Квадрупольные взаимодействия, форма линии спектра Квадрупольный резонанс

В гл. IV изложена теория формы одиночной зеемановской резонансной линии в твердом теле, ширина которой определяется диполь-диполь-ными взаимодействиями между спинами. В настоявшей главе будет рассмотрен спектр, структура которого обусловлена очень сильными диполь-дипольными или квадрупольными взаимодействиями. При определенных условиях, например в несовершенных кубических кристаллах или в случае так называемого чисто квадрупольного резонанса для спинов, меньших чем 1 = 2, эта структура может исчезать и будет наблюдаться отдельная линия. [c.203]

Уширение первого порядка в несовершенных кристаллах. Спектр, аналогичный наблюдаемому в порошке, неизбежно получается в случае несовершенных кубических кржстажлов. В совершенных кубических кристаллах, где квадрупольное взаимодействие отсутствует, наблюдаются единичные зеемановские линии. Дефекты кристалла—дислокации, напряжения, вакансии, межузельные и чужеродные атомы и т. д., создают в месте расположения ядра квадрупольные градиенты, которые от места к месту изменяют не только ориентацию, но ш величину, и существенным образом влияют на форму линии. Этому вопросу посвящена обширная литература, обзор которой в основном дан в [9, 12]. Здесь будут обсуждаться только, ,наиболее важные стороны явления. В частности, мы не будем предпринимать попыток связать некоторые детали формы и интенсивности сигнала наблюдаемого резонанса с природой и концентрацией дефектов, плотностью дислокаций и т.-д., так как эта задача выходит за рамки собственно ядерного магнетизма. [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...