Обтекание выпуклой стенки

Нахождение формы линий тока при обтекании выпуклой стенки произвольного вида является более трудной задачей, п мы ее здесь рассматривать не будем. [c.171]

Ударные волны. Если метод решения, развитый в п. 20.50 для расчета обтекания выпуклой стенки, попытаться применить для случая вогнутой стенки, то можно обнаружить, что здесь линии Маха имеют огибающую Е (рис. 356). [c.596]

Линии Маха и их свойства. Случаи потенциального течения. Характеристики в плоскости годографа для потенциальных течений эпициклоиды. Течение типа простой волны. Обтекание выпуклой стенки однородным сверхзвуковым потоком. Обтекание выпуклого угла центрированная волна разрежения. [c.137]

Обтекание выпуклой стенки [c.142]

Рассмотрим задачу обтекания выпуклой стенки равномерным сверхзвуковым потоком (плоское течение, рис. 18.2). Покажем, что решение этой задачи дается простой волной. [c.142]

Рис. 18.2. Обтекание выпуклой стенки

Обтекание выпуклой стенки 143 [c.143]

Угол о отсчитывается в направлении от вектора о к положительному направлению оси х. Если это направление соответствует повороту вектора скорости V против часовой стрелки, то углу приписывается знак плюс, в противном случае — знак минус. При этом из формулы (19. 10) следует, что при обтекании выпуклой стенки сверхзвуковым потоком давление падает, а при обтекании вогнутой стенки — возрастает. [c.446]

В случае обтекания выпуклой стенки (фиг. 19.3) с помощью те.х же рассуждений придем к выводу, что на линии возмущения От давление будет резко понижаться, и эта линия будет играть роль линии скачкообразного разрежения (фиг. 19.5). Таким [c.447]

ОБТЕКАНИЕ ВЫПУКЛОЙ КРИВОЛИНЕЙНОЙ СТЕНКИ [c.169]

Чтобы составить себе представление о картине, возникающей при обтекании выпуклой криволинейной стенки, рассмотрим вначале одну из линий тока, полученных при обтекании тупого угла и примем ее за проекцию твердой стенки (рис. 4.20). Над этой стенкой параметры потока известны, ибо они останутся такими же, какими они были над соответствующей (теперь отвердевшей) линией тока нри обтекании угла. [c.169]

Заметим, что такая же точно качественная картина имеет место при обтекании выпуклой криволинейной стенки любой [c.170]

Рис. 4.21. Переход от обтекания ломаной стенки к обтеканию выпуклой

Чтобы рассчитать обтекание произвольной кривой выпуклой стенки, нужно знать лишь угол поворота, т. е. направление касательной для каждой точки стенки. Если, например, форма стенки задана уравнением в виде у = у х) (ось х направлена но вектору скорости невозмущенного потока), то, дифференцируя [c.170]

Зная б, легко определить все параметры газа, действуя точно так же, как в случае обтекания тупого угла. В частности, можно найти распределение скоростей и давлений вдоль стенки. При обтекании кривой выпуклой стенки, так же как и при обтекании угла, газ разгоняется. Скорость газа непрерывно увеличивается, а давление падает. [c.171]

Обтекание выпуклой криволинейной стенки 169—171 [c.595]

Совокупное действие положительного градиента давления и поверхностного трения встречается при обтекании выпуклых цилиндрических тел, течениях в расширяющихся каналах (диффузорах), при обтекании разнообразных выступов, изгибов и изломов стенок. В этих случаях возникают отрывы пограничного слоя, приводящие к перестройке течения, которое становится резко отличным от течения идеальной жидкости вблизи тех же поверхностей. [c.350]

Совокупное действие положительного градиента давления и поверхностного трения встречается при обтекании выпуклых цилиндрических тел, течениях в расширяющихся каналах (диффузорах), при обтекании разнообразных выступов, изгибов и изломов стенок. Во всех этих случаях возникают отрывы погранич- [c.384]

Рассмотрим теперь течение Прандтля — Майера. На рис. 2.8 приведены примеры течений, в которых оно реализуется. На рис. 2.8, а показано обтекание плоской выпуклой стенки равномерным сверхзвуковым потоком. Поскольку характеристика АВ прямолинейная (с постоянными параметрами), то в области [c.58]

Обтекание выпуклой кривой стенки может формулам этого параграфа, так как кривую [c.315]

Обтекания выпуклой (фиг. 34) и вогнутой (фиг. 35) стенок могут быть рассчитаны путем разбиения стенок на участки, каждый из которых является [c.527]

Обтекание выпуклых и вогнутых стенок. При обтекании выпуклого угла происходит непрерывное понижение давления и увеличение скорости до тех пор, пока направление потока не окажется параллельным стенке ОВ (фиг. 33). [c.697]

