Удельная энергия потока энергия сечения

Левые части уравнений (4.31)—(4.34) дают соответственно полный напор, полное давление и полный запас удельной энергии потока в сечении I—I относительно принятой плоскости сравнения. [c.56]

При решении ряда технических задач, связанных с движением жидкости, можно не учитывать потери энергии, возникающие вследствие вязкости между двумя живыми сечениями. Тогда удельная энергия потока в сечении 2—2 (рис. 68) будет приблизительно равна удельной энергии в сечении J-], т. е. El а- [c.111]

Учитывая выражение для удельной энергии потока живого сечения (134), получаем уравнение Бернулли для потока несжимаемой жидкости без учета потерь энергии [c.111]

Разность удельных энергий потока в сечении 1—1 верхнего бьефа до входа в энергетические водоводы и в сечении 2—2, расположенном в нижнем бьефе за отсасывающими трубами гидротурбин, называется напором брутто, м (рис. 5.4) [c.133]

УДЕЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ ПОТОКА И СЕЧЕНИЯ. [c.220]

Связь гидравлических элементов подводящего коллектора и и сжатого сечения—глубины потока Ас после сооружения с глубиной потока до сооружения — выражается уравнением баланса удельной энергии потока в сечениях до и после сооружения [c.255]

Напор истечения следует рассматривать как удельную энергию потока в сечении аа уровне свободной поверхности, вычисленную относительно уровня сжатого сечения и давления р . [c.334]

Рассмотрим движение потока вязкой жидкости в канале (рис. 9.2) от сечения 1-1 к сечению 2-2. Обозначим удельную энергию потока в сечении 1-1 через Е , а в 2-2-Е2. [c.80]

Таким образом, удельная энергия потока в некотором сечении I-I (рис. 5-2) будет равна величине [c.62]

Удельная энергия потока Е для всех живых сечений потока должна определяться относительно единой горизонтальной плоскости и выражается известным трехчленом [c.155]

Линии 3n=fi(h), 3K=f i(h) и 3 = fz(h) выражают изменение потенциальной, кинетической и полной удельных энергий сечения потока в зависимости от его глубины. Верхняя ветвь графика 3 = fz h) свидетельствует об увеличении энергии за счет возрастания ее потенциальной части (увеличивается глубина потока), а нижняя — об увеличении Э за счет ее кинетической части. Из графика также следует, что некоторой глубине потока Лк соответствует минимальное значение удельной энергии сечения Этш- Глубина заполнения русла, при которой энергия сечения минимальна, называется критической. Если глубина потока больше кк, то движение жидкости с п о к о й-н о е, а если меньше — бурное. [c.76]

На рис. 8.2 показан график зависимости 3=/( А) для призматических русл, который характеризуется двумя ветвями, одна из которых асимптотически приближается к оси абсцисс, а другая — к биссектрисе координатного угла, т. е. к прямой, выраженной уравнением Э = к. Следовательно, обе ветви кривой удельной энергии сечения уходят в бесконечность. На рис. 8.2 видно, что живые сечения потока с различными глубинами (точка В) и Аг (точка А) могут обладать одинаковыми удельными энергиями сечения. Учитывая, что удельная энергия сечения изменяется от + 00 до —<хз, при некоторой глубине А энергия Э должна иметь минимальное значение (точка М). Эту глубину называют критической и обозначают Акр. Для определения критической глубины потока возьмем первую производную удельной энергии сечения по А [c.94]

Полный напор, который должен создаваться насосом, может быть определен как разность удельных энергий потока жидкости в сечениях, соответствующих началу нагнетательной линии и концу всасывающей грубы. В этих сечениях обычно устанавливаются манометры и вакуумметры. Определим величины удельных энергий потока в сечении I—/, где установлен вакуумметр, и в сечении 11—II, где установлен манометр. Предположим сначала, что давления на поверхности уровня воды в колодце и напорном резервуаре одинаковы и равны атмосферному. [c.235]

Механическая энергия массы жидкости, протекающей в единицу времени через выбранное живое сечение потока, отнесенная к единице веса и определяемая относительно произвольной горизонтальной плоскости, называется удельной энергией потока и обозначается Е. [c.7]

