Спектр—Структура дискретный

Для ОШ, отвечающего движению волн по решёткам (в кристаллич, структурах, дискретных пространствах квантовых чисел, нумерующих каналы и смешиваемые конфигурации, и т. п.), имеется конечная энергетич. полоса проводимости. Возможно создание систем со связанными состояниями в области непрерывного спектра, туннелирование через потенц. барьеры, свисающие из верх, защищённой энергетич. зоны. Для сдвига уровня и изменения нормировочных факторов избранного состояния необходимо вводить минимально нелокальные потенциалы. Последние позволяют управлять шириной запрещённой зоны и даже приводить к инверсии спектра связанных состояний. [c.471]

Это означает, что С и Q для сплошного стержня инвариантны к частоте колебаний. Борн и Карман (1912 г.) решили задачу об упругих колебаниях кристалла с учетом периодической дискретной структуры кристалла. Существенное отличие спектра колебаний по Борну и Карману от спектра Дебая заключается в дисперсии скорости распространения упругих волн в дискретной среде. [c.199]

Итак, разложения структур в спектр на одномерной, двумерной и пространственной структурах не одинаковы. Если осветить одномерную правильную структуру излучением, содержащим все длины волн (белый свет), то решетка разложит его в непрерывный спектр, который можно исследовать в первых порядках (в высоких порядках будут мешать трудноустранимые наложения). Двумерная решетка преобразует белый свет в систему цветных пятен, каждое из которых будет своеобразным разложением в непрерывный спектр по двум координатам. Трехмерная структура пропустит из непрерывного спектра лишь излучение с теми дискретными значениями которые удовлетворяют уравнению [c.349]

Истолкование молекулярных спектров также возможно в квантовой теории. Необходимо только при расчете энергии стационарного состояния молекулы принимать во внимание большую сложность ее структуры. В основном изменение энергии молекулы происходит, как и в атоме, в результате изменений в электронной конфигурации, образующей периферическую часть молекулы. Однако при заданной электронной конфигурации молекулы могут отличаться друг от друга еще и состоянием, в котором находятся их ядра, могущие колебаться и вращаться относительно общего центра тяжести. С этими возможными типами движения также связаны известные запасы энергии, которые должны быть учтены в общем балансе. Как по общим соображениям теории квантов, так и на основании более строгих квантовомеханических расчетов эти запасы энергии также необходимо считать дискретными и имеющими квантовый характер. [c.746]

Другим основным свойством квантового мира является дискретная уровневая структура энергетического спектра атомных ядер и элементарных частиц (равно как и других микрообъектов — атомов, молекул). Макроскопические тела такой уровневой структуры не имеют. Пружину можно сжимать плавно, и ее внутренняя энергия будет плавно расти. Даже малая сила вызовет небольшое сжатие пружины и увеличение ее внутренней энергии. Но если бы мы уменьшили эту пружину в сотни миллионов раз, то все стало бы иначе из-за квантовых закономерностей. При слабых толчках пру- [c.19]

Последовательные изменения структуры пространственного спектра обрабатываемых в процессе дискретной реконструкции сигналов поясняются рис. П. [c.431]

Рис. 11. Структура одномерного пространственного спектра проекций после дискретной свертки (а), последующей неидеальной интерполяции (б) и сечения двумерного пространственного спектра томограмм, сформированных обратным проецированием неидеально интерполированных проекций, под углом ф О (в) и л/4 (г)

В гл. 5 было показано, что энергетический спектр электрона, движущегося в строго периодическом поле неограниченного кристалла, имеет зонную структуру полосы разрешенных энергий отделены друг от друга зонами запрещенных энергий. Нарушение периодичности потенциала, вызванное дефектами решетки (примесными атомами, вакансиями и др.), приводит к возникновению в запрещенной зоне дискретных уровней. [c.240]

Что касается электронных переходов в молекулах, то они аналогичны переходам в атомах, но в количественном отнощении являются более сложными благодаря тому, что структура молекулы сложнее простейшей атомной системы. Колебательные и вращательные энергетические уровни молекулы так же, как и электронные уровни, являются дискретными (квантованными). Вследствие этого общее число энергетических уровней и число возможных переходов между ними для молекул существенно больше, чем у атомов. Часто линии молекулярных спектров расположены весьма близко друг к другу, и их число довольно велико, благодаря чему они сли- [c.25]

