Флуктуации модель

Наблюдения треков а-частиц в камере Вильсона (см. вкл.) показывают, что они проходят огромное число атомных систем, не испытав заметных отклонений. Это указывает на то, что для пролетающих а- частиц атом является весьма прозрачным и, по-видимому, не весь атом заполнен электрическим зарядом и массой. Вторым важным фактом, установленным в этих опытах, было то, что некоторые а-частицы рассеивались под углом, превышающим 90°, например под углом 120, 150 и даже близким к 180°. Число таких случаев рассеяния невелико (один случай на 8-10 —9-10 а-частиц), но они наблюдаются. Если отклонения а-частиц на малые углы как-то и можно было истолковать в рамках томсоновской модели с точки зрения статистической теории флуктуаций (как наложение ряда малых случайных отклонений), то отклонения на большие углы никак не удавалось объяснить. Учитывая это, Резерфорд высказал положение о том, что внутри атома имеется чрезвычайно сильное электрическое поле, которое создается положительным зарядом, сосредоточенным в небольшой — [c.77]

Основные положения обобщенной модели ядра сводятся к следующему. Как и в случае модели оболочек, здесь также принимается, что нуклоны в ядре движутся в некотором среднем самосогласованном поле, почти не зависящем от положения каждого нуклона, и образуют замкнутые нейтронные и протонные оболочки. Это самосогласованное поле резко меняется у поверхности. Можно сказать, что ядро состоит из внутренней более устойчивой области— ядерного остова , образованного нуклонами, входящими в состав замкнутых оболочек, и внешних нуклонов, которые движутся в поле этого остова. Остов ядра , образованный заполненными оболочками, имеет сферическую форму. Внешние нуклоны, не входящие в состав замкнутых оболочек, могут создавать у поверхности ядра неоднородности (флуктуации) потенциала самосогласованного поля, что приводит к несферическому характеру поля. Движение этих внешних нуклонов вызывает деформацию остова ядра , т. е. оболочечной структуры, и сферически симметричная поверхность ядра превращается в эллипсоидальную. В свою очередь деформированный остов ядра еще более усиливает отклонение поля от сферической структуры. Величина деформации поверхности зависит от числа внешних деформирующих нуклонов и от их квантовых состояний. Деформация ядерной поверхности является коллективной формой движения нуклонов, и она может приводить к колебаниям вытянутости по поверхности ядра или к появлению различных вращений. [c.194]

Из сказанного следует, что теория критического состояния должна исходить из определяющей роли флуктуации. В настоящее время такая микроскопическая теория отсутствует пока удалось построить лишь теорию двумерного решеточного газа (модель Изинга). [c.260]

На первом этапе поликристаллический материал с микродефектами моделируется при помощи некоторой сплошной, но регулярно неоднородной среды, например i), при помош,и однородной упругой изотропной среды со сферическими анизотропными включениями. Таким образом, модель первого этапа —это композитный материал. Далее выделяется так называемый характерный объем ). Это минимальный объем, содержаш,ий такое число включений, которое позволяет считать, что тело в рассматриваемом объеме макроскопически однородно. Последнее понятие трактуется так. Если на поверхности макроскопически однородного тела в рассматриваемом объеме задать нагрузки, которые в абсолютно однородном теле вызвали бы однородное напряженное состояние, то длина волны флуктуаций полей тензоров напряжений и деформаций должна быть пренебрежимо мала по сравнению с линейными размерами тела, имеющего обсуждаемый объем. [c.594]

Схематизация реальной системы заключается в выборе идеализированной физической модели, правильно отображающей поведение этой системы при изучении определенного класса явлений. Различают два вида физических моделей — динамические и статистические. При исследовании физических процессов на основе динамических моделей пренебрегают всеми статистическими явлениями и флуктуациями в исследуемой системе. Это означает, что все параметры динамической модели имеют фиксированные, вполне определенные, значения, а временным зависимостям (динамическим законам), получаемым на ее основе, придается смысл достоверных количественных характеристик состояния системы и происходящих в ней процессов. В отличие от некоторых задач, например молекулярной физики, динамический подход к исследованию механических систем машинных агрегатов является принципиально правильным и позволяет решить важнейшие вопросы, связанные с оценкой эксплуатационной надежности машин, кроме того, построение статистической модели механической системы для учета происходящих в ней случайных процессов осуществляется на базе достоверной динамической модели этой системы. В настоящей работе будут рассматриваться исключительно динамические модели механических систем. [c.6]

