловой силы Xi (потока энергии). Благодаря этим их свойствам кинетические коэффициенты 12 и 21 были названы К. Эккартом коэффициентами увлечения. Зависимости типа (е), подобные уравнениям движения в механике, получили наименование термодинамических уравнений движения. [c.146]

При выходе из вихревой камеры в сопло поток за счет действия сил инерции отрывается от стенок и образует сжатое сечение С— С (рис. П9). За этим сечением поток постепенно рас-щиряется, пока в некотором сечении х — д не заполнит все сечение сопла. В сечении х — х распределение скоростей неравномерное. Величина коэффициента кинетической энергии для этого сечения, согласно имеющимся исследованиям [26], зависит прежде всего от степени расширения потока за сжатым сечением. Для случая, когда размеры канала сопла Ь и Н одного порядка, коэффициент а можно определить по следующей приближенной формуле [c.261]

Так как движение сообщается неподвижной жидкости, то, когда тело движется через нее, кинетическая энергия всей системы обязательно больше, чем энергия одного тела. Ввиду того, что работа, производящая этот излишек энергии, должна поставляться телом, усилие на тело зависит не только от скорости, но и от ускорения. Таким образом, если временное изменение кинематических соотношений включается в функцию потенциала или тока безвихревого потока, то для определения кинетической энергии жидкости можно использовать форму уравнения Бернулли для неустановившегося двилеения. Кирхгоф упростил эту проблему, доказав, что полное усилие может быть выражено в членах присоединенных масс или приращений действительной массы тела, пропорциональных объему и плотности вовлеченной в дви-леение жидкости коэффициент пропорциональности изменяется с изменением формы тела. Тэйлор увеличил ценность понятия присоединенных масс, выразив их в членах особенностей, порождаемых телом. Наконец, Легалли установил прямое соотношение между силами, действующими на тело, и особенностями. Таким образом, если распределение особенностей задано или установлено одним из методов решения уравнений течения, как это сделано в следующем разделе, тогда силы и моменты могут быть определены непосредственно без нахождения распределения давления. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...