Скорость диссипации энергии в вязкой среде

Течение через пористые среды важно при разделении изотопов методом газовой диффузии. В работе [620] выполнен анализ вязкого течения через пористые среды путем минимизации скорости диссипации энергии в испытаниях по распределению напряжений при наличии скольжения на стенках пор или при его отсутствии. [c.432]

Так поступают, например, при изучении движения вязкой жидкости, когда напряжения представляют в виде су.ммы давления и вязких напряжений. В теории пластичности, наоборот, раскладывают деформации на обрати.мые упругие е и необратимые пластические и скорость диссипации энергии представляют в виде (1/р)о,уб .у см., например Седов Л. И., Механика сплошной среды, т. II, гл. X, 3, Наука , изд. 2, М., 1973 — Прим. ред. [c.188]

Скорость диссипации энергии в вязкой среде. Так же [c.93]

Но, согласно равенству (2.19), выражение в скобках равно и)Уоу 7о — октаэдрическая скорость сдвига мы видим, что скорость диссипации энергии в вязкой среде выражается также в виде [c.94]

Скорости сейсмических волн 758 Скорость диссипации энергии в вязкой среде 93 [c.856]

До сих пор прн решении квазигармонических задач минимизируемый функционал рассматривался как формальное математическое выражение, и не делалось никаких попыток определить его физический смысл. В частном случае вязкого течения жидкости в пористой среде нетрудно установить, что он представляет собой скорость диссипации энергии. Распределение скоростей, получаемое в результате решения, минимизирует эту диссипацию, как и следует ожидать из универсального принципа минимума действия. Для задач о фильтрации эта интерпретация была установлена Зенкевичем и др, [3], Принцип минимума энергии диссипации известен в механике жидкости с конца прошлого века, и поэтому интересно рассмотреть его применение к решению задач о вязком течении. [c.339]

Турбулентность принадлежит к числу очень распространенных и, вместе с тем, наиболее сложных явлений природы, связанных с возникновением и развитием организованных структур (вихрей различного масштаба) при определенных режимах движения жидкости в существенно нелинейной гидродинамической системе. Прямое численное моделирование турбулентных течений сопряжено с большими математическими трудностями, а построение общей теории турбулентности, из-за сложности механизмов взаимодействующих когерентных структур, вряд ли возможно. При потере устойчивости ламинарного течения, определяемой критическим значением числа Рейнольдса, в такой системе возникает трехмерное нестационарное движение, в котором, вследствие растяжения вихрей, создается непрерывное распределение пульсаций скорости в интервале длин волн от минимальных, определяемых вязкими силами, до максимальных, определяемых границами течения. На условия возникновения завихренности и структуру развитой турбулентности оказывают влияние как физические свойства среды, такие как молекулярная вязкость, с которой связана диссипация энергии в турбулентном потоке, так и условия на границе, где наблюдаются тонкие пограничные вихревые слои, неустойчивость которых проявляется в порождении ими вихревых трубок. Турбулизация приводит к быстрому перемешиванию частиц среды и повышению эффективности переноса импульса, тепла и массы, а в многокомпонентных средах - также способствует ускорению протекания химических реакций. По мере накопления знаний о разнообразных природных объектах, в которых турбулентность играет значительную, а во многих случаях определяющую роль, моделирование этого явления и связанных с ним эффектов приобретает все более важное значение. [c.5]

Обобщая это, мы можем утверждать, что при установившемся медленном движении вязкой среды под действием данных постоянных внешних сил рассеивается наименьшее количество энергии по сравнению с потерями энергии при любом другом движении со скоростями на граничной поверхности, равными заданным. Добавим еще если внешние силы на граничной поверхности вязкого тела не производят работы при виртуальном изменении скоростей течения внутри тела, то достаточно минимизировать скорость диссипации [c.159]

Еще один класс систем динамики твердого тела связан с движением в сопротивляющихся средах. Возникающие здесь динамические системы уже не являются консервативными, а фазовый поток не обладает инвариантной мерой и имеет сжимающие свойства. Эти задачи изучены существенно меньше, чем описанные в книге, тем не менее очевидно, что при любом движении тела имеется трение, приводящее к диссипации энергии и при отсутствии внешнего воздействия — к состоянию покоя. Имеется несколько феноменологических моделей движения тела в диссипативной среде сухое и линейное (по скорости) вязкое трение, квадратичное (по скорости, турбулентное) сопротивление и пр. Мы здесь рассмотрим простейшие модели вращения твердого тела (либо гиростата) вокруг неподвижной точки при отсутствии внешних сил, но помещенного в вязкую среду. Такая постановка является приемлемой при малых угловых скоростях движения и при простой геометрии тела (не приводящих к образованию вихрей), помещенного в сплошную среду. При указанных условиях динамика тела описывается [c.255]

Следовательно, диссипация энергии при движении сплошной среды, например, вязкой жидкости, определяется квадратичным инвариантом тензора скоростей деформации. В связи с тем что квадратичный инвариант — величина положительная, Ф тоже всегда положительна. [c.11]

Так как внутри полости жидкость или газ находятся в движении, то источником тепла, необходимого для плавления или испарения среды, будет служить не только нагретое тело, но и жидкость, в которой тепло генерируется при вязкой диссипации части механической энергии, сообщаемой телом жидкости (или газу). При некоторых условиях движения тела (болыпая скорость тела относительно твердой среды, малая толщина жидкого или газообразного слоя) количество выде- [c.169]

Анализируя уравнение (7), можно заключить, что только при так называемом квазитвердом движении вязкой жидкости диссипации энергии нет. Минимум диссипации энергии определяется принципом Гамильтона, имеющим следующий смысл. При течении вязкой среды с независящими от времени характеристиками дисси-пируемая в некотором объеме механическая энергия Удисо меньше, чем при аналогичном произвольном движении несжимаемой жидкости с тем же распределением скоростей на поверхности, ограничивающей этот объем, т. е. Удис.пр — /диь >0. [c.11]

Среди характерного для атмосферы широкого спектра колебаний (во времени) указанных случайных величин, имеющих периоды от долей секунды до тысяч лет (см. Монин, 1969)), особо следует выделить микрометеорологические колебания с периодами от долей секунды до минут, которые возникают, в частности, непосредственно в приземном слое воздуха и представляют собой мелкомасштабную изотропную турбулентность, служащую наиболее важным механизмом вязкой диссипации. Максимум ее энергетического спектра соЕ со) (где Е (о) - спектральная плотность кинетической энергии потока) приходится на период т =1/со 1 мин, что для типичной скорости движений воздуха при синоптических процессах V = 0 м/с соответствует масштабу горизонтальных турбулентных неоднородностей L-Vx 600 м. При со > /х спектры скорости [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...