Точка основная (полюс)

Точка основная (полюс) 229, 233, 239, 289 [c.351]

Назовем начало О подвижной системы основной точкой или полюсом-, угол ф будет в таком случае углом поворота вокруг полюса. [c.229]

Чтобы определить положение твердого тела в пространстве, зададим прежде всего положение какой-нибудь одной его основной точки , или полюса О (рис. 193), при помощи вектор-радиуса Го этой точки или ее координат хо, I/o, 2о). Тело может вращаться около фиксированного положения полюса О, поэтому для определения положения тела в пространстве нужно еще задать три эйлеровых угла тела по отношению к системе оси кото- [c.281]

Зацепление, в котором оба звена совершают плоское движение, параллельное одной и той же неподвижной плоскости, называется плоским. Для плоского зацепления вместо сопряженных поверхностей можно рассматривать сопряженные профили, т. е. кривые, получаемые в сечении сопряженных поверхностей плоскостью, параллельной плоскости движения. Мгновенный центр вращения в относительном движении звеньев плоского зацепления, как уже указывалось в 18, принято называть полюсом зацепления. Относительная скорость точки контакта профилей перпендикулярна радиусу-вектору, соединяющему эту точку с полюсом зацепления. Поэтому основная теорема плоского зацепления принимает следующий вид [c.405]

Выражения (8.4) показывают, что положение твёрдого тела опреде-Мется двенадцатью величинами тремя координатами х , у , так намываемой основной точки, или полюса, и девятью косинусами Но мы [c.75]

Очевидно, что контур ядра сечения может быть построен графически по точкам, являющимся полюсами касательных к контуру сечения. Однако в случае, когда контур сечения является многоугольником, более удобным представляется другой способ, основанный на свойствах полюсов и нейтральных осей, вытекающих из двух основных положений. Пусть на нейтральной оси, соответствующей полюсу А вг, ву), [c.253]

Возьмем в первом положении жидкой частицы две любые точки О н Л (рис. 1) одну из них, например О, примем за основную (полюс) [c.9]

Для других положений механизма Ущ Ф > О, так как сами скорости Ох и V2 геометрически не равны друг другу. Неравенство скоростей Ух и Уз объясняется тем, что для этих положений механизма они, оставаясь перпендикулярными к радиусам и Кг, составляют некоторый угол. В результате имеет место качение и скольжение профилей зубьев в направлении их общей касательной ТТ. Лишь в полюсе зацепления зубья катятся один по другому без скольжения. В остальных точках контакта скорость тем больше, чем дальше отстоят эти точки от полюса зацепления. Скольжение является основной причиной потерь на трение и износа зубьев. [c.90]

Для усиления размагничивающего действия реакции якоря к увеличения насыщения той части полюса, поток которой желательно поддерживать при нагрузке неизменным, в генераторах с расщепленными полюсами обе части каждого полюса разделены (расщеплены) на два полюса одинаковой полярности, которые располагаются вдоль окружности якоря один за другим (Л г и Nis, 5г и Sjx, рис. 32).Таким образом, генератор с расщепленными полюсами, имея четыре основных полюса, в магнитном отношении является по существу двухполюсной машиной, так как каждая пара одноименных полюсов, расположенных рядом, образует один расщепленный полюс Лр или Sp (см. рис. 32). Поэтому генератор с расщепленными полюсами имеет лишь одну нейтраль, расположенную перпендикулярно оси, проходящей между парой одноименных полюсов. На этой нейтрали на принципиальной электрической схеме (см. рис. 32) размещены основные щетки генератора а и Ь, между ними расположена дополнительная третья щетка с (см. рис. 31 и 32). [c.67]

Основные формулы А. г. На плоскости. 1. Соотношение между декартовыми и полярными координатами точки, если полюс совпадает с началом прямоугольной декартовой системы координат, а полярная ось с осью Ох [c.368]

В показанном на рис. 22.10 исходном положении двух эвольвент и их общая нормаль п — п проходит через полюс зацепления Р и одновременно касается основных окружностей Si и Sj. Представим себе, что колеса повернулись и эвольвенты заняли новое положение. Нормаль к эвольвенте 5, в этом положении должна быть касательной к основной окружности St, нормаль к эвольвенте 5 должна касаться основной окружности S.2. Так как в точке касания эвольвент нормаль должна быть общая, то она должна одновременно касаться и той и другой основной окружности, и, таким образом, при вращении колес их общая нормаль не меняет своего положения и все время проходит через полюс зацепления Р. Следовательно, передаточная функция Ui2 от колеса 1 к колесу 2, равная [c.435]