Что такое удельная энергия потока и чем она отличается от удельной энергии сечения [c.18]

Удельная энергия потока Е затрачивается на преодоление гидравлических сопротивлений. Удельная энергия сечения Э также будет уменьшаться вниз по течению, как было показано в 15.3. [c.58]

Если глубина Лё окажется больше, чем глубина в нижнем бьефе Лб, гидравлический прыжок будет отогнанным (рис. 24.9, б) и начнется в том сечении, где глубина равна глубине Аб. являющейся первой сопряженной глубиной для глубины Аб. Отгон гидравлического прыжка происходит потому, что удельная энергия потока в сжатом сечении с в данных условиях оказывается больше, чем отв, не только на потери удельной энергии в прыжке Д пр, но и на некоторую часть удельной энергии Л2Е, т. е. Ес—А пр— —Аа = о1в. Часть удельной энергии потока Д2 затрачивается на преодоление сопротивлений по длине движения потока в бурном состоянии в пределах кривой подпора от сжатого сечения до сечения /— (с глубиной Аб), т. е. на длине отгона гидравлического прыжка /отг- Чем больше значение А Е, тем больше длина кривой подпора на участке отгона гидравлического прыжка. Разность удельной энергии в сечении с глубиной Аб и удельной энергии в отводящем русле в сечении 2—2 ( отв) равняется потерям удельной энергии в гидравлическом прыжке Д пр. Длина отгона гидравлического прыжка —длина кривой подпора 1с (при кр > отв > 0), типа Со (при I = 0) или типа с (при 1 < 0) — определяется по одному из известных способов (см. гл. 17). [c.200]

Обозначим через и давление в точках Л и 5 (в местах разветвления), через и г/, — соответствующие нивелирные высоты, через ге>—скорость жидкости в магистрали до точки А и после точки В, через — удельный вес перекачиваемой жидкости, через гаь — потерю удельной энергии потока жидкости между сечениями А и В. Тогда на основании уравнения баланса удельных энергий [c.207]

Наглядное представление об изменениях удельной энергии потока и се составляющих при протекании жидкости через насадок дает график напоров (рис. 6-9). Линия напора и пьезометрическая линия на этом графике качественно изображают ход изменения полного и гидростатического напоров по длине насадка от начального сечения перед входом в насадок до его выходного сечения. Вели- [c.136]

Из (2.23) следует, что полная удельная энергия потока идеальной жидкости остается постоянной в любом его сечении. [c.32]

Это уравнение является уравнением баланса удельных энергий потока реальной жидкости. Из него следует, что изменение полной удельной энергии потока жидкости, состоящей из энергии кинетической, потенциальной (положения) и энергии давления,-которое происходит при перемещении 1 кг массы жидкости из одного сечения канала в другое, равно удельной энергии, затраченной на преодоление сопротивлений между этими двумя сечениями. [c.35]

Соединение потоков (рис. 4-52). В этом случае получаем поверхность раздела а-Ь. Благодаря турбулентному перемешиванию ступенчатая эпюра скоростей, получающаяся в сечении АВ (эта эпюра на рисунке не показана), выравнивается на длине / и приобретает в сечении 2 — 2 нормальный вид. Через поверхность раздела а — Ь (в связи со сказанным в 3-16) должна передаваться удельная энергия АЕ. Между сечениями 1-1 и 2-2 могут возникать отрывы струи от стенки русла, в связи с чем будут появляться водоворотные области. [c.204]

Н2 — удельная энергия потока жидкости в сечении за насосом [c.91]

Сумма всех членов уравнения Бернулли представляет собой полную (потенциальную плюс кинетическую) удельную энергию жидкости в сечении потока. [c.87]

Смысл последнего положения заключается в том, что при равномерном движении работа силы тяжести полностью расходуется на преодоление сил сопротивления и изменения удельной энергии сечения не наблюдается. Если же К>Ко, то средняя скорость потока будет меньше, чем при равномерном движении, гидравлические сопротивления уменьшатся и часть работы силы тяжести даст постепенное накопление удельной энергии сечения вниз по течению. При К<Ко картина будет обратная, т. е. на преодоление сопротивлений будет затрачиваться больше энергии, чем может дать работа силы тяжести, и дополнительно требующаяся энергия будет заимствоваться из удельной энергии нижележащих сечений, т. е. йЭ/с11<0. [c.313]

