Теплопроводность поток тепловой энергии

Направленное движение ионов и электронов в плазме может быть вызвано двумя причинами электрическим полем, создающим ток, или же разницей в концентрации частиц между различными участками плазмы. Кроме того, в неравномерно нагретой плазме обмен частицами между областями с различной температурой создает механизм плазменной теплопроводности, благодаря которому через плазму идет поток тепловой энергии. Перечисленные процессы объединяются общим названием—явление переноса. Они обеспечивают переход от неравновесного к равновесному состоянию. [c.55]

Турбулентный поток тепла. Ниже -105 км нагрев атмосферного газа поглощаемым солнечным излучением и инициируемыми этим поглощением химическими процессами компенсируется турбулентной теплопроводностью. Полный поток тепловой энергии многокомпонентной смеси, переносимый турбулентностью, возникающий благодаря корреляции между пульсациями удельной энтальпии и среднемассовой скорости течения, для стратифицированной атмосферы можно записать в виде ( см. (3.3.15 )) [c.244]

Положив электрический ток равным нулю, можно исключить электрическое поле и величину д1/дх и найти отношение потока тепловой энергии к температурному градиенту, т. е. коэффициент теплопроводности х. Для простого металла имеем [c.296]

Чтобы дать определение коэффициента теплопроводности и рассчитать его, рассмотрим металлический стержень, вдоль которого температура медленно меняется. Если бы на концах стержня не было источников и стоков тепла, поддерживающих градиент температуры, то его горячий конец охлаждался бы, а холодный — нагревался, т. е. тепловая энергия текла бы в направлении, противоположном градиенту температуры. Подводя тепло к горячему концу с той же скоростью, с которой оно отсюда уходит, можно добиться установления стационарного состояния с градиентом температуры н постоянным потоком тепловой энергии. Мы определяем плотность потока тепла как вектор, параллельный направлению потока тепла и равный по абсолютной величине количеству тепловой энергии, пересекающей за единицу времени единичную площадь, перпендикулярную потоку 1). Для малых градиентов температуры поток тепла оказывается пропорциональным 57 (закон Фурье) [c.36]

Продукты взрыва, находясь в сильно разогретом состоянии (температура их равна нескольким тысячам градусов), передают тепловую энергию цилиндру в виде тепловых потоков и распределения температуры на внутренней поверхности. В цилиндре образуется температурное поле, определяемое интегрированием уравнения теплопроводности [c.308]

Как показано на рис. 1.11, положительным считается направление теплового потока внутрь контрольного объема. Например, через правую грань посредством теплопроводности подводится количество энергии (Х/к)[Т(К, к+ )—7(К, 7-)]/г. Суммируя потоки энергии и используя закон сохранения, получаем [c.32]

При поглощении поток звуковой энергии переходит в тепловой поток, а при рассеянии остается звуковым, но уходит из направленно распространяющегося пучка. Поглощение звука обусловливается внутренним трением и теплопроводностью среды. Для одной и той же среды поглощение поперечных волн меньше, чем продольных, так как они не связаны с адиабатическими изменениями объема, при которых появляются потери на теплопроводность. Коэффициент поглощения в твердых телах пропорционален или / (стекло, металлы), или Р (резина). Поглощение является доминирующим фактором, обусловливающим затухание ультразвука в монокристаллах. [c.21]

Связь термического и электрического контактных сопротивлений с неровностями поверхности. Термическое и электрическое контактные сопротивления можно рассматривать совместно, поскольку между электропроводностью металлов и их теплопроводностью существует тесная физическая связь, а явления, протекающие на указанных двух видах контактов, в ряде случаев могут быть одинаково математически описаны [3, 13]. Контактирующие тела благодаря неровностям поверхности имеют лишь дискретные точки фактического соприкосновения, группирующиеся в ограниченных районах номинальной поверхности контакта. И когда тепловой поток (или электрический ток) встречает в вакууме контактную поверхность, разграничивающую два тела, по нормали к ней, то тепловая энергия стягивается в уплотненные линии для того, чтобы пройти через микроконтакты. Сопротивление такого типа при протекании теплового потока через граничную поверхность называют стягивающим контактным сопротивлением. Очевидно, что величина данного сопротивления определяется величиной и формой неровностей контактирующих поверхностей. [c.50]