Для анализа физической картины взаимодействия турбулентных и регулярных колебаний рассмотрим следующую упрощенную модель [32] взаимодействие между монохроматической акустической волной и единственной флуктуацией завихренности. [c.191]

На основании полученных результатов предлагается модель процесса, в которой общий ток, текущий через катод, представлен в виде суммы токов независимо флуктуирующих центров эмиссии, что обуславливает близость распределения вероятности автоэмиссионного тока к нормальному. Возрастание тока увеличивает скорость флуктуационных процессов на поверхности центров эмиссии, что сдвигает флуктуации автоэмиссионного тока в область более коротких времен, приводя к уменьшению амплитудной зависимости флуктуаций от времени. Это подтверждено и в [290]. [c.223]

Т. к. реально невозможно полно определить состояние поля, то обычно считается, что результаты экспериментов свидетельствуют в пользу к.-л. из моделей поля. Наиб, распространёнными среди них в К. о. являются модели когерентного излучения, теплового излучения, их суперпозиции и нек-рые др. Характерные различия между полями проявляются часто уже во флуктуациях их интенсивности, определяемых нов-мированным коррелятором [c.294]

Н. р. н. в жидкостях. В отличие от фононов в кристаллах, коллективные возбуждения в жидкости (флуктуации плотности) ввиду отсутствия дальнего порядка и диффузии частиц быстро затухают (см. Дальний и ближний порядок). Поэтому S Q, ш) в жидкости пе имеет ярко выраженных пиков при ш = м(0). Обычно проводят теоретич. расчёт ф-ции, 9(0,ш) для определённой модели коллективных возбуждений и, сопоставляя её с экспериментально измеренной, находят параметры модели. [c.344]

Теория Андерсона была развита для спиновых состояний, в ней рассматривается вопрос о том, могут ли слабо перекрывающиеся атомные состояния образовать распространенные состояния. В отсутствие флуктуаций модель сильной связи показывает, что распространенные состояния образуют зону шириной Г = 2/г, где I — интеграл перекрытия, а г — координационное число. Проблема становится гораздо более сложной, если имеются флуктуации потенциала АУ, так как в этом случае приходится рассматривать эффекты перекрытия волновых функций состояний, случайно распределенных по энергиям. В работе Андерсона было показано, что делокализован-ные состояния существуют, если отношение т] = Г/АУ превышает некоторое критическое значение т)с. При 2 = 6 он оценил т]е 5. Более поздние исследования дали значение ближе к 2 [184]. [c.95]

Смесь света, рассеянного вследствие флуктуаций плотности и флуктуаций анизотропии, характеризуется некоторым коэффициентом деполяризации А (см. формулу (160.5)), который определяется относительными вкладами деполяризованного света и поляризованного света. Расчет интенсивности света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии, встречает большие трудности, поскольку флуктуации анизотропии не могут быть вычислены таким же путем, как флуктуации плотности. Однако задача о расчете соответствующей интенсивности была решена феноменологически для определенной модели жидкости. Мы не будем воспроизводить здесь этот расчет, но учтем вклад света, рассеянного вследствие флуктуации анизотропии в общую интенсивность, пользуясь значениями коэффициентов деполяризации, как это сделано Кабаниом (1927). Пусть суммарная интенсивность рассеянного света есть У = / + 1, где / выражается формулой (160.2) для 0 = 90° (в дальнейшем будем обозначать ее /д ), а 1 есть интенсивность света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии. Если принять, что падающий естественный свет распространяется вдоль оси У (рис. 29.8), наблюдение рассеянного света производится вдоль оси X, а ось Z перпендикулярна к плоскости рассеяния, то / = / и I = -Ь и, следовательно, [c.591]

