Цилиндры, вращение параллельно осям

На сх. а у кривошипа J радиусом г ось вращения параллельна оси воспроизводимой поверхности цилиндра, у кривошипа 4 ось вращения совпадает с осью воспроизводимой поверхности цилиндра. Ползуны 2 н 3 соединены сферическим шарниром В. Шарнир В одновременно перемещаете по двум цилиндрич ким поверхностям, т. е. имитирует их пересечение. Т. А совершает идентичное движение, но траттория ее смещена на величину [c.226]

Знак минус служит для второй боковой поверхности зубчатой рейки. Изменением угла зацепления oq на величины ej и е 2 можно пренебречь. Обе ошибки и /р изменяются периодически вдоль зубчатого венца, если ось основного цилиндра не параллельна оси колеса. Ошибка правых и левых профилей могут возникнуть независимо одна от другой. Влияние ошибки перекоса ej на основную окружность зубчатого профиля зависит от способа изготовления зацепления. При обработке червячной фрезой, долбяком или реечным инструментом диаметр основной окружности остается постоянным, несмотря на изменяющееся по ширине колеса расстояние от инструмента до оси вращения. В противоположность этому при шлифовании фасонным шлифовальным кругом расстояние от шлифовального круга до оси колеса, изменяющееся по ширине колеса, непосредственно увеличивает или уменьшает ошибку диаметра основной окружности. [c.658]

Проекцией пространственной кривой линии пересечения двух цилиндров вращения с пересекающимися осями (рис. 377) на плоскость, параллельную плоскости симметрии поверхностей, является гипербола. [c.262]

Границами сечения цилиндра плоскостью типа у (рис. 153) параллельной оси вращения являются образующие, проходящие через точки (1-2), (Г-2 ). На фронтальной проекции конкурирующие точки 1 и 2 г не обозначены, чтобы не загромождать изображения. Этот приём используется и в других примерах. [c.151]

Цилиндрическая винтовая линия образуется равномерным движением точки вдоль прямой (образующей цилиндра вращения), равномерно вращающейся (без скольжения) вокруг данной прямой, ей параллельной (оси цилиндра). [c.216]

Каждая поверхность может быть образована различными способами. Так, например, поверхность кругового цилиндра (рис. 128) может быть образована вращением прямолинейной образующей I вокруг оси, ей параллельной, или движением образующей окружности т, центр которой О перемещается по оси цилиндра, а плоскость окружности остается все время перпендикулярной к оси либо вращением около оси произвольной образующей к, нанесенной на поверхность цилиндра. [c.125]

Цилиндр вращения образуется вращением прямой I вокруг параллельной ей оси г (рис. 132). [c.128]

Однако весьма часто заранее известен вид кривой, получающейся в сечении поверхности плоскостью. В этом случае линия пересечения может быть построена при помощи основных элементов, определяющих эту кривую. Так, сфера пересекается плоскостью всегда по окружности. Цилиндр вращения пересекается плоскостью, в общем случае, по эллипсу. Если же секущая плоскость параллельна или перпендикулярна оси цилиндра, то в сечении получается соответственно пара параллельных прямых или окружность (рис. 165). [c.156]

На рис. 1, с, 2, а и 3, и представлены проекционные чертежи пересекающихся цилиндров, на рис. 1, б. 2, б и 3, б — кинематические схемы соответствующих механизмов, точка К каждого из которых описывает линию пересечения цилиндров. Схемы основаны на совместном моделировании кинематического образования цилиндров, как поверхностей вращения, что определяет общность конструктивных схем для всех случаев пересечения цилиндров. Каждая из схем включает составное жесткое звено со сторонами КС и КВ, соответствующими образующим пересекающихся цилиндров. Сторона КС вращается около оси О, — 0 , параллельной оси 0[ — 0 цилиндра [c.41]

Наклонный, или архимедов, геликоид отличается от прямого геликоида тем, что его прямолинейная образующая пересекает ось i геликоида под постоянным углом 90°. Образующая геликоида, пересекая при движении две направляющие — ось i и винтовую линию Ь на цилиндре, остается параллельной образующим некоторого конуса вращения с вершиной 5, имеющего общую ось с винтовой линией и угол между образующей и осью, равный р (рис. 125). Этот конус называют направляющим конусом наклонного геликоида. Определитель 0[г, I, К] или 0[/, I, ti. [c.100]

