Структура аномальная

В немагнитных сталях периодическое тепловое и механическое нагружение приводит к появлению аномальных областей с намагниченностью [26]. Как оказалось, именно в этих областях впоследствии происходит зарождение и рост трещин. Здесь тепловая и механическая энергии трансформируются в магнитную, а затем - в энергию новой структуры. [c.70]

Существование явления рекристаллизации, то есть изменения структуры, при аномально низких температурах - около 2/3 от температуры плавле- [c.140]

В работе [26] был проведен микроструктурный анализ поврежденных областей с аномальной намагниченностью. Оказалось, что структура образцов, вырезанных на расстоянии 300-500 мм от трещины, отличается от ис- [c.332]

Сложность картины этого аномального эффекта Зеемана не случайным образом связана со сложным характером линии в отсутствие внешнего магнитного поля. Общая причина лежит в том, что электрон, кроме электрического заряда, обладает еще и определенным магнитным моментом. Взаимодействие этого магнитного момента с магнитным полем, господствующим внутри атома, приводит к сложной структуре спектральных линий, а взаимодействие его с внеш- [c.627]

Общий итог опытов по исследованию структуры нуклонов может быть сформулировав следующим образом. Если электродинамика справедлива на малых расстояниях, то протон нельзя считать точечной частицей. Результаты эксперимента удается согласовать с расчетом только в том случае, если и заряд, и аномальный магнитный момент -протона будут распределены в области со средними квадратичными радиусами. [c.657]

Так как пространственные распределения заряда и магнитного момента у протона могут быть различны (из-за наличия у него аномальной части магнитного момента, связанной с виртуальными я-мезонами), то для описания структуры протона надо вводить два разных форм-фактора [c.270]

Аномально высокая ионная проводимость появляется при некоторой температуре Ткр, характерной для каждого вещества. Такое увеличение проводимости обусловлено, в конечном счете, скачкообразным разупорядочением ( плавлением ) подрешетки, образованной одним из сортов ионов. Другая подрешетка, т. е. объемная структура, образованная другим сортом (или сортами) ионов, сохраняет при этом жесткость и обеспечивает тем самым механическую прочность кристалла как целого. [c.275]

Атомы и молекулы, образующиеся в пламени в результате химических реакций, обычно оказываются в возбужденном состоянии. Преимущественная заселенность каких-либо энергетических состояний приводит к аномально большой интенсивности излучения некоторых линий или полос. Энергия частиц может быть передана при соударениях другим атомам или молекулам и в свою очередь может вызвать аномальное распределение их по возбужденным состояниям. Например, температура, измеренная по вращательной структуре полосы ОН (Х = 306,4 нм), светящейся в зоне реакции бунзеновского пламени, оказывается близкой к. 5000 К. При использовании линий других частиц в этой же зоне можно получить иные температуры. Это доказывает, что в зоне реакции пламени излучение нельзя однозначно характеризовать температурой. [c.253]

Нетривиальным исключением из этого правила являются магнитные моменты ядер и jHe . Простота их структуры, казалось бы, позволяет исследовать все возможные причины аномального поведения их магнитных моментов. Однако удовлетворительное объяснение до сих пор найти не удалось. Похоже, что это отклонение связано с тем, что магнитный момент нуклона внутри ядра несколько отличается от момента свободного нуклона, [c.101]

Вязкость аномальных жидкостей (так называемая структурная вязкость) при заданных температуре и давлении непостоянна и изменяется в зависимости от градиента скорости йи 6у по мере разрушения структуры жидкости, а следовательно, не является физической константой, как вязкость нормальных жидкостей. [c.22]

Расчетные данные по испарению ингибиторов различных типов с. известной упругостью паров хорошо согласуются с практическими результатами, полученными рядом авторов [62], и, в частности, хорошо объясняют факт аномально высокой скорости испарения ряда ингибиторов из упаковки, имеющей развитую капиллярнопористую структуру. [c.165]

Укрупнение зерен при нагреве. Если после возврата в структуре остаются отдельные неравновесные границы зерен, то в процессе рекристаллизации возможен аномальный рост зерен. [c.146]