Дополнительные потери кинетической энергии в криволинейных каналах в потоке капельной структуры и нестабильность течения, вызывающая пульсации параметров (давления, скорости, температуры) широкого спектра, обусловлены общими причинами, к которым относятся 1) скольжение капель, вызванное расслоением скоростей несущей и дискретной фаз по значению и направлению [c.254]

При возникновении автоколебаний в спектре пульсаций скорости в слое смешения и пульсаций поперечной силы на клине появляются дискретные составляющие. При плавном увеличении расстояния хо наблюдаются скачкообразные изменения частоты с характерным гистерезисом. Наличие клина, на который натекает сдвиговый слой, приводит к такому изменению вихревых структур, которое подобно их изменению при внешнем периодическом возбуждении сдвигового слоя на основной частоте следования крупномасштабных вихревых структур. [c.140]

О вырождении этих структур с ростом r/d свидетельствует исчезновение дискретной составляющей на спектрах и и. На спектрах дискретные составляющие остаются при всех r/d, так как заделанные заподлицо с экраном микрофоны измеряют пульсации давления в дальнем поле струи. Важно отметить, что дискретные выбросы на спектрах "ил соответствуют примерно одинаковым числам Струхаля St = 0,35. Это означает, что на участке радиальной пристеночной струи образовавшиеся выше по потоку когерентные структуры при своем движении вдоль радиуса не взаимодействуют друг с другом, т.е. не происходит их попарных слияний, сопровождающихся двукратным уменьшением частоты. [c.146]

Другой способ ослабления акустической обратной связи и подавления автоколебаний состоит в разрушении когерентных структур струи в месте их соударения с экраном. Это достигается путем оребрения поверхности экрана, т.е. установкой сравнительно невысоких Ah/d = 0,1 -0,2) перегородок, образующих квадратную решетку с шагом Az/d = 0,5. На рис. 5.7,6 приведены соответствующие спектры пульсаций давления в дальнем поле струи, натекающей на гладкий экран и оребренную поверхность при Мо = 0,95 и xo/d = 4. Здесь уз = 90°, сплошная кривая соответствует резонансному режиму при гладком экране, штриховая - исключению резонанса при оребрении поверхности экрана. При таком способе подавления автоколебаний, в отличие от предьщущего (см.рис. 5.7,а), исключение дискретных составляющих в спектре шума сопровождается некоторым увеличением широкополосного шума. [c.150]

Вопрос об определении неизвестной структуры сисгемы менее всего разработан в теории идентификации. Соображение о характере структуры в зависимости от спектра собственных частот может опираться на то положение, что решение уравнения частот любой дискретной системы, приведенной к главным координатам, сводится к определению значений С ,-, обращающих в нуль произведение (Сц — (с,, — -Х )...(с -Х ). [c.17]

При испытаниях с возбуждением достаточно высоких форм колебаний спектр собственных частот может оказаться совсем плотным , т. е. интервалы мевду последовательными собственными частотами могут быть достаточно малы. Это означает, что в данном диапазоне частот чисто дискретная структура модели не отражает действительность. Расчетная модель, до известного предела частот, может быть построена как сочетание системы из конечного числа дискретных масс и упругих элементов, комбинируемых из конечных элементов сплошного типа, имеющих распределенную по объему массу. [c.18]

Рассмотренные выше регулярные фракталы делают понятие фрактальной размерности исследуемых природных объектов простым и наглядным. Однако они малопригодны для моделирования большинства реальных структур, характерных для природных объектов, поскольку позволяют имитировать лишь дискретный спектр размерности, соответствующий дискретным наборам структурных параметров. Для устранения этого недостатка можно использовать рекуррентные процедуры построения аппроксимирующих решеток, в которых на каждом шаге масштабных преобразований структурные параметры с вероятностью р,- принимают одно из возможных значений, а условием нормировки является - [c.42]

