Вине уравнение

В условиях, когда выполняется приближенная формула Вина, уравнение (15) приводится к более простому виду [c.356]

Это выражение для закона Планка. Он устанавливает связь между энергией, приходящейся на единичный интервал частот при частоте V в замкнутом параллелепипеде с объемом V, и температурой стенок. Как и следовало ожидать, закон Планка в пределе низких частот переходит в закон Рэлея — Джинса, а в пределе высоких частот — в закон Вина. Интегрирование уравнения Планка по всем частотам приводит к закону полного излучения Стефана — Больцмана. Полная энергия 0 в той же полости выражается как [c.314]

Подставив это значение в формулу Вине и решив уравнение относительно Рг, получим [c.27]

При движении материальной точки под действием центральной силы Р удобно пользоваться дифференциальными уравнениями движения в полярных координатах или формулой Вине [c.30]

Проинтегрировав дифференциальное уравнение (10), мы определим искомое уравнение траектории спутника в полярных координатах. (Дифференциальное уравнение (10) можно было непосредственно получить, воспользовавшись формулой Вине [c.69]

Максимальная интенсивность излучения при повышении температуры смещается в область коротких волн, что видно из закона Вина, выражаемого уравнением [c.184]

Закон Вина вытекает из общего уравнения (14-10), однако смещение максимумов было найдено Вином до появления закона Планка. [c.184]

Биквадратные уравнения 121 Вином Ньютона 74—7Г> [c.547]

При значениях .Г<Сг единицей в уравнении (3-5) можно пренебречь. Это приводит к известной формуле Вина, часто используемой в силу большей простоты вместо уравнения Планка [c.36]

Раскрыв эти соотношения на основе уравнения Вина, получим следующие уравнения для расчета температур Гс и Г излучателя (принято, что Х2> ч) [c.45]

Вращающийся сектор представляет собой металлический диск с несколькими срезанными сегментами. Диск вращается вокруг своего центра так, что пучок света прерывается 30— 40 раз в 1 сек. Если 6 — полный суммарный угол срезанных участков, то интенсивность излучения, попадающего на пирометр, уменьшается в 9/2 раза. Из уравнения Вина следует, что [c.115]

Подставляя в формулу (9.20) выражение для определения яркости по закону Вина, получаем уравнения, описывающие соответственно по- [c.332]

Хотя справедливость и номинальная значимость уравнения (41) еще не доказаны, уже возможно сделать предварительный вывод о том, что теория, в основе которой лежит движение вин- [c.284]

Для этого при измерении яркостной температуры ленточной лампы по силе проходящего через нее тока необходимо вносить поправку на поглощение света в оптических деталях, расположенных между лампой и пламенем. Поправка определяется по уравнению, основанному на формуле Вина [c.364]

Между предельными случаями, соответствующими применимости формул Рэлея — Джинса (9.16) и Вина (9.24), лежит обширная область, в которой и находится максимум кривой спектрального распределения. При повышении температуры этот максимум в согласии с законом смещения (9.7) сдвигается в сторону коротких волн, причем значение постоянной Ь в (9.7) может быть теперь найдено из решения трансцендентного уравнения (см. задачу 1) [c.431]

Другие элементарные решения задач на кручение призматических стержней. При изучении задачи о кручении Сеи-Венан рассмотрел несколько решений уравнения [133] в вине целых полиномов. [c.263]

Из уравнения (10) непосредственно вытекает то факт, что отношение интенсивностей для двух частот, подчиняющихся закону Рэлея — Джинса, не зависит от температуры. Поэтому с помощью измерений в инфракрасной области спектра нельзя получить цветовой температуры. Но если выполняется закон Вина, мы имеем [c.298]

В а й н ш т е й н л. А., Эпектройшгнит- верхности. На поверхности реального ности раздела. Образование и развилки Ф ш и ц Е м. Элек5оданамка сплош- кристалла всегда есть слой окисла, тие зародышей новой фазы в первона-ных сред, М., 1959. И. Г. Кондратьев, адсорбированные атомы, структурные чально однородной среде, находящей-ПОВЕРХНОСТНЫЕ СВОЙСТВА ПО- дефекты и т. п. Это приводит к появ- ся в метастабильном состоянии, также Л У ПРОВОДНИКОВ, свойства, обус- лению дополнит. П. с. с волновыми определяется П. я. (с этим связано половленные поведением носителей заря- ф-Циями, имеющими максимум на по- вышение растворимости малых капель да (электронов и дырок) вблизи гра- верхности или вблизи неё и затухаю- и кристалликов и повышение над ними ницы раздела полупроводника с др. Щими по мере удаления от неё (у р о в- давления насыщенного пара см. Яель-средой. На поверхности существуют Шокли). вина уравнение). [c.553]

Очевидно кривизну в заданных точках кинематических поверхностей осгювных видов с плоскими производящими линиями можно определить, например, построив индикатрису Дюпена для точек вин toboi о юра, вводя в расче1ные уравнения соответствующие параметры [c.412]

