Форма линии естественная

Форма осевой линии стержня в критическом состоянии совпадает с ее формой в естественном состоянии. [c.118]

Форма осевой линии стержня в критическом состоянии отличается от ее формы в естественном состоянии. Основная особенность потери устойчивости криволинейных стержней относительно деформированного состояния заключается в том, что заранее не известно их критическое напряженно-деформированное состояние, в частности форма осевой линии стержня, которая может сильно отличаться от формы осевой линии в естественном состоянии. Например, когда определяется критическая нагрузка для прямолинейного в естественном состоянии стержня, то считается, что и в [c.122]

Спиральный стержень находится на вращающемся с угловой скоростью 0) основании (рис. 3.16). Требуется получить линейные уравнения равновесия стержня после потери устойчивости для двух случаев когда форма осевой линии стержня при потере устойчивости мало отличается от естественной формы когда форма осевой линии в критическом состоянии стержня существенно отличается от формы в естественном состоянии. [c.126]

Если форма осевой линии стержня в критическом состоянии мало отличается от ее формы в естественном состоянии, то система уравнений (1), (3) позволяет определить модуль критической распределенной нагрузки Критическая нагрузка есть собственное значение однородной краевой задачи для системы уравнений равновесия (3). [c.277]

Получим выражения для приращений Д< в случае, когда форма осевой линии стержня существенно отличается от формы в естественном состоянии. В этом случае [c.278]

При расчете вихревых течений (oi Ф 0) может получиться X < 0, что означает образование замкнутых вихревых течений (вроде изображенного на рис. 103, е) и критических точек. Точность расчета таких течений в естественной системе координат падает в связи со сложной формой линий тока. [c.348]

Естественное и столкновительное уширение линии вызвано одной и той же причиной — конечным временем жизни частицы в возбужденном состоянии. Форма линии уширения в обоих случаях определяется особенностью вероятных процессов и поэтому одинакова. Она имеет так называемый лоренцев контур, описываемый фор м-фактором [c.19]

Ширина полосы газового лазерного усилителя равна ширине неоднородно уширенной спектральной линии [14]. В газах оптические линии обладают допплеровским уширением, которое велико по сравнению с естественной шириной линии [15]. Форма линии приблизительно гауссова с шириной на уровне половинной мощности [c.458]

Легко показать, что площадь, ограниченная контуром линии Поглощения при наличии эффекта Допплера, будет такой же, как и для естественной формы линии. Действительно, [c.249]

Формулой (25.12) определяется допплеровская форма линии поглощения. При резонансе согласно (25.12) ( > равняется t5 ( . 0) 1, в то время как для естественной формы линии поглощения ( > при резонансе равняется 1. [c.250]

Лоренцева форма линии излучения образуется при естественных , условиях излучения, когда единственным фактором, влияющим на, излучение осциллятора, является радиационное затухание. Поэтому эта форма линии часто называется естественной формой линии излучения, а ширина линии излучения — у-естественной шириной. [c.66]

Почему нельзя приписать отдельному фотону спектр частот, соответствующий естественной форме линии излучения [c.68]

Рассмотренные здесь формы упругой линии естественным образом непрерывно переходят одна в другую и не возникает проблемы исследования их устойчивости, если исключаются боковые смещения сил Q. [c.103]

Представим обобщенную модель калориметрической системы в следующем виде (рис. 2). Выделим из совокупности тел, представляющих калориметрическую систему, одно тело, обозначенное индексом 1, и предположим, что оно находится в теплообмене только с тремя телами 2,. 3 4, каждое из которых, как и тело 1, имеет источник (или сток) теплоты хю, термоприемник Т, а температура отдельного тела описывается уравнением ( /, Ро), где V — некоторая функция, зависящая от условий теплообмена с окружающими телами, от теплофизических свойств и от геометрической формы тела Ро — критерий Фурье (обобщенное время). Соответствующие тепловые потоки обозначены индексом Q. Функция 01 ( /1, Р01) определяется значением тепловых потоков 12, Qlз, Qu, а суммарный теплообмен тел 2, 3 и 4, в свою очередь, зависит также от результирующих потоков Ргл-, Qз v и Q4, характеризующих взаимодействия с остальными элементами системы, которые обозначены зоной, ограниченной штриховой линией. Естественно, что граничные условия теплообмена тел I—2, 1—3, 1—4, а также 2—3, 3—4 и 4—2 определяются механизмом теплопередачи на соответствующих контактных границах. Такая обобщенная модель калориметрической системы может быть описана системой дифференциальных уравнений, которые Б принципе включают также зависимость теплофизических свойств от температуры и переменные условия теплообмена, но это в конечном итоге приводит к некоторой совокупности нелинейных уравнений, решение которых найти не [c.22]

