Градиент адиабатический

Остановимся теперь на возможности образования облаков в обширных равнинных местностях. Если в какой-нибудь местности имеется барометрический минимум (область низкого давления), то следствием этого будет концентрическое устремление воздуха в эту область низкого давления. От этого будет увеличиваться высота массы воздуха этой области, а температурный градиент вследствие притока с боков теплого воздуха будет приближаться все более и более к температурному градиенту адиабатического расслоения. Затем вследствие наступления на определенной высоте конденсации легко может возникнуть неустойчивость влажного воздуха. При дальнейшем поднятии конденсация будет значительно увеличиваться, что может иметь своим следствием продолжительное выпадение дождей. Возникающая при описанном явлении подъемная сила может привести к сохранению возникшего движения воздуха в течение многих дней (область дождливой погоды). [c.47]

Как известно, в атмосфере существуют конвекционные токи, непрерывно перемещающие воздух из верхних слоев в нижние, а из нижних в верхние. Когда воздух поднимается в верхние слои с более низким давлением, он адиабатически расширяется (ибо является плохим проводником теплоты) и его температура понижается. Считая воздух идеальным газом, вычислить высотный градиент температуры в атмосфере. [c.43]

При неизотермических условиях расчет процесса массопереноса осложняется появлением термодиффузионного потока вещества в пограничном слое. В большинстве случаев в пограничном слое существует температурный градиент и, следовательно, происходит термодиффузия. При адиабатических условиях, когда не- [c.455]

По значению вертикального градиента изменения температуры можно судить о том, насколько устойчиво состояние атмосферы, т. е. поднимется ли элемент воздушного столба, опустится ли на первоначальную высоту либо останется на той высоте, куда он был смещен. Адиабатический градиент представляет собой образцовую интенсивность изменений тем-пер атуры. В реальной атмосфере действительный вертикальный градиент температуры может быть в зависимости от сезона года мень- [c.324]

В быстротечных процессах с большими отрицательными градиентами давлений новые центры конденсации (ядра) появляются не только за счет присоединения каплями молекул и увеличения их диаметра до критического, но и благодаря уменьшению критического размера капли в процессе адиабатического расширения. Таким образом, общее число центров конденсации складывается как из капелек, которые в процессе гетерофазных флуктуаций перешагнули через критический диаметр, так и за счет капелек существующего распределения благодаря уменьшению величины критического размера. [c.35]

Рассмотрим вначале энергетические характеристики предельно неравновесных процессов, сопоставляя их с предельно равновесными. Отметим, что степень неравновесности зависит от многих факторов градиентов скоростей фаз, дисперсности среды, времени движения, начальных и граничных условий и т. п., причем для предельно неравновесного процесса энтропия среды остается постоянной. Предельно неравновесный процесс по этой причине условно может быть назван неравновесным изоэнтропийным. Постоянство энтропии обусловлено в этом случае отсутствием всех релаксационных процессов механического взаимодействия между фазами, тепло-и массообмена и др. (здесь не рассматриваются явления, характерные для однофазных сред потери в пограничном слое, потери от неравномерности скоростей в вязкой среде и т. п.). Таким образом, компоненты двухфазной системы меняют свое состояние независимо, как если бы они были разделены адиабатическими стенками. [c.124]

Отсюда следует, что в связи с существованием изоляции градиент температуры в стальной стенке Т 2 на координате х=0 очень мал и поэтому очень мал тепловой поток в изоляции. Сделав допущение, что д(2 х, ) дх =0, получим описание температуры в слое Я2> как в нагреваемой стенке с адиабатической оболочкой. [c.304]

Здесь, как и ранее, — геотермический градиент, а — адиабатический вертикальный градиент. Наиболее интересен расчет Лиса [9] ), который отметил, что функция [c.419]

Как видно, при любом градиенте давления относительная толщина потери энергии на непроницаемой адиабатической поверхности, расположенной за зоной теплообмена, при х- оо в области конечных чисел Рейнольдса становится близкой к единице. [c.585]

Термоупругое рассеяние обусловлено тем, что при упругих адиабатических сжатиях и расширениях температура тела соответственно повышается или понижается на АГ, Возникающие температурные градиенты выравнивают за счет теплопроводности температуру. При быстром движении дислокации по Одну сторону плоскости скольжения возникают области адиабатического сжатия, а по другую — расширения, что приводит к термоупругому рассеянию. [c.144]