Многие детали приборов и машин имеют в своей основе форму тела вращения со сложной формой поверхности. Такое тело можно рассматривать как состоящее из частей элементарных тел вращения — цилиндра, конуса, сферы и тора или кругового кольца. Детали из такого тела вращения часто конструируют путем среза части тела плоскостью, параллельной оси. При этом в пересечении поверхности тела с плоскостью среза образуются сложные линии, построение которых и рассмотрено ниже. Эти линии, являющиеся частным случаем линии пересечения поверхности вращения с плоскостью (плоскость параллельна оси), называются линиями среза. [c.120]

Абсолютное движение рассматриваемого тела (цилиндра) представляет собой мгновенное вращение вокруг оси, параллельной осям обоих данных вращений. Ось абсолютного вращения проходит через точку прямой, соединяющей оси вращений, находящуюся между этими осями на расстояниях от них, обратно пропорциональных угловым скоростям. Обозначим О вектор абсолютной угловой скорости. Для нахождения модуля этого вектора и его направления рассмотрим скорость Уд точки В, лежащей на оси относительного вращения тела. С одной стороны, эта скорость [c.201]

Представим, что два начальных цилиндра диаметрами и d v i (рис. 11.2) перекатываются с угловыми скоростями 0)1 и 0)2 без скольжения, обеспечивая постоянное передаточное отношение , 2 при заданном межосевом расстоянии Выберем на линии пп, расположенной под углом 90° — ад к линии центров 0 0 на расстоянии I от полюса точку К и проведем через нее параллельно осям колес линию зацепления КК. Примем скорость перемещения точки контакта зубьев вдоль линии зацепления постоянной. Тогда при постоянной скорости вращения начальных цилиндров точка контакта К опишет на вращающихся системах, связанных с начальными цилиндрами, винтовые линии ККг и КК.2- [c.121]

При вращении отрезка [АВ] (рис. 143, а), заданного параметром формы Н (длина отрезка), параметром положения R и параллельного оси вращения i, образуется поверхность вращения второго порядка, называемая прямым круговым цилиндром (рис. 143, б). Меридианом плоскости y(Yi) являются прямые линии. Все параллели равны. В данном положении цилиндр называется горизонтально проецирующим и однозначно можно задать только фронтальную проекцию Мт точки М. Цилиндр характеризуется параметрами формы 0D - диаметр D цилиндра, Н - высота цилиндра. В инженерной графике знак диаметра 0 может заменять целое изображение. Например, без указания параметров формы цилиндр необходимо изображать по рис. 143, б, а с параметрами формы достаточно одно изображение (рис. 143, в), т.к. параметр 0D указывает, что основанием является окружность. [c.162]

Линия пересечения цилиндрических поверхностей на эпюре (рис. 193, а) построена способом концентрических сфер. А для построения линии пересечения в аксонометрической проекции удобно воспользоваться посредниками -фронтальными плоскостями уровня (типа у), которые параллельны осям вращения цилиндров. [c.219]

Это есть уравнение поверхности кругового цилиндра с осью, смещенной параллельно оси вращения сосуда по вертикали вниз на расстояние. [c.33]

Параллели nf и т , в точках которых касательные к меридиональной кривой <7 параллельны оси вращения (/ / 0. т. е. наибольшая и наименьшая параллели, называются экватором и горлом поверхности. Эти окружности проектируются на в виде окружностей очертания. Проектирующие цилиндры образуются касательными f и f при вращении меридиана вокруг оси i и, следова- [c.202]

Если цилиндр не отрывается от плиты, то за счет скольжения могут происходить следующие четыре относительных движения два поступательных движения цилиндра вдоль и поперек линии касания, вращение вокруг перпендикуляра к плоскости плиты и вращение вокруг оси цилиндра. При этом пара имеет четыре степени свободы и накладывает только две связи. Если же скольжения на линии касания не происходит, то единственным возможным движением цилиндра относительно плиты является его вращение вокруг этой линии. При этом поступательное перемещение оси цилиндра происходит параллельно плоскости и пропорционально углу поворота фу вокруг линии касания, т. е. х = гфу, и пара качения имеет лишь одну степень свободы (х = уаг). [c.10]

Косозубые колеса. По форме боковой поверхности различают прямые и косые зубья. Боковая поверхность прямого зуба в эвольвентных колесах образуется при движении эвольвенты вдоль оси колеса так, что получается эвольвентная цилиндрическая поверхность, образующая которой параллельна оси колеса, а направляющая кривая есть эвольвента. Боковая поверхность косого зуба в эвольвентных колесах образуется при винтовом движении эвольвенты так, что получается эвольвентная винтовая поверхность, которая пересекается с любым соосным цилиндром (соосным по отношению к оси вращения колеса) по винтовой линии, а в сечениях, перпендикулярных к оси цилиндра, дает эвольвенту. [c.439]