С проблемой подвода и отвода тепла инженеры встречаются на каждом шагу. Работает атомная электростанция — значит, в ядерном реакторе выделяется огромное количество тепловой энергии, которое надо как можно быстрей вывести наружу для превращения в электричество. Крутится электромотор, пыхтит двигатель внутреннего сгорания, горит радиолампа, ракета врезается в атмосферу — здесь мы уже имеем дело с вредным нагревом, когда от тепла надо побыстрее избавиться. Неудивительно, что теплотехники на протяжении многих десятилетий ломают головы, пытаясь ускорить движение медлительных тепловых потоков. Но несокрушимым препятствием на этом пути всегда была исключительно низкая теплопроводность природных материалов. Возьмем, например, медь. Чтобы пропускать по медному стержню диаметром 2—3 сантиметра и длиной менее полуметра всего 10 киловатт тепловой энергии, нужен огромный термический напор . Один конец стержня пришлось бы раскалить втрое горячее поверхности Солнца, фактически превратить в пар, тогда как другой должен был бы сохранять комнатную температуру. А ведь медь считается одним из лучших проводников тепла. Что касается тепловой трубки , то при тех же размерах она пропустит такую энергию почти без сопротивления, и разность температур между ее концами практически не удастся даже измерить. Аналогичную теплопроводность могла бы иметь только медная глыба диаметром в три метра и весом 40 тонн. [c.19]

Тепловое излучение проявляет себя также и как поток частиц, квантов света, или фотонов. Испускаемый фотон — это частица материи, обладающая энергией, количеством движения и электромагнитной массой, которые соответствуют уменьшению энергии, количества движения и массы излучающей системы. В отличие от процессов теплопроводности и конвекции распространение тепловой энергии с помощью электромагнитных колебаний (волн) не требует наличия температурных перепадов. Излучение имеет место и при перепаде, равном нулю. Однако результирующий теплообмен в этом случае будет отсутствовать. Протекая независимо от температуры окружающих тел, тепловое излучение находится в большой зависимости от температурного уровня самого излучающего тела. [c.283]

Уравнение энергии выводится путем составления энергетического баланса для элементарного объема, отсекаемого в обогреваемом канале двумя близко расположенными сечениями. Изменение энергии вдоль координаты принимается линейным. Основные составляющие энергетического баланса элементарного объема выявляются при детализации притоков и стоков тепла. Приток обусловлен конвективным переносом тепла вместе с рабочим телом, обогревом (в общем случае переменным по длине и времени), теплопроводностью рабочего тела и металлической стенки (продольная передача тепла). Тепловая энергия расходуется (сток тепла) на нагревание рабочего тела в объеме, передачу тепла движущимся рабочим телом, передачу тепла за счет теплопроводности рабочего тела и металла и на увеличение кинетической энергии потока. Составляющие притока и стока энергии неравноценны. Приток и сток энергии за счет теплопроводности рабочего тела и металлической стенки трубы в данной задаче ничтожны" по сравнению с количеством тепла, вносимым движущимся потоком и внешним обогревом. Это легко показать, например, путем проведения статических расчетов. Очевидно также, что переход тепловой энергии в кинетическую энергию потока, а также расходование кинетической энергии на тепловые потери (в результате трения) мало. При исследовании динамики промышленных теплообменников упомянутыми составляющими можно пренебречь. [c.60]

Таким образом, поток тепла в систему и поток энергии, входящей с массой, включая обратимую работу потока равны сумме потока внутренней энергии, потока энергии, который покидает систему вместе с массой, включая обратимую работу потока, и потока полезной работы, за исключением обратимой работы потока. В тепловой член можно включить все виды передачи тепла радиацию, конвекцию и теплопроводность. В работу при необходимости можно включить все взаимодействия с окружающей средой, не входящие в члены переноса тепла и массы. Можно учесть не только механические эффекты, но и взаимодействия полей, например, электромагнитного. В члены переноса массы должны быть включены все виды энергии, связанные с переходом массы через границы нашей системы, в том числе энергия, связанная с химическими превращениями, если таковые имеют место. В определенном смысле конкретная запись общего уравнения энергии может явиться выражением наших современных знаний, если только последние не являются менее полными, чем мы считаем на самом деле [c.65]

