Очарование

Очарование с, прелесть Ь — новые типы аддитивных квантовых чисел, приписываемых наиболее тяжелым из открытых недавно адронов. Подобно странности эти квантовые числа сохраняются в сильных и электромагнитных взаимодействиях, но не сохраняются в слабых взаимодействиях. [c.971]

Очарованный странный мезон [c.978]

Скорее, я был совершенно очарован тем, что выражение Vdv+ V dv + + f V"dv" -f и т. д., которое Вы именуете количеством действия, встретилось повсюду во всех моих исследованиях, и я подумал, что его нельзя пер е-оценить. Но особенно я пришел в восторг, когда увидел, что действие упругости, которое было до тех пор для меня неразрешимым, следовало совершенно тем же законам, что и действие обычных сил, содержащееся в выражении J Vdt) + J V dv 4- j V"dv" -f- и т. д. Находясь в этом состоянии, я не могу Вам выразить, как я был огорчен, когда узнал, что Вы были недовольны моей работой теперь же я тем более обрадован тем, что Вы оказали мне милость и высказались по этому поводу, потому что я надеюсь, что мое доказательство неизбежно убедит Вас в моей правоте. В настоящее время я работаю над другим трудом на ту же тему, в котором я покажу на еще большем числе различных случаев важность и распространенность Вашей формулы J V dt + ]" V dt) + J V" dv" и т. д., и я льщу себя надеждой, что после этих разъяснений Вы будете совершенно довольны. [c.756]

Адроны, построенные по правилам (2) из и- и d-K., образуют семейство обычных адронов (к пим относятся нуклоны, я- и р-мезоны, резонансы с 5 = = f =0). Мезоны и барионы, в состав к-рых помимо и- и d-K. входит один или более s-K., образуют семейство странных частиц. Введение в состав адронов с- и 6-К. (наряду с Ы-, d-, -К.) даёт начало семействам соответственно очарованных частиц и красивых (прелестных) частиц. Знание кваркового строения адронов (2) позволяет полностью воспроизвести все известные в систематике адронов группы этих частиц и изученные характеристики отд. адронов. [c.341]

Дискретные преобразования и связаны не только с преобразованиями типа отражений в пространстве и времени, но и с изменением дискретных величии, таких как электрич. заряд, барионное число, странность, очарование, цвет и т, д. Приведём примеры О. дискретных преобразований, использующихся в теории релятивистских ферми-частиц, к-рые несложным образом выражаются через 7 , пространственная инверсия (г —> — г, [c.416]

Слабое взаимодействие, вызываемое заряженным током, либо изменяет на единицу странность, очарование и прелесть А8 = 1, АС = 1, АЪ = 1 квантовых 40/ [c.487]

Дискуссии вокруг флуктуационной гипотезы Больцмана продолжаются и в наши дни, что само по себе доказывает ее плодотворность. Сам же ученый скромно писал, что никто, конечно, не станет считать подобные умозрения... высшей целью науки , но тем не менее относил их к очарованию фантазии о Вселенной, не прибегая к пошлой гипотезе тепловой смерти . Со временем обнаружились слабые места гипотезы, заключающиеся в том, что вероятность такой гигантской флуктуации, как нахождение видимой части Вселенной в неравновесном состоянии, ничтожно мала. Выдвинуты другие теории, учитывающие гравитационное взаимодействие между объектами Вселенной, но, как справедливо замечает Г. Я. Мякишев, теорию пульсирующей Вселенной можно рассматривать как современный аналог флуктуационной гипотезы Больцмана. В ней вместо флуктуаци-онного механизма, возвращающего Вселенную к жизни, действует более глубокий механизм гравитационных взаимодействий современной теории поля. Общие же выводы о невозможности тепловой смерти Вселенной носят сходный характер [56]. [c.88]

Все новые и новые данные подтверждали справедливость кварковой гипотезы. Это измерение спина Х-гиперона, который в соответствии с предсказаниями теории должен был быть равен /2, предсказание -мезона, предсказание существования возбужденных состояний гиперонов со спином /2 и др. [92]. Все это способствовало полному признанию кварковой теории. Ее триумфом явилось открытие в 1974 г. У/Ч -мезона, составленного из новых, так назьшаемых очарованных кварков с и с. Различные уровни системы сс (чармоний) стали рассматриваться как отдельные мезоны. Были открыты новые мезоны — Z) (кварковая структура сЗ), D° (ей), ( sjM пр. В дальнейшем были открыты еще два кварка Ь я t. Массы кварков (в единицах МэВ] приведены в [93] т ,а 150, 1,310 , [c.192]

