Максимума напряженности поля принцип

Анализ движения пятна показал, что взаимодействие его отдельных частей происходит под влиянием их собственных магнитных полей и подчиняется принципу максимума напряженности поля. Максимум напряженности поля должен всегда соответствовать максимуму концентрации частиц, поэтому в направлении наибольшего потока энергии к катоду должно смещаться и само катодное пятно. Этим объясняется направленное (в том числе и обратное) движение пятна в магнитном поле, его деление и хаотическое перемещение по катоду. При больших токах и сложной структуре пятна оно в целом также будет перемещаться в область максимума напряженности не только собственного Hi, но и дополнительного внешнего Н магнитного поля. [c.73]

Для применения принципа максимума поля к задаче деления катодного пятна необходимо предварительно выяснить характер распределения собственного магнитного поля дуги в районе пятна. Приступая к этой задаче, мы будем пренебрегать возможными на практике искажениями формы пятна, выражающимися в искривлении цепочки. На рис. 102 катодное пятно изображено схематически в виде прямолинейного отрезка длиной I, расположенного симметрично в начале координат и вытянутого вдоль оси X. Положительное направление оси совпадает с направлением вектора напряженности стороннего поля, причем движение пятна как целого должно быть направлено вдоль оси У. Для упрощения задачи определения собственного поля дуги в районе пятна допустимо принять, что его поперечные размеры бесконечно малы по сравнению с длиной I. За пределами катодного пятна поле реальной дуги достаточно точно описывается с помощью такой идеализированной модели. Опираясь на нее и вводя понятие линейной плотности тока /г = ///, составляющие напряженности поля дуги в ка-кой-либо точке катода с координатами Х У можно определить путем суммирования полей элементарных линейных токов 4х, пересекающих катод в пределах отрезка / [c.255]

Принцип максимума Мизеса формулируется следующим образом. Пусть задано распределение скоростей e,j, которому соответствует поле напряжений Оу. Мощность диссипации D определяется следующим образом [c.482]

Для нормированных таким или подобным образом поверхностей постоянной диссипации можно сформулировать принцип максимума, состоящий в следующем. Пусть Оц — заданное напряженное состояние, бу — соответствующее истинное поле скоростей [c.486]

Фактически при достаточно высоких интенсивностях поля у вектора поляризации появляется необратимая составляющая, и поэтому вместе с нелинейностью необходимо учитывать также необратимость. Теорию необратимых явлений нелинейной оптики наиболее естественно строить на основе принципа максимума скорости возрастания энтропии аналогично общей теорий пластичности. Напомним,, что существует термодинамическая аналогия этих различных физических явлений, причем вектору поляризации в оптике соответствует в теории пластичности вектор деформации (для продольного сдвига), а вектору электрической напряженности в оптике соответствует вектор напряжения (для продольного сдвига). [c.516]

Введенные упрощения позволяют при определении траектории пятна обойтись без решения трудной вариационной задачи, к которой в общем случае приводит применение принципа максимума тюля. С введением понятия эффективного радиуса взаимодействия пятна с магнитным полем задача сводится к исследованию распределения суммарного или действующего поля па окружности радиуса г, описанной вокруг пятна в рассматриваемой точке траектории. Переходя непосредственно к решению этой задачи, расположим прямоугольную систему координатных осей таким. образом, чтобы плоскость ху совпадала с плоскостью катода, а ось г была направлена кверху, в сторону анода. Пусть в районе катода имеется постоянное неоднородное магнитное поле Я с заданными на поверхности в функции координат ху значениями составляющих напряженности, Ну и Я , производные которых всюду непрерывны и имеют конечные значения. Рассмотрим распределение суммарного поля Я на окружности радиуса г, проведенной вокруг пятна, находящегося в произвольной точке О 216 [c.216]