Решение связанной динамической задачи термоупругости, описываемой системой дифференциальных уравнений (1.54) и (1.56), оправдано в тех случаях, когда механическое и тепловое воздействия на тело изменяются достаточно быстро, так что инерционные члены pUj оказываются по значению сопоставимыми с другими членами в (1.54). К таким случаям относятся, в частности, распространение и затухание упругих волн [34], интенсивные импульсные тепловые воздействия на поверхности тела и быстрое изменение мощности энерговыделения в объеме. При импульсных воздействиях, когда характерное время воздействия сравнимо с периодом релаксации при переносе тепловой энергии в материале тела (для металлов 10 с [25]) вместо (1.49) следует использовать обобщенный закон теплопроводности qi + t ji = —ЯТ, , который учитывает конечную скорость переноса тепловой энергии и запаздывание значения теплового потока относительно текущего значения градиента температуры. Тогда из (1.47) вместо (1.56) получим [c.21]

Естественно ожидать наличие связей между причинами, вызывающими потоки, и величинами, характеризующими интенсивность потоков. Обратимся к данным опыта. Наличие разности температур вызывает переход теплоты от более нагретых областей к менее нагретым. При небольших градиентах передача тепловой энергии осуществляется путем теплопроводности. Это явление описывается феноменологическим законом Фурье [c.229]

Физико-химические процессы в следе достаточно сложны, но в двух предельных случаях — равновесного и замороженного потоков — возможны значительные упрощения. В термодинамически и химически равновесном потоке газа скорости термодинамических и химических процессов гораздо больше скоростей конвекции и диффузии, а в термодинамически и химически замороженном потоке газа соотношение между скоростями противоположное. В химически замороженном потоке всеми химическими эффектами можно пренебречь вследствие быстрого и значительного расширения газа, поскольку состав газа остается постоянным, или замороженным, при той степени диссоциации, которая соответствует точке, где ее изменение стало пренебрежимо малым. Динамические-изменения в газе протекают гораздо быстрее по сравнению с химическими превращениями, следовательно последние не могут существенно повлиять на состав газа, и смесь движется без изменений массовых концентраций компонентов. Если термодинамические процессы аналогичным образом связаны с динамическими изменениями в газе, то скорости термодинамических процессов, как и химических, равны нулю и поток становится обратимым. При больших скоростях и высотах след, возможно, является замороженным и ламинарным, но он становится турбулентным перед размораживанием . На высотах более 30 км замороженный след очень быстро теряет тепловую энергию и атомы диссоциированного газа начинают рекомбинировать. В процессе рекомбинации выделяется энергия и ядро следа нагревается, но теплопроводность в радиальном направлении вызывает его охлаждение. Так как в замороженном потоке на высоте более 30 км теряется больше тепла, чем выделяется в процессе рекомбинации, то тем- [c.127]

В области ламинарного течения процесс расширения в следе нагретого в скачке газа является почти адиабатическим, поскольку потери тепловой энергии от потока к твердому телу через область отрывного течения, как правило, не превышают потери энергии путем теплопроводности через пограничный слой в безотрывной области течения около такого же тела. Потери тепла на излучение обычно меньше соответствующих аэродинамических потерь тепла. Таким образом, до тех пор, пока толщина пограничного слоя на поверхности сферы мала по сравнению с радиусом сферы, рас- [c.134]

При измерении термопреобразователями температур незагрязненных продуктов горения, горячего воздуха, кислорода и других чистых газов возможны погрешности, обусловленные передачей тепла к термоприемнику или от него за счет излучения отводом тепла от термоприемника путем теплопроводности превращением кинетической энергии в тепловую вследствие торможения потока термоприемником (скоростная погрешность). [c.204]

Молекулярный перенос энергии теплопроводностью. Молекулярная теплопроводность служит важным механизмом перераспределения тепловой энергии в термосфере, где ее роль в формировании высотного профиля температуры особенно велика. Полный молекулярный поток тепла многокомпонентной смеси. [c.241]

В последние годы стало появляться все больше сообщений об удачном использовании при лабораторных исследованиях термокондуктометрических и термометрических анализаторов. Если положить, что тепловая энергия распространяется только в жидкости (тепловые потоки из жидкой среды пренебрежимы), и принять, что размеры теплового источника много меньше размеров сосуда с жидкостью, а тепловой импульс вследствие малости не может вызвать заметного нагрева всей жидкости, то уравнение теплопроводности примет вид = X АГ [c.156]