Приближенная теория пограничного слоя хорошо объясняет многие явления, наблюдаемые при обтекании потоком вязкой жидкости решеток турбинных профилей. Например, хорошо объясняется причина отрыва пограничного слоя от стенок канала. Представим себе ускоряющийся ноток, обтекающий выпуклую стенку (рис. 64). В таком потоке давление в направлении течения снижается, профиль скоростей в пограничном слое у стенки будет выпуклым и, [c.232]

Простая, но не центрированная волна разрежения образуется при обтекании сверхзвуковым потоком выпуклой стенки (рис. 5.10). Пусть до точки А стенка прямолинейна, а далее начинает искривляться. Первая характеристика, а также все последующие будут прямолинейны на основании приведенных рассуждений. Метод расчета остается тем же. [c.109]

При обтекании выпуклой прямолинейной стенки (рис. 1.66,й) образуется простая волна расширения (ПВР), в которой поток ускоряется. При обтекании вогнутой стенки возникает простая волна сжатия (ПВС), в которой поток тормозится (рис. 1.66, б). Если кривизна вогнутой стенки достаточна, то прямолинейные линии возмущения могут смыкаться и в результате наложения малых возмущений образуется конечный разрыв, т е. косой скачок уплотнения С. В пределе, если криволинейный участок стенки вырождается в точку излома, образуется плоский косой скачок уплотнения. [c.76]

В приложении к задачам струйного обтекания мы будем применять принцип непрерывности к семейству операторов FJX], определенных соотношением (7.26). В этом случае /Со(0) = 1, так что существование и единственность решения уравнения X=Fq,[X] следует из теоремы 5. Для простоты мы будем рассматривать только бесконечные симметричные кавитационные течения около выпуклых стенок, для которых W= = МР/2 и v(o) = sin о(1+sin о). Будем также предполагать, что К(д) >0 и [c.217]

Обтекание участков передней кромки, расположенных в окрестностях плоскостей (/ = 0и(/ = тг/2, близко к обтеканию клина с углом 10°. Что касается областей, лежащих вблизи двух других плоскостей симметрии (р = тг/4 и (р = Зтг/4), то здесь, по крайней мере, не очень далеко от передней кромки, из-за интерференции двух зон сжатия следует ожидать большего повышения давления. Сказанное подтверждается рис. 8 и 9. Па них для плоскостей (/ = 0и(/ = тг/4 и различных ж, указанных цифрами над кривыми, даны распределения р в функции от г° = г/г , где ордината стенки при тех же X ж (р. Понижение давления в окрестности г° = 1 при ж > 2.4 вызвано разрежением, которое возникает при обтекании выпуклого участка контура. Представленные результаты получены для Мо = 5.0. [c.168]

При постановке задачи следует уточнить, что рассматривается именно трансзвуковое обтекание выпуклого угла. Действительно, дозвуковое обтекание выпуклого угла не существует, так как тогда из принципа подобия для псевдоаналитических функций следовало бы, что в угловой точке скорость обращается в бесконечность. Асимптотика чисто сверхзвукового обтекания, когда поток в достаточно малой окрестности угловой точки сверхзвуковой, дается течением Прандтля-Майера. Ниже будет рассматриваться только течение, дозвуковое вблизи одной стороны угла и сверхзвуковое вблизи другой стороны. Итак, рассмотрим окрестность угловой точки О (рис. 7.8). Пусть поток вблизи стенки О А — дозвуковой, а вбли- [c.209]

Чтобы составить себе представление о картине, возникающей при обтекании выпуклой кривой линии, рассмотрим вначале одну из линий тока, полученных при обтекании тупого угла, и примем её за твёрдую кривую стенку (фиг. 57). Тогда над этой стенкой поток известен, ибо он останется таким же, каким [c.124]

Рассмотренная схема расчета обтекания профиля, составленного ПЗ прямолинейных отрезков, дает возможность достаточно точно определить давление вдоль каждого из прямолинейных участков профиля, а следовательно, подсчитать и силовое воздействие на профиль сверхзвукового потока. Приведенная схема расчета принципиально не изменится, если ее применить к профилю, изображенному на фиг. 19. 15. Особенность расчета в этом случае будет состоять только в том, что при определении параметров газа вдоль стенки АВ нужно пользоваться формулами для обтекания выпуклого тупого угла, поворачивающего поток на угол Ол. [c.461]

Аналогичная картина возникает при обтекании сверхзвуковым потоком вогнутой стенки (рис. 5.25). При обтекании выпуклой стенки (см. рис. 5.10) волны разрежения расходились. При обге- [c.121]

Отсюда следует, что при обтекании выпуклой стенки (6<0 рис. 3.2, а), когда угол наклона и давление падают, линии 1 = = onst, выходящие из криволинейного участка аЬ поверхности стенки (или траектории поршня), образуют расходящийся пучок прямых. Если правее точки Ь стенка имеет постоянный наклон, то параметры течения здесь будут постоянными (область III), а характеристики параллельными. Наоборот, при обтекании вогнутой стенки (9>0 рис. 3.2, б) эти линии = onst образуют сходящийся пучок, а поскольку каждая из них несет свои постоянные значения величин, то появляется нереальная область многозначности решения. [c.86]