Выведем зависимость между г, 1п. z, % н х. Так как мы предположили, что полюс зацепления Р при сдвиге рейки не изменял своего положения, то из рис. 22.36 следует, что основная окружность после смещения будет иметь в качестве центра точку, которую мы получим, если в точке В восставим перпендикуляр к линии зацепления п—п и найдем точку Oi как точку пересечения этого перпендикуляра с линией РО. Из подобия треугольников получаем [c.460]

Для определения ускорений точек и угловых ускорений звеньев плоского механизма применяется теорема об ускорениях точек плоской фигуры и ее следствия. Имеются два основных случая определения ускорения точки звена механизма по ускорению другой точки этого звена, принимаемой за полюс. [c.269]

Утверждения, касающиеся законов изменения этих функций, носят название основных теорем классической механики, а утверждения, касающиеся условий, при которых эти функции сохраняются неизменными, называются законами сохранения. Далее в формулировках основных теорем будут использоваться два вектора, которые определяются совокупностью сил, действующих на все точки системы / —главный вектор сил системы и /Ио— главный момент сил систем ы относительно некоторого полюса О. [c.67]

Скорости точек плоской фигуры. Пусть плоская фигура движется по отношению к основной системе отсчета (рис. 96), в которой положения полюса А и произвольной точки /И определяются соответственно радиусами-векторами рд и р . Тогда в любой момент времени между векторами р . и г = AM имеет место соотношение Ртц = Рл4 [c.107]

Аналитическое рассмотрение движения плоской фигуры в ее плоскости. Пусть плоская фигура движется по отношению к основной (неподвижной) системе осей Q t (рис. 130). Примем точку А за полюс и свяжем с фигурой подвижную систему осей Аху. Тогда положение фигуры в любой момент времени будет определено, если будут известны координаты т] полюса А и угол ф между осями Ох и Й . Чтобы знать движение фигуры, надо знать зависимости [c.127]

Проведем теперь общее доказательство независимости вращения фигуры от выбора полюса. Пусть произвольная плоская фигура движется в своей плоскости относительно основной системы координат хОу (рис. 139). Сначала выберем за полюс точку Е и построим систему координат х Еу, которая будет двигаться вместе с фигурой. Переносное поступательное движение будет характеризоваться движением точки Е, а относительное вращательное движение — изменением угла ф между осями Ох и Ex. Затем повторим то же самое движение фигуры, но за полюс выберем какую-либо другую точку, например точку L, и построим на фигуре систему координатных осей xf Ly", параллельных осям х Еу. Тогда переносное поступательное движение фигуры будет характеризоваться движением точки L, отличающимся от движения точки Е, а относительное вращательное движение фигуры будет характеризоваться изменением угла между [c.218]

На рис. 14.10 показаны три проекции начальных цилиндров винтовой передачи с радиусами г .] и и концентричные им основные цилиндры с радиусами r i и rir>. Винтовые линии на начальных цилиндрах показаны в положении касания в точке Р — полюсе зацепления, п — п — нормаль к ним. Общая касательная т —т составляет с осями колес соответственно углы Pi,, и сумма Koropiiix равна углу 2. [c.396]

Построить картину зубчатого зацепления. Для этого на кальке на.мечают межосевую линию (см. рис. II.5.2), циркулем наносят основные окружности, проводят линию зацепления и отмечают точкой Р полюс зацепления. [c.49]

Дифференциальные уравнения движения свободного твердого тела. Пусть требуется найти движение свободного твердого тела относительно неподвижной системы координат OaXYZ. Согласно теореме Шаля (п. 21), любое движение твердого тела можно рассматривать как совокупность поступательного движения, определяемого движением произвольной точки тела (полюса), и движения тела вокруг этой точки как неподвижной. При описании движения полюс желательно выбрать так, чтобы его движение определялось наиболее просто. Из основных теорем динамики следует, что за полюс удобно взять центр масс. Действительно, согласно теореме о движении центра масс, последний движется как материальная точка, к которой приложены все внешние силы системы, а теоремы об изменении кинетического момента и кинетической энергии для движения вокруг центра масс (см. определение этого понятия в п. 81) формулируются точно так же, как и для движения вокруг неподвижной точки. [c.214]

Основные динамические величины, характеризующие движение твёрдого тела. Пусть Oxyz — неподвижная система координат и — система координат, имеющая начало в произвольной точке, или полюсе А тела, и неизменно связанная с телом (см, пример 76 на стр. 273) пусть, кроме того, AXYZ — система осей, имеющих начало в той же точке А и параллельных осям неподвижной системы Oxyz (фиг. 136). Рассмотрим произвольную частицу /м, тела. Назовём её радиусы-векторы в неподвижной и подвижной системах соответственно и р радиус-вектор начала А подвижной системы, проведённый из начала О [c.490]