Если глубина в нижнем бьефе Аб и глубина А равны, то гидравлический прыжок начинается в сжатом сечении (рис. 24.9, а . Тогда удельная энергия потока в сжатом сечении Ес превышает удельную энергию потока в отводящем русле отв точно на потери удельной энергии в гидравлическом прыжке А пр, т. е. с—А пр= отв. [c.474]

Проведем горизонтальную плоскость X—X на произвольном расстоянии а от низшей точки живого сечения (рис. 90). Тогда удельная энергия потока е относительно этой плоскости определится по формуле [c.114]

Н — потеря удельной энергии потока между рассматриваемыми сечениями I—1 и 2—2. [c.54]

Изменение удельной энергии сечения Э в функции глубины потока показано на графике (рис. XII. 10). Точка на графике с косрдинатами 5мин и Лкр делит кривую Э = к) на две части, из которых верхняя характеризует изменение удельной энергии сечения в потоках, глубины которых больше критической, а нижняя — в потоках с глубинами меньше критичес-1К0Й. При этом замечаем, что при возрастании глубины потока к в диапазоне от нуля до Лкр удельная энергия сечения [c.267]

Глубина потока в сжатом сечении. Удельная энергия потока в сечении О—О, взятом перед сооружением, и в сжатом сечении сс относительно плоскости сравнения, проведенной через наинизшую точку сечения сс (согласно принятым обозначениям на рис. XXVII. 3— XXVII. 8), соответственно равна [c.538]

Удельная энергия потока Е по мере продвижения жидкости будет убывать, затрачиваясь иа преодоление сопротивлений. Удельная энергия сечения Э также будет мсиьшаться, как это уже было показано в 15-4. [c.173]

При этом режим в первом канале не будет нарушен и его глубина ко сохранится на всем верховом участке. Поток вступит на низовой участок в бурном состоянии. Так как уклон второю участка го2<Фь то скорость потока начнет уменьшаться, а глубина возрастать. В связи с этим удельная энергия потока будет у.меяьшаться вниз по течению,. а свободная поверхность примет форму кривой по,дпора типа Сь Глубина будет увеличиваться Еипз по течению до тех пор, пока не станет равной /гфг, сопряженной с глубиной Ао2. в этом сечении закончится кривая подпора и образуется прыжок, у которого вторая сопряженная глубина к" = 1цч. [c.235]

Местопололеепие прыжка будет зависеть от величины удельной энергии в сжатом сечении с бытовой глубиной потока. [c.260]

На рис. 21.2 представлен график удельной энергии сечения применительно к руслу с нулевым уклоном дна (/ = 0). При этом, если плоскость сравнения совместить с плоскостью дна, удельная энергия потока Е и удельная энергия сечения Э совпадают. Перед гидравлическим прыжком состояние потока бурное, чему соответствует нижняя ветвь кривой Э f (А). Спокойное состояние характеризуется верхней ветвью этой кривой. Потери удельной энергии Лгр в гидравлическом прыжке обозначены ДЭпр. [c.96]

Если глубина А" окажется больше, чем глубина в нижнем бьефе Аб, то гидравлический прыжок будет отогнанным (рис. 24.9,6) и начнется в том сечении, где глубина равна Ад, являющейся первой сопряженной глубиной для глубины Аб. Отгон гидравлического прыжка происходит потому, что удельная энергия потока в сжатом сечении с в данных условиях оказывается больше, чем Еотв, не только на потери удельной энергии в прыжке А пр, но и на некоторую часть удельной энергии А2Е, т.е. Ес—АЕ у— отв- Часть удельной энергии потока А2Е затрачивается на преодоление сопротивлений по длине движения потока в бурном состоянии в пределах кривой подпора от сжатого сечения до сечения 1—1 (с глубиной Ад), т.е. на длине отгона гидравли-ческого прыжка /отг Чем больше значение А2Е, тем больше [c.474]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...