Показатель преломления эффективный

Для к. следует подставить такое значение, при котором в соответствии с заданной в уравнении (3.13-35) б-функцией, обеспечивается выполнение закона сохранения энергии. Множитель пропорционален Л и содержит, кроме универсальных констант, такие материальные константы (показатель преломления, эффективная масса), которые, как правило, могут определяться при помощи известных методов. [c.333]

Равенство показателей преломления для двух разных частот в изотропных средах возможно только при условии, что одна из этих частот лежит в области аномальной дисперсии, которая в свою очередь совпадает с областью поглощения. Следовательно, при равенстве показателей преломления одна из волн (в изотропных средах) будет сильно поглощаться, что затрудняет осуществление эффективной генерации второй гармоники. Однако если обратить внимание на оптические свойства анизотропных кристаллов (см. [c.405]

Рубин представляет собой одноосный кристалл. Показатели преломления обыкновенного и необыкновенного лучей светло-красного рубина, применяемого в лазерах, равны соответственно Ho = 1,7653 и /1 =1,7513 (для Я = 6560 А). Рубиновый лазер может давать поляризованный свет без каких-либо специальных поляризационных устройств. Для этого оптическая ось рубина не должна совпадать с его геометрической осью. Известно, что в обыкновенной волне направления волновой нормали и луча совпадают. Чтобы зеркала резонатора действовали эффективно, необходимо, чтобы волновые нормали были перпендикулярны к ним. В таком случае в рубине параллельно геометрической оси стержня будет распространяться только обыкновенный луч, а необыкновенный пойдет под углом к ней, попадая на боковую поверхность стержня. Поэтому резонатор будет эффективнее усиливать обыкновенные лучи, в которых электрический вектор перпендикулярен к оптической и геометрической осям кристалла. [c.287]

До создания лазеров в оптике и спектроскопии практически безраздельно господствовал принцип линейности. Согласно этому принципу реакция вещества на действие света линейно зависит от напряженности действующего светового поля. Отсюда однозначно следует, что оптико-спектроскопические параметры (показатель преломления, коэффициент поглощения, эффективность люминесценции и рассеяния и др.) не зависят от интенсивности световых потоков и определяются только свойствами вещества. [c.298]

Оптические постоянные (показатель преломления, средняя и частные дисперсии, коэффициент дисперсии) и светопоглощение стекла практически не изменяются во времени и имеют малый температурный коэффициент они эффективно, просто и точно регулируются главным образом путем изменения химического состава стекла, а также в результате термического отжига, приводящего структуру стекла в более равновесное состояние. Существенное влияние на оптические свойства стекла оказывают, кроме того, степень его однородности, условия термической обработки ( тепловое прошлое ), а также состояние и качество обработки поверхности. [c.457]

При Х=20 эффективность рассеяния в 4—5 раз ниже, чем в указанном диапазоне. Следует отметить, что полученные здесь количественные соотношения опираются на вполне определенные численные значения комплексного показателя преломления, поэтому для других веществ результаты могут несколько изменяться. [c.300]

I —эффективная толщина излучающего слоя т — комплексный показатель преломления вещества т—эффективный комплексный показатель преломления дисперсной системы [c.9]

Определенные таким образом эффективные спектральные коэффициенты ослабления лучей при заданном значении безразмерной концентрации пыли fx/y являются однозначной функцией комплексного показателя преломления вещества и фракционного состава частиц. Для каждого заданного вещества с определенным комплексным показателем преломления т эти коэффициенты зависят лишь от фракционного состава [c.55]

Особый класс составляет ЛК с распределённой обратной связью (РОС). В РОС-лазерах роль резонатора играет структура с периодич. изменением показателя преломления и (или) усиления. Обычно она создаётся в активной среде под действием двух интерферирующих пучков накачки. РОС-лазер характеризуется узкой линией генерации ( 10 см ), к-рая может легко перестраиваться в пределах полосы усиления путём изменения угла между пучками накачки. ЛК наиболее эффективны для генерации ультракоротких импульсов излучения. Самые короткие импульсы ( 10 с) достигнуты в непрерывных ЛК с пассивной синхронизацией мод. [c.564]