Вебера—Шмидта уравнение 95, 96 Взаимодействия потенциал 79, 80 Взаимонндуктивность 125 Вина закон смещения 312, 314, 320 Вириальное уравнение состояния 76. 77 Внриальные коэффициенты 77, 86, 100 [c.444]

Этот вывод можно было получить из выражения для радиального ускорения (см. формулу (1) предыдущей задачи), не пользуясь формулой Вине, непосредственным дифференцированием уравнения эллипса (1) но времени. Одна1со этот путь более длинный. [c.353]

Доказательство. Необходимость. Первый и второй законы Кеплера позволяют сделать вывод, что орбита каждой планеты есть плоская кривая, и для нее имеет место интеграл площадей относительно Солнца. Из теоремы 3.7.7 следует, что тогда сила взаимодействия планеты с Солнцем — центральная с центром в Солнце. Постоянная площадей для планет не равна нулю, и мы можем воспользоваться формулами Вине. Выберем по.пярные координаты с центром в Солнце и полярную ось направим в точку орбиты, ближайщую к Солнцу (перицентр орбиты). Полярный угол, полученный таким способом, обозначим п. Он называется истинной аномалией. Уравнение эллипса в полярных координатах имеет вид [c.256]

Из-за неопределенности функции F( ) решение этого уравнения невозможно. Однако бесспорно, что если решение существует, то в результате должно получиться некоторое значение i = с/(/. акс ) = onst, определить которое в рамках термодинамики нельзя. Таким образом, получена зависимость (8.14), постулируемая законом смещения Вина. Так же как и при исследовании закона Стефана—Больцмана, открывается возможность проверки правильности выбора F(q) сравнением решения этого уравнения с опытным законом Вина (8.14). [c.411]

В 1913 г. Вин [23] писал Данные теории излучения и новейшая теория теплоемкости доказали, что электронная теория металлов должна быть построена па существенно новой основе . Вин установил ряд важных положений, которые и в иастояш,ее время существенны для понимания электронной проводимости, и показал, что говорить о наличии эффективно свободных электронов в атомной решетке моншо только в том случае, если эти элс1 троны обладают скоростью V, которая не зависит от температуры и остается неизменной вплоть до абсолютного нуля. На основании опытов Камерлинг-Оннеса при очень низких температурах Вин пришел к выводу, что если структура решетки полностью регулярна, то проводимость металла должна быть бесконечно большой. При более высокой температуре колебания атомов металл должны нарушать периодичность решетки и приводить к столкновениям атомов с электронами проводимости. Основываясь па уравнении Друде [c.157]

Для того чтобы определить конкретные значения Ямакс при задании различных температур Т, необходимо знать величину Ь, называемую постоянной Вина. Однако ее численное значение не может быть определено на основании написанных выше уравнений, так как сам вид функции f( lXT) остался неизвестным. Поэтому нахождение Ь может быть осуществлено экспериментальным путем на основании опытных данных по распределению спектральной объемной плотности равновесного излучения по длинам волн, полученному для какой-либо температуры. Теоретические исследования Планка, предпринятые па принципиально новой основе, позволили в дальнейшем найти конкретный вид функции f(v/T) и произвести независимое определение Ь. В соответствии с современными данными ее значение равно [c.71]

Заменяя в уравнении (2) эффективные излучения Еэфх (S) и излучение черного тела Едх (Ю их выражениями по закону Вина, получим следующую зависимость, связывающую температуру любой точки N внутреннего цилиндра Т (Л/) с эффективными температурами Т фх (S) всех зон внешнего цилиндра и эффективной температурой в точке /V Пфх(Л/) [c.151]

Уравнение (1-32) является математическим выражением закона смещения Вина и строго справедливо лишь для абсолютно черного тела. Для нечерных тел могут иметь место заметные отклонения от формулы (1-32), связанные, главным образом, с характером зависимости степени черноты тела от длины волны излучения. [c.25]

Аналогичный расчет был произведен на основе экспериментальных данных, полученных при извлечении винной кислоты из отходов виноделия смолой ЭДЭ-10 в динамических условиях. Опыты проводились в стеклянной колонне диаметром 22 мм и высотой 230 мм, начальная концентрация раствора с =Ъ г л при температуре 40° С и скорости потока W =0,008 Mj eK. При этом снималась выходная кривая и рассчитывалось общее количество поглощенного вещества А. Подставляя значения величин, входящих в уравнение (1), из экспериментальных данных находили значение р. Оказалось, что отклонение опытного значения р от расчетного составляет всего лишь 2%, что вполне допустимо для расчетов. Тогда объем смолы на основе опытных данных будет [c.150]

В промышленных масштабах производится большое количество различных сополимеров винилиденхлорида, но гомополимер вини-лиденхлорида применяют в ограниченных количествах из-за трудной его растворимости и ограниченной стойкости к действию тепла и солнечного света. Мономер винилиденхлорида можно получить термическим разложением трихлорэтана с одновременным выделением соляной кислоты этот процесс можно представить уравнением 8 [c.556]

