Гауссова форма линии излучения

Гауссова форма линии излучения 71 Генераторы света параметрические 338 [c.348]

Показатель усиления предпочтительнее выражать через f, а не через время существования спонтанного излучения. В случае гауссовой формы линии [c.234]

Для упрощения расчета профиля эффективного коэффициента поглощения в [30] была предложена схема определения аэ(го, г) по значениям монохроматического коэффициента поглощения на смещенной относительно центра vo эффективной частоте Vэ, т. е. i э(vo, г) тм(vэ, х). Размер смещения зависит от ширины и формы линии лазерного излучения. Так, например, для гауссовой формы линии лазерного излучения эффективная частота находится по формуле [30] [c.143]

Крылья лоренцева профиля линии лежат выше, чем у гауссова профиля при их одинаковой полуширине. Из соотношений (3.149) и (3.150) следует также, что полуширина линии при доплеров-ском уширении пропорциональна корню квадратному из температуры ансамбля излучающих частиц. Следует отметить, что хотя мы исследовали форму линии при излучении, связанную с тепловым движением атомов (или молекул), аналогичное рассмотрение в случае поглощения излучения привело бы к той же гауссовой форме линии поглощения. [c.114]

MOB (или молекул) дает гауссову форму линии. Ясно, что в большинстве случаев, представляющих интерес, реальная форма линии будет определяться сверткой функций, описывающих формы линий, обусловленные двумя механизмами уширения. Хотя мы проводили все рассуждения для излучения, развиваемая теория легко переносится на случай поглощения, давая тот же самый результат. [c.115]

Форма линии, уширенной из-за эффекта Доплера, также приведена на рис. 1.3. Сравнение распределений /.(v) и <7g(v) показывает, что при больших удалениях от Vo интенсивность излучения линии с гауссовым профилем спадает быстрее, чем в случае линии с лорен-цевым профилем, однако в центре линии до более полога. [c.22]

Для многих лазерных источников, например твердотельных или газовых малого давления, форма контура линии излучения описывается гауссовым распределением [1]. В этом частном случае выражение (1.56) примет вид [c.35]

В [4] подобный анализ проводился нами для случая гауссовой формы линии излучения, которая более характерна для спектра излучения твердотельных, в том числе рубиновых лазеров [1]. Было показано, что влияние вариаций влажности атмосферы на ошибку определения aэ(vo, г) в этом случае меньше, чем для случая лоренцовской формы линии лазерного излучения при равных Av6>. Так, например, при Лvв = 0,04 см" ошибки определения [c.144]

Лазер, работающий на длине волны 10,6 мкм, дает излучение с гауссовой формой линии шириной 10 кГц [ДУген определяется с помощью соотношения (7.35)]. Воспользовавшись рис. 7.4,6, вычислите расстояние AL между двумя последовательными максимумами на кривой интенсивности и длину когере 1тности L . [c.476]

Подробная теория интегрируюп1 его и локального спектрографов в случае гауссовой формы линии инфракрасного излучеяшя и накачки построена в [114], где показано, что форма линии преобразозанного излучения в таком случае также является гауссовой. Найдена связь полуширины соответствующего спектрального распределения с полуширинами спектров ИК-излучения и накачки. Полученные формулы находятся в согласии с приведенными вьшо соображениями [110]. [c.123]

Описываемая этой функцией форма линш излучения называется гауссовой. Maк и yм интенсивности в гауссовой линии излучения приходится н частоту со = о. Шириной А гауссо-вш линии называется расстояние между частотами, соответствующими половине максимальной ингенсивности. Эти частоты С01 й 0)2 находятся как корни уравнения [c.71]

Найти вндность V (А) интерференционных полос в случае источника, контур спектральной линии излучения которого имеет гауссову форму /,(fe)= onst-exp [—a (fe —(неоднородно уширенная спектральная линия). [c.234]

Где /о — спектральная плотность интенсивности излучения в центре линии на частоте ыо. Описываемый выражением (1.104) контур спектральной линии имеет колоколообразную форму с быстро (экспоненциально) спадающими крыльями (рис. 1.24). Он называется гауссовым, так как совпадает с кривой нормального закона распределения Гаусса. Ширину доплеровской линии Лыдо,, определим из (1.104) как разность частот, при которых интенсивность равна половине ее максимального значения. Полаг я /(ы)=/о/2, находим [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...