Если с помощью уравнений (16) и (17) рассчитать величины Оа, то можно обнаружить, что при любых значениях Уд (за исключением случая исчезающе тонких оксидных пленок) получаются значения порядка единиц и десятков мегапаскаль, а в отдельных случаях — до тысяч мегапаскалей. Столь высокие напряжения должны были бы неизбежно вызывать разрушение подложек и оказывать существенное влияние на поверхностное растрескивание, однако в действительности разрущения массивных образцов под действием рассматриваемых напряжений не наблюдается. Факт получения аномально высоких значений при использовании стандартных уравнений для напряжений роста с определенностью свидетельствует о том, что сами эти уравнения недостаточно хорошо описывают реальные системы. При высоких температурах может происходить аккомодация деформаций, связанных с ростом оксида, путем локализованного пластического течения в сплаве или даже в самом оксиде, что приведет к снижению напряжений в обеих фазах до уровня напряжений пластического течения при данной температуре. Одна из основных причин неадекватности уравнений, описывающих напряжения роста, состоит в том, что в них неявно предполагается когерентность межфазной границы между окислом и металлической подложкой. Это означает, что имеет место либо эпитаксия, либо, по крайней мере, когерентное согласование кристаллических решеток фаз, расположенных по обе стороны границы, причем различия атомных объемов должны быть скомпенсированы за счет согласующихся деформаций и напряжений. Хотя определенная степень когерентного согласования на самых ранних стадиях окисления вполне возможна, все же толстые пленки окалины, кристаллическая структура и химический состав которых так сильно отличается от структуры и состава металлов, скорее всего будут отделяться от подложек некогерентной межфазной границей. В этом случае расчеты оа нельзя проводить с помощью уравнений (16) и (17). В действительности аккомодация даже очень существенных различий атомных объемов должна осуществляться в основном в некогерентной границе, в результате чего напряжения роста как в оксиде, так и в подложке будут невелики. [c.30]

На рекристаллизованном сплаве высокой чистоты, как это показано на рис. 39, получены два участка с постоянной скоростью роста трещины (два плато скорости) и соответственно два участка зависимости скорости от максимальных значений коэффициента интенсивности напряжений. Новый участок на кривой о—К еще не наблюдался для промышленных высокопрочных алюминиевых сплавов, рассмотренных выше, хотя и является обычным для других сочетаний среда — материал. Поскольку это является аномальным явлением и поскольку рост трещины в сухом аргоне является исключением, для практического использования данный факт не играет большой роли и представляет только академический интерес, так как речь идет о сплаве высокой чистоты с ре кристаллизованной структурой и равноосным зерном. Промышленные алюминиевые сплавы высокой прочности обладают в этой среде очень высоким сопротивлением КР даже в наиболее чувствительном высотном направлении полуфабриката. [c.193]

При распаде пересыщенных твердых растворов снижается сопротивляемость сплава коррозии. Частицы выделяющейся новой фазы, отличающиеся по составу и структуре от основного твердого раствора, приобретают аномальную электрохимическую активность вследствие разницы в потенциалах растворения. Если частицы выделений — анодные, то они стремятся раствориться в присутствии электролита если катодные, то они защищены от коррозии, но матрица стремится раствориться вокруг них. [c.14]

Для больщинства двойных систем изменение коэффициента линейного расширения подчиняется закону Курнакова. Исключение составляют системы Ре—N1 (рис. 163) и Ре—Pt. Из приведенного графика на рис. 163 видно, что для чистого железа а=12-10 , чистого никеля а=13,5-10- , а для сплава железа с 25% N1 величина а достигает почти 20-10 (разрыв на кривой соответствует а->у-переходу). Сплавы, содержащие больше 25% N1, имеют аустенитную структуру. Аномальность изменения коэффициента линейного расширения сплавов системы Ре—N1 широко использз ют в технике. [c.355]

Огромное число спектральных линий имеет сложную структуру, т. е. представляет собой муль-типлеты (две или несколько тесно расположенных спектральных линий, обусловленные наличием у электрона кроме электрического заряда магнитного момента). Магнитное поле воздействует на эти мульти-плеты, в результате чего наблюдается более сложная картина расщепления, так называемый аномальный эффект Зеемана. [c.293]

Среди решений уравнений Дирака, описывающих обычные (с положительной энергией) состояния электрона, имеются также решения, которые соответствуют состояниям с отрицательными значениями энергии. Это представляло большие трудности для теории, и первые несколько лет предпринимались 1юпытки избавиться от состояний с отрицательной энергией. Одним из авторов этих попыток был Э. Шредингер. Однако было ясно (как показал И. Е. Тамм), что без состояний, соответствующих отрицательным энергиям, теория Дирака становится бессильной объяснить ряд важнейших явлений. (Теория Дирака успешно объясняет аномальный эффект Зеемана, тонкую структуру спектральных линий, закон рассеяния -лучей, закон тормозного излучения электрона.) [c.350]

