Падение в вязкой среде

Падение в вязкой среде 197 Парциальные системы 633, 638 Пито трубка 528 Плавание тел 507, 519 Планет движение 313, 323 Поверхностное натяжение 518 Пограничный слой 547 Поле 73 [c.749]

ПАДЕНИЕ ТЕЛ В ВЯЗКОЙ СРЕДЕ 197 [c.197]

Падение тел в вязкой среде [c.197]

Приведенными выше формулами мы воспользуемся, в частности, для того, чтобы произвести некоторые расчеты, касающиеся падения тел в воздухе и вообще в вязкой среде. [c.197]

При малых скоростях силу сопротивления среды можно считать пропорциональной величине скорости. Именно так обстоит дело в случае падения тела в вязкой жидкости, которое рассматривается в приведенном ниже примере. [c.45]

ПО псевдоожижению и естественному падению частиц, различных материалов в воде и более вязких средах, а также с данными некоторых других исследователей. [c.121]

Отсадка — один из наиболее распространенных способов гравитационного обогащения — основана на различии в скоростях падения частиц минералов в вязкой жидкой среде. [c.34]

Сопротивление F вязкой среды описано выше формулой Стокса. Скорость равномерного (установившегося) падения шарика малых размеров в вязкой жидкости определяется формулой = g [ р - Ы] X X [ R )/g, где р — плотность шарика, К — его радиус, р - плотность жидкости, 77 — ее вязкость, g — ускорение силы тяжести. Объем жидкости, протекающий в единицу времени по капиллярной трубе радиуса К и длины / при разности давлений р - рг на концах трубы, равен V — 1/1 [( " )/(8/)] (р - Р2)- Конкретное значение вязкости для жидкостей, расплавленных металлов и газов в зависимости от температуры можно найти в справочниках по элементарной физике. [c.161]

Протекание термодинамически возможной коррозионной реакции уподобляется здесь падению шарика с верхней плоскости на нижнюю с высоты Н. В случае а (рис. 1) шарик падает беспрепятственно, что соответствовало бы безгранично большим скоростям коррозии при отсутствии тормозящих факторов. Однако этот процесс вероятного падения шарика может быть задержан или вследствие необходимости предварительного преодоления какого-то барьера (б) или вследствие трудности осуществления самого перемещения шарика, например мал угол наклона, велико трение вязкой среды в . [c.16]

Эксплуатация скважин, дающих очень вязкую нефть. Среди нефтяных месторождений встречаются такие, которые содержат нефть очень большой вязкости (порядка нескольких стоксов и даже десятков стоксов). Разработка таких месторождений представляет большие трудности. Применение глубинных штанговых насосов часто оказывается невозможным вследствие того, что время свободного падения штанг при ходе вниз составляет иногда десятки минут и даже часы. К. п. д. центробежных насосов в этих условиях снижается до нескольких процентов. Между тем применение [c.55]

Движение Д. с. может быть как замедленным, или затухающим, так и ускоренным. Напр., колебания груза т, подвешенного к пружине (рис., а), будут затухать вследствие сопротивления среды и внутреннего (вязкого) сопротивления, возникающего в материале самой пружины при её деформациях. Движение же груза т вдоль шероховатой наклонной плоскости, происходящее, когда скатывающая сила больше силы трения (рис., б), будет ускоренным. При этом его скорость V, а следовательно, и кинетич. энергия Т= ту 2 (где т — масса груза) всё время возрастают, но это возрастание происходит медленнее, чем убывание потенц. энергии U=mgh g — ускорение свободного падения, к — высота положения груза). В результате полная механич. [c.168]

Кроме случая нормального падения звукового луча на границу между двумя средами и случая отражения под углом от свободной поверхности, на практике встречаются более сложные и важные случаи. В каждом из них отраженные и преломлен-ные лучи могут содержать как продольные, так и сдвиговые волны. При достижении критических углов наступает полное отражение. Если одна из сред является вязкой жидкостью, то в ней могут распространяться только продольные волны. [c.103]

