Поверхностное натяжение (см. также

Поэтому, например, при истечении из отверстия в тонкой стенке с острыми кромками (рис. 130) струя вытекающей жидкости испытывает сжатие и ее площадь сечения на некотором небольшом расстоянии от отверстия оказывается меньше площади отверстия. При этом наблюдается также и изменение формы струи (так называемое явление инверсии струи), в основном вызываемое действием сил поверхностного натяжения, особенно сильно проявляющееся при истечении через некруглые отверстия. Так, если струя вытекает из квадратного отверстия (см. рис. 131), то в сечении 1—1 она принимает форму восьмиугольника, затем в сечении 2—2 получает крестообразную форму, в сечении 3—3 — форму, показанную на рисунке, и т. д. В случае круглого отверстия, расположенного в дне сосуда симметрично по отношению к его стенкам, струя жидкости со всех сторон подвергается одинаковому сжатию и в сжатом сечении также имеет форму круга. Опыт показывает, что в этом случае длина участка, на котором происходит сжатие струи, равна примерно 0,5 диаметра отверстия. [c.187]

При малых размерах зародышей н соответственно большой относительно поверхности их, для оценки общей и свободной энергии образуемой смеси существенное значение имеют поверхностная энергия и поверхностное натяжение. Дело в том, что молекулы, расположенные в тонком слое, непосредственно прилегающем к поверхности раздела, находятся в условиях, отличных от условий для молекул, находящихся в объеме. Они взаимодействуют не только с молекулами своей фазы, но также и с близлежащим слоем молекул другой фазы. Детальный анализ свойств поверхностного слоя является довольно сложным, поэтому вначале ограничимся идеализированной схемой, основанной на предположении о сплошности среды и постоянстве величины поверхностного натяжения. В действительности для очень малых капель, у которых линейные размеры сравнимы с радиусом действия сил межмолекулярного взаимодействия (10 см), поверхностное натяжение уменьшается при уменьшении радиуса капли, [c.27]

Наоборот, ухудшение смачивания им обнаружено у ЫагО, К О и АЬОз,, хотя казалось бы, что в соответствии с активностью, малой вязкостью и ничтожным поверхностным натяжением, К2О, а также и ЫагО (см. табл 1) должны были, наоборот, служить активными агентами смачивания. [c.64]

Термодинамические параметры состояния называют также функциями состояния или термодинамическими свойствами. Термодинамические свойства условно подразделяют на термические и калорические. К термическим свойствам относят температуру Т, давление р, плотность р, удельный объем и, а также термические коэффициенты изобарный коэффициент расширения а, изотермический коэффициент сжимаемости Р и изохорный коэффициент давления у (см. 2.2). К калорическим свойствам относят удельные внутреннюю энергию и, энтальпию И, изобарную и изохорную теплоемкости Ср и с энтропию s, а также производные от них. К термодинамическим свойствам также относят скорость звука а и величины, характеризующие фазовое равновесие давление (или температуру) и теплоту фазовых переходов, поверхностное натяжение а. [c.111]

Неправомерно в данном случае также объяснение различной активности смачивающих жидкостей размерами их молекул [83]. Для опровержения этого мнения в состав изучаемых сред кроме членов гомологического ряда алканов включены также 1,2-дихлорэтан и циклогексан, обладающие малым мольным объемом и сравнительно высоким поверхностным натяжением. Значение критического напряжения 0кр фторопласта-32Л в этих средах хорошо вписывается в общую закономерность изменения этого параметра от поверхностного натяжения и коэффициента растекания жидкостей (см. табл. IV.5). [c.169]