Первый из них рассматривается в п. 3.1 на основе простейшей схемы Лоренца. В рамках такого представления процесс самоорганизации параметризуется следующими величинами внутренним параметром, который при переходе к закрытой подсистеме представляет плотность сохраняющейся величины сопряженным полем, сводящимся к градиенту соответствующего потока управляющим параметром, величина которого обусловлена внешним воздействием и определяет состояние системы. В рамках адиабатического приближения показано, что введенные таким образом сопряженное поле и управляющий параметр отвечают энтропии и внутренней энергии соответственно. В результате самоорганизация приводит к отрицательной температуре, величина которой монотонно спадает с ростом управляющего параметра. [c.79]

Совместное действие вращения Земли и горизонтальных градиентов плотности и скорости. Общая циркуляция атмосферы. а) Вопросы устойчивости. В 7 гл. I мы рассмотрели вопросы, связанные с устойчивостью расслоений атмосферы для случая покоя. Там было показано, что адиабатическое расслоение равносильно безразличному состоянию равновесия несжимаемое жидкости со всюду одинаковой плотностью (при адиабатическом расслоении каждая частица жидкости, будучи перемещена на новый уровень, не стремится вернуться на старый уровень). В конце 13 этой главы мы ввели для газа, т.е. для сжимаемой жидкости, понятие потенциальной температуры. Для расслоенного газа, подверженного действию силы тяжести, потенциальная температура играет такую же роль, как плотность для расслоенной несжимаемой жидкости. При адиабатическом расслоении, которое, согласно сказанному, является безразличным состоянием равновесия, потенциальная температура, на основании ее определения, имеет постоянное значение. Следовательно, об устойчивости расслоения атмосферы можно судить по быстроте возрастания потенциальной температуры с высотой. Поверхности равной потенциальной температуры в идеальном случае расположены горизонтально. Однако в том случае, когда температура изменяется также в горизонтальном направлении, эти поверхности наклонены к горизонту. При сильной вертикальной устойчивости этот наклон весьма мал. [c.514]

Подставляя это значение в последнее равенство для Д, получаем для адиабатического температурного градиента [c.39]

Как мы только что видели, адиабатическое расслоение соответствует безразличному равновесию. Но для адиабатического расслоения температурный градиент Д = 0,98°/100 м (соответственно равенству = л=1,405). Так как, с одной стороны, пС у. соответствует устойчивости, а с другой стороны, для пс у. согласно равенству (13а) Д <]0,98 /100 л/, то, следовательно, для [c.40]

Примем для адиабатического расслоения температурный градиент приближенно равным [c.40]

Температурный градиент при адиабатическом расслоении может быть определен и для насыщенного воздуха (100"/о относительной влажности) для слоев, близких к поверхности земли, он имеет значение, равное примерно половине значении для сухого воздуха для более же высоких слоев разница по сравнению с сухой адиабатой получается меньшей что объясняется меньшим содержанием водяных паров при более низкой температуре. [c.41]

Наоборот, если передвигается с высоты на высоту Л масса воздуха Л , то ее температура делается равной и после смешения ее с массой воздуха A получается температура Из фиг. 24 видно, что температурный градиент благодаря явлениям смешения приближается к градиенту, соответствующему адиабатическому расслоению. [c.44]

Поскольку дислокации в кристаллах германия и кремния вызываются в основном тер.мическими напряжениями, возникающими из-за неравномерного охлаждения, устранить их в кристаллах наиболее эффективно можно созданием условий, в которых тепловой поток в остывающем кристалле был бы направлен в основном вдоль его оси. Радиальный температурный градиент в слитке был бы сведен при этом практически к нулю. Температурное ноле в кристалле представляло бы при этом совокупность плоских изотермических поверхностей, нормальных к оси слитка. Эти условия могут быть созданы при надлежащем тепловом экранировании остывающего слитка, при котором устраняются потери тепла с боковой поверхности слитка (адиабатически процесс). [c.515]

Хотя обычно имеют место эти оба эффекта, могут быть случаи, когда один из них преобладает. Тепловые вихри чаще возникают в солнечные дни, когда скорость ветра невелика. Нагревающийся у поверхности земли воздух вследствие уменьшения его плотности поднимается вверх, а более холодный и плотный воздух опускается к поверхности Земли. Если, поднимаясь, нагретый воздух расширяется адиабатически, без теплообмена с окружающими массами воздуха, то температура его понижается примерно на 1 °С на каждые 100 м высоты. Эта величина принимается за адиабатический градиент температуры. [c.36]