Для практически важных значений критерия Ви=1—2 суммарный удельный тепловой поток с увеличением Ви уменьшается с 24 до 19 кВт-м-2 и доля конвективной составляющей в суммарном удельном тепловом потоке увеличивается от 16,5 до 24 %. Равное значение лучистой и конвективной составляющей достигается при значении Ви = 9, что несколько больше, чем для условий ламинарного пограничного слоя. Влияние лучистой составляющей на суммарный тепловой поток перестает быть существенным при Ви>60, что значительно больше соответствующих значений Ви для условий ламинарного пограничного слоя (Ви = 20). Это объясняется влиянием турбулентного коэффициента теплопроводности на диффузионный процесс переноса лучистой тепловой энергии. Турбулентный коэффициент переноса интенсифицирует процесс передачи тепла как за счет конвекции, так и за счет радиации. Однако зависимость радиационной составляющей от температурного напора ДГ более сильная, чем составляющей конвективной. Значение суммарного удельного потока для условий примера, определенное по зависимости, традиционно применяемой для задач огнестойкости, более чем в 2 раза превышает найденные в соотношении с настоящей теорией. Причем если величина конвективной составляющей практически одинакова (д. =4,2 кВт-м" ) и по настоящей теории при изменении Ви от 1 до 2 изменяется от 4 до 4.4 кВт-м- , то значения радиационной составляющей существенно отличаются лучистая составляющая, найденная в соответствии с традиционным методо.м, 9пв=45 кВт-м" и по настоящей теории дан=24—19 кВт-м- при изменении Ви от 1 до 2. Такое различие объясняется тем, что в традиционном методе расчета используется модель оптически прозрачной среды между двумя бесконечными плоскопараллельными поверхностями. Для задач определения фактического предела огнестойкости в связи со спецификой проведения экспериментов такая модель допустима. В условиях реальных пожаров она вносит существенную ошибку в анализ теплового воздействия очага пожара на строительные конструкции. Сравнение результатов расчета удельных тепловых потоков на вертикальных конструкциях при пожарах, полученных с помощью разработанной в настоящем разделе теории с экспериментальными данными, приведено в разд. 3.3 настоящей главы. [c.81]

Кондуктивное охлаждение. При кондуктивном охлаждении элементов, узлов и блоков аппаратуры тепловая энергия переносится от источников тепла к теплоприемникам теплопроводностью и излучением. Кондукция как механизм теплообмена играет определенную роль во всех рассмотренных выше системах охлаждения. Например, при воздушном охлаждении аппаратуры тепловые потоки от радиодеталей достигают шасси или плат аппаратуры в значительной степени благодаря кондукции. Кондуктивный механизм теплообмена определяет перепады температур между источниками тепла и поверхностями охлаждения в жидкостных и испарительных системах охлаждения косвенного действия.Однако в этих случаях кондукция не определяет названия систем охлаждения, так как в них действуют более интенсивные механизмы теплообмена. В кондуктивных системах охлаждения явление кондукции используется как основной механизм переноса тепла от источников к теплоприемникам. [c.22]

Включая в систему уравнений для потока уравнение энергии (теплопроводности) окружающих стенок, можно избежать необходимости задания граничных условий для потока. При этом лишь предполагают равенство температур и тепловых потоков на границе раздела поток — тело, а граничные условия задают на внешних границах стенок канала и на входе в канал. Решив такую задачу, получают в общем случае сразу поля температур в стенках и потоке. Однако нахождение решений сопряженных задач в общей постановке связано с большими трудностями, поэтому необходимо делать различные упрощения, вплоть до использования коэффициента теплоотдачи. По существу приходится разделять задачу на две сначала теоретически нлн экспериментально находить зависимость коэффициента теплоотдачи от типичных законов изменения граничных условий во времени (или постулируется независимость от этих изменений), а затем решать задачу теплопроводности для стенки с граничным условием третьего рода. [c.146]

Существование геотермического градиента указывает на то, что из недр Земли наружу поступает непрерывный поток тепла (хотя теплопроводность материала Земли и низка), среднее значение которого для суши оценивается величиной от Ы0 до2-10 /салУс11 -се/с. Если принять это же значение потока и для океанов, то мы придем к выводу о существовании непрерывного потока тепловой энергии из недр Земли к поверхности величиной 10 эрг/год. Этот поток энергии в несколько тысяч раз меньше потока энергии, идущего от Солнца к Земле, но он велик по абсолютному значению. [c.220]