Постоянная чрезвычайно мала, составляя, например, в воде при подъеме температуры на 1 град сек и = 10 см величину, приблизительно равную 10 . Малая величина предполагает, что рост пузыря из состояния нестабильного равновесия (р=1, р = 0) происходит очень медленно до тех пор, пока радиус пузыря не увеличится настолько, что влияние поверхностного, натяжения частично ослабнет. Этот первоначальный медленный рост представляет собой период задержки роста пузыря, так как радиус пузыря изменяется очень мало до тех пор, пока члены правой части уравнения (236) не станут заметными. Тогда рост пузыря настолько ускорится, что изменение температуры в объеме жидкости станет несущественным, благодаря чему членом с 7 можно пренебречь. В период замедленного роста начальное R немного больше, чем с этого момента начинается существенный рост пузыря. Для начального периода вынужденного роста приближенное рещение можно отыскать из равновесного состояния путем линеаризации уравнения (236), т. е. путем пренебрежения членами второго порядка малости в разности (р—1), а также и их производными. Детали этого расчета здесь не приведены. Предположим, однако, что вынужденный рост пузыря от положения равновесия имеет экспоненциальный характер, т. е. [c.199]

Этилацетат (этиловый эфир уксусной кислоты) (ГОСТ 8981—78) получают методом этерификации на лесохимических предприятиях при переработке синтетической и лесохимической уксусной кислоты, гидролизного и синтетического этилового спирта, а также путем конденсации ацетальдегида. Плотность при 20 °С — 0,901 г/см , температура начала кипения — 77,1 °С, коэффициент преломления — 1,37239, поверхностное натяжение при 20°С —23,75 мН/м. [c.45]

Здесь 7—поверхностное натяжение (7111 = 1230 дин/см, 7i оо =2130 дин/см [359]). Для 7ц1 = 1230 дин/см, = 12,05 см г-ат, ln( o/t ) = 0,0545 икТ= 0,0822 эВ получим г . = 0,066 мкм, что в три раза превышает значение г, полученное из (4.17). Это также указывает на невозможность образования петель при данных условиях пересыщения. [c.102]

Теоретически следует ожидать [см. уравнения (III, 36), (III, 38)], что величина капиллярных сил зависит от размеров частиц, поверхностного натяжения жидкости, пары которой конденсируются и образуют мениск (см. рис. III, И), а также способности контактирующих тел смачиваться. Так как капиллярные силы пропорциональны размерам частиц, то в случае их превалирования в силах адгезии последние должны быть оди- [c.82]

Поверхностное натяжение-, а — 4 дин/см при —73,3° С [261 См. также рис. 21. [c.36]

Это условие вытекает также из анализа поверхностных натяжений в контакте зерен металла с жидкой фазой (см. рис. 1), находящихся в равновесии [c.28]

Стеклосмазки характеризуются следующими основными свойствами вязкостью, температурой кристаллизации, поверхностным натяжением и смазывающей способностью, коэффициентом термического расширения, теплопроводностью и температуропроводностью, а также межфазовым натяжением на границе раздела жидкой и твердой фаз. Поверхностное натяжение расплавов стеклосмазок составляет 0,0022—0,0038 Н/см, вязкость 10 —5 Па-с и менее. Характер изменения вязкости в зависимости от температуры определяет так называемую длину смазки. Длинные стеклосмазки характеризуются медленным нарастанием или падением вязкости с изменением [c.88]

Первые признаки кавитации наблюдаются, когда число Q становится меньше некоторого критического значения числа Qu лежащего обычно в интервале 0,35 < < 1, 0. Точное значение числа Qi зависит больше всего от формы препятствия, а также от поверхностного натяжения, количества растворенного воздуха и вязкости жидкости (см. гл. XV). Когда Q становится меньше Qu в зоне отрицательного давления возникают мельчайшие каверны, наполненные воздухом или парами, захлопывающиеся с шумом, как только течение выносит их снова в область повышенного давления. Этот тип течения называется режимом начальной кавитации. [c.17]

Коэффициенты р. и е зависят от формы входной кромки отверстия, от отношения площадей отверстия соо и сечения резервуара 2, из которого происходит истечение, а также от чисел Рейнольдса. Влияние сил поверхностного натяжения на истечение воды можно не учитывать, если Hd> QQ см . Зависимость коэффициентов ц и еот чисел Рейнольдса можно представить в следующем виде [c.155]