Исакян С. М., Падение шарика в вязкой среде, Материалы Всесоюзной межвузовской научной конференции по процессам в дисперсных сквозных потоках, ОТИЛ, Одесса, 1967. [c.406]

Найдем еще декремент затухания сдвиговой волны по определению (111.44), что дает -= а с h — 2л. Таким образом, декремент затухания вязкой сдвиговой волны (определяющий логарифм отношения соседних амплитуд) не зависит от частоты и равен по-сгоянном, весьма большому числу, показывающему, что сдвиговая волна в жидкости практически затухает на расстоянии, равном длине одной волны. Поэтому можно говорить лишь о вязких напряжениях, существующих вблизи поверхности тангенциально колеблющегося ИСТОЧНИК и рассасывающихся в тонком пограничном слое жидкости. Эти напряжения могут проявляться в реакции на источник, в передаче сдвиговой волны упругими телами через тонкий слой жидкости, в образовании вихревых потоков в пристеночном слое жидкости, в дополнигельных потерях на отражение продольной волны в вязкой среде при наклонном падении волны на твердую границу [15] и в других подобных эффектах, когда возникновение вязких напряжений должно быть принято в расчет. [c.64]

Торможения в протекании коррозионного пооцесса (вероятного с точки зрения термодинамики) могут быть двух родов торможение за счет большой энергии активации и торможение за счет затруднений в процессах диффузии (транспорта) реагента к поверхности металла или продуктов реакции в обратном направлении. Все сказанное можно пояснить энергетической схемой, приведенной на рис. 1. Протекание термодинамически Еозможной коррозионной реакции уподобляется здесь падению шарика с верхней плоскости на нижнюю с высоты к. В случае а (рис. 1) шарик падает беспрепятственно, что соответстзовало бы безгранично большим скоростям коррозии в случае отсутствия тормозящих факторов. Однако этот процесс вероятного падения шарика может быть задержан или вследствие необходимости предварительного преодоления какого-то барьера (рис. 1,6), или вследствие трудности осуществления самого перемещения шарнка, например, мал угол наклона, велико трение вязкой среды (рис. 1,в). [c.13]

Таким образом, разделение по скоростям надения дает возможность классифицировать смесь зорен но крупности. Сложные закономерности падения тел в подвижной вязкой среде и различие в форме зерен не позволяют произвести при гидравлической классификации разделение по крупности с высокой точностью, такой, как, например, при грохочении, но все-таки она применяется для разделения мелких зерен, которые не могут классифицироваться на ситах из-за отсутствия подобных сит или их очень низкой производительности. [c.56]

Абсолютную вязкость жидкости можно определять путем измерения скорости падения шарика, опущенного в прозрачную пробирку с исследуемой жидкостью. С помощью калибровочных отметок на пробирке определяют время падения шарика, по которому рассчитывают вязкость. Из приборов этого типа наиболее широко применяется вискозиметр Хеплера, Чтобы иметь возможность измерять вязкости самых различных сред — от газов до чрезвычайно вязких жидкостей (у которых этот показатель находится в пределах от 0,01 до 1 000000 спз), шарики делают разного размера и из различных материалов [124]. [c.92]

Ситуации, в которых число Рейнольдса мало, называются медленными вязкими течениями, потому что силы вязкости, возникающие при сдвиговом дви/1чепии жидкости, зттачительно больше сил инер-црш, связанных с ускорением или торможением частиц жидкости. Однако число Рейнольдса может быть малым не только за счет малой скорости. Так, при полете тел в разреженной атмосфере на большой высоте над поверхностью Земли имеет место ситуация, аналогичная движению в очень вязкой жидкости, хотя вязкость разреженного воздуха очень мала. Дело в том, что его плотность соответственно очень мала. 1 азумеется, в этом случае размеры тела должны быть велики по сравнению со средней длиной свободного пробега молекул воздуха в противном случае перестает быть справедливой гипотеза сплошности среды. Медленное оседание достаточно малой пылинки или капельки тумана в обычной атмосфере может служить моделью сильно вязкого течения в большей степени, нежели падение стального шара в патоке. Во многих практических ситуациях, связанных с седиментацией и псевдоожижением, число Рейнольдса(подсчитанное по диаметру частицы) не превышает пяти. Стало быть, эти процессы можно описывать, используя уравнения ползущего течения. [c.17]