При изучении экситонов оптическими методами до сих пор в большинстве случаев проводились лишь измерения поглощения и при этом без анализа вопроса о форме линий поглощения. Такой путь естествен, пока речь идет о самом нахождении более или менее резких возбужденных уровней в кристаллах, о выяснении соответствующих сериальных закономерностей и т. п. Положение здесь, если можно считать кристалл оптически изотропным, вполне аналогично имеющему место при определении атомных уровней в случае газов. Для анизотропной среды эта аналогия также сохраняется, если только заменить обычный газ ориентированным газом , т. е. совокупностью независимых молекул с фиксированным направлением некоторых осей (речь идет, например, о направлениях нормальных колебаний анизотропного осциллятора). Поскольку в случае слабого поглощения положение линий поглощения определяет частоты 2 (к) кулоновских экситонов, именно эти частоты и измеряются в опытах, которые мы имеем в виду. [c.354]

Сравнение гауссовой и лоренцевой форм линий показывает, что спектральные распределения, обусловленные естественным или столкновительным механизмами уширения, сильно отличаются от распределения, связанного с тепловым движением. [c.114]

Форма линии в системе координат излучающей (или поглощающей) частицы чаще всего бывает лоренцевой (из-за естественного или столкновительного уширения), однако, как правило, имеется также движение относительно наблюдателя или поглощающей частицы. Мы видели, что тепловое движение ато- [c.114]

На рис. 1.1 показаны два положения стержня положение 1 соответствует ненагруженному состоянию (естественному), положение 2 —нагруженному состоянию. Под действием медленно нарастающих сил Р и моментов Т (рассматривается статика) стерл<ень, деформируясь, переходит из состояния 1 в состояние 2. Из рис. 1.1 следует, что упругие перемещения могут быть настолько большими, что форма осевой линии нагруженного стержня может как угодно сильно отличаться от первоначальной. Внешние силы в процессе деформации стержня могут также сильно изменяться по направлению (на рис. 1.1 направления векторов Рг и Тг в момент приложения к стержню показаны пунктиром). [c.15]

Стержень с заданными перемещениями ряда сечений. В практике часто возникают задачи определения начального состояния стержня, вызванного принудительными перемещениями (линейными или угловыми) дискретных сечений стерх<ня. Подобные задачи возникают при монтаже упругих элементов, когда из-за технологических погрешностей точки крепления упругого элемента не совпадают с расчетными. На рис. 2.9 пунктиром показано естественное состояние стержня. При сборке сечение k пришлось принудительно сместить (вектор и ) и стержень принял форму, показанную на рис. 2.9 сплошными линиями. Требуется определить Q и М. Считая, что компоненты вектора и есть малые величины, воспользуемся уравнениями нулевого приближения (1.112) — (1.115) или уравнением (2.5), в котором следует положить поэтому получаем (2.6) в виде [c.82]

В третьей главе рассмотрена статическая устойчивость стержней. Изложена теория статической устойчивости криволинейных стержней, когда потеря устойчивости может произойти относительно нового состояния равновесия стержня, сильно отличающегося (например, по форме осевой линии) от его естественного состояния. Большое внимание уделяется характеру поведения нагрузок ( мертвые , следящие и их комбинации) в процессе деформирования стержня. [c.92]

При больших скоростях потока равновесные формы стержней с малой жесткостью могут сильно отличаться от естественных форм, что приводит к нелинейным задачам статики стержня в потоке. Обычно при рассмотрении статики стержней в потоке подразумевается, что обтекание стержня потоком является стационарным (без срывов), что справедливо только в определенном диапазоне скоростей потока для стержней круглого сечения и стержней с обтекаемым профилем. Для стержней прямоугольного или треугольного поперечного сечения поворот сечения относительно осевой линии [c.229]

Уравнения, характеризующие критическое состояние, совпадают с уравнениями (1) задачи 3.1. Если форма осевой линии стержня в критическом состоянии мало отличается от формы осевой линии стержня в естественном состоянии, то в уравнениях (1) следует положить Хз,= 1/ро вз1= 9 зо. [c.277]