Т. к. нейтрон обладает массой т, то изменение волнового числа при преломлении на границе среды означает изменение не только его импульса, но и кинетич. энергии. Следовательно, среде можно приписать нек-рый эффективный (оптический) потенциал Б. Связь показателя преломления п а 1/ определяется выражением [c.273]

Для расчета эффективностей дифракции, отвечающих каждому дифракционному порядку, рассмотрим в среде тонкий слой, в котором акустическая волна создает модуляцию показателя преломления в виде бегущей волны [c.382]

Если вещество представляет собой фотоупругую среду, то поле напряжений, индуцированное поверхностной акустической волной, приводит к периодическому изменению показателя преломления. Это периодическое изменение диэлектрической проницаемости действует как поверхностная решетка и также приводит к дифракции света. Однако в этом случае эффективная длина взаимодействия оказывается порядка длины звуковой волны Л и наблюдаемые эффекты малы [5, 6] по сравнению с эффектами, возникающими при волнообразном возмущении поверхности. [c.384]

Основная мода (т = 0) всегда имеет больший эффективный показатель преломления и угол падения ее эффективный показатель преломления приближается к Wj- У моды высшего порядка эффективный показатель преломления наименьший и приближается к п они имеют наименьший угол падения, почти равный критическому углу. На рис. 11.5 показаны зигзагообразные лучи, соответствующие волноводным модам, рассмотренным выше. [c.458]

Встречная модовая связь зависит также от частоты излучения. Пусть Пр 2— эффективные показатели преломления (т. е. 0 -= п (со/с), а = 1,2], отвечающие связанным модам, а со — частота, при которой Д/3 = 0. Тогда выражение для Д/3 можно переписать в виде [c.473]

Розопапсы играют существ, роль при распространении В. в п. Вблизи них резко возрастают затухание волн и уровень тепловых шумов. Показатель преломления ЭЛ.-магн. волн вблизи этих резонансов велик (Л">1), а фазовая скорость значительно меньше скорости света, так что взаимодействие частиц с волнами происходит наиб, эффективно именно вблизи резонансов. Нагрев плазмы волнами в области нишнегпбрид-ного резонанса широко используется в термоядерных установках типа Токамак. [c.330]

Здесь Т — толщина голограммы, в — угол Брэгга, п — ср. значегте показателя преломления среды. При большой амплитуде модуляции п отражат. голограммы приобретают свойства диэлектрич. зеркала, что является следствием уменьшения её эффективной толщины. Фильтрующие свойства пропускающей голограммы при неколлимированном освещении описываются выражением [c.505]

Акустооптич. М. с. на двулучепреломлении довольно эффективны на низких частотах, а на высокой УЗ-час-тоте преимущество имеют М. с., использующие дифракцию света на ультразвуке. Акустич. волна, распространяющаяся в оптически прозрачной среде, сопровождается появлением в этой среде бегущей периодич. последовательности изменений показателя преломления. Образуется структура, аналогичная дифракцион- [c.181]

Хотя стеклянные волоконные С. первоначально разрабатывались в качестве линейной передающей среды для систем оптич. связи, оказалось, что они являются перспективным нелинейным материалом. Оптическая нелинейность в стеклянных волоконных С. возникает в результате зависимости показателя преломления п от интенсивности лазерного излучения I п = п + п 1, где пд — линейная часть показателя преломления при произвольно низких значениях интенсивности, не зависящая от интенсивности пЧ — нелинейная добавка, п. — коэф., величина к-рого для кварцевого стекла равна 3,2.10 см Вт. Малая величина п для кварцевого стекла показывает, что оно не является хорошим нелинейным материалом. Однако, когда стекло используется в виде волоконного С,, нелинейность может иметь большой аффект, что связано с малым сечением сердцевины одномодового волоконного С. 10 см . Это означает, что при введении в С. лазерного излучения мощностью 1 Вт интенсивность / 1 МВт/см , Такая высокая интенсивность сохраняется на больших длинах С. вследствие его низких ои-тич. потерь, обеспечивая длину взаимодействия высоко интенсивного излучения с веществом вплоть до неск. км. В результате в стеклянных волоконных С. эффективно протекают разнообразные нелинейные процессы при пороговых мощностях 1 — 10 мВт. [c.462]

