Странность

В природе существует несколько законов сохранения некоторые из них следует считать точными, другие — приближенными. Обычно законы сохранения являются следствием свойств симметрии во Вселенной. Существуют законы сохранения энер ГИИ, импульса, момента импульса, заряда, числа барионов (протонов, нейтронов, и тяжелых элементарных частиц), странности и различных других величин. [c.148]

Странность. Закон сохранения странности. Свойства /С-мезонов и гиперонов оказались довольно необычными или странными. Поэтому они получили название странные частицы . В чем состоит необычность (особенность) этих частиц [c.358]

Рядом с реакциями выписаны значения странности для частиц. Однако нижеследующие реакции возможны и наблюдаются [c.358]

Для того чтобы описать количественно эти особенности странных частиц, вводится новое квантовое число S — странность и закон сохранения странности. [c.359]

Закон сохранения странности можно сформулировать xaj алгебраическая сумма странностей частиц до и после реакции должна быть равна. Этот закон выполняется при сильных и электромагнитных взаимодействиях, а при слабых взаимодействиях величина 5, по-видимому, меняется на единицу. Реакции (IX.21) не осуш,ест-вляются, так как записаны в нарушение закона сохранения странности. [c.359]

Таким образом, вокруг ядра нуклона (вокруг голого нуклона) возникает облако (атмосфера) из я-мезонов. Кроме тс-мезонов, нуклоны взаимодействуют также с /С-мезонами и гиперонами, хотя величина этого взаимодействия меньше. Основным виртуальным процессом для этого взаимодействия является виртуальное испускание (поглощение) К-мезона с образованием гиперона Y в соответствии с законом сохранения странности, т. е. процесс N Y + + К- Виртуальные К-мезоны вокруг образовавшегося гиперона [c.367]

Адроны с fl = 1, со странностью S О и изотопическим [c.378]

Л-гипероны и барионные резонансы со странностью S = — 1 [c.378]

Стабильные ядра 98 Стационарного состояния постулат 6 Странность 359 Странные частицы 358 Структура нуклонов 366—369 Схема запаздывающих совпадений 343-344 [c.396]

Курс современной экспериментальной ядерной физики (даже в элементарном изложении) должен содержать много вопросов, тесно примыкающих к теории, например понятие о теориях а- и р-распада, представление об изотопической инвариантности нуклон-нуклонных и мезон-нуклонных взаимодействий, понятие о странности описание различных моделей атомного ядра, элементы теории рассеяния и пр. [c.13]

Проанализируем известные к тому времени (1954 г.) гипероны и /(-мезоны с точки зрения введенных понятий изотопического спина и странности. [c.608]

Распад 2 -гиперонов, так же как и распад Л°-гиперона, сопровождается изменением странности на единицу AS = 1. [c.610]

При Г = 1/2 Гс = — И из уравнения z = Тс- ---— следует, что = —2. Это значение представляется естественным, если вспомнить, что распад каскадного гиперона протекает в два этапа, на каждом из которых странность изменяется на единицу. Подтверждением правильности этого выбора послужило открытие в 1959 г. нейтрального каскадного гиперона в реакции К + + К°. Каскадный Н°-гиперон распадается за время [c.610]

Закон сохранения странности [c.612]

Обобщение принципа изотопической инвариантности на все процессы, связанные с образованием, рассеянием и поглощением странных частиц, и причисление этих процессов к группе сильных взаимодействий означает, что все они протекают с сохранением изотопического спина и его проекции, а также барионного и электрического зарядов. Так как все перечисленные величины, кроме изотопического спина, сохраняются и в электромагнитных взаи-, модействиях, то из уравнения (80.23) следует закон сохранения странности для этик двух взаимодействий. Странность изолированной системы сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях. Таким образом, все быстрые процессы с участием странных частиц, будь то процессы их образования или взаимодействия, должны идти при постоянной суммарной странности системы. В частности, из закона сохранения странности вытекают два важных следствия [c.612]

Законом сохранения странности очень удобно пользоваться при описании процессов рождения, рассеяния и поглощения странных частиц. [c.613]

Для правильно записанного быстрого процесса суммарная странность слева и справа должна быть одинакова. При этом в качестве слагаемых для отдельных частиц надо брать найденные выше значения странности [c.613]

Приведем примеры, иллюстрирующие закон сохранения странности. Возможны, например, такие процессы рождения странных частиц [c.613]

Сохранение странности определяет также характер протекания процессов взаимодействия странных частиц с веществом. Так, например, взаимодействие /(+-мезонов с нуклонами ограничивается рассеянием и перезарядкой (опять-таки потому, что все гипероны имеют отрицательную странность) [c.614]

Рассмотрим теперь процессы распада странных частиц на обычные частицы. Так как в этих процессах странность меняется, то они не могут быть ни быстрыми, ни электромагнитными и относятся к группе слабых, медленно протекающих процессов. Легко видеть, что все случаи распада странных частиц на обычные характеризуются изменением странности на 1 и временем распада —10 сек. Е-Гипероны не распадаются на обычные частицы, но за время 10 ° сек распадаются на Л°-гиперон [c.614]