При сварке в невесомости алюминиевых и титановых сплавов, а также нержавеющих сталей концентрированным источником нагрева мощностью до 1,2 кВт сварочная ванна объемом 0,05— 0,07 см совершенно устойчива и стабильно образует сварной шов как в вакууме, так и в атмосфере аргона. Это позволяет надежно вьшолнять в невесомости сварку перечисленных металлов при толщине листов до 3 мм. При электроннолучевой резке этих металлов в невесомости выплавляемый из полости реза металл силой поверхностного натяжения удерживается на кромках реза и кристаллизуется в виде валика или капель. [c.688]

S а V а Г t F, [77, 257—310], В начале книги приведены полученные Са-варом фотографии 3—6-миллиметровых струй, для которых важное значение и,меет поверхностное натяжение. См, также Vol ter г а V,, J. de math., 11 (1932), 1—35, [c.304]

Твердость. Сопротивление тел разрушению или образованию остаточной деформации при шздействии на их поверхность достаточно больших деформирующих сил характеризуется твердостью. Так как при различном характере воздействия на поверхность тела оно ведет себя различным образом, трудно указать достаточно объективную и однозначную характеристику твердости. При разрушении твердого тела можно пытаться оценивать твердость )аботой разрушения, отнесенной к единице площади вновь образованной поверхности (учитывая, что при разрушении происходит увеличение поверхности тела). При таком определении твердость должна измеряться теми же единицами, что и коэффициент поверхностного натяжения (см. ниже), определяемый по свободной энергии, приходящейся на единицу поверхности. Следует, однако, отметить, что истинная работа. разрушения значительно больше увеличения свободной энергии поверхности, так как подавляющая часть затрачиваемой работы рассеивается в виде тепла. Существенно также и то, что при различных способах обработки фактически затрачиваемая работа может быть весьма различной. Поэтому в технической практике получили распространение различные условные методы оценки твердости материалов. [c.138]

Если трещина удлиняется, происходит дальнейшее уменьшение энергии деформации, накопленной пластинкой. Однако удлинение трещины означает также увеличение поверхностной энергии, поскольку поверхность твердого тела, как и поверхность жидкости, обладает поверхностным натяжением. Гриффитс обнаружил, например, что для стекла того вида, который он использовал в своих экспериментах, поверхностная энергия на единицу площади поверхности имела порядок 0,56-10 см-кГ1см . Поскольку удлинение трещины требует увеличения поверхностной энергии, которое может быть получено за счет уменьшения энергии деформации, то удлинение может произойти и без увеличения полной энергии. Условие самопроизвольности распространения трещины состоит в равенстве этих двух значений энергии используя выражение (е), находим [c.264]

Определим высоту мениска, пртближенно принимая частоту весьма высокой. В этом случае нет движения расплава, отсутствуют силы трения и инерции. Пренебрежем также поверхностным натяжением и влиянием оксидных пленок. Тогда баланс сил на свободной поверхности расплава сводится к равенству противонаправленных давлений электромагнитного Рд и гидростатического Рг Рд =-Рг. а выражение для высоты мениска приобретает лаконичную форму см. также (3), (4) в 2] [c.82]

По результатам электронно-микроскопических исследований рассчитаны размеры карбидов в стали Х.18Н10Т, выделившихся во время выдержек при 650° С до 5000 ч (рис. 3). Как видно из графика (см. рис. 3), с увеличением степени деформирования от 0,2 до 5% скорость роста частиц повышается. Средняя рассчитанная линейная скорость роста частиц составляет 2-10 мкм/ч. Кроме того, сложность решетки карбида МгзСб по сравнению с простой решеткой аустенита определяет высокое поверхностное натяжение на межфазной границе и большую энергию образования двумерных зародышей это также замедляет скорость роста частиц. Полученные результаты подтверждают целесообразность многокомпонентного легирования даже при сравнительно невысокой рабочей температуре жаропрочного сплава. При увеличении времени изотермической выдержки до 5000 ч укрупнение карбидных частиц происходит с меньшей скоростью и составляет 1 10 ° мкм/ч, или для приращения одного атомного слоя в карбидной частице требуется выдержка 100 ч при 650° С. По-видимому, это характеризует самую высокую степень стабильности, наблюдаю- [c.61]