Согласно диамагнитной гипотезе, в односвязном теле при наличии внешнего магнитного поля существует единственное распределение токов. Флуктуации происходят вблизи этого стабильного распределения. За исключением лишь области самых высоких частот, изменение токов с изменением внешнего магнитного поля происходит адиабатически, и поэтому диссипации энергии не возникает. Электрические поля в теле существуют лишь при переменных внешних полях и только на расстояниях от поверхности, не превышающих глубину проникновения магнитного поля. При достаточно высоких частотах эти флуктуирующие электрические поля должны давать вклад в дпссипацию энергии, описываемую членом с нормально электропроводностью сверхпроводящей фазы, как это вытекает из двухжидкостной модели. Возможно также, что возникает диссипация, связанная с релаксационными процессами в распределении сверхпроводящих токов. Здесь мы не будем рассматривать поведения сверхпроводников в полях столь высокой частоты. [c.701]

При больших энергиях возбуждения составного ядра его уровни перекрываются, и говорить об отдельных резонансах уже нельзя. Однако концепцию составного ядра можно сохранить и здесь, дополнив ее статистическими соображениями. В результате получается статистическая теория ядерных реакций или, что то же самое, модель испарения. Согласно модели испарения реакция про-TejKaeT следующим образом. Попавшая в ядро частица быстро теряет энергию, передавая ее всем нуклонам ядра. Таким путем возникает термодинамически равновесное состояние ядра, т. е. ядро приобретает некоторую температуру (температура невозбужденного ядра равна нулю). Далее в течение некоторого времени (это и есть время жизни составного ядра) каждый нуклон имеет энергию, недостаточную для вылета, хотя ядро в целом возбуждено сильно. Наконец, в результате достаточно сильной флуктуации один из нуклонов приобретает необходимую для вылета энергию и испаряется из [c.145]

Теоретические уравнения для вычисления пластической деформации дают завышенные значения, за исключением, быть может, крайне малого объемного содержания пустот. Расхождение следует отнести за счет неучтенного эффекта взаимодействия между соседними отверстиями, который вызывает слияние отверстий и способствует образованию трещин [62]. Действительно, рост простых однородных пор может быть фактически изменен из-за локализации текучести вследствие концентрации деформации [22] или из-за полос сдвига под влиянием статистической флуктуации расстояний между включениями. Первый шаг по учету эффектов взаимодействия сделан в [85], где изменена модель Мак-Клинтока и рассмотрена конечная пористая область вместо бесконечной, а также показано, что вычисленная в этом случае пластическая деформация лучше совпадает с наблюдаемой в эксперименте. [c.79]

Утверждение о характерных Я и Т требует уточнения. В идеализированной модели (стр. 159) эти величины для ВЦ и Р одинаковы. В эксперименте па химической модели периоды располагаются следующим образом Тр < Tgu < При этом Яр и Тр постоянны с высокой точностью, так как эти величины определяются длительностью рефрактерпости при возбуждении амплитудой, равной собственной. А эта амплитуда много больше величины флуктуаций, В случае ВЦ разброс Тпи (и, следовательно, Яви) весьма велик. Можно полагать, что это связано с возникновением ВЦ на микро- [c.167]

Характер зависимости ст(7) (рис. 3.296) аналогичен наблюдавшемуся ранее для автокатодов из одиночных волокон [204]. Снижение уровня нестабильности с ростом тока обусловлено соответствующим увеличением количества центров эмиссии в многоэмит-терной системе I и кривая 2 при / > 1 мкА. Значительное уменьшение интенсивности ионного потока на катод также, по-видимому, способно уменьшить уровень флуктуаций тока в области адсорбционной оценки числа флуктуирующих эмигрирующих центров воспользуемся моделью квазистационарного взрывного шума. Согласно этой модели, значение сг связано с количеством центров N соотношением = 1/ст , и зависимости ст(/) рис. 3.296 преобразуются в графики N(1) рис. 3.29б. Для катодов, прошедших формовку до 600 мкА, характерно относительно малое количество центров (3—5) в области адсорбционной нестабильности. С ростом тока в области микроструктурных флуктуаций наблюдается увеличение N до 200. Минимальное число центров (150) для сильноточных катодов наблюдается при I = 1 мкА (кривая 2 рис. 3.29а), а при токе около 5 мА Л = 5000. Это в среднем соответствует 100 центрам на 1 волокно. [c.155]