Скорость релаксации резин в воде в определенной области температур выше, чем на воздухе (рис. 64), хотя окислительное действие кислорода в воздухе (концентрация 21%) должно быть более заметным, чем в воде (концентрация около 3%). Анализ дискретных спектров времен релаксации (табл. 15) показывает, что в воздушной среде выделены три элементарных процесса релаксации напряжения. Первые два относятся к быстрой стадии соответственно физической релаксации надмолекулярных структур каучука и релаксации связей наполнитель — каучук. Третий процесс с большим временем релаксации может быть отнесен к медленной стадии химической релаксации. В воде первый процесс не выделен потому, что он протекает за время значительно меньшее, чем время наблюдения. При температурах выдержки резины от 25 до 90 °С процесс релаксации наполнителя в воде протекает значительно быстрее, чем в воздушной среде. Причем, это различие уменьшается с ростом температуры. При 110°С соотношение скоростей релаксации наполнителя в воде и на воздухе становится противоположным. Скорость химической релаксации, характеризуемой реконструкцией химических связей в пространственной структуре молекул [c.96]

При > дискретная структура атомных уровней не проявляется, линейный и нелинейный оптический отклики вещества определяются электронными переходами в сплошном спектре—на смену нелинейной оптике атомов и молекул приходит нелинейная электронная физика. [c.291]

Число регистрируемых периодов на изображении ограничено дискретностью съема информации ЭВМ. В данном случае информацию снимали с 1024 точек на изображении. По такому массиву данных нельзя обнаружить структуры, в которых число периодов на изображении было 512. В соответствии с этим вычисляли 512 Фурье-гармоник. Диапазон размеров периодов структур составлял от размера изображения (деленного на увеличение) до 1/512 от этой величины. Из этих значений выделяли интересующий интервал, для которого рассчитывали периоды структур (мкм) и относительную массу соответствуюш,их Фурье-гармоник. Увеличение какой-либо из Фурье-гармоник относительно соседних указывает на наличие периодичности параметров рельефа излома (в данном случае шага усталостных бороздок), указанного на распечатке размера. Если бы на исходном объекте отсутствовали периодические структуры, то спектр Фурье представлял бы собой реакцию на аппаратурные шумы и одиночные дефекты излома (например, включения, риски и др.) и имел вид Y— /X (с небольшими отклонениями из-за статистики шумов). Преобладание какой-либо гармоники в 1,5 и более раз по сравнению с соседними может служить доказательством существования усталостных бороздок с определенным шагом. [c.239]

Однако с точки зрения классической физики нельзя было объяснить существование стабильных атомов такой структуры, так как в соответствии с законами электродинамики всякий электрон, движущийся по окружности вокруг ядра, должен терять свою энергию на излучение, постепенно приближаться к ядру и в конце концов упасть на него. При этом должна непрерывно меняться частота обращения электрона вокруг ядра и, следовательно, частота испускаемого атомом излучения. В то же время было известно, что атомные спектры имеют строго определенный дискретный и стационарный характер. [c.6]

Итак, энергетические состояния электрона, обобществленного кристаллом, имеют зонную структру. Электрон в атоме характеризуется энергетическими уровнями энергетический спектр свободного электрона непрерывен. Электрон, обобществленный кристаллом, занимает в известном смысле промежуточное положение он свободен , но лишь в пределах кристалла. Закономерна зонная структура энергетических состояний такого электрона она является промежуточной между структурой дискретных уровней и непрерывным спектром. [c.141]

Проведенные эксперименты на различных ме раллах и сплавах показали, что при интенсивной пластической деформации (ИПД) в условиях сдвига под квазигидростатическим давлением "реализуется спектр предельных размеров зерен наноструктур, причем целые группы материалов, несмотря на их различие исходных структур, характеризуются одним и тем же размером зерна наноструктуры. Наличие спектра предполагает дискретный переход от одного предельного размера зерна к другому. Этот факт не укладывается в рамки традиционных подходов материаловедения и физики металлов. [c.152]

Нойес, Дункан и Манинг [942] провели пробный анализ колебательной структуры дискретной части спектра поглощения и нашли длинную прогрессию с частотой 210 см и короткую прогрессию с частотой 1198 Первая, по-видимому, соответствует часто- [c.557]

Однако вопрос о потерях в мембранах и ширине резонансных полос требует продолжения исследований. В частности, принципиально нельзя априорно отождествлять резонансы, наблюдаемые при изучении спектров действия, с резонансами, имеющими место при возбуждении КВЧ-полями пассивных электродинами1 еских структур. Различие заключается в том, что при экспериментальном изучении спектров действия дискретным выходным параметром является биологический эффект. Биологический эффект связан сложной нелинейной зависимостью с воздействующими на мембрану полями, а в сложной метаболической системе исходное действие поля может усиливаться. Это, в свою очередь, может приводить к фиксации даже слабых различий в действующем поле. [c.33]

