Прямоугольная форма спектральной линии

Прямоугольная форма спектральной линии 163 Пуассона преобразование 441 Пуассоновский случайный процесс 88—101 [c.517]

Если учитывать лишь искажения, вносимые за счет дифракции монохроматического параллельного пучка на действующем отверстии прямоугольной формы (на призме), то спектральная линия [c.15]

Рис. 5. Распределение интенсивности света при дифракции на действующем отверстии прямоугольной формы для бесконечно узкой щели спектрографа а — одиночная монохроматическая спектральная линия б — две близкие монохроматические линии

Рис. 5.3. а — нормированная спектральная плотность мощности (v) б — огибающая у(т) комплексной степени когерентности. 1 прямоугольная форма линий 2 — гауссовская ( )орма линий 3 — лоренцевская форма лнний. [c.163]

Чтобы конкретизировать численные значения функции Ри (№ ) при каждом значении И , нужно знать контур спектральной линии для данной оптической волны. Мы рассмотрим здесь только случай прямоугольного контура линии случай лоренцевского спектра рассматривается в работах [6.11, 6.12]. Если первоначальная действительнозначная волновая форма имеет спектральную плотность мощности вида [c.241]

Здесь <1пл — поглощательная способность пламени в пределах наблюдаемой спектральной линии, —температура пламени, 6Х — ширина спектральной линии. Форма спектральной линии предполагается прямоугольной. Этот случай с хорошим приближением соответствует спектральной линии, уширенной за счет реабсорб ции. Сплошной фон в спектре пламени принимается равным нулю. [c.254]

Отсюда следует, что длину волны излучения можно перестраивать, изменяя период магнита X, или, при данном магните, меняя энергию Е электронного пучка. Выбирая, например, X, = = 10 см и /(= 1, находим, что при изменении энергии электронов от 10 до 10 МэВ излучаемый свет попадает в диапазон от инфракрасного до ультрафиолетового. Заметим, что, согласно нашему обсуждению, излучение должно быть поляризовано в плоскости, ортогональной направлению магнитного поля (см. также рис. 6.54). Чтобы найти форму спектральной линии и ширину полосы излучения, заметим, что в рассмотренной выше системе отсчета электрон излучает в течение времени ht = = (//с) [1 — (Уг/с)2] /2, где / — полная длина магиита ондулятора. Из выражения (6.54) следует, что излучение, испускаемое каждым электроном, имеет вид прямоугольного импульса, содержащего число циклов Л цикл = m lS-t /2п l/Xq, Т. е. равное числу периодов Nw = 1/К ондулятора. Тогда из теории преобразования Фурье следует, что спектр мощности такого импульса [c.430]

Рис. 5.27. Результаты численных экспериментов по восстановлению огибающей сверхкороткого импульса по данным солитонного зондирования а — спектрально-ограниченные прямоугольные импульсы с различными начальными амплитудами (штриховая линия — исходный импульс, сплошная — результат восстановления кривые 1,2,3 — результаты последовательных итераций) видно, что качество восстановления улучшается с уменьшением до и с увеличением числа итераций б — восстановление прямоугольного импульса с линейной частотной модуляцией (штриховые линии — огибаюш,ая исходного импульса и форма его частотной модуляции, сплошные — результат восстановления) [55]

ПИЯ. Согласно этому критерию две монохроматич. линии X и X бХ, одинаковой интенсивности считаются разрешенными, если расстояние между их центрами (рис. 3) равно ширине аппаратной ф-ции С. п. а. При этом в результирующем распределении буцет провал Д = (- тах - min)/ fmax> величина К-рого зависит от формы аппаратной ф-ции провал может быть обнаружен, если его величина больше среднего квадратичного значения случайных ошибок измерения. В случае дифракц. аппаратной ф-ции а ( ) = Ад (sin / ) , А = 2% для аппаратной ф-ции Гауссовой формы а (I) = Af,e А = 3% дисперсионной формы а ( ) = = An ( -f- д = 17% для щелевой (прямоугольной) и треугольной аппаратных ф-ций А = 0 к этому же критерию относится и критерий Релея, где А = = 20% (см. Спектральные призмы). [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...