Период колебаний волн

Е — напряженность электрического поля световой волны в точке с координатой Z в момент времени t, Т — период колебаний волны, [c.230]

Отметим, что резервуары очень большого диаметра, у которых период колебания волны первой формы весьма велик (Ло<С1), в работе не рассматриваются. Эта задача связана с мало разработанным разделом гидромеханики, который называется теория мелкой воды . [c.246]

Перепад на водосливе см. Напор на водосливе Переходные процессы 284 Периметр смоченный 125, 206 Период колебаний волн 297 Пи-теорема 344 Плавание тел 38 Площадь [c.354]

Волновые свойства фотона описываются частотой V и длиной волны Длина волны в вакууме Хо = с/у. Наряду с частотой 1/Г, где Т — период колебания волны, вводится понятие круговой частоты со == 2п/Т. Частота V и круговая частота (О связаны между собой соотношением = 2 . Частота измеряется в герцах, круговая частота в обратных секундах. [c.9]

Феноменологической теорией радиационного поля нельзя пользоваться на острых углах, где могут проявляться волновые свойства света. В силу этого рассматриваемые тела должны быть достаточно плавными или иметь конечное число острых углов (например, заднюю или переднюю острые кромки). Аналогичные ограничения накладываются на масштаб времени, который должен быть много больше периода колебаний волн теплового излучения. [c.643]

Таким образом, видно, что любая плотность электрического заряда р экспоненциально уменьшается со временем. Время релаксации т чрезвычайно мало для любой среды, обладающей заметной проводимостью. Для мегаллов это время значительно меньше периода колебаний волны например, для света в оранжевой области видимого спектра период колебаний равен 2-10 сек, тогда как для меди т/е порядка 2- сек. Для любого разумного значения е, которого можно ожидать, т так мало по сравнению с периодом световой волны, что в металле р всегда практически равно нулю. Тогда уравнение (3) можна переписать в виде [c.568]

Энергия, проходящая за время (И через площадку йз в телесный угол йй, представится выражением I йз (Ы (И соз д. При этом время й/, хотя оно и входит в виде дифференциала, должно быть все же велико по сравнению с периодами колебаний волн, входящих в излучение. Иначе значение мощности, например, монохроматического излучения, как энергии, отнесенной к единице времени, при малом интервале й(, в течение которого измеряется энергия, зависело бы от фазы колебаний в момент начала измерения. Независимость имела бы место только тогда, когда время Л случайно содержало бы целое число колебаний. Если же Ш велико по сравнению с периодами колебаний любых волн, входящих в излучение, то измеренная мощность излучения практически не будет зависеть от выбора Ш. [c.145]

На рисунке 5.5 показаны зависимости групповых скоростей волн Рэлея С] и Лява С1 от периода колебания волны. Легко видеть, что волны Лява распространяются быстрее волн Рэлея. [c.97]

Для этого достаточно использовать какой-либо природный периодический процесс, дающий естественный масштаб как длины, так и времени, например одну из монохроматических волн, испускаемых определенными атомами, неподвижными в данной системе отсчета. Тогда в этой системе отсчета эталоном длины можно взять длину волны, а эталоном времени — соответствующий период колебания. С помощью этих эталонов можно построить эталон один метр как определенное число данных длин волн и эталон одна секунда как тоже определенное число периодов данных колебаний (заметим, что в настоящее время так и сделано). [c.182]

Явление увеличения или уменьшения амплитуды результирующей волны при сложении двух или нескольких волн с одинаковыми периодами колебаний называется интерференцией волн. [c.228]

Оптика — учение о физических явлениях, связанных с распространением коротких электромагнитных волн. Как известно, длина любой волны л., ее частота v, скорость в среде и и период колебаний Т связаны соответственно соотношением X = u/v = иТ. Для волн, которые будут рассматриваться нами в вакууме, и = с = 3 10 см/с. [c.9]

Более серьезен вопрос о возможности создания монохроматического излучения. Конечно, понятие монохроматической волны вида (1.23) несколько идеализировано. Монохроматическая волна рождается гармоническим колебанием, которое длится вечно, тогда как любое реальное колебание, график которого представлен на рис. 1.8, не является гармоническим, но чем больше I <2 по сравнению с периодом колебаний Т, тем в большей степени этот импульс походит на монохроматическую волну. Легко показать, что чем больше т, тем меньше интервал частот Ду, соответствующий данному излучению [Av 1/т, см. (1.6)]. [c.33]