Некоторые сорта мазута (например пара-финистые мазуты) имеют очень высокую температуру застывания (см. табл. 12), другие, а именно мазуты, получаемые в результате глубокого крекинга нефти, обладают высокой вязкостью. В связи с этим для достижения хорошей и устойчивой подвижности мазута в трубопроводах и в самих форсунках, а также для некоторого уменьшения поверхностного натяжения мазута, наиболее существенно влияющего на тонкость распыливания, мазут до подачи к форсункам подогревают. Кроме того, необходима и предварительная фильтрация мазута, т. е. очистка его от грязи и других примесей, могущих загрязнить форсунку, особенно механическую, в которой проходные сечения для мазута очень малы и должны точно соблюдаться. [c.120]

Понятие Г. с. применимо также к коллоидным растворам с достаточно большими коллоидными частицами, доменам в ферромагнетиках, смешанному состоянию в сверхпроводниках, но при отом необходимо учитывать поверхностную энергию переходного слоя, к-рой соответствует поверхностное натяжение. д. н. Зубарев, ГЕТЕРОДИНЙРОВАНИЕ СВЁТА — см. Детектирование света. [c.445]

КАПИЛЛЯРНОЕ ДАВЛЕНИЕ — разность давлений по обе стороны искривлённой поверхности раздела двух жидкостей или жидкости и газа. Величина К. д. связана с поверхностным натяжением и радиусом ср. кривизны поверхности жидкости Лапласа уравнение. . В случае вогнутой поверхности жидкости давление в iieii понижено по сравнению с давлением в соседней фазе и К. д. Др<0, для выпуклой поверхности Др>0, для плоской поверхности 4р=0. К. д.— следствие действия сил поверхностного натяжения, к-рыс направлены по касательной к поверхности, что приводит к появлению составляющей, направленной внутрь объёма контактирующих фаз. См. также Капиллярные явления. [c.239]

Форма К, определяется действием поверхностного натяжения и внеш. сил (напр., силы тяжести). Микро-сконич. К., дли к-рых сила тяжести не играет большой роли, а также К. в условиях невесомости имеют форму пгара. Крупные К. в земных условиях имеют форму шара только при равенстве плотностей К. и окружающей среды. Падающие дождевые К. под действием силы тяжести, давления встречного потока воздуха п поверхностного натяжения сплюснуты с одной стороны. На смачиваемых поверхностях К. принимают форму шарового сегмента с краевым углом 8<я/2, на несмачк-ваемых — с углом 0>я/2 (см. Смачивание). При [c.242]

Как явствует из уравнений 22, 26—29, адгезионно-когезион ные и адсорбционно-хемосорбционные процессы на границе с металлом непосредственно связаны с понятием поверхностного натяжения металла — свободной поверхностной энергии металла (Гм(-Ем), а также с изменением этой энергии в ту или иную сторону под воздействием сорбции (адсорбции хемосорбции) ингибиторов коррозии или пине в растворителе, или пленки пине (см. рис. 8) [c.76]

Сравнение утечек жидкостей и газов. Объемные удельные утечки газов Qr вследствие малой их вязкости значи-тетьно превышают утечки жидкостей Ож- Qr/бж Ж Ш. Ю . Кроме того, G Р2 - Pi бг Р2 - Pi и бг не зависит от поверхностного натяжения. Установление эквивалента сравнения Qt и через одинаковые микрозазоры всегда вызывает затруднения. Массовые удельные утечки б ж и б г различаются значительно меньше, так как плотность большинства газов рго находится в пределах QS 10 (гелий) — 2,2 10" (пропан) г/см . Так, для воздуха рго = = 1Д9-10" г/см , для пробных газов Рго 10 г/см . Отношения р/ц, г-см -мПа с , для жидкостей и газов близки (для рабочих жидкостей 0,02... 1,0, для газов 0,05...0,1), поэтому при прочих равных условиях удельные массовые утечки для жидкостей и газов также близки == 10" ...2,5-10 , [c.55]