Все обнаруженные виды адронов могут быть сконструированы из небольшого числа гипотетических фундаментальных частиц, получивших название кварки [2, 3]. Минн]мальн0е число сортов (ароматов) кварков, которое необходимо для этого, равно пяти. Кваркам приписываются такие квантовые числа, как спин, изотопический спин, странность, очарование, прелесть, электрический и барионный заряды. Выбор спинового квантового числа кварка, равного 5=1/2, обеспечивает возможность конструирования адронных состояний с любым целочисленным или полуцелым значением спина. Два кварка из пяти, и н d, образуют изотопический дублет, т. е. им приписывается изотопический спин /=1/2 и его проекция /з= 1/2, что позволяет сконструировать любой изотопический мультиплет адронов. Кварки s-, с- я 6-типов являются изосинглетами (/ = 0) и характеризуются соответственно квантовыми числами странностью 6, очарованием с и прелестью Ь. [c.971]

Зарядовая четность нейтральных мезонных резонансов с нулевыми странностью, очарованием и другими характеристиками, входящих в состав изотопического мультиплета, обозначается символом Сп. Надежно установленные квантовые числа мезонных резонансов в табл. 36.5 подчеркнуты отсутствие черты означает, что указанные квантовые числа наиболее вероятны. Цифры п скобках после символа частицы, например К (892), означают массу частицы в мегаэлектрон-вольтах и служат для идентификации данной частицы. Остальные обозначения те же, что в табл. 36.4. [c.992]

Двойником странности является шарм (используется еще эквивалентный термин очарование ). Шарм С, так же как и странность, аддитивен, целочислен, сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях и может изменяться в слабых взаимодействиях. Шармированных (т. е. обладающих ненулевым шармом) частиц известно очень мало. Открытые шармированные частицы имеют нулевой барионный заряд и называются D-мезонами. Подобно странным частицам D-мезоны с заметной интенсивностью рождаются при столкновении обычных частиц. Закон сохранения шарма в сильных и электромагнитных взаимодействиях проявляется в том, что шармированные частицы (как и странные) рождаются только парами с нулевым суммарным шармом. Например, [c.291]

С ростом энергии сталкивающихся частиц сечение А, за счёт сильного и эл.-магн. взаимодействий падает, а за счёт слабого взаимодействия — растёт. Поэтому при высоких энергиях в столкновениях адронов могут наблюдаться и процессы слабой А. кварков и антиквар-ков в виртуальный илп реальный W - или 2 -боаон слабого взаимодействия. Интерференция сильного и слабого взаимодействий адронов определяет эффекты слабого взаимодействия в столкновениях адронов при высоких энергиях (несохраненио чётности, одиночное рождение странных и очарованных частиц в столкновениях обычных адронов и др.). [c.85]

АНТИБАРИОНЫ — античастицы по отношению к ба-рионам. А. обладают полуцелым спином (являются фер-мионамн) и отрицат. бараонным числом. Электрически за ряж. А. имеют электрич. заряд, противоположный электрич. заряду соотв. барионов. При одинаковой поляризации спинов бариона и А. их магн, моменты про-тивополоншы но направлению. Столкновение А. и бариона может вызвать их аннигиляцию в несколько мезонов. Времена жизни (относительно распада) бари-оиа и его А. совпадают, Распады антинейтрона, антигиперонов и А., соответствующих очарованным и красивым барионам, обусловлены слабым взаимодействием, а А., соответствующих барионным резонансам,— сильным взаимодействием. В рамках составной — кварковой модели адронов А. рассматриваются как связанные состояния трёх антикварков, м. Ю. Хло)юв. [c.104]

К Г. М0Ж1ГО отнести и др. барионы, содержащие наряду со странными кварками тяжёлые кварки с, Ь и распадающиеся по слабому взаимодействиЕо, цанр. очарованный Г. (см. Очарованные частицы) Б с use) с массой ок. 2500 МэВ, спшюм 1/, и временем жизни [c.481]

Малая величина параметра sin iJ объясняет тот факт, что распады очарованных частиц в основном сопровождаются образованием странн-ых частиц. [c.226]

В то жо время следует отметить, что наиб, существенный прогресс, достигнутый в основном в СО—80-х гг., относится именно к пониманию механизма взаимодействия полей (и частиц). Успехи в наблюдении свойств частиц и резонансных состояний да.ли обильный материал, к-ры11 привёл к обнаружению новых квантовых чисел (странности, очарования и т. п.) и к построению отвечающих им т. и. нарушенных симметрий и соЛт-ветствующих систематик частиц. Это, в свою очередь, дало толчок поискам субструктуры многочисл. адронов и в конечном счёте — созданию КХД. В итоге такие элементарные частицы 50-х гг. , как нуклоны и пионы, перестали быть элементарными и появилась возможность определения их свойств (значений масс, аномаль- [c.307]

