Универсальное слабое взаимодействи

В основу книги положено второе издание учебника Введение в ядерную физику . Однако настоящее, третье издание существенно отличается от второго большим количеством дополнений и переработкой практически всего старого материала. Из дополнений можно упомянуть диаграммы Фейнмана, формфакторы нуклонов, вопрос об универсальном слабом взаимодействии, фазовый анализ нуклон-нуклонного рассеяния, вопрос о СЯ-инвариантности и ее нарушении в распаде нейтрального /С-мезона, (л—л)-рассеяние и др. [c.6]

Гипотеза об универсальном слабом взаимодействии. 11 -бозон [c.259]

Легко видеть, что ту же самую задачу схематического описания универсального слабого взаимодействия можно решить более экономно и изящно, если убрать стороны четырехугольника и ввести пятую вершину (W) на пересечении его диагоналей (рис. 161). [c.261]

Умеренно-сильное взаимодействие 298 Универсальное слабое взаимодействие [c.335]

История открытия т-лептона нетривиальна. В первых экспериментах были получены только намеки на существование частицы с массой т 1,8 ГэВ. Расчеты, сделанные в предположении, что частица с такой массой участвует подобно е и ц в универсальном слабом взаимодействии и имеет свое нейтрино позволили оценить время жизни и рассчитать относительные вероятности распадов т-лептона по разным каналам [c.196]

ГИПОТЕЗА ОБ УНИВЕРСАЛЬНОМ СЛАБОМ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ. Г-БОЗОН [c.353]

Легко видеть, что ту же самую задачу схематического описания универсального слабого взаимодействия можно ре- [c.354]

Универсальное слабое взаимодействие 198, 353 Унитарная симметрия 314 УНК 370 [c.386]

В 5 было определено понятие четности частицы или системы частиц и на примере волновой функции, удовлетворяющей уравнению Шредингера, показано, что четность изолированной системы сохраняется. Длительное время закон сохранения четности считался столь же универсальным, как п закон сохранения энергии. Для электромагнитных и сильных ядерных взаимодействий закон сохранения четности был проверен экспериментально. Что касается слабых взаимодействий типа 3-распада, то казалось, что и здесь нет оснований сомневаться в его справедливости, так как теория р-распада, построенная в предположении выполнения закона сохранения четности, во многом подтверждается на опыте. [c.158]

Эти реакции позволили дополнительно проверить некоторые выводы универсальной теории слабых взаимодействий. Например, из сравнения вероятности реакции (7.205) и периода полураспада ядра бора [c.424]

В дальнейшем мы ограничимся рассмотрением наиболее разработанной теории, объединяющей слабое и электромагнитное взаимодействия элементарных частиц (см., например, обзоры [29]). Оба эти взаимодействия обнаруживают замечательную универсальность применительно к широкому кругу процессов с участием самых различных частиц. Универсальность электромагнитного взаимодействия связана с наличием единого его переносчика — фотона, который взаимодействует с заряженными частицами, обладая единой константой связи. Аналогичную функцию может выполнять и переносчик слабого взаимодействия — промежуточный векторный бозон или Ж-мезон. Он имеет много общего с фотоном, отличаясь от него в следующих отношениях. Слабое взаимодействие, в отличие от электромагнитного, имеет конечный радиус действия. [c.188]

Распад мюона, как и / -распад ядер, — процесс, вызванный слабым взаимодействием и определяемый универсальной константой этого взаимодействия Ср ( константой Ферми ) Ч Точность измерения времени [c.37]

Экспериментальные исследования различных слабых процессов показали, что слабое взаимодействие универсально, т. е. [c.171]

Гравитационное взаимодействие универсально, т. е. проявляется для любых материальных объектов, но существенно оно только при наличии массивных тел, следовательно, на макроскопических расстояниях. Электромагнитное взаимодействие на много порядков интенсивнее гравитационного, но так как оно имеет место только для заряженных тел и частиц, то в макромире, где тела часто электро-нейтральны, уступает гравитационному взаимодействию. Однако в микромире электромагнитное взаимодействие, сильное, слабое, играет существенную роль, а гравитационное на их фоне при взаимодействии микрочастиц на малых расстояниях незаметно. Сильное и слабое взаимодействия имеют место только в микромире, на самых малых расстояниях между частицами, причем сильное превосходит электромагнитное. Подробно свойства и проявления взаимодействий изучаются в конце курса теоретической физики, а сейчас знакомство с ними необходимо для общего взгляда на физические явления и фундаментальные физические теории. [c.18]