Безотносительно к представлению о странности отличие К°- и /С°-частиц экспериментально подтверждается отсутствием в природе процесса вида [c.616]

Частицам, не участвуюш,им в сильных взаимодействиях (фотон, лептоны), условились приписывать значение странности S 0. [c.359]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

С помощью введенных квантовых чисел Т, S удается установить правила отбора возможных странных частиц и процессов, протекающих с ншии. Для сильных взаимодействий, как отмечалось выше ( 67), имеет место ДТ = О и Д5 = 0. Для электромагнитных взаимодействий имеем несохранение полного изотопического спина, но сохранение его проекции, т. е. АТ, = О и Д5 == 0. Для слабых взаимодействий (без участия лептонов) не сохраняется проекция Т. и странность S (АТ. V2, Д5 1). [c.366]

Возьмем адроны с одинаковым спином н четностью. Они могут отличаться друг от друга значением третьей компоненты изотопического сннна и странностью 5 (или гиперзарядом У). [c.378]

Обозначение Странность S Г ипер- Изотопи- ческий Мульти- Масса т, Мэе Ширина резонанса Г, Л-1 эз Спнн м чет- Преобладающая схема сильного распада [c.382]

Номер возбуждения оказывается совпадающим с квантовым числом странностью —S Гелл-Манна и Нишидзимы, S = — I. По схеме Маркова в принципе возможны возбуждения сколь угодно высокого порядка. Возбуждение здесь связывается с изменением некоторых новых внутренних степеней свободы основного поля. [c.387]

Каждая частица, положенная в основу схемы Саката, характеризуется тремя независимыми квантовыми числами барионным числом В, электрическим зарядом Z = Q/e, странностью S (или гиперзарядом Y). Однако в качестве тройки исходных частиц нельзя брать р, п, Л, так как при этом барионное число В любой составной частицы было бы равно 3. [c.389]

Кажется, что в этом есть доля истины. Но попытаемся теперь перевести абстрактное понятие "избранные Богом люди" на более конкретный современный язык. Общая черта всех одаренных личностей - это чрезвы-"чайная широта и некоторая "странность" их мировоззрения. Сложно говорить о мистической связи гениев с самим Создателе. , iro очевидно, что точка зрения таких людей на привычные вещи существенно отличается от точки зрения "обычного" человека. Можно сказать, что гении смотрят на мир сверху и способны увидеть связанную картину какой-то его части, тогда как другие видях лишь разрозненные фрагменты. Они способны обобщить то, что раньше не поддавалось обобщению. [c.18]

Наконец, недавно открытому Q -rnnepo Hy в соответствии с формулой (80.23) следует приписать странность 5 = — 3. Это значение очень естественно для частицы, распадающейся в три этапа, каждый из которых характеризуется практически одинаковым временем жизни ( —10 ° сек). При = —3 каждое звено трехчленной цепочки распада (80.19) будет характеризоваться изменением странности на единицу. [c.610]

Что касается странности /С-мезонов, то, как показывает уравнение (80.23), для она может иметь два значения 5 = = 1. В соответствии с этим должен сущ,ествовать дублет частиц с S = +1 и Tg, равными + и-- зарядовосопряженный дублет с S = — 1 и Гс, равными — у и + — К и [c.611]

Вторая пара зарядовосопряженных частиц и относится к нейтральным частицам. Эти частицы, наряду с перечисленными выше свойствами, сходны еш,е и тем, что обе не имеют электрического заряда. Тем не менее это разные частицы, так как они имеют различную странность и, следовательно, по-разному взаимодействуют с веществом. В связи с этим возникла трудность с идентификацией этих частиц, так как в природе была известна только одна подходящая по свойствам нейтральная частица — 0°-мезон. [c.611]

Схема Гелл-Манна и Нисидзима очень удобна для описания процессов рождения частиц. Это удобство связано с существованием простых правил отбора для странности в сильных, электромагнитных и слабых взаимодействиях. [c.612]

Первый из этих процессов разрешен законом сохранения странности, а второй запрещен. Так как все гипероны имеют отрицательную странность, то /( -мезон в реакциях обычного типа (без образования антигиперо нов) может возникнуть только в паре с или 7(°-мезоном. [c.614]

Все перечисленные процессы, иллюстрирующие закон сохранения странности, а также многие другие наблюдались экспепи-ментально. До настоящего времени не было обнаружено ни одного экспериментального факта, свидетельствующего о нарушении этого закона сохранения в сильном или электромагнитном взаимодействии. [c.614]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.359 ]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.608 ]

Экспериментальная ядерная физика. Т.2 (1974) -- [ c.116 , c.181 ]

Теория рассеяния волн и частиц (1969) -- [ c.263 ]

Ядра, частицы, ядерные реакторы (1989) -- [ c.14 , c.132 ]

Экспериментальная ядерная физика Кн.2 (1993) -- [ c.276 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...