По-видимому, прав Н. А. Фукс , считающий, что в уравнении (I, 64) под величиной г нужно понимать не радиус частицы, а радиус тех субмикроскопических выступов, по которым происходит фактический контакт частицы с поверхностью. Однако не только плопдадь этих выступов, но и площадь контакта пока не определена. Вследствие этого, а также и того, что методы определения поверхностного натяжения твердых тел еще несовершенны, нельзя рассчитывать силы адгезии по уравнению (I, 64). Хотя отдельные составляющие адгезионных сил (например, капиллярные и электрические силы) в некоторых случаях поддаются расчету (см. И —13), в настоящее время силы адгезии можно определить только экспериментально. [c.39]

Теоретически следует ожидать [см. уравнения (IV,39) и (IV, 40)], что величиыа капиллярных сил зависит от размеров частиц, поверхностного натяжения жидкости, пары которой конденсируются и образуют мениск (см. рис. IV, 6), а также от способности контактирующих тел смачиваться. Так как капиллярные силы пропорциональны размерам частиц, то в случае их превалирования в силах адгезии последние должны быть одинаковы для частиц одинакового размера. Различие сил адгезии частиц одной полидисперсной фракции должно не превышать отношения размеров крайних частиц этой фракции. Например, силы адгезии, рассчитанные по уравнению (IV, 39), для частиц диаметром 100 мкм должны составлять 4,52 дин, для частиц диаметром 120 мкм — 5,43 дин. Экспериментальные данные не подтверждают расчетные. Фактически силы адгезии для частиц диаметром 100— 120 мкм (при Y-F = 97—25%) колеблются в пределах 0,4—4,7 дин, т. е. изменяются для данной фракции в 12 раз. Таким образом, разброс экспериментальных данных значительно больше ожидаемого, и, следовательно, капиллярный эффект не устраняет неоднозначности адгезии. [c.116]

Обратимся к формуле Деринга — Фольмера (2.34) где имеет вид (2.2). Если учесть выражение (2.15) для разности давлений р" — р внутри критического пузырька и вне его, то для расчета частоты нуклеации /1 нри заданных температуре Т и давлении р нужно в первую очередь знать поверхностное натяжение на границе пузырька с жидкостью, давление насыщенного пара Ре, удельные объемы р, и", теплоту испарения I на одну молекулу. Кроме того, в предэкспоненциальный множитель входит число молекул в 1 сж жидкости N1 и масса молекулы т. Для 0, рв, V, V" берутся значения по таблицам термодинамических свойств [122, 123] на линии насыщения при заданной температуре. Так же находятся I и N1- При выбранном внешнем давлении р нетрудно рассчитать по (2.34) температурную зависимость Получается одна из кривых, показанных на рис. 8, б. Ввиду очень сильной температурной зависимости удобно пользоваться полулогарифмической шкалой. Меняя давление р = р, как параметр, приходим к серии кривых lg Jx [Т) (1—4 на рис. 8, б). Обычно сравнение экспериментальных данных с теорией производится не для частоты нуклеации а для температуры Гц, которая соответствует реализуемой в опыте частоте Например, при перегреве всплывающих капелек lg 6. По теории гомогенной нуклеации строится небольшой участок кривой lg Jl (Т) и из условия lg = 6 определяется теоретическое значение Гц. Для проверки теории нужно изменять в широком интервале давлепие, под которым находится жидкость, а также эффективную частоту зародышеобразования. Перекрыть большой диапазон удается благодаря применению разных методов перегрева жидкостей. Для маленькой пузырьковой камеры /1 1 10—10 см -сек , для капелек 10 см -сек , а в методе импульсного нагрева жидкости имеем = 10 — 10 слГ -сек . Это позволяет судить о применимости теории как при низких, так и при очень высоких частотах спонтанного зародышеобразования. Безразмерную величину [c.129]

