Энергия отделения нуклона

В обоих рассмотренных примерах ядро, испускающее у-лучи, имеет сравнительно небольшую энергию возбуждения, недостаточную для испускания нуклона. Этот результат может быть распространен и на многие другие процессы, приводящие к образованию ядер с энергией возбуждения, меньшей энергии отделения нуклона. К числу таких процессов относятся многочисленные ядерные реакции, одним из продуктов которых является ядро в возбужденном состоянии. При этом обычно энергия возбуждения ядра-продукта бывает меньше энергии отделения нуклона (или какой-либо другой частицы), и испускание -у-излу-чения является единственно возможным способом снятия возбуждения (если не считать рассматриваемого ниже явления внутренней конверсии). [c.165]

Этим и ограничивается список ядерных реакций, идущих под действием у-лучей, испускаемых естественными радиоактивными элементами. У всех остальных ядер энергия отделения нуклонов [c.471]

Полученное значение Vo меньше, чем глубина ямы, описывающей связанное (/г—р)-состояние в случае дейтона. Поэтому (Л—Л )-взаимодействие слабее, чем N—jV)-взаимодействие. К такому же заключению можно прийти при непосредственном сравнении энергии отделения Л-гиперона от Л-ядра (е ) с энергией отделения нуклона от соответствующего обычного ядра [c.194]

Уровни ядерного самосогласованного потенциала группируются в оболочки. Оболочкой называется совокупность близких по энергии уровней, разделенных энергетическими интервалами, значительно превышающими расстояния между уровнями в пределах оболочки (рис. 3.6). Очевидно, что на ядрах с заполненными оболочками происходит резкое увеличение энергий отделения нуклонов. Это как раз то свойство, [c.91]

Я. р. под действием у-квантов и электронов. При малых энергиях у-квантов они могут испытывать только упругое рассеяние. При энергиях, больших, чем энергия отделения нуклонов от ядра, осн. процессом становится поглощение у-кванта и испускание ядром нуклонов (см. Фотоядерные реакции). Эл-ны, взаимодействуя с протонами ядра, также могут испытывать упругое и неупругое рассеяние и выбивать протоны из ядра. Исследование упругого рассеяния эл-нов позволило получить данные о распределении электрич. заряда и магн. момента в ядре. [c.915]

Сравнение значений энергии связи нуклона для различных ядер показывает, что наибольшей устойчивостью относительно отделения нуклона обладают те же четно-четные ядра гНе , еС , вО и др., которые имеют наибольшую энергию связи относитель- [c.40]

Испускание Лучей ядрами, возбужденными значительно выше энергии отделения частицы, бывает связано с запретом по четности и моменту количества движения для вылета нуклонов (или других частиц), который делает процесс испускания Y-лучей относительно более вероятным. Примером такого рода является испускание "у-лучей с энергией 17 Мэе в результате реакции + р->4Ве + у, идущей под действием s-протонов (см. 54, п. 2). [c.165]

Большой порог реакций вида (п, 2п) и аналогичных им объясняется, очевидно, тем, что для освобождения из ядра двух нуклонов надо затратить энергию, которая должна быть по крайней мере равна удвоенной энергии связи (отделения) нуклона, в то время как при захвате первичного нейтрона в ядро вносится только одна порция энергии связи. [c.289]

В некоторых случаях ядро, образующееся в результате радио" активного распада, оказывается в возбужденном состоянии с энергией возбуждения, превышающей энергию отделения нейтрона, а иногда и энергию отделения протона. Переход в основное состояние осуществляется за счет испускания нуклона. [c.179]

В тех случаях, когда энергия возбуждения ядра-продукта оказывается равной энергии отделения нуклона или больше ее, испускание у-лучей также может быть преобладающим эффектом, если испускание нуклона почему-либо затруднено. В части второй книги будут рассмотрены реакции радиационного захвата медленных нейтронов, в которых возбуждение ядра, полученное за счет энергии связи захваченного нейтрона, снимается испусканием двух-трех Y-KBaHTOB. Процесс испускания у-кван-тов в этом случае оказывается более вероятным, чем обратное отделение нейтрона, так как последнее связано с необходимостью концентрации всей энергии возбуждения на одном нуклоне, который к тому же должен находиться вблизи границы ядра. Это явление маловероятно из-за того, что сразу же после захвата нейтрона вносимая им энергия связи быстро перераспределяется в ядре между всеми его нуклонами. [c.165]