Вариационный подход [76, 107] к ползущему вязкому течению в изотропной пористой среде приводит к получению нижней границы для падения давления. В слое сфер, расположенных на больших расстояниях, эффекты взаимодействия частиц исчезают, и в качестве нижней границы было вычислено значение константы-, равное 3,51, в цротивоположность коэффициенту 4,5 в предыдущих уравнениях, соответствующему закону Стокса. [c.419]

Эта формула может быть проверена путем опыта с очень большой точностью поэтому она сыграла весьма большую роль при установлении законов движения вязкой жидкости. Между прочим, она позволяет по измеренным значениям расхода Q и разности давлений pi — р2 очень точно определить коэффициент вязкости Согласно формуле (4) расход жидкости пропорционален падению давления на единице длины трубы и четвертой степени радиуса трубы. Это соотношение экспериментально было установлено Г. Гагеном в 1839 г., а затем вторично, независимо от Гагена, Пуазейлем . Обычно оно называется законом Пу-азейля, так как статья Гагена, который был инженером, по-видимому, осталась незамеченной среди физиков. Правильнее называть соотношение (4) законом Гагена-Пуазейля. Забегая вперед, отметим, что закон Гагена-Пуазейля соблюдается при малых скоростях только в узких [c.144]

Тяжелонагруженный глобоидный редуктор в тяжелых условиях работы (непрерывная работа прп высоких числах оборотов) может иметь высокую термическую напряженность, особенно при малом передаточном числе. При работе таких передач с длительной максимальной нагрузкой охлан денне с помощью вентилятора может оказаться недостаточным для отвода тепла и обеспечения перепада температур масла и окружающей среды порядка 50—55° С, как это в большинстве случаев принимается для червячных редукторов с цилиндрическим червяком. Это объясняется меньшей поверхностью охлаждения глобоидного редуктора, чем червячного той же мощности. Водяное охлаждение с помощью радиатора во всех случаях обеспечивает возможность нагружения передачи на максимальную (по износу) расчетную мощность, но его ирпменение не всегда возможно. Поэтому приходится допускать повышенный перепад температур. Для обеспечения же необходимой несущей способности смазочного слоя при более высоких температурах (которые обычно достигают 80—90° С, а в особых случаях даже 110—115° С) следует применять масла, более вязкие, чем в обычных червячных передачах, учитывая резкое падение вязкости с ростом температуры. [c.258]