Аналогичным образом, уравнение статического равновесия сферического пузырька радиуса R при наличии вертикального температурного градиента vT имеет вид б) Ь Т = 2pgRI3. Это уравнение может быть получено путем рассмотрения течения, подобного течению Стокса, вокруг жидкого шара (см. гл.ХП, п. 3), с учетом дополнительной касательной составляющей напряжения и нормального давления, возникающих из-за изменения величины поверхностного натяжения на поверхности пузырька [51, гл. IX]. Учитывается также искажение температурного поля, вызываемое пузырьком. [c.407]

Для метеорологических приложений заметный интерес представляет также течение жидкости вдоль податливой стенки, деформируемой обтекающим ее течением жидкости. Примером такой стенки может служить, например, земная поверхность, покрытая высокой травой, сгибающейся под действием ветра. Здесь 2о, очевидно, будет зависеть от скорости ветра так, Дикон (1960) нашел, что для травы высотой около 60 см 2о может изменяться от 9 см при очень слабом ветре до 4 см при сильном ветре. Еще более важный пример податливой стенки доставляет поверхность моря, высота и форма волн на которой явно зависят от скорости ветра. Если допустить, что при изучении ветровых волн, можно пренебречь влиянием вязкости и поверхностного натяжения и что шероховатость моря в данной его точке определяется лишь атмосферными условиями вблизи этой точки (т. е. локальным значением напряжения трения То), то из соображений размерности для го получается впервые указанная Чарноком (1955) формула [c.257]

Безборные грунты, содержащие повышенное количество ЗЮд (55—65%), 22—27% щелочных окислов и до 9% фтора, несмотря на небольшую вязкость, не применяются самостоятельно для производства посуды, а входят в состав малоборных грунтов в смеси с многоборными. Высокое поверхностное натяжение (—280 дин см при 1000° С), а также резкое увеличение вязкости расплава при растворении в нем окислов железа приводит к появлению прогаров и других дефектов во время обжига безборных грунтов (стр. 190). [c.126]

Развитие химической и электрохимической коррозии, механического и коррозионно-механического износа (механохимической коррозии) определяется энергетическими взаимодействиями в системе металл-1 — металл-2 — нефтепродукт — ПАВ — вода (электролит) (см. рис. 1). К важнейшим энергетическим характеристикам, определяющим эти процессы, относятся прежде всего характеристики самих металлов, связанные с их свойствами (пластичностью, твердостью, хрупкостью, коррозионной стойкостью и др.) работа выхода электрона из 1металла поверхностный потенциал металла Уд, контактная разность потенциалов (КРП),, нормальный электродный потенциал V нэп, потенциал нулевого заряда металла (Унз), свободная поверхностная энергия металла ( поверхностное натяжение металла) ме, энергия кристаллической решетки металла кр и др. [44—53]. Эти характеристики для одного и того же металла существенно отличаются в зависимости от состояния его внешней (видимой) и внутренней (микротрещины, совокупность внутренних дефектов) поверх ности. Эти характеристики различны также для зоны ювенильного металла и внешней зо ны наклепа — слоев деформированного металла, образующегося в результате механической обработки. Для стали зона наклепа может распространяться па глубину от 0,01 мм (при протяжке) и до 3—4 мм (при точении, прессовании) [44]. [c.18]

