Лармор

Привлечение теории движения некоторой воображаемой жидкости к интерпретации свойств движения дискретной системы с конечным количеством степеней свободы принадлежит Больцману и Лармору ), [c.396]

Аналогия гидродинамическая Больцмана — Лармора 396 [c.539]

Узкий пучок молекул или атомов при своем движении из нагревателя Я в детектор Д проходит через все три магнитных поля, которые, взаимодействуя с магнитными моментами атомов и ядер, ориентируют их в соответствии с возможными значениями для проекций векторов / и /. В результате вектор магнитного момента будет прецессировать с частотой Лармора вокруг направления внешнего магнитного поля подобно волчку в поле силы тяжести. [c.75]

Видно, что магнитное поле приводит к изменению угловой скорости движения электрона по орбите, пропорциональному индукции поля. Поскольку в выражение (10.9) не входят радиус орбиты и скорость вращения электрона, Асо для любой орбиты одинаковы. Если орбита наклонена к полю (рис. 10.3,6), т. е. угол между вектором В и плоскостью орбиты не равен 90°, то под действием поля орбита прецессирует. Нормаль к плоскости орбиты описывает конус относительно направления В с частотой Асо. Величина Ай) получила название частоты Лармора. [c.323]

Теперь рассмотрим сверхпроводящий цилиндр, вращающийся с угловой скоростью ug в отсутствие магнитного поля. В координатной системе, вращающейся вместе с сверхпроводником, имеются кориолисовы силы, которые с точностью до членов первого порядка но oq действуют так же, как однородное магнитное поле. Это и является основой теоремы Лармора. Используем теперь теорему о вращающемся сосуде . Если существует конечная корреляционная длина, то электроны будут двигаться с сосудом и, следовательно, не будут двигаться относительно вращающейся координатной системы. [c.727]

Рассмотрим применение принципа соответствия к случаю эллиптической орбиты, прецессирующей во внешнем магнитном поле. Как мы видели ( 7), в этом случае по теореме Лармора имеет место пространственная равномерная прецессия вокруг направления магнитного поля Н. [c.44]

Ланде множитель 336, 340, 349, 350 Лантаниды 288 Лармора теорема 39 [c.638]

В/ постоянные интегрирования, at[ частота прецессии Лармора, [c.411]

Эйлерова производная этого выражения приводит прямо к релятивистскому импульсу G в форме (2.19), а, следовательно, также и к закону зависимости массы электрона от его скорости. Вообще говоря, нахождение функции Лагранжа L, приводящей через посредство вариационного принципа к заданным дифференциальным законам, является (в особенности вне пределов механики) трудной задачей, для решения которой не существует общих правил. Для указанного выше случая движения электрона в магнитном поле эта задача была весьма простым способом разрешена Лармором и Шварцшильдом. В этом случае разложение L на кинетическую и потенциальную части по схеме L = Т — V, вообще говоря, уже невозможно. [c.277]

Лармор за видоизмененную циклическую функцию принимает [c.276]

Таким образом, наличие циклических координат всегда обусловливает постоянство соответствующих импульсов. Сохранение количества движения и момента количества движения в консервативной системе является частным случаем этого общего правила. При рассмотрении теоремы Лармора было найдено, что результатом действия магнитного поля на одноатомную систему является общая прецессия системы относительно направления поля. Но можно сказать и иначе, а именно обобщенный импульс, связанный с угловой координатой 9, сохраняется при наложении поля, причем увеличение электромагнитного импульса компенсируется уменьшением механической части импульса. [c.58]

Уравнения Рауса (10.1.9) выводятся отсюда точно таким же образом, каким уравнения Лагранжа получаются из принципа Гамильтона. Изложенный вывод принадлежит Лармору. [c.552]

Если Гельмгольц, по крайней мере в принципе, мог придерживаться предпосылки о том, что все физические процессы сводятся к движениям простых материальных точек, то выполнимость этого предположения относительно, например, электродинамических процессов стала с тех пор по меньшей мере сомнительной. Но несомненно, что принцип наименьшего действия полностью доказал свою применимость и плодотворность как раз в области не механической физики, а именно, в электродинамике чистого вакуума. Дж. Лармор (1900 г.), Г. Шварцшильд (1903 г.) и другие, не нуждаясь в каких бы то ни было механических гипотезах, вывели из принципа Гамильтона основные уравнения электродинамики и электронной теории. [c.587]