Исследовался важный вопрос об оптимальной высоте падения капель, для которой четко сформированное вихревое кольцо проходит наибольший путь. Установлен периодический характер зависимости глубины прохождения кольца от высоты падения капли, причем расстояние между соседними максимумами высоты хорошо коррелировали с пересчитанным на длину периодом собственных колебаний капли относительно сферической формы. Причины образования вихревых колец при падении капли на свободную поверхность жидкости объяснены следующим образом [239). Движение окружающей каплю жидкости вначале очень схоже с движением жидкости вокруг твердой сферы того же размера. Когда сфера движется, то касательная скорость ее отличается от касательной скорости сферы, поскольку жидкость обтекает последнюю. Если сфера жидкая, как и среда, в которой она движется, то не будет резкого разрыва в скорости, а только очень быстрое ее изменение, т.е. будет происходить конечное изменение скорости на исчезающе малом расстоянии. Такое изменение эквивалентно вихревому слою, покрывающему сферу, причем вихревые линии являются горизонтальными окружностями, и если жидкость вязкая, то завихренность в слое диффундирует внутрь и вовне. По мере паденйя капли сопротивление делает ее более плоской, пока она не станет дискообразной. К этому времени, однако, она будет наполнена вихревым движением, и поскольку дискообразная форма имеет неустойчивую конфигурацию завихренности, диск должен превратиться в устойчивую конфигурацию в виде яркого кольца. Наиболее важным свойством жидкости является ее вязкость. Когда капля станет дискообразной, то внутри нее должно быть достаточно вихревого движения, чтобы привести его к превращению в кольцо. Если вязкость слишком мала, то вихревое движение не будет иметь достаточно времени д..я удаления от поверхности капли, пока она дискообразна, и, таким образом, капля будет продолжать сплющиваться и превратится в тонкий слой с полосками вихревого движения вместо превращения в кольцо если вязкость слишком большая, то вихревое движение продиссипирует прежде, чем капля станет дискообразной. [c.232]

Наличие диссипации не меняет обсуждавшихся в 1 граничных условий на поверхностях контакта упругих сред. Конечно, остается без изменений и уравнение движения (1.50). Позтому на слоистые вязкоупругие среды полностью переносятся все полученные в 1, 4 и 6 результаты, лишь значения X и повсюду следует считать комплексными. В частности, для компонент матрицы рассеяния на границе двух вязко-упругих полупространств можно пользоваться выражениями (4.28) —(4.32). Применимость результатов, аналогичных полученным в 4, для вязко-упругих сред неоднократно подтверждалась экспериментально (см., например [298] ). Хотя аналитические выражения для плосковолновых коэффициентов отражения, трансформации и прозрачности сохраняются, но благодаря комплексности Хиц они существенно меняют свое поведение, например, как функции угла падения. Подробный анализ зависимости этих коэффициентов от угла падения и параметров вязко-упругих сред можно найти в работе [248, гл. 1], в которой собран значительный расчетный материал. [c.145]

Гирке, Эстеррайхер, Франке, Паррак и Вит-терн [4730] высказали теоретические соображения о проникновении ультразвуковых волн в тело человека и о распространении их в нем. Согласно их взглядам, волны распространяются в тканях человека, как в упруго-вязком сжимаемом теле, и могут рассматриваться на простой модели в виде колеблющегося в среде шара [3674] при этом образуются волны сжатия, сдвиговые волны и поверхностные волны. Для постоянных Ламе (см. гл. V, 1, п. 1) получаются значения й=2,6-10 дин см и 1 = =2,5-10 дин/см , для сдвиговой вязкости (см. гл. IV, 2, п. 6) получается значение около 150 пуаз. Пользуясь этими значениями, можно рассчитать состояние поверхности тела при падении на него ультразвуковых волн. [c.570]

Н. Коперника (16 в.) и открытие нем. астрономом И. Кеплером законов движения планет (нач. 17 в.). Основоположником динамики явл. итал. учёный Г. Галилей, к-рый дал первое верное решение задачи о движении тела под действием силы (закон равноускоренного падения) его исследования привели к открытию закона инерции и принципа относительности классич. М. им же положено начало теории колебаний (открытие изохронности малых колебаний маятника) и науке о сопротивлении материалов (исследование прочности балок). Важные для дальнейшего развития М. исследования движения точки по окружности, колебаний физ. маятника и законов упругого удара тел принадлежат голл. учёному X. Гюйгенсу. Создание основ классич. М. завершается трудами И. Ньютона, сформулировавшего осн. законы М. (1687) и открывшего закон всемирного тяготения. В 17 в. были установлены и два исходных положения М. сплошной среды закон вязкого трения в жидкостях и газах (Ньютон) и закон, выражающий зависимость между напряжениями и деформациями в упругом теле (англ. учёный Р. Гук). [c.415]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...