ФОТОУПР УГОСТЬ пьезооптический эффект, упругооптический эффект)—изменение показателя преломления (или ориентации Френеля эллипсоида) кристалла под действием механич. напряжения. Ф. описывается тензором 4-го ранга и в общем случае характеризуется 36 компонентами. Ф. наблюдается не только в кристаллах, но и в изотропных телах. Фотоупругие материалы (стёкла, полимеры, кристаллы) используются при моделировании распределения механич. напряжений в деталях сложной формы, а также для модуляции частоты излучения лазера с помощью различных акустооптич. устройств. Эффективными фотоупругими материалами являются халькогенидные стёкла и кристаллы а-НЮз, РЬМоО, ЪОг- Ф. возникает за счёт внутр. деформации среды. [c.363]

Подставляя в приведенные выражения среднюю длину волны видимого диапазона Я == 0,55 мкм, показатель преломления п== 1,5 и среднюю дисперсию для видимого диапазорга стекла К8 дп1дХ — —0,06, определим, что зависимость фокусного расстояния от длины волны для ДЛ в 15—20 раз сильнее, чем для преломляющей поверхности, а также имеет другой знак [41]. Отсюда можно сделать два вывода. Во-первых, в силу большого хроматизма ДЛ и невозможности использования для них основных приемов его компенсации, выработанных в оптике (подбор стекол с различной дисперсией, введение хроматических поверхностей и т. д. [45] ), следует признать нецелесообразным создание немонохроматических объективов на основе ДЛ. Во-вторых, введение ДЛ с небольшой оптической силой в рефракционные объективы может оказаться эффективным средством их ахрома-тизации (пример подобной системы рассмотрен в гл. 6). [c.36]

Лазеры на красителе работают либо в импульсном, либо, если выполняется условие (6.19), в непрерывном режиме. Лазерная генерация в импульсном режиме получена на большом числе различных красителей, причем для накачки применялись как импульсная лампа с коротким импульсом (при длительности переднего фронта <С 1 мкс), так и лазер, генерирующий короткие световые импульсы. В обоих случаях короткие импульсы необходимы для того, чтобы обеспечить генерацию до того, как в триплетном состоянии накопится существенная населенность, и до появления градиентов показателя преломления в жидкости. При накачке импульсной лампой можно применять эллиптический осветитель или осветитель с плотной упаковкой (см. рис. 3.1,6 и в). Чтобы обеспечить лучшую однородность накачки, а отсюда и более симметричные градиенты показателя преломления, применяют также и спиральные лампы в конфигурации, аналогичной рис. 3.1, а. Для лазерной накачки часто применяют азотный лазер, УФ-излучение которого подходит для накачки многих красителей, генерирующих в видимой области спектра. Для получения больших энергий и средних выходных мощностей для накачки УФ-излучением все чаще применяют более эффективные эксимерные лазеры (в частности, KrF и XeF), в то время как для красителей с длиной волны излучения более чем 550—600 нм предпочитают использовать вторую гармонику Nd YAG-лазера в режиме модуляции добротности (Х = 532нм), а также зеленое или желтое излучение лазера на парах меди, [c.393]

Первый шаг в определении индикатрисы рассеяния для сферических частиц по теории Ми состоит в вычислении коэффициентов йп и Ьп по формулам (2.52) с использованием соответ-ствудощих функций Риккати — Бесселя. После этого можно вычислить, индикатрису рассеяния, а также коэффициенты рассеяния и поглощения (или коэффициенты эффективности). Эти вычисления очень сложны для частиц с комплексным показателем преломления, поскольку в этом случае функции Риккати — Бесселя имеют комплексные аргументы они очень трудоемки также для больших частиц из-за медленной сходимости. Поэтому в первых работах расчеты проводились лишь для отдельных част- ных случаев. С появлением быстродействующих цифровых вычислительных машин были рассчитаны и опубликованы более подробные таблицы индикатрис рассеяния. Ниже будет сделан краткий обзор литературы и обсуждены некоторые результаты, полученные для коэффициентов доглощения и рассеяния, а также для индикатрисы рассеяния сферическими частицами. [c.95]