При получении выражении (6) предполагалось также, что передача импульса Q много больше удвоенной массы кварков всех ароматов. Более точ[1ыо расчеты показывают, что в области, где Q много болыне удвоенной массы лёгких кварков, но много меньше удвоенной массы тяжёлых (т. е. 1 ГэВ ( <10 ГэВ ), вклады последних несущественны и nj следует считать равным 3. Однако с ростом после перехода через порог возбуждения пары очарованных кварка антикварка с с (Q >iO ГэВ ) становится равным 4, а. чате.м (< > >100 ГэВ ) и 5. Это приводит не только к увеличению эфф. заряда а , но и к нек-рому замедлению его спадения с ростом [c.313]

Тип It, характеризуется прежде всего значениями след, внутренних квантовых чисел изотопического спина (/) и его проекции /д, странности (5), очарования (С) И красоты (Ь), определяющих т, н. аромат К. Не исключено, что в аромат могут входить и др, квантовые числа, напр, истинность (i), связанная с f-K. Электрич. заряд К. выражается через упомянутые внутренние квантовые числа и даётся (в единицах элементарного заряда е) обобщённой ф-лой Гелл-Мана — Нишиджимы [c.340]

В состав Красиных адронов входят порознь либо 6-квар-ки, либо Ь-кваркп, и для них ЬфО. Ыапр., В =(Ьи), (Ни.) и т.д. Для красивых мезонов 161 = 1. Очевид-но, что в состав красивых барионов (антибарионов) может входить до трёх Ь-кварков (антикварков), так тго для этих частиц возможны значения й = 1, 2, 3 (аналогично ситуации для странных и очарованных барионов). При распадах красивых адронов, вызываемых [c.489]

Состав н множественность вторичных адронов. В мягких адронных соударениях среди вторичных долгоживущих частиц (т 10 с), к-рые регистрируются экс-перим. установками, доминируют пионы. Их доля несколько уменьшается от 0,9 до 0,8 при увеличении энергии от 60 до 540 ГэВ. В этом же интервале знер-гнй доля К-мезонов растёт от 0,06 до 0,12, а доля барио-нов и антибарионов — от 0,04 до 0,09. Вместе с тем эти долгоживущие адроны часто ( 80%) являются продуктами распадов короткоживущих (т й 10 с) резонан-сов. Выделение этих состояний крайне сложно при большой множественности. Состав их в первом приближении соответствует рождению адронов изотопически.чи мультиплетами (за исключением странных и очарованных частиц). С увеличением поперечных импульсов вторичных частиц до 5—10 ГэВ и в е+е -аннигиляции доля пионов уменьшается до 0,55, а доля К-мезонов и пар нуклон — антинуклон увеличивается соответственно до 0,27 и 0,18. Ср. множественность пионов <л(л)) медленно растёт с увеличением энергии ( ln i), в то время как (п(К)) и ( (В)) растут значительно быстрее, что связано с открытием новых каналов их образования (В — антибарион). [c.169]

Источники. Оси. источником М. в космич. лучах на ускорителях высоких анергий является распад л-ме-зонов (пионов) и К-мезонов (каонов), интенсивно рождающихся при столкновениях адронов (напр., протонов) с ядрами вещества. Др. источником М. могут быть, напр,, процесс рождения пар p" " р" фотонами высоких энергий, распады гиперонов, очарованных частиц. На уровне моря М. образуют осн. компоненту (< 80%) всех частиц космич. излучения. На совр. ускорителях высокой энергии получают пучки М. с интенсивностью до 10 —10 частиц в 1 с. [c.231]

Слабое взаимодействие мюонов с т-лептоном и тяжёлыми кварками. Помимо слабого взаимодействия заряж. тока (pvJ с токами (ех ) и (ий) экспериментально изучены также процессы, вызываемые взаимодействием тока (pV(,) с кварковыми токами (мз), (м), d) и (сЬ) [нолулептонные (в ряде случаев — чисто лептонные) распады странных очарованных и красивых (прелестных) частиц, нейтринные реакции с испусканием М. и рождением странных и очарованных частиц]. Взаимодействие токов (pv ) и (тУх) проявляется в распадах [c.233]

В сильном и эл.-магн. взаимодействиях сохраняются кварковые ароматы, откуда следук>т строгие О. ц. для странности, очарования, прелести и аромата -кварка (пока экспериментально не открытого) АВ = 0, АС = [c.487]

ОЧАРОВАНИЕ (чарм, шарм, от англ, harm — очарование)— аддитивное квантовое число С, характеризующее адроны или кварки. Частицы с ненулевым значением О. наз. очарованными частица.чи. В кварковой модели адронов О. равно разности между числами очарованных кварков (с) и антикварков (с). О. сохраняется в сильном и ЭЛ.-магн. взаимодействиях в распадах очарованных адронов, происходящих за счёт слабого взаимодействия, О. меняется на единицу. [c.518]

ОЧАРОВАННЫЕ ЧАСТЙЦЫ — семейство адронов, обладающих квантовым числом очарование. О. ч. имеют в своём составе относительно тяжёлые с-кварки с электрич. зарядом Масса составляющего (констп- [c.518]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...