Ларморова частота

Если теперь на постоянное поле Я2 наложить перпендикулярное к нему и пучку переменное высокочастотное поле Я4, то при частоте этого поля сорез, совпадающей с ларморовой частотой прецессии ядра соларм, произойдет переориентация ядерных магнитных диполей относительно направления постоянного магнитного поля (при этом энергия, которая необходима для переориентации, заимствуется от высокочастотного поля). [c.75]

Обычно условие резонанса находится плавным изменением напряженности постоянного поля (изменением ларморовой частоты) при постоянной частоте переменного поля. Достоинством метода является возможность использования его для исследования ядерных моментов в атомах, как лишенных электронного момента, так и с электронными моментами, отличными от нуля. [c.77]

Движение магнитного момента в магнитном поле. Из курса электричества и магнетизма известно, что в однородном магнитном поле с магнитной индукцией В атом с постоянным магнитным моментом совершает, подобно гироскопу, прецессионное движение вокруг направления индукции магнитного поля, называемое ларморовой прецессией. Для орбитального движения электрона круговая частота прецессии (ларморова частота) равна [c.92]

Чему равна ларморова частота прецессии атома в магнитном поле [c.224]

В ферромагнетиках, в отличие от парамагнитных тел, между неспаренными электронами внутренних недостроенных оболочек имеет место сильное обменное взаимодействие, вызывающее упорядоченное расположение их СПИновых магнитных моментов и спонтанное намагничивание доменов до насыщения Это приводит к существенным особенностям в протекании резонансного поглощения высокочастотной энергии ферромагнетиками, которое называют ферромагнитным резонансом. Физическая суть его состоит е том, что под действием внешнего магнитного поля Нд, намагничивающего ферромагнетик до насыщения, полный магнитный момент образца М начинает прецессировать вокруг этого поля с ларморовой частотой ojl, зависящей от Яо (11.25). Если на такой образец наложить высокочастотное электромагнитное поле, перпендикулярное Яо, и изменять его частоту ш, то при ю = i. наступает резкое (резонансное) усиление поглощения энергии поля. Резонанс наблюдается на частотах порядка 20-Г-30 ГГц в полях 4- 10 -А/м (л 5000 Э). Поглощение при этом на несколько порядкоз выше, чем при парамагнитном резонансе, так как магнитная восприимчивость ферромагнетиков (а следовательно, и магнитный момент насыщения М) у них много выше, чем у парамагнетиков. Кроме того, так как в формировании эффективного магнитного поля в ферромагнетиках участвуют размагничивающий фактор и поле магнитной анизотропии, то частота ферромагнитного резонанса оказывается зависящей от формы образца.и,направления поля относительно осей легкого намагничивания. [c.306]

Ур-вие (7) допускает классич. трактовку о — едииич- ( ный вектор, направленный вдоль вектора Р. Согласно (7), вектор Р прецессирует вокруг направления Н с г ларморовой частотой Г [c.70]

Найти поток энергии, переносимый ионами в плазме, находящейся в сильном магнитном поле Н в направлении градиента температуры Т(г). Ларморова частота ар = ерН I тяс велика по сравнению с характерной частотой соударений кроме того, считаем Т(г)1Я. [c.521]

При составлении уравнений движения электрореологических сред в магнитных полях гидроопоры предполагаются следующие условия. Электропроводность среды однородна и изотропна во всем объеме действия и не зависит от напряженности магнитного поля Н. Это условие имеет место при loqt <С 1, где и>о — ларморова частота прецессии для ионизированных молекул рабочей жидкости, т — среднее время свободного пробега ионизированной частицы, электропроводность 7 достаточно велика е/4тг oj/j <С 1, где со — частота внешнего сигнала, е — относительная диэлектрическая проницаемость среды. При дросселировании электрореологической жидкости в магнитном поле возникает индукционный ток с плотностью [c.103]

Итак, колебание проекции заряженной точки на плоскость, перпендикулярную Ж, характеризуется частотами оз1 и <02 отличными от (Он — собственной частоты осциЛлятора в отсутствие магнитного поля. Интересно отметить, что первое частное решение описывает движение проекций точки по окружности с угловой скоростью 0)1. по часовой стрелке второе частное решение описывает аналогичное движение с угловой скоростью со2 против часовой стрелки. Колебание заряда в направлении Ж происходит с собственной частотой сок. В случае малой напряженности магнитного поля частоты со1 и со2 сводятся к сумме и разности собственной частоты осциллятора и ларморовой частоты [c.298]

В таблице приведены значения ядерных спиновых чисел I, магнитных моментов Ц, выраженных в долях ядерного магнетона Но, ларморовой частоты в поле напряженности, равной 10000 эрст, электрического квадрупольного момента для ряда изотопов, а также содержания последних в природной смеси для данного химического элемента. [c.264]

Если частота поля совпадает с ларморовой частотой сод или кратна ей, то говорят о простом ала кратном циклотронном резонансе (электронов). Для исследования диэлектрических свойств плазмы вблизи таких резонансов удобен другой способ решения уравнения (53,11), основанный на разложении искомой функции в ряд Фурье по переменной ф. [c.270]

