ЭВОЛЮЦИЯ ГАЗА СО СЛАБЫМ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕМ

ЭВОЛЮЦИЯ ГАЗА СО СЛАБЫМ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕМ [c.220]

ГЛ. 18. эволюция ГАЗА СО СЛАБЫМ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕМ [c.224]

В гл. 17 был разработан общий формализм для изучения временной эволюции системы многих тел. С помощью абстрактных обозначений f, F,. 55, и т. д. нам удалось достигнуть в этом формализме высокой степени компактности. Однако в реальных задачах необходимо уметь преобразовывать зти абстрактные символы в кинетические уравнения или выражения для парной корреляционной функции и т. д. Общие представления о подобном преобразовании были проиллюстрированы в гл. 18 на простейшем примере газа со слабым взаимодействием. Здесь для простоты Mst будем рассматривать только кинетическую компоненту f функции распределения, однако таким ше образом может быть рассмотрена и некинетическая ее компонента f. [c.255]

Хорошо известно, что простейшими моделями в равновесной статистической механики ЯВЛЯЮТСЯ системы с малой плотностью или со слабым взаимодействием, так как изучение каждой из них можно начинать с очень простого нулевого приближения — системы свободных частиц. Аналогичная ситуация имеет место и в теории неравновесных процессов. Как отмечено в разделе 2.1.1, для разреженного газа и для систем со слабым взаимодействием можно ввести кинетическую шкалу времени или, как ее иногда называют, кинетическую стадию эволюции. На этой стадии все многочастичные функции распределения полностью определяются одночастичной функцией распределения. При этом основная задача состоит в том, чтобы получить кинетическое уравнение для одночастичной функции распределения. В настоящей главе мы применим метод неравновесного статистического оператора к выводу кинетических уравнений для классических систем и рассмотрим несколько типичных примеров. [c.163]

Однако этот процесс принадлежит к процессам типа перемешивания фаз (см. разд. 12.2) и не описывает истинной релансации к равновесному состоянию. Совершенно иной подход был предложен Ван Ховом. Он исследовал квантовый газ со слабым взаимодействием в асимптотическом пределе t - оо,Х- -О, ХН — конечная величина. Им было обнаружено некоторое свойство взаимодействия, названное условием диагональной сингулярности, которое он рассматривал как условие диссипативного поведения. С помощью этого условия Ван Хов в вышеупомянутом асимптотическом пределе вывел необратимое уравнение эволюции для матрицы плотности [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...