Ч е р н и, Генцель. Потоки тепловой энергии и распределение температур в ванной печи как следствие теплопроводности и теплоизлучения. Glaste hn. Вег., № 12, стр. 387—396, 1952. [c.706]

В качестве первого примера рассмотрим теплопроводность газа прн 1, заключенного между двумя пластинами, нагретыми до различных температур. Обозначим этн температуры соответственно Т и 72. Пусть I —расстояние между пластинамй мы предполагаем пластины параллельными друг другу. Аналогично (1.31) определим поток тепловой энергии д с одной пластины на другую с единичной поверхности пластины [c.27]

Следующей причиной теплового запаздьшания является ограниченная массовая теплоемкость потока. Действительно, если две первые причины исключить, т.е. принять, что теплопроводность витой трубы и коэффициент теплоотдачи бесконечны, то поток не сможет мгновенно принять от стенки канала или отдать стенке всю тепловую энергию. Поток за время контакта со стенкой может принять и унести только вполне определенное количество тепла. Время уноса тепла потоком теплоносителя назьшают транспортным временем Ttг [c.91]

Процесс распространения тепла в движущейся жидкости осуществляется за счет теплопроводности и конвекции. Физическое различие между этими процессами переноса состоит в величине участвующих частиц теплоносителя. В процессахтеплопроводности носителями тепловой энергии являются отдельные молекулы, а в конвекции распространение тепла связано с относительным перемещением некоторых объемов жидкости (газа). Свободная кон-иекция жидкости возникает за счет разности температур в неравномерно нагретой жидкости, которая вызывает соответствующее неравномерное распределение плотности и появление подъемной силы в потоке жидкости, обусловливающей ее движение. [c.125]

Поскольку под радиальным потоком тепла теплопроводностью подразумевается перенос энергии теплового движения молекул через их соударения, постольку ов представляется никак не связаиным с макроскопическим движением газа и через любую соосную цилиндрическую поверхность в газе этот поток при установившемся режиме один и тот же и определяется как [c.517]

Вдоль оси парогенерируемого канала тепловая энергия переносится потоком рабочего тела (конвекцией) и передается теплопроводностью по жидкости и оболочке. Во всех пра ктически важных случаях последний способ передачи тепла вдоль оси канала малоэффективен по сравнению с первым. Это позволяет принять еще- [c.39]

Температура газа за фронтом пламени по потоку равна температуре адиабатического пламени Ггор. Следовательно, от фронта пламени вниз по течению тепловой поток вследствие теплопроводности отсутствует. Вся энергия, выделяемая в химической реакции, расходуется на прогрев твердой фазы от температуры Го далеко в глубине заряда до температуры на поверхности раздела между твердой и газовой фазами, на фазовое превращение и нагрев газа до температуры Ггор. [c.72]

Часть цилиндра, примыкающая к нагревателю, будет иметь более высокую температуру, чем часть, примыкающая к картеру. Вследствие этого градиента температуры не только происходит перенос тепла вдоль стенки цилиндра, обусловленный теплопроводностью, но и возникают дополнительные кондуктив-ные потери тепла, называемые челночной теплопроводностью. В горячей полости поршень будет иметь более высокую температуру, чем на холодных участках горячего цилиндра, которая в ТО л<е время ниже температуры стенки на горячем конце полости расширения. Поэтому на высокотемпературном конце цилиндра тепло передается от цилиндра к поршню, который при своем движении переносит его к низкотемпературному концу цилиндра, где оно вновь передается к стенке цилиндра, т, е. тепловая энергия челночно переносится поршнем. Следовательно, имеется дополнительный поток энтальпии от горячего конца цилиндра к холодному, помимо обусловленного теплопроводностью. Изменение энтальпии соответствует количеству тепла, передаваемому вытеснительному поршню на длине его хода в течение половины цикла. Хотя качественное описание челночного теплообмена не вызывает трудностей, провести подробный анализ этого явления довольно сложно. Мартини [6 сделал обзор некоторых результатов исследования челночного теплообмена и предложил расчетные соотношения, которые можно использовать при раздельном анализе. Насколько нам известно, наиболее строгий анализ задачи о челночном теплообмене выполнен в работе Харнесса и Неймана [28]. Мы рекомендуем изучить статьи Циммермана и Рейдбафа [29] и Харнесса, поскольку в них дается очень хорошее объяснение челночного теплообмена и предлагаются различные подходы к решению этой задачи. Указанные публикации часто выпадают из рассмотре- [c.328]