Несинфазный источник (апертура с ДН, ограниченной по азимуту и углу места) совместно с отсе-кателем прямой волны и прочими специальными мерами построения излучающей апертуры, обеспечивающими минимум поля быстрой волны вне слоя и максимум медленной волны в слое (рис. 2.1), в дальней зоне создает поле, мало отличающееся от поля, возбужденного идеальным синфазным источником бесконечной длины по оси X с электрическим (с плотностью у ) или магнитным (фиктивным) током (с плотностью У ), находящемся в точке 2дз (рис. 2.2). Вторичный, близкий по свойствам к синфазному источник Е и //-волн (часть фронта) в дальней зоне (ДЗ) - аналог элемента Гюйгенса, причем случай бесконечной нити магнитного тока = Н, соответствует вертикальной поляризации вектора Е медленной волны, а для У = Е - горизонтальной. Это можно объяснить на основе принципа Гюйгенса или поля элемента Гюйгенса, где напряженности Я и - суть эквиваленты у и у" , хотя волны и не плоские [15]. [c.31]

ОСИ абсцисс отложено расстояние от центра цепочки в относительных единицах Сама цепочка изображена жирной горизонтальной чертой, расположенной симметрично относительно начала координат. В ее центральной части напряженность поля близка к нулю. Она быстро увеличивается по направлению от центра к периферии, достигая максимальных значений у краев цепочки. То обстоятельство, что функция (76) при х=1 претерпевает разрыв, является результатом допущенных нами упрощений, выразившихся в пренебрежении поперечными размерами цепочки по сравнению с ее длиной, что не имеет, впрочем, особого значения ввиду данного нами определения действующего поля. Применяя к найденному распределению принцип максимума поля, МЫ1 вправе ожидать, что вследствие смещения ячеек в сторопу возрастающего поля цепочка должна разделиться на две части, как это наглядно показывают заштрихованные полосы. Так как напряженность поля у внешних границ цепочки остается все время более высокой, чем в образовавшемся раз- [c.258]

Для уяснения основ теории пластичности, а также при решении практических задач большую роль играют вариационные принципы теории пластичности. С их помощью можно описать напряженное и деформированное состояние тела в форме требования минимума некоторого функционала при некоторых дополнительных условиях. В качестве последних используются не все уравнения и неравенства задачи, а лишь часть их. Напомним, что вариационные принципы для рассеивающих сред, в которых варьируются кинематически допустимые поля деформаций и статически допустимые поля напряжений, выраженные через упругий потенциал и потенциал рассеивания, были введены еш е Г. Гельмгольцем и Ф. Энгессе-ром. Для идеально пластического тела из принципа Гельмгольца следует, 265 что действительное поле напряжений обращает в максимум мощность поверхностных сил Но поскольку, согласно закону сохранения энергии, эта мощность равна мощности внутренних сил и сил инерции, то и эта последняя должна стремиться к максимуму. Обобщение принципов Гельмгольца и Энгессера на вязко-пластическую среду получили А. А. Ильюшин , а позднее Дж. Г. Олдройд и В. Прагер. [c.265]

Рассматривая весь процесс перестройки катодного пятна кзк последовательный ряд малых изменений его формы и расположения и определяя их с помощью указанного принципа, можно описать поведение пятна на протяжении интервалов времени, достаточных для выполнения исчерпывающих наблюдений и сравнения их с прогнозами теории. Необходимо отметить, что точное решение сформулированной выше вариационной задачи применительно к реальным условиям дуги -представляет непреодолимые трудности. Последние связаны прежде. всего с тем, что нам -никогда. не известно в точности -ра-определение эмиссионного тока катода, от которого зависит распределение напряженно-ств магнитного поля дуги в районе катодного -пятна. Поэтому мы будем вынуждены прибегать к различного рода упрощениям, основываясь на том, что в данном случае существенно лишь знание усредненного распределения поля для каждого рассматриваемого цикла -перестройки катодного -пятна. В качестве такого упрощения допустимо считать, что усредненное распределение тока в пределах каждого автономного пятна или группы тесно спаянных ячеек в отсутствие воздействия на него со стороны других пятен и стороннего магнитного поля всегда симметрично относительно центра области испарения данного пятна. При ЭТОМ воздействие а данное пятно любых внешних по отношению к нему полей можно представить как результат нарушения аимметрии распределения тока в пятне. Допуская подобного рода приближенное решение задачи описания поведения катодного пятна, принцип максимума поля может служить удобной основой для систематизации и обобщения наблюдений следующей главы. [c.209]