При построении моделей шумовых процессов, сопровождающих работу автоэлектронного катода, необходимо выделить роль и условия возникновения физических явлений, приводящих к флуктуациям тока эмиссии. К таким явлениям можно отнести электронные процессы в объеме и на поверхности материала катода (флуктуации проводимости), адсорбционно-миграционные процессы (флуктуации работы выхода электронов), а также разрушение эмиттирующей поверхности пондеромоторными силами и ионной бомбардировкой (флуктуации форм-фактора и площади эмиттирующей поверхности). Флуктуации проводимости материала катода слишком малы, чтобы вызвать какие-либо заметные изменения тока эмиссии. Сопротивление одиночного фибрильного волокна, используемого в качестве автокатодов, не превышает единиц килоом, а у других материалов еще меньше. При токе 1 мА падение напряжения на фибрильном волокне (от держателя до эмиттирующей поверхности) не превышает 1 В, а флуктуации его значительно меньше (по крайней мере, на 3 порядка). Следовательно, вызываемые ими флуктуации тока катод—анод не способны привести к наблюдаемой стабильности тока. [c.230]

Спектральная плотность мощности флуктуаций меняется с частотой по закону 1//. Физическая природа флуктуаций, согласно этой модели, заключается в следующем. На поверхности АЭК в условиях высокого технического вакуума имеется пленка адатомов, которая под действием механических нагрузок со стороны электрического поля может перемещаться и, тем самым, вызывать флуктуации работы выхода. Наиболее вероятные значения работы выхода при этом лежат в пределах 4—5 эВ, т. е. флуктуации ее не более 10—15%. [c.231]

После включения микровыступа в работу начинается его постепенное разрушение ионами и полем, т. е. ток с него должен уменьшаться со временем. Гибель микровыступа может произойти либо вследствие его постепенной усадки, либо после отрыва от катода микрокристаллита, образовавшего его. Тогда это приводит к образованию и включению в работу новых микровыступов. Такой механизм нестабильности связан с флуктуациями микроструктуры поверхности, поэтому для него можно ввести краткое название микростуктурная нестабильность . С известной долей приближения можно воспользоваться для этого механизма той же количественной моделью, что и для флуктуаций работы выхода. [c.232]

Приведенные положения о строении полимеров показывают, что в их структуре по сравнению со структурой низкомолекулярных веществ имеются существенные отличия. Несмотря на это в ряде работ [Л. 26—30] теплопроводность полимеров. по аналогии с низкомолекулярными веществами представляется как суммарный результат колебательных движений макромолекул (считается, что перемещение энергии колебаний в направлении, обратном вектору температурного градиента, протекает в основном вдоль главных валентных связей цепных молекул). Согласно этой модели связи ежду атомами и молекулами принимаются за систему элементарных тепловых сопротивлений (Л. 31—34], причем первичные химические связи имеют примерно в десять раз меньшее сопротивление, чем, скажем, ван-дер-ваальсовы связи. Теплоперенос от одного структурного элемента к другому в этом случае осуществляется путем медленного трансляционного, вращательного или колебательного движения некоторой гипотетической единицы полимерной цепи, ответственной за теплофизику полимера. Температурная зависимость теплопроводности полимеров в известной мере подтверждает эти положения. Так, например, с возрастанием температуры увеличиваются тепловые флуктуации макромолекул, и обусловленное этим снижение теплового сопротивления связей ведет к повышению теплопроводности пол1имера. Повышение теплопроводности прекращается по достижении температуры стеклования полимера. 6 области выше температуры стеклования, когда полимер переходит в высокоэластичное состояние, наблюдается. увеличение свободного объема в полимерной матрице, что приводит к повышению термического сопротивления и соответственно к понижению теплопроводности полимера. [c.32]

