Конфигурация тройная ударная

При 1 > Правильное отражение невозможно и падающая ударная волна должна разветвиться на некотором расстоянии от поверхности тела, так что возникает картина изображенного на рис. 107 типа с тройной конфигурацией ударных вола и отходящим от точки разветвления тангенциальным разрывом (такую конфигурацию называют маховским отражением). [c.588]

Схема взаимодействия вдуваемого газа с пространственным осесимметричным потоком показана на рис. 6.2.1. Эта схема соответствует картине течения в вертикальной (меридиональной) плоскости симметрии. Струя газа 1 отрывается от острых кромок отверстия, достигает поверхности раздела 9 с основным потоком, разворачивается и обтекает поверхность головной части 2. Внутри струи возникает застойная зона 7 тороидальной формы с возвратным течением, ограниченная разделяющими линиями тока 5. Струя смешивается как с набегающим потоком, так и с газом, циркулирующим в застойной зоне, образуя соответствующие области смещения 10 и 11. В зоне присоединения струи к обтекаемой поверхности (в окрестностях точек пересечения разделяющих линий тока с телом) возникает криволинейный скачок уплотнения 3, который, пересекаясь с головной ударной волной 4 перед поверхностью раздела, образует точки тройной конфигурации 12 0т этих точек начинаются поверхности тангенциального разрыва 14 и результирующего скачка 13. За [c.395]

В баллистических экспериментах, выполненных в 50-е. гг., было обнаружено, что при движении моделей во фреонах в определенных условиях фронт головной ударной волны перестает быть гладким. На фронте головной ударной волны возникают многочисленные тройные конфигурации (пересечения в одной точке трех ударных волн). Картина течения становится такой же, как и за плоской ударной волной при наличии поперечных возмущений. В ряде случаев фронт волны остается гладким, а за ним возникает турбулентное течение. Сопротивление моделей существенно меняется. В дальнейшем были выполнены опыты в ударной трубе с инертными газами (аргон, криптон, ксенон) и с молекулярными (углекислый газ). Выяснилось, что распространение сильных ударных волн (при скорости несколько километров в секунду) имеет ряд особенностей. Фронт волны перестает быть плоским, в ряде случаев фронт разрушается, распределение плотности и концентрации электронов в релаксационной зоне имеет немонотонный характер (рис. 4.1, 4.2). Все эти особенности обнаруживают пороговый характер по скорости волны и начальному давлению. Малые примеси водорода (порядка 1%) оказывают стабилизирующее воздействие на течение. Описанное явление получило название релаксационной неустойчивости ударных волн. Существенную роль при этом, по-видимому, играет интенсивный переход энергии возбуждения в кинетическую. [c.81]

Взаимодействие ударных поляр в плоскостях, нормальных коническим лучам, проходящим через тройные точки маховской конфигурации ударных волн, полученные в численном решении, при а > 15° качественно изображено на рис. 4. Анализ показал, что величины давления за внутренним скачком (точка К1) и за головным скачком на оси симметрии (точка К2) практически совпадают соответственно с максимальными значениями давления на внешней и основной полярах. Следовательно, в подобных случаях по расчету взаимодействия удар- [c.656]

Рис. 4. Характерный тип взаимодействия ударных поляр в тройной точке Т маховской конфигурации ударных волн на сфере р — давление, а —

Рис. и. Тройная маховская конфигурация (излом) в случае пересечения двух ударных волн СЬ и ЬМ (а) и пересечения ударной волны с детонацией (б). [c.392]

Как и в случае пересечения ударных волн разных направлений, при взаимодействии волн одного направления автомодельные решения существуют не при всех значениях параметров набегающего потока (при 7=1,4 только при Мх > 1,305), даже если течение за вторым скачком сверхзвуковое. В случаях, когда автомодельного решения нет, второй скачок расщепляется в точке О (рис. 3.15.9) до подхода к точке пересечения прямых, продолжающих оба взаимодействующих скачка, образуя тройную конфигурацию из одного приходящего скачка ВО и двух уходящих скачков 08 и 00. [c.314]