Почти одновременно с коллективной моделью Бором и Моттельсоном была сформулирована обобщённая модель ядра, в к-рой объединяются черты капельной и оболо-чечной моделей и рассматривается взаимодействие коллективных и одыочастичных степеней свободы. Для описания более высоких возбуждений (выше энергии отделения нуклона), для к-рык характерны большая густота уровней и сложная структура большинства состояний, используется статистическая модель ядра. Она оперирует обычными понятиями статистич. физики темп-рой, плотностью уровней, энтропией, флуктуациями и т. п. Эти характеристики ядер широко используются при описании ядерных реакций. [c.667]

Представление о том, что частица, влетающая в систему с энергией, близкой к энергии Ферми, увлекая частицы среды, превращается в квазичастицу, позволяет иайти завпсимость энергии ядра от плотности при оченг, малых измепопиях последней и уста-110И1ГГГ., что средняя энергия, приходящаяся па одну частицу в ядре, равна энергии отделения нуклона из оболочки магического ядра маг- [c.550]

В табл. 35 даны результаты исследования некоторых ядер приведены значения пороговой энергии для рассматриваемой реакции, которые, очевидно, совпадают с энергией отделения соответствующего нуклона, значения резонансных энергий fpea и значения полуширин резонансных кривых. Обращает на себя внимание огромная полуширина резонансных кривых, из-за которой явление и получило название гигантский резонанс . [c.474]

НУКЛОННЫХ АССОЦИАЦИЙ МОДЕЛЬ — модель атомного ядра, основанная на представлении о ядре как о системе кластеров, или нуклонных ассоциаций, определённого типа, как правило, -кластеров. Простейший вариант Н. а. м.— -кластерная модель — был сформулирован в 1937 Дж. А. Уиллером (J. А. Wheeler). Эксперим. данные по энергиям связи < св лёгких ядер указывают на повышенную энергию связи ядер с равным и чётным числом нейтронов (А) и протонов (Z) N = Z 2п (п — целое число). Их можно считать состоящими из -частиц ( -частичные ядра). К их числу относятся ядра Ве, С, 0, Ne и т. д. (а = 2, 3, 4, 5). В таких ядрах аномально велика энергия необходимая для отщепления (отделения) нейтрона при переходе к соседнему нечётному по нейтронам ядру она уменьшается на 10—15 МэВ. В то же время энергия отделения а-частицы f, мала. Так, ядро "Be не стабильно относительно распада на две а-частицы, т. е. О (строго говоря, такое ядро не существует), в ядре энергия = 7 МэВ, в = 16 МэВ. В разл. [c.366]

Это означает, что ядро урана является неустойчивой системой по отношению к распаду на а-частицу и Thgo . И действительно, уран обладает а-активностью. Величину А ть+не можно назвать энергией отделения или энергией связи а-частицы в ядре урана. Можно определить и энергию связи (отделения) нуклона в ядре, которая отличается от средней энергии связи нуклона пример, энергия связи нейтрона в ядре Вп определяется, как e = [m + Лir -MЙ] [c.40]

П4.1.3. Полуэмпирическгш формула Вайцзеккера. Первой моделью ядра была так называемая капельная модель (Н. Бор, Я.И. Френкель, 1936 г.), основанная на аналогии поведения нуклонов в ядре и молекул в капле жидкости. Ядрам присуш и постоянная плотность, не зависяш ая от числа нуклонов в ядре, и почти постоянная удельная энергия связи. Эти же свойства характерны и для жидкости жидкость практически несжимаема, ее плотность постоянна и энергия отделения для жидкости соответствует теплоте испарения, которая также почти постоянна. [c.490]

На рис. 1.1 представлена кривая зависимости средней энергии связи нуклонов в ядре ЕсвМ от массового числа А. В первом приближении можно сказать, что ядро тем стабильнее, чем больше средняя энергия связи нуклонов Есъ А. Энергией отделения (нейтрона, протона) называется энергия, необходимая для отделения от ядра наименее связанного нуклона. Она аналогична потенциалу ионизации атома и вычисляется в рамках оболочечной модели ядра ( 4.6). Энергия отделения нейтрона и протона ) всегда отличается от средней энергии связи нуклонов в ядре св/Л. [c.18]

VI пе сильно зависят от числа нуклонов. Для всех ядер, в к-рых состояния квазичастиц вне заполпениой оболочки одинаковы, величины одинаковы. Член 1 в ядрах соответствует притяжению. Известпо, что наличие притяжения между квазичастицами у поверхности Ферми приводит к Купер-эффекту — состояпню двух квазичастиц типа связанного. Если число квазичастиц четное (т. е. в четно-четных ядрах), все частицы могут образовывать такие пары в этом случае спектр одночастичных возбуждений будет отделен от основного состояния щелью. И действительно, одночастичные уровни начинаются в этих ядрах с 1—1,5 Мэв, тогда как в соседних нечетных ядрах первый одночастичный уровень имеет энергию порядка 150—250 кэе. [c.550]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...