При вертикальном градиенте температуры, равном адиабатическому (или несколько ниже), поднимающийся снизу объем воздуха на каждом уровне будет обладать такими же свойствами, что и окружающие массы воздуха, и, следовательно, не будет иметь дополнительного ускорения. Такое состояние атмосферы называется нейтральным или безразличным. [c.36]

Если температура окружающего воздуха понижается с высотой так, что ее вертикальный градиент больше адиабатического, что бывает при солнечной погоде и сильном прогреве Земли и приземного слоя воздуха, то движущийся снизу объем воздуха получает ускорение за счет сил плавучести и образующиеся конвективные токи поднимаются на большую высоту, вызывая интенсивное вертикальное перемешивание слоев воздуха. Такие условия называются неустойчивыми, конвективными. [c.36]

Г нперповерхность характеристическая 27 Гипотеза Кармана 707 Гипоциссоида 39, 222 Градиент адиабатический 686 [c.724]

В камере Вильсона путем адиабатического расширения достигается пересыщенное состояние пара на короткое время. Камера становится чувствительной и в течение этого времени может регистрировать пролетающую заряженную частицу. Однако отношение времени чувствительности к времени между двумя последо-ватель 1ыми расширениями для камеры Вильсона очень мало, 10 — 10 . Этот недостаток камеры Вильсона устраняется в диффузионной камере, в которой отсутствует система расширения и сжатия рабочего объема. В диффузионной камере пересыщение пара создается за счет постоянно существующего перепада температуры между дном и крышкой камеры. Между крышкой и дном камеры существует такая область — сЛой с пересыщенным паром,— в которой может происходить образование капелек на ионах. Подбирая температурный градиент нужной величины (примерно, 5—10 град/см), удается получить высоту этого слоя, чувствительного к ионизации на ионах в 50—70 мм и более. Диффузионная камера является камерой непрерывного действия когда бы ни попала заряженная частица в рабочий объем камеры, она всегда создает видимый след. [c.49]

Фултона [18], Шспера [19] и Ван-Демтсра [20] ). Строгое теоретическое рассмотрение сложного турбулентного течения газа, которое имеет место в вихревой трубе, является чрезвычайно трудной задачей, особенно в связи с тем, что профиль скоростей потока внутри трубы экспериментально пока еще не определен. Однако качественно эффект охлаждения можно объяснить следую-п им образом. Вращающийся поток воздуха внутри трубы создает в радиальном направлении градиент давления, возрастающий от оси к стенке трубы. Влияние турбулентности на такое ноле давлений выражается в адиабатическом перемешивании. Это приводит к созданию адиабатического распределения температур, при котором более холодный газ оказывается в области, расположенной вблизи оси трубы. Однако вследствие теплопроводности, приводящей к уменьшению градиента температур в радиальном направлении а также непостоянства значений угловой скорости в разных местах трубы адиабатическое распределение полностью осуществлено быть не может. Ван-Демтор описывает последний эффект следующим образом Если угловая скорость непостоянна, то вступает п действие другой механизм, приводящий к возникновению потока механической энергии в радиальном направлении наружу. Вследствие турбулентного трения (вихревой вязкости) внутренние слои жидкости или газа стремятся заставить внешние слои двигаться с той [c.13]

В случае сушки в периоде постоянной скорости, как известно, можно принимать температуру материала равной температуре адиабатического насыщения газа, входящего в слой, Ос.и = м- Нагрев частиц обычно принимается безградиентным. Лишь в случае крупных и плохо проводящих тепло частиц (Bi>l) ухудшение теплообмена из-за нал-ичия градиента температур внутри частицы стоит учитывать для шарообразных частиц поправочным коэффициентом 1/(1-Ь Bi/5) к эффективному коэффициенту теплообмена, считая по-прежнему температуру поверхности частицы. равной средней температуре частицы. В этом случае, очевидно, приходится сначала ориентировочно задаваться значением а для оценки величины критерия Био (В1 = аб(/> м). Б. И. Китаев и др. [Л. 60] рекомендуют подобный поправочный коэффициент для расчета прогрева кусков материала в слоях при ВК 10. [c.307]