В действительности истинная конфигурация представляет собой отражение Маха с третьей отраженной волной и вихревым следом, как показано на рис. 8.10. Кроме того, стебель Маха — часть ударной волны около стенки — слегка искривлен. Газодинамические условия на разрыве для трех ударных волн дают соотношения между углами течения и ударными волнами в тройной точке. Если считать, что стебель Маха прямой, то эти соотношения позволяют иным способом определить как функцию от вц,. Этот результат представлен на рис. 8.11 штриховой кривой. [c.289]

С этой точки зрения показателен вариант с увеличенным до 40 размером пластинки. Поле плотности приведено на фиг. 5,6 (i = 300). В противоположность предыдущим вариантам четко выделена область взаимодействия ударных волн с образованием тройной конфигурации, характерной для течений в режиме сплошной среды. Отраженная волна уходит в область хорошо развитого следа и взаимодействует с ним при X > 200. В формировании течения главная роль отводится геометрическим размерам решетки. Если возникает необходимость определения воздействия потока на пластинку, то в той или иной мере потребуется привлечение кинетической теории. В данном варианте С,. = 0.84, Ср = 0.046, = 0.2. [c.165]

Определение этой области требует весьма громоздких алгебраических вычислений. Имеющиеся по этому поводу в литературе результаты (см., например, Р. Курант н К. Фридрихе, Сверхзвуковое течение и ударные волны, гл. IV, ИЛ, 1950), к сожалению, в значительной мере обесцениваются тем, что в них не проводится различие между приходящими и уходящими ударными волнами. В связи с этим в число тройных конфигураций попадают и такие, в которых имеются две приходящие ударные волны и одна уходящая. Но такой случай представляет собой пересечение двух волн, возникающих от посторонних причин и потому приходящих к точке пересечения с заданными значениями всех параметров. Их слияние в одну волну возможно лишь при вполне определённом соотношении между этими произвольными параметрами, что являлось бы невероятной случайностью. [c.499]

Отражение плоской ударной волны от плоской стенки. При малых углах падения ударной волны имеет место регулярное отражение (рис. 3.10, а). При возрастании угла падения начиная с момента, когда в системе координат, связанной с точкой пересечения волновых фронтов, скорость потока за отраженной волной близка к скорости звука, регулярное отражение становится невозможным. Возникает махонское отражение (рис. 3.10,6). При этом частицы газа проходят через два ударных фронта либо через ножку маховской конфигурации (ударная волна ОА на рис. 3.10, а). Эти две области течения разделены контактной поверхностью. Различают простое махов-ское и сложное маховское отражения (рис. 3.10, в, а). Кроме того, существует двойное маховское отражение, при котором на отраженной ударной волне возникает вторая тройная точка (рис. 3.10, 6). [c.77]

Наличие таких режимов обтекания У-образных крыльев свидетельствует о том, что в коническом течении на сфере имеет место аналогия с плоскими сверхзвуковыми течениями газа [8], в которых потери полного давления в прямом скачке превыгпают потери полного давления в системе косой-прямой скачки. Заметим, что в расчетах всплывание точки Ферри наблюдается тогда, когда числа Маха не-возмугценного потока, нормального к коническому лучу, проходягце-му через тройную точку Т маховской конфигурации ударных волн, Мп 1.5. Именно при таких числах М аха согласно данным [8] коэффициент восстановления полного давления в системе косой-прямой скачки превыгпает коэффициент восстановления полного давления в прямом скачке. [c.657]

После длительных и очень трудных поисков К. И. Щелкину (1945) и Я. Б. Зельдовичу (1945) удалось выяснить, что спин имеет газодинамическую природу и представляет собой косую пересжатую детонацию, распространяющуюся с постоянной скоростью вдоль стенок трубы по спирали. Горение в спиновой детонации, как выяснилось, начинается за фронтом ЬМ тройной маховской конфигурации (рис. 11). Волна ЬС этой же конфигурации представляет собой прямой ударный фронт, характеристики которого можно вычислить по теории Зельдовича — Неймана. [c.391]