Нетрудно заметить, что эффект светового давления должен наблюдаться при отражении электромагнитных волн от любого вещества или их поглощении в облучаемом образце. Действительно, при всех изменениях светового потока должна возникать дополнительная сила, которую можно интерпретировать как давление света. Если исходить из наличия в веществе заряженных частиц (электронов), то мы вправе предположить, что при взаимодействии электромагнитной волны с веществом, приводящем к отражению или поглощению части светового потока, электрическая компонента электромагнитного поля будет раскачивать электрон с силой qE, сообщая ему скорость v. Другая составляющая электромагнитного поля (И) будет воздействовать на движущийся заряд с силой Лоренца Af q [vH]/ . Усреднение за период колебаний приводит к тому, что эффективное действие на движущийся заряд оказывает только эта составляющая силы Лоренца, которая много меньше (и << с) раскачивающей электрон силы [c.108]

Рассмотрим два различных предельных случая. Время, в течение которого происходит выравнивание температур на расстояниях путем теплопроводности (время релаксации для теплопроводности), — порядка величины а 1%. Предположим сначала, что (О < х/а . Это значит, что время релаксации мало по сравнению с периодом колебаний в волне, и потому тепловое равновесие в пределах каждого кристаллита в значительной степени успевает установиться мы имеем здесь дело с почти изотермическими колебаниями. [c.182]

Далее, рассмотрим обратный предельный случай, когда о) > > % а . Другими словами, время релаксации велико по сравнению с периодом колебаний в волне, и за время каждого периода не успевает произойти заметное выравнивание возникающих при деформации разностей температур. Было бы, однако, неправильным считать, что определяющие поглощение звука градиенты температуры порядка величины То/а. Тем самым мы учитывали бы лишь процесс теплопроводности внутри каждого кристаллита. Между тем основную роль в данном случае должен играть теплообмен между соседними кристаллами М. А. Исакович, 1948). Если бы кристаллиты были теплоизолированы друг от друга, то на границе между ними создавались бы разности температур того же порядка величины Тб, что и разности температур в пределах отдельного кристаллита. В действительности же граничные условия требуют непрерывности температуры при переходе через поверхности соприкосновения между кристаллитами. В ре- [c.183]

Период электромагнитных колебаний, относящихся к оптической области спектра, чрезвычайно мал, вследствие чего приемники излучения, обладающие большей или меньшей инерционностью, способны регистрировать лишь величину световой энергии, среднюю за период колебаний, но не мгновенное ее значение. В результате такого усреднения мы имеем возможность судить об амплитудах колебаний, но полностью теряем сведения об их фазах. Вместе с тем, именно фазы волн содержат в себе информацию о взаимном расположении частей источника света, о его удалении от приемника и т. д. Таким образом, результаты измерений, из которых выпали сведения о фазах колебаний, несо.мых волнами, не позволяют, вообще говоря, составить полное представление о свойствах источника этих волн. [c.235]

Теоретический смысл этих явлений легко понять. Под действием магнитного поля меняются собственные периоды колебания атомов и, следовательно, положение линий поглощения. Наблюдения в продольном направлении показывают, что собственные частоты, соответствующие правому и левому вращению, смещаются в разные стороны. Этим обстоятельством устанавливается связь между явлением Зеемана и явлением Фарадея. Так как показатель преломления зависит от близости частоты исследуемой волны к собственным частотам вещества (кривая дисперсии), то, следовательно, под действием магнитного поля изменяется и показатель преломления, причем различно для волн данной частоты, поляризованных по правому и левому кругу. [c.629]

Опыт показал, однако, что ход зависимости, изображенный на рис. 32.7, не всегда имеет место. У ряда металлов, особенно щелочных, для которых красная граница лежит далеко в видимой и даже в инфракрасной области спектра и которые, следовательно, чувствительны к широкому интервалу длин волн, наблюдается следующая особенность сила тока имеет резко выраженный максимум для определенного спектрального участка, быстро спадая по обе его стороны селективный, или избирательный, фотоэффект, рис. 32.8). Селективность фотоэлектрических явлений очень напоминает резонансные эффекты. Дело происходит так, как будто электроны в металле обладают собственным периодом колебаний, и по мере приближения частоты возбуждающего света к собственной частоте электронов амплитуда колебаний их возрастает и они преодолевают работу выхода. [c.644]

Как видно из этого выражения для X, длина волны равна тому пути, который проходит волна за один период колебаний. [c.678]