Теплообмен при больших скоростях движения газа характеризуется рядом особенностей по сравнению с теплоотдачей, протекающей в условиях умеренных скоростей. Как известно, вследствие проявления вязкости жидкости в пограничном слое газ затормаживается у поверхности твердого тела. В результате этого торможения, а также передачи количества движения, обусловленного значительными градиентами скорости у стенки, температура жидкости у повер.хности этой стенки существенно повышается, что при умеренных скоростях не имело места. В адиабатических условиях теплоотвод через стенку отсутствует. Но повышение температуры raia у стенки обусловливает появление переноса тепла за счет теплопроводности из пограничного слоя газа в ядро потока. Таким образом, при движении газа с большой скоростью происходит одновременно два процесса, имеющих разное направление. С одной стороны, в пограничном слое выделяется некоторое количество тепла за счет, диссипации энергий. С другой стороны, некоторое количество тепла путем теплопроводности из пограничного слоя переходит в основной поток. Молекулярный перенос количества движения, согласно закону Ньютона, пропорционален коэффициенту кинематической вязкости молекулярный перенос тепла, в соответствии [c.176]

Темп-ра атмосферы у поверхности В, (па уровне ср, радиуса) 740 К, давление 9,5 МПа (93,8 атм), плотность газа в 70 раз больше, чем в ieMHoit атмосфере. Атмосфера В. от поверхности до 50 км (на игнротах 50 ) близка к адиабатической со ср. градиентом темп-ры ок, 8К/км, Суточные колебания теми-ры у поверхности менее 1 К, выше тропопаузы (ж60 км) 15 Т . Ср. темп-ра тропопаузы 275 1х (до пгироты 50 "), 225 К (65— [c.257]

В глубоких слоях конвективных оболочек градиспт темп-ры также близок к адиабатическому, однако вблизи фотосферы плотность становится малой и эффективность конвективного переноса тепла надает. При этом градиент темн-ры может сильно превышать адиабатический, так что во.эможно существование областей с инверспым градиентом плотности. Конвективные скорости во внеш. слоях оболочек также 1 км/с, но ввиду невысоких темп-р доля механич. энергия конвекции становится существенной в общем балансе энергии. [c.433]

Благодаря возникающим в процессе ИЛО большим градиентам темп-ры реализуются болыиие скорости движения фронтов расплава (l pJ пл—Ю и рекристаллизации (i l м/с), так что весь отжигающий цикл проходит всего за 100 ]i . Поскольку нагревом кристал-,лич. подложки в течение времени Тотж можно нроне-бречь, этот режим наз. также адиабатическим. [c.560]

Необходимо отметить, что на спектрах данной серии волновая структура сверхзвукового потока вырисовывается слабо. Это объясняег-ся, во-первых, тем, что градиенты плотности в потоке при глубоком вакууме за решеткой невелики, и, во-вторых, тем, что конденсационные скачки ослабляют адиабатические. [c.310]

П ри изучении сверхзвуковых течений этой же группой исследователей обнаружен еще один весьма своеобразный эффект. Для определения интенсивности диссипации энергии ими разработан метод, основанный на непосредственном вычислении изменения энтропии при адиабатическом течении. Применение этого метода, который обладает чувствительностью существенно более высокой, чем обычный метод, основанный на определении коэффициента гидродинамического сопротивления, позволило обнаружить весьма значительное ослабление диссипации энергии непосредственно при переходе через скорость звука. Этот эффект в совокупности с эффектами, обнаруженными другими авторами, в особенности с результатами исследований М. Е. Дейча (ламинариза-ция профиля скорости, восстановление докритической формы обтекания тупых тел), приводит к заключению, что в сверхзвуковых условиях имеет место вырождение турбулентности. Естественно связать этот эффект с действием отрицательного градиента давления. [c.15]