Начиная с 1827 г., Гамильтон публикует ряд работ по теории систем лучей. По поводу формы этих работ Ф. Клейн делает очень меткое замечание. Он говорит, что эти статьи по их форме суть все, что угодно, только не безупречные в необозримом, неуклюжем порядке, полные невыведенных намеков и повторений, они все-таки представляют собою большое богатство мыслей ). Первые работы Гамильтона были по форме весьма растрепанными ), замечает Лармор. [c.807]

Подобрав лагранжиан, соответствующий заранее известному виду выражения электрической и магнитной энергии, Лармор получает уравнения Максвелла. Зададим лагранжиан в виде [c.856]

В начале XX в. Г. Ми ) развил точку зрения, аналогичную позиции Лармора. Он, как и ряд других физиков, представлял себе единую картину мира как картину одной формы движения. В этом смысле электромагнитная картина ничем не отличается от механической. И та, и другая не отражают реальной структуры материального мира. [c.857]

ЭФФЕКТ ЛАРМОРА. В системе отсчета 0 x t рассмотрим (не выходя за пределы классической механики) систему протон-электрон , помещенную в магнитное поле. Поскольку протон много массивнее электрона, будем первый считать неподвижным и поместим его в начало координат. Расстояние между частицами мало, так что магнитное поле можно считать однородным. Если бы поля не было, то электрон двигался бы по некоторому эллипсу, в фокусе которого находится протон. Однако, помимо силы кулонова притяжения, на электрон действует также сила Лоренца [c.85]

Диамагнетики — это вещества, атомы, ионы или молекулы которых не имеют результирующего магнитного момента при отсутствии внешнего поля. Во внешнем магнитном поле они намагничиваются противоположно приложенному полю, т. е. имеют отрицательную магнитную восприимчивость и < 0. Отрицательная восприимчивость является следствием прецессии орбит электронов вокруг направления внешнего поля (прецессия Лармора). [c.6]

Это преобразование имеет длинную историю. Впервые оно использо-палось Лармором в его книге Aether and Matter (Эфир и вещество) для объяснения отрицательного результата опыта Майкельсона и Морли. Лармор аобивался точности только до величин порядка выше V l на самом деле его результаты совершенно точны., [c.346]

Первая работа Эйнштейна по специальной теории относительности была напечатана в Annalen der Physik, 1905, v. 17, p. 891—921, под заглавием Об электродинамике движущихся тел . Указанный том этого журнала содержит три классические статьи Эйнштейна. Одна из них посвящена квантовой интерпретации фотоэлектрического эффекта (с. 132—148) в другой излагается теория броуновского движения (с. 549—560), третья — по теории относительности — цитирована выше. (Следует отметить, что многие из результатов этой статьи были предвосхищены Лармором, Лоренцем и другими.) В том же году в т. 18 того же журнала (с. 639—641) появилась еще одна короткая статья Эйнштейна под заглавием Зависит ли инерция тела от его энергии . Ниже дается сокращенное излох(ение рассуждений Эйьштейна по этому вопросу. [c.396]

Интересное решение получается для аксиально-симметричного тела, вращающегося вокруг своей оси виервые этот случай был рассмотрен Беккером с сотрудниками [47] на основе ускорительной теории. Если система начинает вращаться без тока, то решение Беккера совпадает с тем, которое получается пз теории Лондона ([13], стр. 78). Мы уже отмечали, что теория Лондона отбирает единственное решение из целого класса решений, допустимых теорией ускорения. Из этого решения вытекает, что почти все электроны следуют за движением положительных ионов, так что внутри сверхпроводника TOii отсутствует. Электроны, расположенные вблизи поверхности в области порядка г [убины проникновения поля, двигаются вдоль поверхности, давая некоторый ток. Этот ток как раз таков, чтобы образовать внутри тела однородное магнитное поле, величина которого определяется из равенства соответствующей ларморов-ской частоты частоте вращения [c.698]

Это поле, составляющее 10" гаусс для частот порядка 10 сек , достаточно велико, чтобы его можно было обнаружить в сиециальных опытах. В системе координат, вращающейся вместе с телом, сила Кориолиса в первом порядке по со как раз уравновешивает действие магнитных сил. Это и составляет основу теоремы Лармора. [c.698]