УНИВЕРСАЛЬНАЯ (I/—>4 )-ТЕОРИЯ СЛАБОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ [c.198]

Перечисленные положения универсальной теории слабого взаимодействия подтверждаются целой серией основополагающих экспериментов, о которых мы уже рассказывали в разных местах книги или еще будем рассказывать. Приведем некоторые из них. [c.198]

Закон сохранения пространственной четности претерпел весьма любопытную эволюцию. Открытый еще на заре становления квантовой механики для зеркально-симметричных процессов, он стал успешно применяться при классификации уровней атомов и ядер, для получения правил отбора в электромагнитных процессах и ядерных реакциях (см. 6) и даже (ошибочно, как потом выяснилось) при построении первой теории -распада, т. е. для интерпретации процесса слабого взаимодействия. И вот от этого, казалось бы, универсального закона сохранения надо было отказаться для решения (9-т)-проблемы. [c.268]

Универсальная теория слабых взаимодействий 353 [c.353]

Однца1говая сила взаимодействия 4 фермионов во всех трех сторонах треугольника явилась главным укспориментальным основанием идеи универсальности слабого взаимодействия. Открытие несохранения четности в процессах слабого взаимодействия и возникшая иосле этого теория диухкомпопецтного нейтрино привели к триумфу идеи универсального слабого взаимодействия. Возникла т. н. теория слабого взаимодействия, в к-рой энергия взаимодействия определяется только векторными и аксиально-векторными членами. [c.345]

Это сходство побудило нескольких физиков (Ферми, Ли, Пуппи и др.) практически одновременно (1948—1949 гг.) высказать гипотезу о существовании универсального слабого взаимодействия. [c.353]

Количественно универсальное слабое взаимодействие описывается при помощи биспиноров и у-матриц. Постулируется следующий вид слабого взаимодействия [c.355]

Обобщая огромный эксперим. материал, амер. физики М. Гелл-Ман, Р. Фейнман, Р. Маршак и Э. Сударшан в 1957 предложили теорию универсального слабого взаимодействия — т. н. V—4-теорию. В формулировке, основанной на кварковой структуре адронов, эта теория заключается в том, что полный слабый заряж. ток /щ, явл. суммой лептонных и кварковых токов, причём каждый из этих элем, токов содержит одну и ту же комбинацию дираковских матриц Vm,(1+Y5). [c.694]

И уже совсем слабое взаимодействие — гравитационное — находит свое место во Вселенной за счет трех его свойств дальнодействия, абсолютной универсальности и одинаковости знака сил между любой парой частиц. Последнее свойство приводит к тому, что гравитационные силы всегда растут с увеличением гравитирующих тел. Поэтому гравитация, несмотря на ее ничтожную относительную интенсивность, всегда проявляется для достаточно больших тел. В мире элементарных частиц роль гравитации ничтожна. И универсальность, и одинаковость знака гравитационных сил, как показал А. Эйнштейн, связаны с их геометрической природой. Гравитационные силы представляют собой не что иное, как проявление искривления четырехмерного пространства-времени. [c.280]

М. на ff-opOHTe мезоатома, ядро к-рого обладает отличным от нуля спином, может находиться в разл. состояниях свер.хтонкой структуры, отвечающих разл, ориентации спина М. и ядра. Благодаря спиновой зависимости универсального слабого (У — А) взаимодействия вероятность р-захвата из разных состояний сверхтонкой структуры может сильно различаться. Так, для мезоатома водорода рр вероятность захвата из нижнего, синглетного состояния сверхтонкой структуры (отвечающего полному спину F = 0) составляет (Pk) 660 с , в то время как вероятность захвата из триплетного состояния (F = 1) Ajipj ) 12 i. Измеряя экспериментально вероятности р-захвата из разл. состояний сверхтонкой структуры, можно по- [c.233]