Зависимость теплофизических свойств от температуры для высо- осшитых трехмерных и линейных или слабосшитых полимеров носит различный характер. Так, для полиэфиракрилатов (ПЭА), типичных представителей трехмерных полимеров с различной концентрацией сшивок, теплопроводность в области выше температуры стеклования продолжает возрастать (Л. 34]. Такой характер температурной зависимости теплопроводности объясняется с помощью модельной схемы теплопереноса в полимерах, описанной в работах (Л. 30, 31]. Предполагается, что при температуре выше температуры стеклования конкурируют два процесса, определяющих изменения значений теплопроводности в противоположных направлениях. В основе первого процесса заложено увеличение тепловых флуктуаций структурных элементов, вызывающее рост теплопроводности. Второй процесс протекает в направлении увеличения расстояния между структурными образованиями и, естественно, сопровождается уменьшением величины теплопроводности. Поскольку структурные образования ПЭА имеют прочные сшивки за счет химических и межмолекулярных связей, то, очевидно, вклад второго процесса мал по сравнению с первым. В результате этого увеличение температуры приводит к росту теплопроводности полимера. Экспериментальным подтверждением предлагаемой модели теплопереноса является установление линейной зависимости коэффициента теплопроводности от числа сшивок в области температур от 100 до 200 °С. При этом теплопроводность возрастает с увеличением числа сшивок. [c.34]

Определение параметров среды. Среда характеризуется корреляц. ф-цией флуктуаций показателя преломления Вп г) я спектральной ф-цией Ф (<7) преобразованием Фурье по Дг. Задача восстановления характеристик среды по данным мерцаний имеет неоднозначное решение, поэтому вводят дополнит, предположения о модели среды и из сравнения теории с наблюдениями делают вывод о правильности или неправильности модели. [c.99]

Флуктуации М. ф. и. Обнаружение небольших различий в интенсивности М. ф. и., принимаемого от разных участков небесной с ры, позволило бы сделать ряд выводов о характере первичных возмущений в веществе, приведших в дальнейшем к образованию галактик и скоплений галактик. Совр. галактики и их скопления образовались в результате роста незначительных по амплитуде неоднородностей плотности вещества, существовавших до рекомбинации водорода во Вселенной (см. Первичные флуктуации во Вселенной). Для любой космологич. модели можно найти закон роста азиплитуды неоднородностей в ходе расширения Вселенной. Если знать, каковы были амплитуды неоднородности вещества в момент рекомбинации, можно установить, за какое время они могли вырасти и стать порядка единицы. После этого области с плотностью, значительно превышающей среднюю, должны были выделиться из общего расширяющегося фона и дать начало галактикам и их скоплениям (см. Крупно-масштабная структура Вселенной). Рассказать об амплитуде начальных неоднородностей плотности в момент рекомбинации может лишь реликтовое излучение. Поскольку до рекомбинации излучение было жёстко связано с веществом (электроны рассеивали фотоны), то неоднородности в пространственном распределении вещества приводили к неоднородностям плотности энергии излучения, т. е. к различию темп-рнг излучения в разных по плотности областях Вселенной. Когда после рекомбинации вещество перестало взаимодействовать с излучением я стало для него прозрачным, М. ф. и. должно было сохранить всю информацию о неодв одностях плотности во Вселенной в период рекомбинации. Если неоднородности существовали, то темп-ра М. ф. и. должна флуктуировать, зависеть от направления наблюдения. Однако эксперименты по обнаружению ожидаемых флуктуаций пока не дали измеримых значений. Они позволяют показать лишь верх, пределы значений флуктуаций. В малых угл. масштабах (от одной угл. минуты до шести градусов дуги) флуктуа- [c.134]

Использование теоретико-ыножеств. конструкций в физике, как правило, опосредованно и происходит в оси. через такие матем. дисциплины, как функциональный анализ, динамич. системы, теория групп, топология, алгебраич. геометрия, нестандартный анализ и др. Классич. пример — формализация делъта-функ-ции Дирака б(х), к-рую физик представляет, напр., как точечную единичную массу бесконечной плотности, а математик — как отображение М. финитных ф-ций на прямую, т. е. функционал на пространстве финитных ф-ций. Др. пример — это моделирование эл.-магн. поля или поля Янга — Миллса как связностей на специальных геом. объектах (расслоениях), заданных парой пространств Е и М в отображением f Е М, если М модель пространства-времени, а f 4m) — пространство внутр. состояний точки т М. Такой подход является существ, шагом в единой теории поля. Многообещающим выглядит использование нестандартного анализа для нового построения квантовой механики л статистич. физики, где формализуются, напр., такие фиэ. конструкции, как бесконечные флуктуации поля в бесконечно малой области. [c.171]