Применим изложенный выше прием вычерчивания эвольвенты к построению эвольвентного зацепления. Пусть точки 0 и 0 будут (рис. 422) центрами колес. На линии центров выбираем точку Р — полюс зацепления, руководствуясь заданным передаточным отношением (см. стр. 386). Окружности радиусов и г , проходящие через Р, будут делительными или начальными окружностями проектируемых колес. Через точку Р под углом а проводим линию зацепления pip2 и опускаем на нее перпендикуляры из центров Oj и Оа. Эти перпендикуляры будут радиусами и Гог основных окружностей, которые и проводим через точки р и ра. Более точно все построение можно выполнить так. По радиусам и г , руководствуясь формулой (7), находим [c.416]

Ото отношение, в свою очередь, равно отношению радиусов rj окружностей, проведенных через точку Р (полюс зацеиления). Окружности радиусов п при зацеплении катятся одна по другой без скольн(ения (начальные окружности). Угол а наклона линии зацепления называют углом зацеиления пары. Если сделать участии эвольвент профилями зубьев двух зубчатых колес, обеспечив при этом равенство основных шагов (а следовательно, и шагов но начальным окружностям), то получим два сопряшен-пых зубчатых колеса. [c.314]

Сформулируем кратко основные положения построения диаграммы перемещения узлов для системы с одной степенью свободы. Заданное смещение какого-либо узла системы изображаем вектором, исходящим из произвольно выбранной точки, называемой полюсом. С полюсом совмещаем неподвижные узлы системы. Смещенное положение каждой внеопорной точки системы определяем пересечением перпендикуляров к соответсвующим стержням системы. Определяя таким образом смещенное положение каждой точки, получаем в результате диаграмму перемещения узлов. [c.23]

При обработке колеса этой новой рейкой полюс профилирования займет новое положение, переместившись из точки Р в точку Р. Полюс Р лежит на пересечении линии центров с нормалью к новому профилю рейки, касательной к той же основной окружности нарезае.мого профиля. Обработка происходит при качении начальной прямой 3 рейки по новой начальной окружности 4 колеса, отличной от его делительной окружности 2. Полюс профилирования Р определяет положение начальной прямой новой рейки н новой начальной окружности колеса. Начальная прямая новой рейки не совпадает с ее средней линией. Радиус новой начальной окружности обработки колеса г, определим из следующего соотношения [c.721]

Вывод уравнения профиля фрезы. Представим себе процесс обкатки шлицевого валика рейкой, профиль которой требуется найти. На рис. 231 показаны два положения такой обкатки. В положении I профиль рейки и профиль детали касаются друг друга в точке Р полюса зацеплешя. В положении II рейка переместилась вправо на некоторый отрезок РВ. Точкой касания профилей рейки и детали будет уже точка С. Основным условием любого зубчатого зацепления рейки с колесом является качение без сколь- [c.286]

Выбрав произвольную точку М на прямой NN и покатив эту прямую в произвольном порядке, например, сначала по окружности II, а затем по окружности I без скольжения, мы увидим, что точка М прочертит на плоскости окружностей две эвольвенты— а Мах и ОгМог. По свойствам эвольвенты прямая NN является общей нормалью к полученным кривым в точке их касания М и проходит через точку Р — полюс зацепления. Следовательно, эти кривые являются сопряженными и, так как они удовлетворяют основной теореме зацепления, могут быть использованы в качестве очерчивающих кривых профилей зубьев. [c.92]

Для определения величины л1агннтного насыщения обычно применяют особые образцы и сложные установки с использованием специальных электромагнитов, крутильных весов и т. п. Однако величина магнитного насыщения может быть измерена с ногрешностью, не превышающей 3—5%, и на тороидальных образцах, используемых для определения точек основной кривой индукции [Л, 75]. Для этого тсроидальный образец с намагничивающей и. 1 и измерительной обмотками необходимо поместить между полюсами электромагнита, в зоне равномерного магнитного поля, так, чтобы плоскость то роида была параллельна плоскости полюсов. При пропускании тока по намагничивающей обмотке образца направления векторов напряженностей магнитных полей намагничивающей обмотки образца и электромагнита будут взаимно перпендикулярны. Величина магнитного поля электромагнита Я должна быть достаточной для доведения магнитного состояния образца до иасыще-ния. [c.155]

СВАРОЧНЫЙ ГЕНЕРАТОР С РАСЩЕПЛЕННЫМИ ПОЛЮСАМИ — генератор с падающей внешней характеристикой, получаемой благодаря взаимодействию намагничивающих сил параллельных обмоток возбуждения, питаемых от одной основной и одной дополнительной щеток, и якоря, причем намагничивающая сила якоря действует аналогично последовательным размагничивающим обмоткам. Генератор имеет четыре полюса, являющиеся по существу двумя расщепленными, так как одноименные нолюсы располагаются рядом. Такая конструкция имеет целью усилить размагничивающее действие реакции якоря и увеличить насыщение той части полюса, поток которой желательно поддерживать при нагрузке неизменным (как известно, поперечный поток реакции якоря подмагничивает одну половину полюса и [c.145]