Обширные таблицы расчетов по теории Ми для сферических частиц с действительными показателями преломления, включающие некоторые случаи с комплексными показателями прелом ле-ния, были опубликованы Лованом [35]. В этих таблицах угловое распределение рассеянного излучения дается в виде функции параметра х и показателя преломления частицы. В эти таблицы также включены коэффициенты эффективности рассеяния. [c.95]

Для многих приложений важно знать коэффициенты поглощения и рассеяния. На фиг. 2.10 и 2.11 приведены коэффициенты эффективности поглощения Qa и рассеяния Qs в зависимости от параметра х = для сферических частиц, имеющих комплексный показатель преломления, при =1,0Ги нескольких значениях п. Коэффициенты эффективности поглощения Q при /г = 1 и 10 достигают максимальных значений и приближаются к своим предельным значениям при больших nDjl, сверху, в то время как при п <0,1 они постепенно приближаются к своим предельным значениям при больших nD/X снизу. [c.99]

Влияние мультипликативных помех (фединг). При распространении оптического излучения в турбулентной атмосфере флуктуации показателя преломления атмосферы приводят к флуктуациям интенсивности оптического излучения на входе приемника. Кроме того, изменения интенсивности оптического излучения на входе приемника могут происходить вследствие относительного перемещения приемника и передатчика в случае их расположения на движущихся объектах. Очевидно, что наличие мультипликативных помех или фединга будет оказывать определенное влияние на эффективность оптической КИПМ системы связи. [c.146]

Недавно была продемонстрирована [II] возможность брэгговского взаимодействия между поверхностными акустическими волнами и оптическими направляемыми волнами (см. гл. II) в тонкопленочных диэлектрических волноводах. Поскольку эффективность дифракции Г] [см (IO.I.II)] зависит от интенсивности звука локализация акустической энергии вблизи поверхности (на глубине Л) приводит к низкой мощности модуляции или переключения. На рис. 10.9 схематически изображена экспериментальная установка, в которой как поверхностная звуковая волна, так и оптическая волна направляются в одном кристалле LiNbOj. Диэлектрический волновод образуется вследствие диффузии Li из поверхностного слоя порядка 10 мкм, что приводит к увеличению показателя преломления в этой области. На рис. 10.10 представлена фотография пятен отклоненных световых пучков, когда частота звука в дефлекторе изменялась [c.418]

В ЭТОЙ пленке существуют три локализованные ТЕ-моды. Эффективные показатели преломления 13/кд равны 3,473, 3,394 и 3,264 для мод с W = О, 1 и 2 соответственно. Эти эффективные показатели преломления соответствуют углам падения луча (определяемым из условия /3 = п2кд пв2), равным 82,9° 75,9° и 68,8° соответственно. Заметим, что все эти углы больше, чем критический угол [c.458]

О электрооптически однороден и поле ЕР является однородным в этом слое. Интегрирование в (11.7.6) выполняется от —t до 0. При этом интеграл перекрытия в (11.7.6) имеет максимум, когда моды ТЕ и ТМ являются хорошо локализованными и имеют один и тот же порядок, т. е. т = п. Кроме того, согласно рис. 11.4, (3 только при т = п. Если моды локализованы, то р, q > h и эффективный показатель преломления )3/(2х/Х) приближенно равен 2 (т. е. (3 = - 3 п-р.ж/ К). При этих условиях моды ТЕ и ТМ имеют приблизительно одинаковое распределение поля и отличаются лишь направлением векторов их электрического поля. Выражения (11.2.3), (11.2.9) и (11.2.10) для (v) в волноводном слое принимают вид [c.485]

Смотреть страницы где упоминается термин Показатель преломления эффективный : [c.214] [c.195] [c.222] [c.446] [c.51] [c.585] [c.447] [c.651] [c.301] [c.199] [c.128] [c.291] [c.412] [c.417] [c.419] [c.91] [c.93] [c.370] [c.454] [c.470] [c.473] [c.490] [c.506]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...