Вредная роль непосредственного выравнивания давления между сжатиями и разрежениями, возникающими около колеблющегося тела, сказывается во всех случаях излучения звука. Оно не происходило бы, если бы за время, малое по сравнению с периодом колебаний, импульс сжатия, выравнивающий давление, не успевал обежать вокруг колеблющегося тела. Но за период Т импульс пробегает путь сТ = X, т. е. как раз путь, равный длине звуковой волны, возбуждаемой телом. Поэтому колеблющееся тело будет хорошо излучать только в том случае, когда размеры его по крайней мере сравнимы с длиной излучаемой волны. [c.739]

Расстояние, на которое волна распространится за один период колебания Т, называют длиной волны. Последняя [c.166]

На рис. 163 представлена схема распространения волны в упругой среде для пяти последовательных моментов времени через каждые четверть периода 7/4 (7 — период колебаний). За начало отсчета времени принят момент начала движения частицы О среды, а стрелки показывают направление движения частиц. Когда частица О отклоняется от положения равновесия, она увлекает за собой соседнюю частицу, которая вследствие инертности приходит в движение не мгновенно, а с некоторым запаздыванием. В свою очередь, эта частица увлекает за собой следующую частицу, движение которой опять-таки начнется с некоторым запаздыванием н т. д. Постепенно все больше и больше частиц среды начинают совершать колебания. [c.200]

Люминесценцией называется такое излучение, нри котором промежуток времени между поглощением кванта света, возбудившим молекулу, и испусканием кванта света в резуль-гаге обратного перехода молекулы в основное состояние больше периода колебаний световой волны. [c.328]

Между поглощением и испусканием кванта происходят промежуточные процессы, длительность которых превосходит период колебаний световой волны. Этим люминесценция отличается от различных видов рассеяния. [c.328]

Таким образом, при одном и том же периоде колебаний Г волна распространяется в веществе медленнее, чем в пустоте, и длина волны А = иГ в веществе меньше, чем длина волны =сГ в пустоте. Из сказанного следует, [c.88]

Как видно из полученного выражения (31.38), с увеличением температуропроводности а и продолжительности периода колебания температуры на поверхности г глубина проникновения температурной волны увеличивается. [c.382]

Погрешность глубиномера (измерения времени прихода импульса) складывается из погрешности шкалы глубиномера А/ и дополнительной величины, пропорциональной периоду колебания в эхо-сигнале. Коэффициент пропорциональности к равен единице, если при калибровке и измерении используются соседние периоды колебаний в импульсе. Коэффициент к = = 0,1-г-0,3, если измерение и калибровка выполняются по одному и тому же (первому) периоду колебаний, который имеет наклонный передний фронт, а измерения выполняют на разных уровнях. Погрешность глубиномера проверяют на СО № 1 или СО № 2 или по любому другому образцу, размеры которого и скорость распространения продольной волны известны. [c.238]

Минимальное расстояние между двумя зонами волны, в которых частицы находятся в одинаковых колебательных состояниях (фазе), называется длиной волны. Длина волны X связана со скоростью распространения волны, периодом колебаний и частотой [c.20]

Время разрешения. Каждый прибор измеряет лишь некоторое среднее значение величины по малому промежутку времени, называемому временем разрешения. Время разрешения лучших приборов для измерения напряженности электрического поля по поряД величины равно 10 с. Поскольку время то, в течение которого амплитуда а(г)и фаза ъ(0 в (13.5) существенно изменяются, имеет порядок 10 заключаем, что в течение многих десятков и даже сотен периодов колебаний волны эти величины могут считаться практически постоянными. Это означает, что при усреднении (13.5) по периоду колебаний или многим периодам <Е> =0. Поэтому экспериментально можно изучать не qp eAHHe величины напряженности поля волны (13.5), а средние величины от квадрата напряженности т. е. потоки энергии волн. Результат измерения потока энергии волн в эксперименте зависит от времени разрешения прибора. [c.79]

Найдем связь коэффициента затухания б с добротностью С . По определению, Qк=2пE AE, где Е — общая энергия колебаний при резонансе, а А — потери энергии за период. За период колебаний волна с амплитудой колебаний Ао пройдет полуволновую пластину по толщине в прямом и обратном направлениях. Ее амплитуда уменьшится до A=Aoe- =A e- . Поскольку энергия пропорциональна квадрату амплитудь [c.75]