В случае незначительного возмущения установившегося (стационарного) движения, когда шар катится по самой нижней образующей цилиндра, угол 0 мал. Если при установившемся движении шар не имеет вращения около вертикальной, оси, то W будет малой величиной второго порядка, и составляющая скорости точки G, параллельная оси цилиндра, будет, следовательно, с большой степенью приближения постоянной. Если же имеется конечная скорость вращения п около вертикальной оси, то приближенно будем иметь [c.166]

Так, например, для цилиндра, ось которого параллельна оси вращения и которая вращается на расстоянии г (фиг. 125, а), момент инерции равен [c.295]

В качестве простой иллюстрации рассмотрим задачу об аксиальном движении без вращения твердой сферической частицы в круглой цилиндрической трубе, в которой течет вязкая жидкость. Полагаем, что радиус цилиндра много. больше радиуса сферы, а за ось z == Z выбираем ось цилиндра. Сферическая частица движется с постоянной скоростью и = кС/ параллельно оси, в то время как внешний поток жидкости направлен в том же направлении со средней скоростью = kf/o/2, где к — единичный вектор в направлении оси 2 и — невозмущенная скорость на оси трубы. Радиус трубы есть Rq радиальное расстояние от продольной оси трубы до точки в жидкости есть R, а центр сферы расположен на расстоянии R = Ь от оси. [c.86]

Простые механизмы. Независимр от принципа осуществления передачи вращения (трением или давлением) аксоидами таких механизмов будут круглые цилиндры— для параллельных осей звеньев — или конусы — для пересекающихся осей. [c.38]

Представляется поучительным перед детальным анализом задачи теории упругости исследовать закономерность роста деформаций и напряжений при увеличении нагрузки на основе элементарных соображений размерности. Для простоты ограничимся рассмотрением (а) тел вращения (например, щаров). Для которых область контакта есть круг радиуса а, и (Ь) плоскими телами (цилиндрами с параллельными осями), для которых область контакта есть полоса щириной 2а. [c.105]

Общие положения. Известно, что если ось поверхности вращения проходит через центр сферы и сфера пересекает эту поверхность, то линия пересечения сферы и поверхности вращения — окружность, плоскость которой перпендикулярна оси поверхности вращения. При этом, если ось поверхности вращения параллельна плоскости проекций, то линия пересечения на эту плоскость проецируется в отрезок прямой линии. На рисунке 10.3 показана фронтальная проекция пересечения сферой радиуса Я поверхностей вращения — конуса, тора, цилиндра, сферы, оси которых проходят через центр сферы радиуса К и параллельны плоскости V. Окружности, по которым пересекаются указанные поверхности вращения с поверхностью сферы, проецируются на плоскость V в виде отрезков прямых. Это свойство используют для построения линии взаимного пересечения двух поверхностей вращения с помощью вспомогательных сфер. При этом могут быть использованы концентрические и неконцентрические сферы. В данном параграфе рассмотрим применение вспомогательньгх концентрических сфер—сфер с постоянным центром. [c.131]

Заметим, что форма мембраны, а следовательно, и распределение касательных напряжений, не зависят от того, какая точка поперечного сечения выбирается в качестве начала координат. Эта точка представляет, разумеется, ось вращения поперечного сечения. На первый взгляд кажется неожиданрым, что поперечные сечения могут вращаться вокруг различных параллельных осей при одном и том л<е крутящем моменте. Однако это различие связано просто с вращением абсолютно твердого тела. Рассмотрим, например, круговой цилиндр, скручиваемый путем вращения его концевых сечений вокруг центральной оси. Образующая цилиндра на поверхности становится наклонной по отношению к ее первоначальному положению, но может быть приведена в прежнее положение с помощью вращения всего цилиндра как абсолютно [c.311]