Матрицу этого уравнения J°= [F j ], i = 1,г, j. = 1,m + 1,спо-мощыо процесса Грамма—Шмидта представим в виде (1.1.19), тл. в вине произведения матрицы ортогонализации if порядка г и ортогональной матрицы Р размера г X (т -t- 1), строками которой являются векторы (% = 1,.... г ) ортонормированного базиса подпространства +j [c.68]

Найдите максимум р в зависимости от X. Покажите, что длина волны Хм, соответствующая максимуму рх, удовлетворяет соотношению ХмТ = = h fky (закон смещения Вина), где у определяется из уравнения 5[1—ехр(—У)] = У- Найдите приближенное значение у из этого уравнения ( / = 4,965). [c.105]

Цветовая пирометрия.. Анализ уравнения Планка, частная его формулировка в виде соотношений Вина свидетельствуют о том, что по мере повышения температуры тела ценю тяжести кривой его излучения смещается в сторону более коротких волн. Таким образом, можно определять температуру по характеру распределения энергии в спектре излучения тела. Первоначально предполагалось определять температуру по цвету излучения. Поэтому температура, определяемая таким образом, была названа цветовой, а совокупность методов такой термометрии — цветовой пиро.метрией. Цветовая пирометрия основывается исключительно на качественном характере распределения энергии излучения по спектру. Ниже приведены формулировки цветовой температуры (по Рибо). [c.320]

Расчет энергии излучения абсолютно черного и серых излучателей. Энергия рассчитывается по уравнениям Планка, Вина, Кирхгофа и Стефана — Больцма-10 на. В совре.менных условиях высокой оснащенности устройствами электронного счвтз с помощью простейшей счетной машины можно скорее получить искомый результат, чем по таблицам, приведенным в старых справочных изданиях. В качестве аргумента удобно выбирать произведение ХТ. Результаты расчетов по такому аргументу представлены на рис, 9.3. [c.322]

Для надрезанных дисков Винн и Вундт (1958 г.) вывели уравнение, основываясь на исследованиях Бови (1956 г.), которые он выполнил для бесконечной пластины с отверстием, подверженной двухосному растяжению. В отверстии были расходящиеся в стороны трещины. Для диска с двумя диаметрально противоположными надрезами в зоне центрального отверстия это уравнение имеет вид [c.111]

При погружении в кислый раствор соли никеля изделий из цинка и его сплавов происходит взаимное вытеснение никеля цинком вследствие различных их потенциалов, по уравнению реакции Zn- -NiS04=ZnS04+Ni. Пленка никеля неплотно пристает к поверхности, легко отслаивается вместе с электролитическим осадком никеля, а раствор загрязняется цинком, который резко ухудшает качество никелевого покрытия. Поэтому при непосредственном никелировании изделий из цинка и его сплавов очень важно, чтобы потенциал катода достигал значений выше стационарного потенциала цинка в никелевом растворе. Это осуществляют добавлением к никелевому электролиту лимонной, винной, фосфорной кислот или их солей (около 1 г-экв/л), образующих комплексные соединения с никелем и тем самым смещающих потенциалы никеля в сторону более отрицательных значений. На практике при никелировании изделий из цинкового сплава, содержащего около 4% А1 (литье под давлением) чаще применяют предварительное меднение из цианистого электролита, так как добавление указанных выше кислот или их солей не всегда приводит к положительным результатам. [c.281]

Из краткого изложения содержания Положения о международной температурной шкале вытекает, что эта шкала обладает достаточной простотой воспроизведения. Кроме того, рекомендованные Положением методы обладают значительно большей надежностью, чем измерения температур с помощью газового термометра и, следовательно, международная шкала обладает лучшей воспроизводимостью, чем термодинамическая, осуществляемая газовым термометром. — На 8-й Генеральной конференции в 1933 г. и в 1948 г., на 9-й Генеральной конференции в Положение внесены некоторые изменения. Для температуры затвердевания серебра. предложено яначение 960,8° вместо ранее установленного 960°,5. Воспроизведение участка шкалы выше 1063° С предложено осуществлять не по яриближенной формуле Вина, а по уравнению Плап ка, дающему прекрасное согласование с термодика.мической шкалой. [c.34]

Уравнение (VTII, 1) носит название формулы Вина и спра"- [c.274]

Последняя, седьмая, глава посвящена исследованию контактных задач вязкоупругости для полосы с тонким покрытием вин-клеровского типа. В ней даны основные уравнения теории ползучести неоднородно-стареющих и нелинейно-стареющих тел получено асимптотическое решение задачи о равновесии на жестком основании топкого стареющего слоя. Далее, на основе этих результатов поставлена и решена контактная задача для составного неоднородно-стареющего по глубине основания (винкле-ровское покрытие на полосе или полуплоскости). Наконец, рассмотрена задача о вдавливании штампа в упругий слон, армн )о- [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...