Вычисление остальных кинетических коэффициентов можно произвести в аналитическом виде в предельном случае сильных магнитных полей, когда (для каждого рода частиц) ларморова частота В этих условиях столкновения играют роль малой [c.297]

Ларморова частота 266 Ларморов радиус 267 Ленгмюровская частота 16 [c.526]

Таким образом, в магнитном поле электрон движется так же, как в неинерциальной системе, вращающейся вокруг направления поля с угловой скоростью о), что равносильно прецессии орбиты электрона вокруг направления поля с ларморовой частотой (й. [c.199]

Ларморова частота измеряется здесь как круговая частота и имеет в 2п раз большее значение, чем при обычном обозначении. Далее следует заметить, что уравнение (188) справедливо при изложенных условиях, также и при учёте электронного спина (см. 13). [c.112]

В случае электронов - это электронная циклотронная, или ларморова, частота (1.46) в случае ионов ионная циклотронная частота. Величины со и со,- и соответствующие им значения ларморовских радиусов равны [c.20]

Этот результат на фоне классической ланжевеновской теории диамагнетизма кажется совершенно неожиданным. Каждый заряд в поле Я должен описывать окружности в плоскости, перпендикулярной полю, с ларморовой частотой, создавая тем самым диамагнитный момент. Подобное представление о природе диамагнетизма не лишено оснований применительно к электронам, ВХОДЯШ.ИМ в оболочки атомов, однако газ свободных зарядов, как мы показали выше, магнитной восприимчивости вообш,е не имеет. Этому эффекту была впоследствии найдена и своя наглядная интерпретация. Выделим из всех заряженных частиц те, которые имеют одинаковую скорость так что они все описывают в поле Я круги одинакового радиуса (рис. 219). Пространственное [c.592]

Ларморова прецессия скажется в том, что каждая гармоническая составляющая Avq, появляющаяся в разложении невозмущенного движения, распадается в магнитном поле на три составляющих прямолинейную, вдоль линий напряженности магнитного поля с прежней частотой и две круговых с частотами fevo-j-o и — о, с движениями в противоположных направлениях в плоскости, перпендикулярной вектору напряженности поля. Таким образом, разложение будет иметь вид [c.44]

Частица с механическим моментом и магнитным моментом jiy совершает во внешнем магнитном поле Hq ларморову прецессию вокруг направления Hq (рис. 326) с частотой [c.569]

Из формулы (4) следует, что зависимость вероятности переориентации от частоты V носит резонансный характер чем ближе частота v поляризованного по кругу поля Н] к частоте ларморовой прецессии тем больше вероятность переориентации. Резонанс тем острее, чем меньше г). Как легко видеть, частота при которой происходит резонанс (формула (3)), совпадает с частотой V (формула (2)), если положить [c.570]

В условиях О. о. ядерный резонанс можно возбудить без внеш. магн. поля Н, если промодулировать поляризацию или интенсивность возбуждающего света с частотой вблизи частоты ларморовой прецессии ядерных спинов в доле HgO S), В этом случае роль внеш. поля Н играет осциллирующее поле электронов Нд. [c.439]

Циклотронная угловая частота, Ларморова уг- 1--1 секунда в минус первой степени с- 5 У.6.32 [c.19]

Электромагнитное поле в металлах и полуметаллах резко неоднородно. Можно считать (в основном приближении т = оо), что оно проникает в металл на 1лу-бину с к и н -с л о я 0 с/Шо, где = У Аппе /т.ц— плазменная частота (см. Плазма твердых тел, Скин-эффект), т — масса свободного электрона. В хороших металлах (число электронов атом) o , 10 —10 ем в полуметаллах, напр. у Bi, Oq 10 . Радиус ларморовой орбиты электронов, обратно пропорциональный полю П (см. Эффективная масса), сравним с лишь в полях Н 10 — [c.398]

В магнитоактивной плазме, однако, существует еще и другой механизм бесстолкновительной диссипации, связанный именно с ларморовым вращением частиц. В системе координат, движущейся вдоль поля Вд вместе с частицей (со скоростью у ), последняя движется по круговой орбите с частотой озд. Такая частица представляет собой, в электродинамическом отношении, осциллятор, излучающий на частоте щ (магнитотормозное излучение). Напротив, будучи помеи ен в переменное внешнее поле, осциллятор поглощает на этой же частоте. Частота электромагнитной волны в движущейся (относительно плазмы) системе координат, измененная эффектом Допплера, равна со = м—k v . Поэтому в указанном поглощении будут принимать участие частицы, для которых [c.275]

Смотреть страницы где упоминается термин Ларморова частота : [c.121] [c.225] [c.251] [c.256] [c.440] [c.297] [c.198] [c.259] [c.264] [c.264] [c.246] [c.11] [c.266] [c.3] [c.41] [c.121] [c.44] [c.570] [c.571] [c.90] [c.307] [c.113] [c.139] [c.272] [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...