На рис. 1.7, а представлены зависимости продольного смещения конца стержня (длина /=15 мм, высота к = 115) во времени при мгновенном снятии нагрузки Р = 3000 Н. Расхождение решения МКЭ с аналитическим решением Тимошенко [228] йри размерах КЭ A.t = ft/3, Ay = hj и шаге интегрирования по вре-мени Ат = 0,05 мкс (приблизительно T v/200, где Tv —период собственных колебаний) составило 2 % по схеме интегрирования I [формула (1.41)] и 10 % для схемы интегрирования II [формула (1.47)] в первом периоде колебаний. В дальнейшем для схемы II развивается процесс численного демпфирования (уменьшение амплитуды и увеличение периода колебаний), обусловленный выбранной для данной схемы аппроксимацией скорости и ускорения на этапе Ат (принята линейная зависимость скорости от времени). В данном случае при внезапно приложенной нагрузке ускорение на фронте волны теоретически описывается б-функцией. Численное решение занижает ускорение, что приводит к постоянному снижению значений кинетической энергии и энергии деформации в процессе нагружения по сравнению с аналитическими значениями (рис. 1.7,6). В связи с тем что с помощью предложенного метода предлагается решать за- [c.37]

Ожидаемый относительны сдвиг интерференционных полос должен быть равен отношению At — времени запаздывания одной волны по отношению к другой — к общему периоду колебаний 7. Если 2L — путь, который проходят лучи 1 и 2 в движущейся (или покоящейся) воде, то для отнопк ния St/T получим выражение [c.367]

Есть все основания полагать, что свет, испускаемый каким-либо атомом, сохраняет характер поляризации неизменным на протяжении времени, довольно длительного по сравнению с периодом колебания. Действительно, интерференция световых пучков (даже излучаемых не лазерами) может происходить при очень большой разности хода (до миллиона длг н волн), когда, следовательно, интерферируют между собой волны, кспущенные в начале и в конце временного интервала, охватывающего миллион колебаний. Возможность возникновения при этом интерференции доказывает, что состояние поляризации сохраняется на протяжении большого числа колебаний. Таким образом, излучение отдельных атомов может при благоприятных обстоятельствах (разреженный газ) сохранить неизменной не только начальную фазу, но и ориентацию колебаний в течение довольно длительного времени ( 10 с). [c.380]

Так что же физически представляет собой процесс видения Для ответа иа этот вопрос рассмотрим п )Остейший случай —синусоидальную (монохроматическую) волну, распространяющуюся в одном направлении. Тогда в любой момент времени / картина волны будет иметь вид синусоиды с соответствующими данной волне параметрами г (частота излучения) и Т (период колебаний). Если же возьмем какую-либо фиксированную точку на пути распространения волны и рассмотрим изменение амплитуды волны в этой точке со временем, то увидим, что эта амплитуда изменяется также по синусоида 1ьному закону, с тем же периодом колебаний Т. Для того чтобы описать волновой процесс одновременно во времени и пространстве, достаточно представить себе, что синусоидальная волна движется пара.,злельно самой себе вдоль какой-либо оси. При этом достаточно рассматривать движение такой точки на кривой, которая будет характеризоваться двумя параметрами амп- [c.8]

Длина волны связана с периодом колебаний Т и фазовой скоростью v распространения волны в данном направлении ooi Houi inieM [c.152]

Явление гидравлического удара характеризуется большими скоростями распространения ударной волны н большими величинами возникаюн1,их при. этом давлений периоды колебаний давлений составляют доли секунды, благодаря чему практически действие.м сил трения па протяжении столь коротких промежутков времени можно пренебречь. При ые-устаповившемся движении в зуинеле и резервуаре, когда явления развиваются значительно ме,дленнее, влиянием сил трения пренебрегать без значительных погрешностей уже нельзя. [c.135]

Система рассматривается как распределенная, если ее линейные размеры сравнимы с длиной волны, т. е. время передачи возмущения по системе не мало по сравнению с периодом колебаний. Таким образом, для распределенных систем условие квазистатичности принципиально не выполняется. Основные движения в таких системах — волновые. [c.319]

На рис. 83 приведено распределение скоростей по оси г = о в стержне конечной длины I = 5Ro после отражения продольной волны от свободного торца цилиндра для различных моментов времени. Величина скорости после отражения на свободном конце быстро возрастает и приближается к величине, предсказываемой элементарной стержневой теорией. Качественно такая же картина наблюдается и при других значениях г, но амплитуда осцилляций за счет боковых волн убывает при удалении от оси. Напряжение на контактной поверхности в точке г = 2 = 0 уменьшается от значения раКо до значения рДоКо, получающегося по стержневой теории, и затем колеблется около этого значения с периодом колебаний, близким в рассматриваемом примере к АЯо/а. [c.656]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...