Особенность строения металлических веществ заключается в том, что ОИН все построены в основном из таких атомов, у которых внешние электроны слабо связаны с ядром. Это обусловливает и особый характер химического взаимодействия атомов металла, и металлические свойства. Электроны имеют отрицательный заряд, и достаточно создать ничтожную разность потенциалов, чтобы началось перемещение электронов по направлению к положите.льио заряженному полюсу, создающее электрический ток. EioT почему металлы пв-ляются хорошими проводниками электрического тока, а неметаллы ими н< являются. Характерным электрическим свойством металлов является также и то, что с повышением температуры у всех без исключения металлов элокт]) -проводность уменьшается. [c.14]

Для колес без смещения Я = 2,25т d = d- -2m df = d—2,5m A A.j — линия зацепления (общая касательная к основным окруж ностям) ga—длина активной линии зацепления (отсекаемай окружностями вершин зубьев) П—полюс зацепления (точка касания начальных окружностей и одновременно точка пересечения линии центров колес с линией зацепления). [c.99]

Кардиоида и (рис. 4) — подара окружности р радиуса / , равного диаметру 27 основной окружности к относительно полюса О, т. е. это — геометрическое место оснований М и М перпендикуляров, опущенных из полюса О на касательные к окружности Р в точках Р и Р. Геометрические построения для разделения угла на три равные части основаны ш определении улитки Паскаля как подэры окружности, касающейся кривой в точках А и 7) (см. рис. 1, б), относительно полюса О. [c.22]

Основными кинематическими характеристиками движения являются скорость Ид и ускорение а полюса, определяющие скорость и ускорение поступательной части движения, а также угловая скорость со и угловое ускорение е вращения вокруг полюса. Значения этих величин в любой момент времени можно найти по уравнениям (79). Заметим, что если за полюс принять другую точку тела, например точку В (см. рис. 180), то значения Vg и а окажутся отличными от Va и Од (предполагается, что тело движется не поступательно). Но если связанные с телом оси, проведенные из точки В (на рис. 180 не показаны), направить так же, как и в точке А, что можно сделать, то значения углов ср, i 3, 0, а следовательно, и последние из уравнений (79) не изменятся. Поэтому и здесь, как ив случае плоского дв1шения, вращательная часть движения тела, в частности значения ш и е, от выбора полюса не зависят. [c.154]

Основная теорема зацепления. В зубчатых передачах вращение от одного колеса другому передается силами в точках контакта боковых поверхностей зубьев. Поверхности взаимодействующих зубьев зубчатых колес, обеспечивающие постоянное передаточное число, называют сопряженными поверхностями зубьев. Для получения таких поверхностей профили зубьев нужно очертить кривыми, подчиняющимися определенным законам. Эти законы вытекают из основной теоремы зацепления общая нормаль пп к профилям зубьев, проведенная через точку их касания, в любой момент зацепления проходит через полюс зацепления П, делящий межосевую линию О1О2 на отрезки, обратно пропорциональные угловым скоростям. [c.331]

Все ранее рассмотренные зависимоети справедливы и для плоской кинематической пары, так как плоско-параллельное движение является частным случаем пространственного движения. Вектор у,2 = — 21 будет направлен по касательной к профилям 1 и 2 и перпендикулярен к общей нормали п — п Из теоретической механики известно, что мгновенный центр вращения при относительном движении двух звеньев лежит на линии их центров. Следовательно, точка пересечения W нормали п — п и линии центров 0,0а являет, н мгновенным центром вращения звеньев / и 2 и называется полюсом. Геометрические места мгновенных центров вращения W, связанные с плоскостями профилей 1 и 2, образуют центроиды. Очевидно, центроиды будут соответствовать сечению плоскостью (uji — 12) аксоид поверхностей. Sj и 2, которым принадлежат профили. Для плоской кинематической пары математическое выражение основной теоремы зацепления также имеет вид и 2 Пц = 0. [c.93]

Так как расстояние от точки контакта К ДО полюса зацепления W изменяется от biW до Wb , то потери на трение в зацеплении переменны. Поэтому при определении среднего значения КПД зубчатого зацепления следует учитывать средние потерн мощности за время нахождения в зацеплении пары зубьев, используя среднее значение расстояния точки контакта зубьев от полюса зацепления W, выраженное через основной шаг Р и торцовый коэ4тфициент перекрытия ва (см. гл. 10) [c.329]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...