Равномерная прецессия заряженного тела, находящегося в магнитном поле, постоянно встречается в атомной физике. Обычно она известна как прецессия Лармора. Следует заметить, что мы не требовали, чтобы рассматриваемое тело было твердым, так как уравнение (1.24) справедливо для тела любой природы, а интеграл (5.75) является кинетическим моментом относительно какой-либо точки произвольной системы, центр масс которой находится в покое. Поэтому вектор кинетического момента любой системы заряженных частиц, находящихся в однородном магнитном поле, будет прецессиррвать согласно формуле (5.78). Единственным существенным требованием здесь является то, что все эти частицы должны иметь одинаковое отнощение заряда к массе ). [c.201]

Вычислить лагранжиан этой системы, пользуясь подвижной системой координат, вращающейся вокруг вектора В со скоростью ш/. Показать, что с точностью до членов порядка он не зависит от В. (Таким путрм можно получить доказательство теоремы Лармора, которая в такой форме показывает, что действие слабого магнитного поля проявляется лишь в прецессии системы в целом вокруг вектора В. Как указывалось в тексте, теорема Лармора касается лишь действия магнитного поля на вектор кинетического момента.) [c.204]

Для того чтобы полностью устранить вырождение, можно ввести однородное магнитное поле, направленное вдоль произвольной оси, скажем, оси г. Плоскость орбиты будет тогда совершать прецессию Лармора (Larmor вокруг этой оси, и угол w l будет равномерно увеличиваться. Поэтому I l будет истинной переменной действия, и должно будет выполняться равенство [c.335]

Обобщение на циклические системы. Соответствующую теорию для циклических систем дал Лармор (Larmor) ). Мы напомним определение функции R, данное в 83, а именно [c.276]

Пример 10.6А. Теорема Лармора. Рассмотрим массивную зарял<енную частицу, движущуюся в поле механических и электрических сил, симметричных относительно оси Oz. Как изменится движение частицы при наложении слабого однородного магнитного поля напряженностью у в направлении Oz [c.185]

Продолжая классическую традицию английской физики У. Томсона, Фарадея Мак-Куллоха, Максвелла, которые шли по пути построения физических (механических) моделей на основе аналогии, Лармор ) в конце XIX в. также ставит перед собой задачу сведения всего многообразия явлений к динамическим принципам. Он считает центральной задачей разработку идеи о каком-либо определенном характере связи между эфиром и веществом. Для этой цели он воспользовался принципом наименьшего действия, который, по его мнению, позволяет свести к динамике такие физические теории, внутренний динамический механизм которых скрыт от непосредственного наблюдения. Аналогичную точку зрения на проблемы электродинамики развивал ранее Гельмгольц. Лармор находит классический вид лагранжиана и, воспользовавшись определением величин Е и Н и тем, что полная энергия системы связана с L, выводит уравнения Максвелла. Легко доказать, идя несколько иным путем, что уравнения [c.856]

Рис. 62. Эффект Лармора движение электрона в атоме водорода при наличии магнитного поля происходит как бы по вращающемуся эллипсу. Или (изображение явления другой природы) еще один вариант тпяркто-рии в центральном пол<

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

Частицы, захваченные в Г. л., совершают колебат. движение из одного полушария в другое, двигаясь вдоль силовых линий, одновременно прецессируя вокруг них (см. Лармора прецессия) и дрейфуя по долготе из-за неоднородности геомагп. поля (рис.). Время колебаний частиц из Северного полушария в Южное и обратно [c.437]

А. С. Боровик-Роминов. ДИАМАГНЕТИЗМ ПЛАЗМЫ — свойство, характеризующее магпитяую восприимчивость плазмы, сс способность уменьшать магн. поле, в к-ром она находится (см. Диамагнетизм). Д. п. является следствием динже-ння электронов и ионов плазмы по винтовым (ларморов-ским) траекториям, что эквивалентно круговому току, создающему магнитный момент, противоположный по направлению магн. полю (в соответствии с правилом Ленца). В итоге поле внутри плазмы уменьшается. Как и всяко диамагн. вещество, плазма выталкивается из области более сильного магн. поля. [c.614]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...