Наличие в акустическом спектре струи дискретных составляющих связывается [14] с ударно-волновыми структурами в струе. При прохождении малых возмущений через скачки уплотнения могут появиться дополнительные источники звука, которые называют шумом на скачках. Следует отметить и возможность нарушения устойчивости струйного течения, связанную с ударными волнами [14]. Одна из них — градиентная катастрофа — обусловлена бесконечно большими градиентами газодинамических переменных за ударными волнами с определенными характеристи ками (интенсивностью и кривизной). Другой причиной является нарушение условий динамической совместимости в ударноволновых структурах, образующихся иа линиях пересечения газодинамических разрывов (катастрофа интерференции). Например, в работе [7] невозможность существования тройных конфигураций ударных волн при малых числах Маха (< 1,428 для 7 — 1,4) связывается с возникновением нестационарного режима истечения из сопел с геометрическими числами Маха при плавном повышении давления в ресивере. Катастрофой интерференции в задачах о распространении скачка уплотнения в [c.19]

Указанным критериям отвечает новый метод снятия остаточных напряжений физические основы которого можно сформулировать сле> дующим образом. Как показано при теоретическом исследовании, каждому кристаллическому материалу соответствует вполне определенный дискретный спектр собственных частот колебаний атомов в решетке. Последний определяется типом дислокаций, характерных для данной структуры твердого тела, и может быть, в принципе, рассчи> тан для любого материала. Если подвести к кристаллу анергию, равную величине Wi = hv,, (Wi — пороговый уровень энергии, h — постоянная Планка, — частота колебаний 1-моды в спектре), то эта энергия избирательно поглотится кристаллической решеткой, что приведет к резкому повышению амплитуды атомных колебаний i-моды. [c.149]

Это заключение полностью лодтверждается сведениями о структуре ядерных уровней, полученными из различных экспериментов. В части первой книг из анализа а- и р-распадов, а также сопровождающих их -излучений мы видели, что при относительно невысоких энергиях возбуждения ( 1—3 Мэе) тяжелого (А > 100) ядра уровни расположены сравнительно редко АЕ х = 100 кэв). Опыты по резонансному захвату медленных нейтронов показывают, что при энергиях возбуждения, слегка превышающих энергию присоединения нуклона ( 8 Мэе), расстояния между уровнями становятся гораздо меньше АЕ 1 —10 эв), хотя спектр уровней остается дискретным. Наконец,, при еще более высоких энергиях возбуждения (И 3>бп) уровни сближаются настолько, что начинают перекрываться, и спектр становится непрерывным. [c.317]

Спектром испускания (флуоресценции) называется распределение интенсивности испускаемой веществом энергии по частотам (или длинам волн). Вид спектра флуоресценции определяется составом и строением флуоресцентного центра, а также влиянием растворителя. Как и длинноволновая полоса поглощения, спектр флуоресценции сложных молекул не имеет колебательной структуры и представляет собой одну довольно широкую бесструктурную полосу (рис. 34.4). Такое строение полос поглощения и флуоресценции свидетельствует о том, что колебательные уровни 1[ижнего и верхнего электронных состояний не дискретны, а образуют непрерывную последовательность. [c.251]

Прнменение завпсимостей (3.10) и (3.11) ограничено толщинами кромки Акр<0>05. Спектр течения (рис. 3.11) показывает структуру следа с дискретными вихрями, расположенными в шахматном порядке по времени. Периодическая нестационарность процесса возникновения и диссипации вихрей в следе создает пульсации давления за кромкой (и в любой точке следа) и волны плотности, отчетливо видимые на фотографиях. [c.116]

МБР) — рассеяние света на адиабатич. флуктуациях плотности коБденсиров. сред, сопровождающееся изменением частоты. В спектре МБР монохроматич. света наблюдаются дискретные, расположенные симметрично относительно частоты возбуждающего света спектраль-выо компоненты, называемые компонентами Мандельштама — Бриллюзна или компонентами тонкой структуры линии Рэлея. Рассеяние предсказано Л. И. Ман- [c.45]