Всасывание жидкостей пористыми телами (куски сахара, кирпич, почва) также относится к капиллярным явлениям и име- j ет большое прикладное значение, особенно для учения о грунтах, почвоведения и технологии строительных материалов. Все К. я. обусловлены силами междумолекулярного сцепления, действующими как между частицами жидкости, так и между частицами твердой стенки и соседними частицами жидкости. Основными величинами при изучении К. я служат внутреннее давление К (молекулярное давление на плоской поверхности жидкости), поверхностное натяжение а, определяемое как работа образования единицы (1 см ) новой поверхности раздела, и краевой угол в — зтол, образуемый жидкой поверхностью с пересекающей ее твердой стенкой. Краевой угол даёт возможность измерять смачиваемость твердой стенки ва меру ее удобно принять величину В = os б. Поверхностное натяжение а является той избыточной свободной энергией, к-рой обладает слой (в 1 см ) жидкости вблизи поверхности раздела по сравнению с ее внутренними частями. Поэтому поверхность жидкости S самопроизвольно уменьшается (это связано с уменьшением свободной энергии = aS всей поверхности жидкости) и принимает под действием одних только междумолекулярных сил форму шара, отвечающую прп данном объеме наименьшей поверхности жидкости другой возможный самопроизвольный процесс,, связанный с понижением свободной поверхностной анергии жидкости, состоит в скоплении у поверхности раздела таких веществ из окрунгающей среды напр, растворенных ранее в самой жидкости), к-рые своим присутствием в поверхностном слое понижают а. Гиббс термодинамически показал, что скопление, т. е адсорбция, таких поверхностно активных веществ у любой поверхности раздела необходимо связано с понижением свободной поверхностной энергии этой поверхности, что количественно выражается ур-ием вида [c.473]

Ig Р в at) = — 39,8/Т -f 2,5 Ig Г - 1,14. Условная химич. константа В. равна 1,6 истинная химическая константа равна 3,685 (Ейкен). Жидкий В. — прозрачная бесцветная жидкость, не проводящая электричества и обладающая поверхностным натяжением в 35 раз меньшим, чем у воды. Коэф. внутреннего трения газообразного В. ч = = 8,5 10" Axi- K M при 0° ои значительно меньше, чем для воздуха, отношение r j lr eo- d— = 0,493 при значительном повышении давления или г° — увеличивается [ ]. В. диффундирует быстрее других газов коэф. диффузии В. в воздухе Л = 0,645 см /ск (0°) в кислороде Л = 0,667 (0°) в азоте А = 0,739 (12°,5, 755 мм) в двуокиси углерода А = = 0,532 (0°) в окиси углерода A = 0,647 (0°) в сернистом ангидриде А = 0,483 (0°) в метане А = 0,625 (0°) в водяном паре А = = 0,716 (0°). В. очень легко диффундирует через пористые перегородки, причем по закону Грэма скорость диффузии пропорциональна давлению и обратно пропорциональна корню квадратному из плотности газа. В. диффундирует также через металлы, кварц и другие вещества. Через железо и сталь В. диффундирует особенно легко при i° > 1 000° через слой Fe толщиной в 1,7 мм при красном калении через I м в I мин. диффундирует [c.507]

Искусственное введение легкоионизирующейся добавки, например К2СО3, ставит задачу определения оптимальных но коэффициенту электропроводности количеств присадки, что существенно связано с определением температурных режимов сжигания твердого топлива. Расчеты состава и термодинамических функций проведены по методике и программе, составленной в работе [1], т. е. в приближении двухфазной реагирующей системы (газовая фаза — смесь идеальных газов, конденсированная фаза — идеальный реагирующий раствор жидких и твердых компонентов). Такое приближение кроме аддитивности внутренней энергии и объемов веществ при растворении подразумевает также пренебрежение силами поверхностного натяжения на границе раздела фаз. Оценки, выполненные по известной формуле Гиббса — Томсона для ряда веществ, показывают, что при температурах Т 2000—3000° К для частиц радиуса г > 10 -г--н Ю" см давление насыщенного пара практически не зависит от размеров частиц. Другим ограничением метода следует считать пренебрежение учета взаимодействия между заряженными частицами. Оценки дебаевского радиуса и среднего расстояния между заряженными частицами показывают, что Го > Гор при р — атм, поэтому можно считать, что поправки на кулоновское взаимодействие между заряженными газовыми частицами невелики. В приближении плоской поверхности частиц можно считать, что плотность электронов, полученная расчетом равновесного состояния такой [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...