РЕЛЯТИВИСТСКАЯ ИНВАРИАНТНОСТЬ (лоренц-инвариантность) — независимость физ. законов и явлений от скорости движения наблюдателя (или, точнее, от выбора инерциальной системы отсчёта). Р. и. законов фундам. физ. взаимодействий означает невозможность ввести выделенную систему отсчёта и измерить абс, скорость тел. Принцип Р. и, возник в нач. 20 в. в результате обобщения разл. опытных данных, начиная с отрицат. результата экспериментов Майкельсона — Морлп (1881—87) (см. Майкельсона опыт). Ныне наилучшие в наиб, многочисл. подтверждения Р. в. фундам. физ. взаимодействий дают опыты с элементарными частицами высоких энергий. Из принципа Р. в. вытекает существование нек-рой универсальной макс, скорости распространения всех физ. взаимодействий эта скорость совпадает со скоростью света в вакууме. Ма-г тематически Р. и. выражается в том, что ур-ния релятивистской механики Эйнштейна — Лоренца — Пуанкаре и электродинамики Максвелла (совокупность этих ур-ний образует спец, теорию относительности), а также теории сильного и слабого взаимодействий не изменяют своего вида, если входящие в них пространственно-временные координаты и физ. поля подвергаются Лоренца преобразованиям. Для построения релятивистски инвариантной теории гравитац. взаимодействия понятие Р, и, должно быть обобщено (см. ниже). [c.322]

Р. п. вычислялись к ряду процессов, происходящих за счет слабых вааимодействий. Из этих поправок наиболее интересны Р. н. к времени жизни мюона и нейтрона [4, 5], учет к-рых позволил бы установить с большой точностью, равны ли константы взаимодействия в Р- и х-распаде, и тем самым проверить универсальную четырехфермионную теорию слабых взаимодействий. Р. п. к времени жизни мюона подсчитывается обычным образом и оказывается равной Дт /т = —0,44% Р. п. к времени жизни нейтрона содержит неопределенный параметр — величину импульсов нуклонов, при к-рых форма слабых взаимодействий нуклонов начинает существенно меняться, что делает результат вычисления этой поправки не-падешным. Вычислялась также Р. п. к вероятности распада я — е 4 V. Из-за появления дважды лога- [c.266]

В частности, во второй книге рассмотрены основы теории дейтрона, свойства ядерных сил, нуклон-нуклонные взаимодействия при низких, высоких и сверхвысоких энергиях, формфакторы нуклонов и ядер, свойства антинуклонов и антиядер, свойства лептонов, п-мезонов, странных, очарованных и прелестных частиц, резонансов, систематика, адронов на основе унитарной симметрии и кварковой модели, дополнительные вопросы физики слабых взаимодействий универсальная (У-А)-теория и элементы теории электрослабого взаимодействия, открытие слабых нейтральных токов и IV-- и г°-бозонов, вопрос о массе нейтрино и связь его с нейтринными осцилляциями и двойным безнейтринным 3-распадом и др. [c.3]

Все вопросы физики слабого взаимодействия, рассмотренные нами до сих пор (процессы с участием лептонов), хорошо описываются так называемой универсальной теорией слабого взаимодействия, для которой характерны следующие основные положения (для удобства дальнейшего изложения мы перечист ляем и такие пункты, которые являются следствиями других) [c.198]

В дальнейшем (см. 129) мы увидим, что положения универсальной теории удалось успешно распространить на нелептонные процессы слабого взаимодействия (например, на распады странных и очарованных частиц). [c.198]

Описанная выше схема универсального четырехфермионного взаимодействия в 1957 г. была оформлена в виде теории Гелл-Маном и Фейнманом и независимо от них Маршаком и Сударшаном. В основе теории лежит гипотеза о сохранении слабого векторного тока, согласно которой gy,=g v - Предполагалось также, что g =gpL- Другими словами, слабые токи типа eVg, пр и р должны быть эквивалентны по [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...