Рассмотренную модель можно обобщить на бесконечное число мод с непрерывно распределёнными в пространстве параметрами. При этом зависимость корреляц. радиуса флуктуаций поля от степени близости параметров к пороговому значению соответствует температурной зависимости радиуса корреляции при обычных фазовых переходах 2-го рода. Распределение вероятности Ф имеет тот же вид, а эфф. энергия совпадает по форме с функционалом Гинзбурга — Ландау для комплексного параметра порядка в феноменология, теории сверхпроводимости. [c.329]

Происхождение П. ф. По мере движения в прошлое к космология, сингулярности (t — 0) в изотропной космология. модели Фридмана все флуктуации нопадают в режим Ь Ь , [в частности, все масштабы, превышающие 50(Я/50) к /2 Мпк в настоящее время, находились в этом режиме в момент перехода от радиац.-домиви-ров. стадии эволюции Вселенной к стадии доминирования нерелятивистского вещества]. В этом режиме П. ф. не могут быть созданы никакими локальными физ. процессами вследствие принципа причинности. Поэтому в классич. космологии П. ф, изначально возникают в космология, сингулярности. Математически это означает, что их величина и пространственное распределение (или спектр в фурье-предстанлении) должны быть произвольна заданы при — О в качестве нач. условий для ур-ний тяготения Эйнштейна (см. Тяготение). Не используя наблюдательных данных, ничего более про тип, амплитуду и спектр П. ф. сказать нельзя иными словами, свойства П. ф. невозможно предсказать априори. В этом состоит проблема нач. условий классич. космологии. [c.554]

Для ответа на вопрос О физ. смысле свойства П. заметим, что квантовые радиационные поправки следует рассматривать как эффекты реакции квантового вакуума на прохождение через него тех или иных микрочастиц, УФ-расходимости квантовых поправок обусловлены тем, что вакуумные КВ-флуктуации оказываются чрезмерно интенсивными. В перенормируемых моделях КТП их эффект удаётся свести к изменению физ. параметров частиц. С этой точки зрения П. отвечает тому, что для перенормируемых механизмов взаимодействия влияние малых расстояний, где сосредоточены ВЧч луктуации, на физику больших (в микроско-пич. смысле) расстояний может быть зффективно учтено с помощью ограниченного числа конечных параметров. [c.565]

Критические показатели. Микроскопич. модели (напр., Двумерные решёточные модели) применяются для более точного, чем в теории Ландау, количественного описания П. т. При этом используются критические показатели (индексы), приближённо вычисляемые с помощью эпсилон-разложения в рамках метода ренормализац. группы. Наличие П. т. означает возникновение неустойчивости фпкеиров. точки се.мейства фазовых траекторий гамильтониана, что приводит и изменению характера ФП и описывающих его критич. показателей, а также верх, критич. размерности d , определяющей применимость теории Ландау. (Уже в рамках теории Ландау критич. показатель р, описывающий температурную зависимость параметра порядка вблизи П. т., меняет значение от р = 1/2 для КТ до 3 = 1/4 для ТКТ.) Изменение (для КТ = 4, для ТКТ d = 3) указывает на малую роль флуктуаций вблизи ТКТ в реальных фиа. системах для КТ порядка [c.16]

Флуктуации интенсивности в спектре ЗП связаны с флуктуациями матричных элементов р-перехода и протонного распада. Для анализа этих флуктуаций развита статистич. модель, к-рая дозволяет определить плотность уровней проиежутечвого ядра. Эта информация важна, т. к. относится к области удалённых [c.166]

Рис. 1. Изменение размера горячей Вселенной (её масштабного фактора Д) для трёх моделей Фридмана — открытой <0), плоской (П) я замкнутой (3) (тонкие линии). Жирными линиями изображены возможные пути эволюции раздувающейся области Вселенной. Из-за квантовогравитационных флуктуаций классическое огасание расширения Вселенной возможно не ранее чем через 10 с от момента Большого Взрыва (или от момента начала раздувания в данной области), г = о. За время раздувания ( 10 с) раздувающаяся область Вселенной увеличивается в 10 — 10 раз.

Смотреть страницы где упоминается термин Флуктуации модель : [c.159] [c.343] [c.217] [c.90] [c.837] [c.57] [c.69] [c.159] [c.142] [c.231] [c.27] [c.27] [c.280] [c.348] [c.656] [c.21] [c.695] [c.269] [c.553] [c.11] [c.306]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...