В настоящее время придерживаются двух предположений относительно начальной температуры Земли 1) вначале холодная Земля образовалась в результате слипания твердых частиц и 2) вначале горячая Земля находилась в газообразном состоянии и, постепенно охлаждаясь, перешла в жидкое состояние. Холодная Земля должна была бы иметь равномерно распределенную радиоактивность и постоянную начальную температуру и должна была бы разогреться, вероятно, до температуры плавления [39, 40]. При плавлении происходило бы перераспределение радиоактивных материалов, и последующие условия оказались бы очень похожими на условия в первоначально горячей Земле. В случае первоначально горячей Земли рассмотрение начинается с момента, когда вся она стала жидкой и быстро охлаждалась в результате излучения с поверхности, теплообмен в жидкой внутренней области осуществлялся бы конвекцией и градиент температуры равнялся бы адиабатическому градиенту ), примерно равному 0,2° С/кл. В этом случае затвердевание началось бы в точке, в которой температура раньше упала до температуры плавления. Поскольку повышение температуры плавления с глубиной (обусловленное повышением давления) примерно равно 2 jKM, температура плавления будет сперва достигаться в некоторой точке внутренней области, вероятно, на границе между ядром Земли и ее оболочкой [42]. Далее затвердевание будет распространяться по направлению к поверхности. Таким образом, в данной задаче начальная температура Земли определяется кривой зависимости точки плавления от глубины для описания этой кривой были предложены различные теоретические формулы [37, 41] ). [c.249]

Для решения этой задачи пользуются двумя мето.дамм. В первом из них (4, 5] рассматривается поверхность Земли на уровне моря, причем ее температура в каждой точке принимается равной h(g—-g ), где Л — высота над уровнем моря в данной точке, g — геотермический градиент, а g — адиабатический вертикальный градиент в атмосфере, так что средняя температура поверхности на высоте Л над уровнем моря меньше ее значения на уровне моря примерно на hg. [c.418]

В бинарном, ламинарном пограничном слое в определенных условиях существенно проявляется термодиффузия. Особенно существен здесь эффект Дюро, заключающийся в возникновении градиента температуры при адиабатической [c.565]

Таким образом, при любом градиенте давления относительная толш,ина потери энергии на непроницаемой адиабатической поверхности, расположенной за зоной теплообмена, при х- оо становится близкой к единице. Этот результат подтверждается измерениями профилей температур в области тепловой завесы, проведенными в [3]. [c.122]

В последние годы техника калориметрического эксперимеН та значительно усовершенствовалась. Применение улучшенной конструкции адиабатических экранов и калориметра позволило значительно уменьшить градиенты температуры по калоримет- [c.60]

В реальных условиях взрывного прессования имеют место процессы, препятствующие качественному компактированию порошков. К ним можно отнести упругое последействие, вызывающее трещинообразование прессовок после снятия ударной нагрузки [128], инерционность масс уплотняемого порошка, приводящую к градиенту плотности с уменьшением по направлению воздействия импульсной нагрузки [61], сопротивление защемленного в порах воздуха [61], взаимодействие с прессуемым материалом воздуха и адсорбированных на поверхности частиц газов и влаги, подвергающихся в порах адиабатическому сжатию и вытесняемых с большой скоростью из пористой заготовки, что приводит к значительному разогреву как самой газовой смеси, так и масс порошка, что в свою очередь способствует активному газонасыщению материала. Расширяющийся при снятии нагрузки сжатый до огромных давлений и сильно разогрегьш 1аз способен разрушить образовавшиеся контакты между частицами, охрупченные при газонасыщении [70, 69]. Защемленные в порах и частично растворенные в металле газы при последующей термической обработке образуют газовые пузыри, препятствующие достижению теоретической плотности материалов [8]. В дальнейшем при эксплуатации газовые примеси отрицательно влияют на процесс распыления катодов и качество наносимых покрытий. [c.134]

Так как дозвуковая часть вязкого слоя не способна выдержать внезапное повышение давления, падающий скачок отражается в виде веера волн разрежения, который компенсирует повышение давления в скачке уплотнения. В результате такого отражения течение на внешней границе вязкого слоя отклоняется в направлении поверхности пластины и по мере поворота вязкого слоя давление повышается, а поток замедляется. За областью присоединения над разделяющей линией тока формируется новый пограничный слой, который по достижении сечешгя с минимумом толщины ( горла ) переходит в состояние, соответствующее слабому сверхзвуковому вязкому взаимодействию при новом числе Маха. В адиабатическом случае вязкое течение считается полностью докритическим в том случае, когда приращение давления, вызванное падающим скачком, плавно передается вверх по потоку до сечения с начальным течением на пластине, и сверхкритическим, если оно реагирует на повышение давления внизу по потоку только через внезапный скачкообразный переход в докритическое состояние, хотя за этим скачком течение плавное. Следует заметить, что при взаимодействии с внешним невязким сверхзвуковым течением в докритическом пограничном слое может появиться свой положительный градиент давления в направлении потока. Исследуя первый момент количества движения, можно избежать полу эмпирических предположений в расчете Крокко — Лиза [26]. [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...