ПОЛОСАТЫЕ СПЕКТРЫ — оптич. спектры молекул и кристаллов. Возникают при электронных переходах в молекулах или межзовных переходах в кристаллах. П. с. состоят из широких спектральных полос, положение к-рых характерно для данного вещества. В спектрах простых молекул электронные полосы распадаются на более или менее узкие колебат. полосы и вращат, линии. Полосы сложных молекул чаще сплошные, лишены дискретной структуры (рис.). Полосы могут уши- [c.28]

В анизотропных средах структура и свойства Р. в. зависят от типа анизотропии и направления распространения волн. Р. в. могут распространяться не только по плоской, но и по криволинейной свободной поверхности твёрдого тела. При этом меняются их скорость, распределение смещений и напряжений с глубиной, а также спектр допустимых частот, к-рый из непро-- рывного может стать дискретным, как, наир., для 404 сяучая Р. в, на поверхность сферы. [c.404]

Информация о структуре ядра содержится в спектре р-мод низкой степени, для к-рых О 0,2 Дф. Эти моды были открыты при измерениях доплеровских сдвигов спектральных линий в излучении от всего диска Солнца (А. Клавери (А. С1ауег1е) и др., 1979]. Спектр колебаний состоит из большого числа пар дискретных пиков, равноотстоящих друг от друга на 68 мкГц (рис. 3). Из теории известно, что эти колебания имеют большое число узлов вдоль радиуса (л = 12 — 35) и для их частот справедливо соотношение [c.583]

Структура электронных спектров кристаллов при обычных условиях сильно размыта под действием тепловых колебаний атомов кристаллич. структуры, и в большинстве случаев наблюдаются широкие размытые спектральные полосы. При гелиевой темп-ре. можно наблюдать дискретные спектральные линии, к-рые возникают при прямых переходах между экситонными зонами, при переходах между дискретными уровнями электронов и дырок, локализованных на дефектах решётки, либо на акцепторных или донорных примесях в гомеополярных полупроводниках (см. Спектроскопия кристаллов). Помимо колебаний атомов на форму и ширину экситонных линий влияют тип связи в кристалле, его зонная структура и микроструктура экситонного возбуждения. В сильнолегир. полупроводниках ширина линии может зависеть от степени легирования. Дискретные линии наблюдаются и при комнатной темп-ре в поглощении и люминесценции кристаллов, содержащих ионы переходных металлов (хром, железо, палладий, платина и др.), лантанидов и трансурановых элементов, имеющих незаполненные d- и /-оболочки. В кристаллах высокого качества линии таких примесных ионов, напр, линия иона в рубине и линия в иттрий-алюминиевом [c.263]

Другой важной характеристикой пульсаций давления является частотный спектр. Измерение этой характеристики проводилось с целью выявления дискретных составляющих в спектре, соответствующих так называемым когерентным структурам. Спектр пульсаций давления в воздушной струе (Уо = 40 м/ с) получен на реализации длиной N = 16 X 1024 чисел с частотой дискретизации /с = 10 кГ% что соответствует ширине полосы пропускания фильтра А/ = 50Гц. [c.574]

В настоящей монографии показано, что решение сверхзадачи получения неорганических материалов с функциональными свойствами, подобными биосистемам, требует использования принципов минимума диссипации энергии (принцип Н Н. Моисеева), принципа минимума производства энтропии (Гленсдорфа-Пригожина), принципа иерархической термодинамики (Г.П. Гладышева), теории В.Е. Панина о генетическом коде устойчивости атома, заложенного в его электронном спектре. Использование указанных принципов и универсальных свойств среды, потерявшей устойчивость симметрии системы, позволило создать универсальный алгоритм самоуправляемого синтеза структур при эволюции физических систем, рассматривающий эволюцию системы только на основе использования дискретных значений управляющих параметров при переходах от одной точки бифуркаций к другой. Универсальность связана с тем, что удалось установить самоподобие связи между мерой (Aj) устойчивости симметрии системы и двоичным кодом обратной связи (т), обеспечивающей сохранение симметрии системы. Показано, что независимо от типа системы, переход от локальной адаптации системы к внешнему возмущению к глобальной, связь между Ai и m определяется функцией самоподобия F, представленной в виде [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...