Существование явления рекристаллизации, то есть изменения структуры, при аномально низких температурах - около 2/3 от температуры плавления - впервые описано при наблюдении процесса осаждения неорганических материалов - Со, Ре, Мп, оксидов А1, Л, Сг из паровой фазы. Обнаружено [70], что это происходит внутри фрактально расположенных пор твердого сплава. Образутощиеся в результате рекристаллизации области с упорядоченной кристаллической структурой (кристаллиты) оказываются расположенными так же фрактально, как были расположены поры, а межзеренные границы не изменяют свой фрактальный характер. [c.95]

Как известно, основными уравнениями классической электродинамики являются уравнения Максвелла, которые дают правильное описание макроскопической картины электромагнитных процессов. Более тонкая микроскопическая картина была получена в квантовой электродинампке, в которой электромагнитное поле было проквантовано. В квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Фотоны являются квантами электромагнитного поля и возникают (исчезают) при испускании (поглощении) света. При такой постановке вопроса становятся возможными новые явления, относящиеся к классу взаимодействий излучающих систем с полем излучения. Этим путем удается, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода. [c.548]

Мезонные теории ядерных сил строятся по аналогии с квантовой электродинамикой. Как известно, в квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами — фотонами. Оно как бы состоит из фотонов, которые являются его квантами. Энергия поля равна сумме энергии квантов. Фотоны возникают (исчезают) при испускании (поглощении) электромагнитного излучения (например,. света). Источником фотонов является электрический заряд. Взаимодействие двух зарядов сводится к испусканик> фотона одним зарядом и поглощению его другим. При такой постановке вопроса становится возможным рассмотрение новых, явлений, относящихся к классу взаимодействий излучающих систем с собственным полем излучения. Этим путем удается,, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и мюона (см. 10, п. 3 И, п. 6), лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода и ряд других тонких эффектов. [c.9]

Наиболее надежные экспериментальные значения А были, по-видимомз , получены при исследовании структуры промежуточного состояния пластинки, помепденноп в поле, перпендикулярное ее поверхностп. Согласно теории Ландау, которая будет рассмотрена в п. 32, ширина доменов зависит от поверхностного натяжения и размеров образца. Измерения на олове, выполненные таким способом Шавловым [78] и Льюисом, дали хорошее согласие с теоретическими значениями, приведенными в табл. 3, и с предсказанным теорией температурным ходом. Однако аналогичные измерения, выполненные на ванадии, обнаружили аномально большую величину поверхностного натяжения. [c.739]

Модели структуры Не П. Открытие Х-точки и в особенности значительная аномалия теплоемкости П1)ивели к необходимости выяснения структуры жидкого гелия ниже этой температуры. Быстрое уменьшение энтропии пиже Х-точки, которое означает значительное увеличение упорядочения в Не II, стали связывать с фактом отсутствия у гелия тройной точкя. Существова1П1е Х-точки и ее связь со структурой гелия впервые обсуждал в 1932 г. Кеезом. Ои сравнил аномальный ход теплоемкости гелия с аномалиями теплоемкости, обнаруженными в аммониевых солях и твердом метане [32]. Рассмотрев возможные причины аномалии в гелии, а именно [c.798]

При трансиортироваиии глинистых растворов, бетонных смесей, шламов, структура потока значительно отличается от вышерассмотренной, так как вследствие наличия большого числа мельчайших частиц в гидросмеси вязкость ее становится больше вязкости транспортирующей жидкости (аномальные жидкости). Касательные напряжения в этой жидкости определяются по уравнению Шведова—Бингама [c.130]

Наиболее изученными соединениями типа являются халькогениды свинца (PbS, PbSe, РЬТе), крис таллизующиеся в гранецентрированной кубической решетке 0/J. Зонная структура — прямая, причем абсолютные экстремумы зон расположены на краю зоны Бриллю-эна в направлении [111] (см. рис. 22.181). Вблизи экстремумов поверхности постоянной энергии представляют собой эллипсоиды вращения (их эквивалентное число равно 4 для каждой зоны). Валентная зона расщеплена на две подзоны нижняя из них (подзона тяжелых дырок) имеет максимум внутри зоны Бриллюэна на осях [111] и проявляет себя в материалах р-типа при повышенных температурах (для РЬТе при 7 400 К). Халькогениды свинца обладают аномально высокой диэлектрической проницаемостью. [c.517]