Представим себе, что мы имеем фрикционную передачу (рис. 492) следующего типа в ней имеется цилиндрический диск (колесо) большого радиуса 7 и цилиндр малого радиуса г с осями, расположенными под углом 90° друг к другу, причем один цилиндр прижимается к другому таким образом, что в точке их касания Р развивается нормальное давление N. Приведем во вращение малый цилиндр с угловой скоростью о . В точке Р возникает скольжение одного цилиндра по другому и развивается сила трения направленная по отношению диска с радиусом Р в направлении скорости скольжения У1 2 = Уи т. е. в данном случае параллельно оси Ог. Поэтому сила трения относительно оси вала О2 не создаст никакого момента. Рис. 492 и диск радиуса Р останется на месте. [c.488]

Аналогичными рассуждениями устанавливаем, что бесконечный цилиндр вращения выделяется четырьмя параметрами положения, определяющими ось, и одним параметром формы. Последний определяет положение образующей с учетом условия параллельности ее оси и симметрии. В случае конечного цилиндра вращения добавляется один параметр положения и гдин параметр формы, определяющие отрезок образующей. При выделении параметров необходимо исследовать область возможного задания каждого параметра, при котором существует параметризуемая поверхность. В рассмотренных npi мерах эти вопросы решаются весьма просто. [c.46]

Барабан барабанного контроллера выполняется в виде комплекта литых сегментов, закреплённых на стальном опрессованном изоляцией валу со сменными контактными накладками или без них, либо в виде цилиндра из изоляционного материала (пропитанное дерево, гетинакс и т. п.), на поверхности которого укреплены контактные накладки. Параллельно оси барабана на изолированной рейке укрепляются пружинящие пальцы с контактными сухарями на концах (фиг. 45). При вращении барабана контактные сухари [c.483]

Точечное каналовое зацепление можно получить, если вместо одной сферы задаться парой исходных сфер, касающихся одна другой в точке, через которую проходят их характеристики в относительных движениях. Сферой большего диаметра будет образована боковая поверхность вогнутого зуба, сферой меньшего диаметра — боковая поверхность выпуклого зуба. Для образования каналового зацепления вместо сферы можно взять любую поверхность вращения, ось которой будет параллельна осям колес. Такие зацепления (линейчатые и точечные) отличаются от только что описанного тем, что профилем зуба в сечении плоскостью зацепления вместо окружности является меридиан выбранной поверхности вращения. Благодаря этому для получения точечного зацепления можно исказить одну из эБольвентных каналовых поверхностей, имея в виду, что эта искаженная поверхность тоже может быть без труда обработана комплектом инструментов (цилиндр, семейство поверхностей вращения). [c.57]

Для произвольного эллипсоида вращения, помещённого в однородное внеш. поле Д , ур-ния магиетоста-тики имеют решения, выражаемые в элементарных ф-ци-ях. При этом эллипсоид намагничен однородно, т. е. Bi = onst. Если вектор Hg направлен вдоль одной из осей эллипсоида, то Bi Hg. П. с. возникает в диапазоне (1 — m)Дg < Eg < Eg. Положительный коэф. m < 1 зависит от отношения полуосей эллипсоида и ваз. размагничивающим фактором. Величина индукции в образце В = Hg — Hg — Hg)im. Для сферы фактор т — /g. Длинный цилиндр можно рассматривать как предельный случай сильно вытянутого эллипсоида. Для вектора Hg, параллельного оси цилиндра, m = О, [c.144]

Телескопическим мы называем такое течение, когда любой заданный жидкий цилиндр г= onst без вращения жестко движется параллельно оси трубы со скоростью v( r, t). Такие цилиндры являются, следовательно,сдвиговыми поверхностями, а плоскости ф = onst (которые проходят через ось трубы) будут, очевидно, материальными плоскостями, ортогональными к поверхностям [c.433]

Наряду с движением вязкой жидкости в круглых цилиндрических трубах Д. Колзом были изучены также и переходные движения в пространстве между соосными вращающимися цилиндрами ). При переходе через некоторое значение рейнольдсова числа устойчивое вначале круговое движение частиц жидкости в плоскостях, перпендикулярных оси вращения, сменяется движением с ячеистой структурой замкнутых вторичных течений, расположенной периодически в направлении, параллельном оси вращения. Такое — его обычно называют тэйлоровским — движение образуется в случае доминирующего вращения внутреннего цилиндра. В случае же доминирующего значения вращения внешнего цилиндра устойчивое круговое движение частиц переходит в спиральное, смешанное ламинарно-турбулентное движение. Эти периодически расположенные в пространстве спирали, сохраняя свою форму и взаимное расположение, вращаются как одно целое вокруг общей оси цилиндров с угловой скоростью, близкой к среднему арифметическому угловых скоростей цилиндров. [c.527]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...