Форма сечения канала может быть такой, что в каждом сечении канала (осевая линия которого есть пространственная кривая) главные оси сечения совпадают с естественными. В этом частном случае 0 ю=О и и=хо (М >=А( >хо). [c.47]

Матрицы Ах, А(3 и км зависят от напряженно-деформированного состояния стержня, нагруженного потоком. Ограничимся случаем, когда форма осевой линии стержня в потоке (в статике) мало отличается от естественной формы, т. е. когда для определения напряженно-деформированного состояния стержня можно воспользоваться уравнениями нулевого приближения [например, уравнениями (1.152) — (1.155), приведенными в 1.4 ч. 1] [c.253]

Как уже было сказано, спектральные линии почти всех естественных элементов, излучаемые существующими источниками монохроматического света, обладают сверхтонкой структурой и достаточно большой щириной. Чем же руководствовались при выборе эталонной длины световой волны Прежде всего, от длины волны, как и от всякого эталона, требуется наивысшая, доступная в данное время точность воспроизводимости ее значения. Если международный прототип метра воспроизводился как штриховая мера с точностью 1 10 , то точность воспроизведения длины волны должна была быть выше, по крайней мере, на один-два порядка. Это было ясно еще в тот период, когда Майкельсон предпринял первые опыты по сравнению длины световой волны с длиной метра, т. е. в 90-е годы прошлого века. Вот почему Майкельсон исследовал чрезвычайно большое число спектральных линий, прежде чем остановился на красной линии естественного кадмия, прослужившей этa /oннoй длиной световой волны более полустолетия. В соответствии с определением длины волны спектральной линии возможность воспроизведения ее значения зависит от формы и строения ее контура. Само собой разумеется, что значительно точнее может быть отмечен максимум узкой, простой, симметричной кривой распределения интенсивности по частотам, чем сложной, асимметричной и широкой. Значит, чтобы значение длины волны воспроизводилось достаточно точно, необходимо отыскать простые линии с симметричным контуром. [c.36]

Второй механизм однородного ушнрения линии связан с явлением спонтанного излучения. Поскольку спонтанное излучение неизбежно присутствует в случае любого перехода, данное уширение называется естественным или собственным ушире-нием. Мы предварим обсуждение этого механизма уширения следующим замечанием. С помощью термодинамических соображений можно показать (см. раздел 2.4.3), что форма линии данного перехода будет одной и той же, независимо от того, наблюдаем ли мы форму линии поглощения (т. е. Wn), вынужденного излучения (т. е. W2 ) или спонтанного излучения. В случае естественного уширения проще всего рассматривать спектральную зависимость излучаемого света. К сожалению, как это станет яснее в разд. 2.3, спонтанное излучение есть чисто квантовое явление, т. е. оно может быть корректно описано только квантовой теорией электромагнитного излучения. Поскольку эта теория выходит за рамки книги, мы ограничимся тем, что выпишем окончательный результат и обоснуем его некоторыми простыми физическими соображениями. [c.47]

Ек тественная ширина линии излучения как однородное уширение. Примером такого уширения является естественная ширина линий излучения, поскольку это уширение одинаково в излучении всех атомов данного сорта и определяется лишь временем излучения. Наблюдаемая форма линии от излучения совокупности атомов совпадает с формой линии от излучения отдельного атома. [c.69]

Оставленный член, зависящий от /, оказывается выделенным по следующим причинам. Во-первых, если подставить в него вторую формулу (7а), то мы приходим к явной зависимости оператора х, а следовательно, и гамильтониана (4) от времени. Возникающая при этом эффективная нестационарность задачи и является физической причиной уширения уровней. С другой стороны, из той же подстановки следует, что переход от (7) к (7 ) означает отбрасывание членов порядка Рт Р и РтЕ с оставлением членов порядка Рт Р соо1) и РтЕ[соо1). Последние не малы, так как для получения формы линии перехода необходимо выждать достаточно большое время (ср. теорию естественной ширины линии [10]). [c.154]

Естественными уравнениями (3.3) пользуются чаще всего в тех случаях, когда форма линии равновесия нити известна. Однако в некоторых случаях плоской нити эти уравнения можно эффективно использовать для определения основных параметров, в том числе и формы нити. Действительно, если проекции силы Р на касательную и главную нормаль зависят только от угла а между касательной и осью абсцисс х, то решение задачи можно провести в следующем порядке (см. [16]). Пусть Pt = Px(oi) и Pv = Pvia). Тогда первые два уравнения (3.3) примут вид [c.25]