Пограничные слои на изогнутых стенках. Исследованием плоских турбулентных пограничных слоев на изогнутых стенках занимался Г. Виль-кен (см. в связи с этим также работу А. Бетца [ ]). Около вогнутой стенки более быстрые частицы отбрасываются под действием центробежной силы к стенке, а более медленные оттесняются от стенки. Следовательно, центробежная сила усиливает перемешивание быстрых и медленных частиц, т. е. увеличивает турбулентный обмен. При обтекании выпуклой стенки происходит обратное явление более медленные частицы прижимаются к стенке, л более быстрые — оттесняются от стенки. Следовательно, в этом случае [c.619]

Нахождение фор.лш линий тока при обтекании выпуклой стенки произвольного вида является более трудной задачей, и мы её здесь рассматривать не будем. Строгая теория обтекания кривой стенки создана И. А. Кибелем и С. А. Христиано-вичем. [c.126]

На рис. 6.8 показаны характерные области внутри и вне сопла, в которых кривизна линий тока может изменять свой знак. Значение производной скорости по нормали к линиям тока как в пограничном слое, так и в слое смешения имеет отрицательную величину. При Хх < х < Х2 в месте перехода контура сопла от цилиндрического с = О (i2 кривизна линий тока) участка к коническому происходит ускорение дозвукового потока вдоль вогнутой стенки с отрицательной кривизной < 0. В этой области течения возмущения гертлеровского типа в пограничном слое сопла будут нарастать. В области критического сечения сопла происходит обтекание выпуклой стенки, что может привести к некоторому ослаблению возмущений этого типа. [c.175]

Рассмотрим пример обтекания выпуклой криволинейной стенки сверхзвуковым однородным потоком, имеющим скорость i,i (рис. 4.23). Аналогичный пример приведен в 5. До точки О газ движется вдоль прямолинейной стенки, а затем огибает участок криволинейной стенки и после поворота на некоторый угол ввовь движется вдоль прямолинейной стенки. В этом течении [c.177]

Рис. 5.10. Волка разрежеккя, образующаяся при обтекании сверхзвуковым потоком выпуклой стенки

Ниже приводятся примеры, иллюстрирующие методику пользования диаграммой характеристик. Так, на рис. 5.6,а показано обтекание выпуклой криволинейной стенки плоским сверхзвуковым потоком. Для приближенного расчета потока заменим плавную линию стенки AB ломаной линией каждый отрезок этой линии АВ, ВС, D) поворачивается на одинаковый угол, равный, например, 5°. Перед характеристикой Ашх известны скорость потока Xi —1,227 и соответствующий угол а[=50°37. В плоскости годографа (рпс. 5.6,6) этой характеристике соответствует точка А которая в диаграмме характеристик мржет [c.115]

Обтекание выпуклого угла. С (юмощью течения Прандтля -Мейера ре1иается конически автомодельная (см. 13) задача обтекания заданного выпуклого угла. В этой задаче требуется найти сверхзвуковое течение, которое было бы непрерывно всюду в области над угловой стенкой АОВ с заданным угло.м 02 < О (рис. 7) и удовлетворяло бы условию обтекания этой стенки. Скорость течения вверх по потоку вдали от угла задана и равна ( 1 > Сь [c.237]

Для иллюстрации указанного выше свойства эволюционности системы (24) можно вернуться к уже решенной в 22 задаче обтекания выпуклого угла и интерпретировать ее как задачу Коши с начальными данными при X = О, у > О, задавая их в виде q = qi > i, 0 = О (см. рис. 22.7). Тогда, проводя аналогию с одномерными движениями, можно трактовать отклоняющуюся часть ОВ обтекаемой стенки как поршень, выдвигающийся из газа , на котором задано условие непротекания в = 9 = onst. Подобная аналогия уместна и полезна также в ряде других задач о сверхзвуковых течениях. [c.266]

Граничные условия вдоль стенки с прилипанием имеют следующий простой вид а, = О и Ош = О для всех моментов времени. Это, очевидно, дает большое преимущество при использовании неявных схем, поскольку для граничных условий не требуется дополнительного итерационного процесса. Одпако успешное применение неявных схем при решении уравнений, записанных для физических перемепных, сталкивается с некоторыми трудностями, связанными с нелинейной неустойчивостью уравнения для давления (Азиз [1966], Азиз и Хеллумс [1967]), которую можпо устранить, сохраняя член дО/д1 в уравнении (3.581а) или в уравнении (3.584). Заметим, что в случае прилипания скорость в угловой точке при обтекании выпуклого угла будет однозначна. Условие скольжения можно ставить вдоль верхней границы или вдоль стенок со скольжением. Для параллельной оси л стенки со скольжением Ош=0 и (вероятно) ди/ду тю = Для узла, принадлежащего стенке, из последнего условия (в случае пространственных разностей со вторым порядком точности) получаем = Нш+ь В вершине выпуклого угла при условии скольжения значение скорости будет многозначным. [c.297]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...