Ясно, что подобная структура весьма нестабильна. При после-ующем рекристаллизационном отжиге рекристаллизация протекает райне неоднородно по скорости в разных макро- и микрозонах, [еоднородность будет еще усиливаться разным состоянием и ха-актером распределения частиц второй фазы. Совокупность этих словий может привести к аномально крупному локальному росту 2рен в области малых ( критически ) и средних (второй макси-ум) степеней деформации. [c.399]

Вода обладает многими специфическими свойствами, имеющими ярко выраженный аномальный характер. Все они - следствие особенностей структуры воды и развитости в ней водородных связей. Плавление твердой воды - льда - сопровождается не расширением, а сжатием, а при замерзании воды объем льда значительно увеличивается. Как известно, подавляющее большинство веществ при плавлении расширяется, а при затвердевании, наоборот, уменьшает свой объем. Аномально также влияние температуры на изменение плотности воды при росте температуры от 273 до 277 К плотность увеличивается, при 277 К она достигает максимальной величины, и только при дальнейшем повышении температуры плотность воды начинает уменьшаться. Зависимость теплоемкости воды от температуры имеет экстремальный характер. Минимальная теплоемкость достигается при температуре 308,5 К и вдвое превышает теплоемкость льда, а при плавлении других твердых тел тегаюемкость изменяется незначительно. Удельная теплоемкость воды аномально велика, она равна 4,2 Дж/(г К). Вязкость воды в отличие от вязкости других веществ растет с повьцнением давления в интервале температур от 273 до 303 К. Вода имеет температуру плавления и кипения, значитель- [c.186]

При транспортировании глинистых растворов, бетонных смесей, шламов И Т. и. структура потока значительно отличается от вышерассмотренных, так как вследствие наличия большого числа в гидросмеси мельчайших частиц ее вязкость становится большей вязкости транспортирующей жидкости (аномальные жидкости, см. гл. I, 2). Касательные напряжения в такой жидкости определяются по уравнению Шведова — Бингама [c.128]

На рис. 109 сопоставлены схемы наиболее глубоких термов KI. all и S III и указаны линии, возникающие при переходах между ними. У KI порядок расположения термов тот же, что у Na I и Li I и сходных с ними ионов наиболее глубоким является терм S, затем идут термы и т. д. У Са II наиболее глубокий терм Ю располагается уже глубже наиболее глубокого терма Р° соответственно с этим наблюдается ряд особенностей в структуре спектра линии берг йа овскоЙ серии аномально смещены в сторону коротких длин волн. У S III терм является наиболее глубоким он играет роль нормального. Весь спектр получает своеобразную структуру резонансными линиями являются линии 3d —4р2р . Схема [c.232]

На стали Х18Н9Т получены противоположные результаты наибольшая скорость ползучести зафиксирована при кручении, минимальная — при осевом растяжении [103]. Аномальное поведение стали Х18Н9Т связано с малой стабильностью ее структуры, при испытаниях на ползучесть при 600 °С происходит интенсивное выделение из твердого раствора вторичных фаз (ст-фаза, МззСб). [c.164]

Наблюдаемое аномальное увеличение длины образцов, охлаждаемых под действием внешнего напряжения, обусловлено эффектом сверхпластичности металла, имеющим место на начальных этапах развития мартенситного у->е-превращения. С ростом количества образующейся е-фазы в структуре образца происходит быстрое затухание эффекта сверхпластичности. Дальнейшее увеличение действующего на образец напряжения вызывает рост аномалии, Аб - е. Температура начала аномального удлинения образцов непрерывно повышается с ростом величины приложенных напряжений (рис. 2, а, б), что является следствием повышения температуры начала у- е-превращеыия под действием внешних напряжений. [c.109]