Подводя итоги выполненного здесь исследования траектории катодного пятна в магнитном поле, можно констатировать следующее. При всех рассмотренных условиях опыта, включая так называемое обратное движение пятка в однородном тангенциальном поле, а также движение в более сложных условиях наклонного к катоду однородного и неоднородного полей, направление движения пятна в каждой точке траектории оказывается совпадающим с направлением наиболее резкого увеличения суммарной напряженности у его границ. Этот результат может служить достаточным основанием для более общего заключения, что принцип максимума поля описывает правильно движение катодного пятна на ртути при низких давлениях среды также и при любых иных условиях опыта независимо от того, доступно ли нашему контролю распределение суммарного магнитного поля или нет. Но применимость принципа максимума поля к задаче движения пятна означает по существу, что движение вызывается асимметрией распределения суммарного поля у границ пятна. Так как основным источником этой асимметрии является собствевное магнитное поле дуги, то действенность принципа максимума поля одновременно служит подтверждением существенной роли собственного поля дуги в упорядоченном движении катодного пятна. [c.236]

Подводя итоги последней главы, мы ограничимся лишь кои-стата-цией ее основных результатов. Одним из их следует считать то, что путем подробного исследования трех основных форм движения пятна на однородном жидком катоде в виде направленного движения пятна в магнитном поле, его деления и хаотического перемещения по катоду установлено существование тесной связи между ними. Показано также, что в основе всех этих форм движения лежит в сущности один и тот же процесс непрерывной перестройки катодного пятна, направление которого в условиях дуги низкого давления зависит целиком от распределения напряженности магнитного поля в районе катодного пятна. Это обстоятельство ярко выразилось в том, что ко всем рассмотренным формам движения пятна оказался применимым принцип максимума поля. Однако направление перестройки пятна описывается этим принципом правильно лищь при том обязательном условии, что учитывается собственное магнитное поле дуги в районе пятна. Необходимость учета собственного поля дуги доказывает его важную роль в поведении катодного пятна, а вместе с тем и в осуществлении дугового цикла. [c.298]

К третьей категории сведений о дуге, несколько расширяющих представления об этой форме разряда, следует отнести установление причинной связи между разнородными явлениями дугового разряда, ускользавшей до настоящего времени от физиков. Найденная в работе. воз1мож1ность установлетия причинной связи между явлениями, по м-неиию автора, является наиболее существенной чертой применениого здесь подхода к проблеме дуги, основывающегося на исследовании устойчивости дугового цикла. На этой стороне вопроса следует остановиться несколько подробнее. Как можно видеть из приведенного отчета, при исследовании выявились две основные линии подобной связи между явлениями. С одной стороны, оказались тесно связанными друг с другом как проявления внутренней неустойчивости дуги ее самопроизвольные погасания, различного рода колебательные процессы и обнаруживаемая катодным пятном тенденция к непрерывному перемещению по металлу. С другой стороны, основываясь на данных о неустойчивости пятна и влиянии на дугу магнитного поля, оказалось возможным установить связь между различными формами движения пятна на однородном жидком катоде в виде его направленного движения в магнитном поле, деления и хаотического перемещения по катоду. Указанные типы движения оказались лишь различными формами одного и того же процесса непрерывной перестройки катодного пятна, связанного с его неустойчивостью и контролируемого распределением суммарной напряженности магнитного поля в районе пятна. Как показало детальное исследование поведения пятна при варьируемых условиях опыта, направление перестройки при произвольных условиях правильно описывается сформулированным в работе принципом максимума поля с учетом собственного магнитного поля дуги. Таким образом, основные формы движения катодного пятна находят простое объяснение при учете роли собственного поля дуги, сводящейся в данном случае к внесению асимметрии или неоднородности в распределение суммарного поля в районе пятна. [c.300]

Одпако, как было показано в 1, вопрос о единственности определения поля напряжений в области течения для жесткопластических сред не связан с принципом виртуальных мощностей, а является следствием строгой выпуклости поверхности текучести и локального принципа максимума скорости дисссипации энергии. [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...