Четырехфермионное слабое взаимодействие

Существенно, сохранится ли такая ситуация при переходе от искусственной модели к представляющему реальный физический интерес неперенормируемому взаимодействию. При приложении изложенного метода к четырехфермионному слабому взаимодействию оказалось, что рассмотрение процесса электрон-нейтринного рассеяния в двухчастичном приближении приводит к результатам, очень близким к полученным при исследовании второй модели. И в этом случае мы получаем конечное, неаналитическое по константе связи решение [8, 11. [c.73]

Частицы и античастицы ПО—113 Четырехкварковая модель 331 Четырехкомпонентная теория нейтрино 149 Четырехфермионное слабое взаимодействие 355 Чу и Лоу формула 251 [c.387]

Процессы слабого взаимодействия также можно изображать с помощью фейнмановских диаграмм. Основной элемент диаграммы Фейнмана для слабого взаимодействия состоит из четырех внешних линий (двух нуклонных и двух лептонных) пересекающихся в общей вершине (четырехфермионный характер слабого взаимодействия). [c.105]

Кроме сильных в диаграммах имеется по одной слабой вершине сл четырехфермионного типа (точки на рисунках), в которых странность изменяется на единицу (AS = 1). Эти вершины характеризуются константой слабого взаимодействия которая и определяет медленный ( 10" ° сек) процесс распада Л -гиперона. [c.188]

В новой схеме контактное четырехфермионное слабое сл) взаимодействие, происходящее в одной точке (рис. 162), заменяется полуслабым (п]сл) взаимодействием, которое передается с помощью 1Я7 -бозона (рис. 163). [c.261]

Посмотрим теперь, какую информацию можно получить, изучая распад (7.160). Прежде всего по времени жизни мюона можно определить или по крайней мере оценить величину константы слабого взаимодействия G j,. Определение этой константы таково. Предположим, что процесс распада является элементарным, т. е. описывается диаграммой с одним элементарным четырехфермион-ным узлом (рис. 7.70). Как мы знаем из 5, п. 3, элементарный узел [c.400]

Изложенный в предыдущих пунктах четырехфермионный вариант теории слабых взаимодействий не является единственным. Приведем более глубокую и получившую наибольшее распространение теорию, основанную на гипотезе существования промежуточных векторных бозонов. Основные положения этой теории таковы [c.415]

Действительно, спиральность частицы меняет знак при отражении Р. Поэтому взаимодействие И -бозона в элементарном узле с частицами только одной спиральности (в пределе больших импульсов) как раз и означает несохранение четности, причем максимальное. Отметим, что отбор левоспиральных дублетов в элементарном узле слабого взаимодействия приводит к V — Л-варианту четырехфермионного узла (см. п. 3). Отметим еще, что для й -бозона не имеет смысла понятие внутренней Р-четности, поскольку эта величина не сохраняется при его участии во взаимодействии. [c.419]

Показано, что на классе наиболее сильно расходящихся членов высшего порядка теории возмущений по слабому четырехфермионному взаимодействию теория одного слабовзаимодей-ствующего поля перенормируема. Па том же классе теория системы слабовзаимодействующих полей перенормируема, если добавить в затравочном лагранжиане взаимодействие нейтральных токов и переходы частиц друг в друга. При наличии сильного взаимодействия добавляются также мезон-барионные и мезон-лептонные взаимодействия, нарушающие четность. Во всех случаях число добавляемых взаимодействий оказывается конечным. При этих условиях теряют силу известные оценки верхней границы применимости теории слабых взаимодействий, основанные на анализе наивысших расходимостей теории возмущений. При теперешнем состоянии эксперимента перенормированные константы связи большинства вводимых взаимодействий [c.53]

Р. п. вычислялись к ряду процессов, происходящих за счет слабых вааимодействий. Из этих поправок наиболее интересны Р. н. к времени жизни мюона и нейтрона [4, 5], учет к-рых позволил бы установить с большой точностью, равны ли константы взаимодействия в Р- и х-распаде, и тем самым проверить универсальную четырехфермионную теорию слабых взаимодействий. Р. п. к времени жизни мюона подсчитывается обычным образом и оказывается равной Дт /т = —0,44% Р. п. к времени жизни нейтрона содержит неопределенный параметр — величину импульсов нуклонов, при к-рых форма слабых взаимодействий нуклонов начинает существенно меняться, что делает результат вычисления этой поправки не-падешным. Вычислялась также Р. п. к вероятности распада я — е 4 V. Из-за появления дважды лога- [c.266]

Физический смысл этой операции заключается в предположении о существовании кванта слабого взаимодействия — заряженного бозона, с помощью которого осуществляется любой из перечисленных выше процессов. В новой схеме контактное четырехфермионное взаимодействие, происходящее в одной точке (рис. 486), заменяется взаимодействием, которое передается с помощью промежуточного Ж -бозона (рис. 487). Ж-Бозон должен быть заряженным (слабые нейтральные токи в это время были еще не известны), тяжелым (чтобы обеспечить малый радиус слабого взаимодействия) и иметь спин s = 1 [из-за преобладания (V—Аувариапта слабого взаимодействия]. [c.355]

Универсальная четырехфермионная теория слабого взаимодействия после усовершенствования ее Кабиббо и введения четвертого кварка хорошо объясняла все экспериментально наблюдаемые особенности слабого взаимодействия, кроме нарушения СР-четности в А>распаде. Однако она обладала принципиальным недостатком, так как в отличие от квантовой электродинамики была неперенормируемой. [c.361]

Остановимся на выводе уравнений теории сверхпроводимости в модели, в которой электроны взаимодействуют друг с другом через посредство электрон-фононного взаимодействия. Разумеется, такая модель страдает тем же недостатком, что и рассмотренная выше схема, поскольку в ней не учитываются действующие в металле кулоновские силы. Тем не менее она, конечно, имеет более непосредственный физический смысл, чем модель с четырехфермионным взаимодействием, хотя в смысле получения практических результатов последняя несколько удобней. Основное преимущество фононной модели состоит, прежде всего, в том, что гамильтониан электрон-фононного взаимодействия (32.1) является градиентно-инвариантным с самого начала в отличие от схемы с гамильтонианом четырехфермионного взаимодействия (32.2), являющейся градиентно-инвариантной только приближенно в силу соотношения 7 Шд. Что же касается этого соотношения, то оно выполняется, вообще говоря, лишь в приближении слабой связи ). Ниже мы покажем, что ограничение слабой связи не является существенным в теории сверхпроводимости и что фактическим малым параметром рассматриваемой теории служит только отношение u)д/s 7< l —10" 10 , где и — скорость звука в теле, а V — скорость электронов на поверхности Ферми) 2). Мы ограничимся выводом уравнений при абсолютном нуле температур. [c.388]

Описанная выше схема универсального четырехфермионного взаимодействия в 1957 г. была оформлена в виде теории Гелл-Маном и Фейнманом и независимо от них Маршаком и Сударшаном. В основе теории лежит гипотеза о сохранении слабого векторного тока, согласно которой gy,=g v - Предполагалось также, что g =gpL- Другими словами, слабые токи типа eVg, пр и р должны быть эквивалентны по [c.355]

Несмотря на все достижения универсальной четырехфермионной теории она обладает принципиальным недостатком -отсутствием свойства перенор-мируемости. Перенормируемая теория слабых (и электромагнитных) взаимодействий была построена Саламом и Вайнбергом иа основе идеи о спонтанном нарушении калибровочной симметрии. В этой теории естественным образом возникают четыре векторных бозона и у), ответственные за [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...