Понятно, что тщательный анализ экспериментов должен подтвердить подобные утверждения, если только на экспериментальные данные действительно влияет, как мы это считаем, указанная структура движения. Из приведенных нами утверждений следует невозможность последовательного истолкования понятий положение электрона и траектория электрона если все же попытаться сохранить эти понятия, то они неизбежно окажутся противоречивыми. Это противоречие настолько резко, что возникает сомнение, может ли вообще быть понята сущность движения в атоме с помощью пространственно-временной формы мышления. С философской точки зрения, я считаю решение вопроса в подобном духе равносильным полному поражению, так как мы в действительности не можем изменить своих методов мышления и все, что не познаваемо с помощью этих методов, не может быть понято вообще. Подобные случаи, возможно, существуют, но я не верю в то, что к ним относится и проблема структуры атома. С нашей точки зрения, нет никаких оснований для подобных сомнений, хотя, или лучше сказать потому, что их причина вполне понятна. Подобным образом мог бы также потерпеть крушение сторонник геометрической оптики, подходя в своих опытах к явлениям дифракции и используя понятие луча, оправданное макроскопической оптикой этот оптик мог бы в конце концов тоже прийти к мысли, что законы геометрии неприменимы к явлениям дифракции, поскольку считаемые им прямыми и независимыми друг от друга световые лучи при этих явлениях каждый раз замечательным образом закручиваются в однородной среде и заметно влияют друг на друга. Я считаю, что здесь имеет место очень тесная аналогия. Даже для необъяснимых закручиваний в атоме эта аналогия сохраняет силу — вспомним о внемеханическом принуждении , придуманном для объяснения аномального эффекта Зеемана. [c.691]

Однако в чугуне средней эвтектичности кремнием обогащены также осевые зоны дендритов избыточного аустенита ( обратная дендритная микроликвация Si). Поэтому иногда и здесь выделяется феррит, залегая вдали от графитных включений. Такой феррит неверно называли первичным . Как и нормальный феррит, такой аномальный феррит является эвтектоидным и лишь своим расположением подчеркивает, делает более зримой первичную дендритную структуру сплава. [c.11]

Вследствие химической неоднородности аустенита дисперсность перлита в чугуне обычно изменяется в широком диапазоне даже в пределах одного микрополя. В чугуне часто наблюдается аномальная структура эвтектоида с разрежением пластинок перлита. Участки такого псевдоперлита наблюдаются преимущественно по осям первичных дендритов и местами переходят в поля аномального феррита. В случае замедленного охлаждения чугунной отливки в критическом интервале, оси дендритов с аномальной структурой перлита, будучи обогащены кремнием, освобождаются от цементита перлита и становятся практически чисто ферритными. [c.15]

Изучение структурных и энергетических закономерностей пластической деформации в приповерхностных слоях материалов в сравнении с их внутренними объемными слоями имеет важное значение для развития теории и практики процессов трения, износа и схватывания. При этом следует отметить, что. поверхностные слои кристаллических материалов имеют, как правило, свои специфические закономерности пластической деформации. Так, например, в работе [11 при нагружении монокристаллов кремния через пластичную деформируемую среду силами контактного трения было найдено, что в тонких приповерхностных слоях на глубине от сотых и десятых долей микрона до нескольких микрон величины критического напряжения сдвига и энергии активации движения дислокаций значительно меньше, чем аналогичные характеристики в объеме кристалла. Было также показано [2], что при одинаковом уровне внешне приложенных напряжений по поперечному сечению кристалла в радиусе действия дислокационных сил изображения эффективное напряжение сдвига значительно выше, чем внутри кристалла. Поэтому поверхностные источники генерируют значительно большее количество дислокационных петель и на большее расстояние от источника по сравнению с объемными источниками аналогичной конфигурации и геометрии при одинаковом уровне внешних напряжений. Высказывалось также предположение, что облегченные условия пластического течения в приповерхностных слоях обусловлены не только большим количеством легкодействующих гомогенных и различного рода гетерогенных источников сдвига [3], но и различной скоростью движения дислокаций у поверхности и внутри кристалла [2]. Аномальное пластическое течение поверхностных слоев материала на начальной стадии деформации может быть обусловлено действием и ряда других факто-зов, например а) действием дислокационных сил изображения 4, 5] б) различием в проявлении механизмов диссипации энергии на дислокациях, движущихся в объеме кристалла и у его поверхности причем в общем случае это различи е, по-видимому, может проявляться на всех семи фононных ветвях диссипации энергии (эффект фононного ветра, термоупругая диссипация, фонон-ная вязкость, радиационное трение и т. д.) [6], а также на электронной [71 ветви рассеяния вводимой в кристалл энергии в) особенностями атомно-электронной структуры поверхностных слоев и их отличием от объема кристалла, которые могут проявляться во влиянии поверхностного пространственного заряда и дебаевского радиуса экранирования на вели- [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...