В этом разделе будут использованы следующие обозначения (см. рис. 2.22 г- 2.26) / — длина штанги и чехла Sq — солнечный тепловой поток ф — угол между направлением вектора потока солнечной энергии и нормалью к поверхности (Sj = 5q osi//)

угловая координата в цилиндрической системе г — время 5i, 52 — толщина стенки штанги и чехла Т, Т2 — температура штанги и чехла ei,, 3 — степень черноты покрытий материалов штанги и чехла ( 2, 3 — соответственно для покрытий чехла снаружи и изнутри) Xi, Х2 — теплопроводности материалов штанги и чехла. [c.55]

В этом разделе рассматриваются совместно Э41ектропроводность и теплопроводность. Поток каждого вида энергии (электрической и тепловой) пропорционален соответственно электрическому или термическому градиенту. [c.427]

Эти характеристики позволяют использовать капиллярнопористые тела, как было указано выше, в качестве материала для различного рода теплообменников в космосе (конденсаторы, испарители, сублиматоры) для защиты от внешних тепловых потоков, для теплосброса в вакуум (термостатирование емкостей с жидкостями, переохлаждение жидкостей, термостатирование различных аппаратов, подверженных нагреву солнечным излучением), для перекачки жидкости, для преобразования тепловой энергии в механическую или электрическую с высоким к. п. д., для создания специальных теплопроводов типа тепловых трубок, обладающих теплопроводностью, в сотни раз превышающей теплопроводность меди. Наконец, использование пористых материалов в качестве сопл двигателей позволяет в вакууме получить газовые струи очень однородной структуры с хорошо развитым изоэнтропическим ядром. Наиболее эффективной теплоизоляцией в вакууме является пористая теплоизоляция. [c.444]

Тепло поступает в объем двумя путями. Первый — теплопроводность, определяемая вектором потока тепла А. Предполагается, что через площадку N(10 в единицу времени проходит (в направлении N) тепловая энергия NhdO. Для площадки конечных размеров необходимо проинтегрировать это выражение. Обычно полагают [c.113]

По ф-ле (7) обычно и производят все технич. расчеты стационарного теплообмена в тепловых устройствах. Однако она неприменима в случае, когда А меняется вместе с темп-рой тела. Это имеет например место в огнеупорных материалах, коэф. теплопроводности к-рых значительно больше при высоких темп-рах. Ур-ие(О) при этом становится неверным. В случае стационарного теплового потока внутренняя энергия нигде в теле но скапливается и не расходуется, и через все изотермич. плоскости в единиго времени через единицу поверхности проходит одинаковое количество теплоты Q [c.475]

Суммарное количество энергии, переносимой через единицу площади за единицу времени, составит (п/3) Aw (6/2) kdT z = 0)/dz. o и есть плотность теплового потока q. Но по законам теплопроводности плотность теплового потока равна —Xgrad Т, где X — теплопроводность среды, в которой распространяется теплота в рассматриваемом случае q = кдТ (z = 0)/dz. Сравнив это выражение с полученным для плотности теплового потока, имеем К = knw8AI6. [c.108]

Значительный интерес представляло проведение непосредственных измерений статей теплового баланса отдельных органов. Наиболее удобным в этом отношении органом является почка. На кафедре нормальной физиологии Киевского мединститута (КМИ) впервые удалось составить полные тепловые балансы почки кошки при различных режимных условиях [14]. В острых опытах теплометрические датчики пришивались к различным участкам поверхности почки. Всего проведено свыше 200 опытов, в результате которых составлены полные энергетические балансы почки при введении в организм питуитрина, мочевины, аскорбиновой и дегидроаскорбиновой кислот. Около 90°/о выделяющейся в почке тепловой энергии уносится кровью, 8—107о отводится за счет теплопроводности и лишь 1—2% —с продуктами жизнедеятельности организма. Характерно наличие транзитного через почку теплового потока от расположенной вблизи печени — органа с большим тепловыделением. [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...