Поскольку огибающие Мора не допускают рассмотрения точек Р(Оп, Хп) во внешности сектора В ОВ на рис. 15.22, то максимум абсолютного значения касательного напряжения т в точке Р плоскости Мора при некотором данном значении Оп (или соответствующем среднем давлении а) никогда не может стать больше ординаты точки Р, расположенной на прямых 0В или ОВ2. Так как вне В1ОВ2 не существует физических напряженных состояний, то становится понятно, почему граница области течения оказывается абсолютной границей, когда линии скольжения касаются ее. Систематическими сведениями (в рамках этого в общем малоизвестного направления) о классах и группах решений для обобщенного пластичного тела, подразделяющихся в соответствии с формой их естественных границ, и об их полях напряжений и линий скольжения мы сбизаны Гартману. Недостаток места не позволяет детально рассмотреть эти решения [c.577]

При постепенном смещении точки съемки вправо или влево от ее центрального положения становится видимой вторая сторона снимаемых фигур и предметов, в кадре выступают грани, линии, очерчивающие объемные формы. Это, естественно, усиливает эффект объемности, пространственности изображения, и весь композиционный рисунок кадра становится глубинным, пространственным, а не плоскостным, как это случается при фронтальной композиции. [c.60]

Этим же методом можно изучать процессы распада пересыщенных твердых растворов. В работе [15] метод ЯМР применен к исследованию естественного и искус-ствеиного старения дуралюминия, достаточно подробно изученного другими методами. Измерялись интенсивность, ширина и форма линий поглощения ЯМР. Исследованный сплав содержал 4,57 >/о (вес. ) Си, [c.274]

Приложение. Затухающий гармонический осциллятор, естественная ширина линии. Нас интересует частотный спектр, т. е. форма линии видимого света, испускаемого атомом, среднее время жизни которого порядка сек. Если бы нас интересо- [c.277]

Представление о разрезе как об определенной условности и условность самого приема соединения половины вида с половиной разреза лишают какого бы то ни было смысла проведение сплошной линии между ними. Разделом в этом случае является ось симметрии, изображенная штрих-пунктирной линией. Это тем более естественно, что такой прием применим лишь при строго симметричных формах. Отделение части вида от части разреза осевой (а не контурной) линией лишний раз подчеркивает, что предмет проецируется в виде симметричной фигуры, т. е. что разрез может быть заменен вйдом, одинаковым с помещенным по другую сторону осевой линии, и наоборот. Этим ценным свойством оси симметрии часто пользуются для того, чтобы вместо целой проекции показать лишь ее половину (см. пример на черт. 60). [c.44]

Для стержня постоянного сечения (/4зз=1) возмох ны два случая. Если при критическом состоянии форма осевой линии стержня мало отличается от ее естественного состояния, то можно принять, что Хз,= 1/рс (е) дз = Озо(е), где ро°(е)—безразмерный радиус кривизны осевой линии стержня (ро и Озс — известные функции е). В этом случае система уравнений (1) является линейной. Проекции распределенной нагрузки [c.275]

Напомним, что матрица L° — это матрица с известными элементами, характеризующими пространственную форму осевой линии в ненаг[ уженном естественном состоянии L — матрица, характеризующая изменения осевой линии стержня в нагруженном состоянии по отношению к его естественному состоянию. Если в естественном состоянии стержень прямолинейный, то 1 = Е. [c.298]

Естественные русла (равнинные и горные реки, руньн) отличаются от каналов весьма неиравнльион формой поперечных сечений, резкой изменяемостью уклона дна и извилистостью в плане в результате образования излучин. Продольный профиль водной поверхности непрерывно меняется. Резкие изменения гидравлических элементов реки по длине, вызванные указанными факторами, наличием плесов II перекатов, изменяемостью шероховатости по д,лине и глубине потока, придают последнему, даже в условиях бытового режима, неравномерный характер. [c.185]

Рис. 97. Формы спектральной линии 1—естественная или лоренцовская (дисперсионное распределение интенсивности) 2 — доплеровская (гауссовское распределение). Для обоих случаев ширины линий и интегральные интенсив-00

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...