Однако может случиться, что Х1 > Хтах(М2), т.е. угол обратного поворота потока в отраженном скачке превышает максимальный угол поворота, так как М2 < М1, а Хтах уменьшается с уменьшением М. В этом случае поворот на угол Х1 невозможен, и картина регулярного отражения разрушается, превращаясь в конфигурацию ударных волн с тройной точкой. От тройной точки отходит поверхность тангенциального разрыва, так как сжатие газа в двух косых скачках в общем случае неэквивалентно сжатию в одном скачке. Такая конфигурация отражения называется маховским отраоюением ударных волн. Этот случай показан на рис. 21.2, а. Иногда говорят, что в этом [c.159]

Прандтля — Майера (см. рис. 1.1, б). Внутри волны формируется висячий скачок уплотнения, который, как и падающий скачок уплотнения в перерасширенной струе, отражается от оси струи с образованием маховского диска и тройной конфигурации ударных волн [7]. Отраженный скачок уплотнения этой конфигурации вы- [c.17]

Наличие в акустическом спектре струи дискретных составляющих связывается [14] с ударно-волновыми структурами в струе. При прохождении малых возмущений через скачки уплотнения могут появиться дополнительные источники звука, которые называют шумом на скачках. Следует отметить и возможность нарушения устойчивости струйного течения, связанную с ударными волнами [14]. Одна из них — градиентная катастрофа — обусловлена бесконечно большими градиентами газодинамических переменных за ударными волнами с определенными характеристи ками (интенсивностью и кривизной). Другой причиной является нарушение условий динамической совместимости в ударноволновых структурах, образующихся иа линиях пересечения газодинамических разрывов (катастрофа интерференции). Например, в работе [7] невозможность существования тройных конфигураций ударных волн при малых числах Маха (< 1,428 для 7 — 1,4) связывается с возникновением нестационарного режима истечения из сопел с геометрическими числами Маха при плавном повышении давления в ресивере. Катастрофой интерференции в задачах о распространении скачка уплотнения в [c.19]

Сверхзвуковые струйные течения характеризуются образованием и взаимодействием газодинамических разрывов. Типичными примерами ударно-волновых структур в таких течениях являются тройные конфигурации ударных волн, догоняющие и встречные скачки уплотнения, рефракция скачка на тангенциальном разрыве. В работе [1] перечисленные задачи о взаимодействии скачков уплотнения сводятся к расчету обобщенной ударноволновой структуры (рис. 2.1, а). В этой структуре приходящие волны 1 и 2 — встречные, 2 и 3 — догоняющие) считаются заданными, т.е. в потоке с известным числом Маха заданы интенсивности волн. Задача о расчете обобщенной ударно-волновой структуры сводится к определению интенсивностей исходящих волн 4 и 5 и параметров течения за ними. Известные исходные данные позволяют определить значения газодинамических переменных в областях fag перед исходящими волнами, поэтому задача сводится к расчету параметров взаимодействия сверхзвуковых потоков в областях f п д, встречающихся под углом Ро (рис. 2.1, б). Следует отметить, что изображенная на рис. 2.1,6 ситуация является и самостоятельным газодинамическим объектом, который часто встречается в сверхзвуковых струйных течениях, например, при истечении струи из сопла Лаваля в сверхзвуковой спутный поток, а также в сверхзвуковой аэродинамике на задней кромке профиля (рис. 2.1, б). [c.30]

Значимость полученных решений для сверхзвуковых струйных течений связана главным образом с определением границ областей отсутствия решения задачи. Как показал анализ [9 -13 ударно-волновых структур в струях, во встречных, догоняюшз1Х скачках уплотнения, в тройных конфигурациях ударных волн и в других случаях интерференции газодинамических разрывов всегда существуют исходные данные, при которых ударно-волновые структуры реализовываться не могут. Часто с областями отсутствия решения связывают возникновение нестационарных режимов струйных течений. Полученные аналитические решения и предлагаемые алгоритмы расчета параметров распада разрыва представляются актуальными не только для струйных задач, но и для газодинамического проектирования сверхзвуковых воздухозаборников, аппаратов струйных технологий и других технических [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...