Косая ударная волн

КОСАЯ УДАРНАЯ ВОЛНА 483 [c.483]

Косая ударная волна [c.483]

КОСАЯ УДАРНАЯ ВОЛНА [c.485]

Изменения давления и плотности в косой ударной волне зависят только от нормальных к ней компонент скорости. Поэтому отношения P2/P1 и рг/pi при заданных Mi [c.487]

Когда Ре начинает превышать значение р, появляется отходящая от края отверстия сопла косая ударная волна, сжимающая газ от выходного давления р до давления ре ( 112). Мы [c.505]

Остановимся теперь на соотношениях, характеризующих плоскую ударную волну, возникающую при обтекании с гиперзвуковой скоростью вогнутого тупого угла. В плоской косой ударной волне изменение плотности, согласно (47) гл. III, будет [c.110]

Результаты, полученные в 2—4, могут быть применены непосредственно к расчету гиперзвукового обтекания тонкого заостренного спереди тела, так как течение у поверхности такого тела представляет собой либо течение за косой ударной волной (при положительном угле отклонения потока), либо в плоской задаче течение Прандтля — Майера (при отрицательном угле отклонения потока). [c.116]

Косые ударные волны также имеют аналог в виде косых гидравлических прыжков. Прыжки такого типа возникают, как показано на рис. [c.390]

Класс решений (2.3) допускает построение течений с разрывами типа косых ударных волн, задаваемых уравнением [c.111]

Пусть заостренное осесимметричное тело обтекается однородным сверхзвуковым потоком под нулевым углом атаки и после прохождения косой ударной волны поток остается сверхзвуковым. В предположении, что присоединенная ударная волна является слабой, для описания течений за волной используем приближенное представление для функции G z r) в виде отрезка ряда (1.6) с учетом члена порядка О(г ). С помощью условий Гюгонио [1] получим следующее приближенное уравнение для определения формы слабой ударной волны [c.331]

Соотношения для косых ударных волн можно легко вывести из соотношений для нормальных скачков уплотнения, используя подвижные оси ( 67). [c.40]

Если скорость точки контакта сверхзвуковая, среда впереди ее оказывается невозмущенной, так как возникающая косая ударная волна сжатия в течение всего процесса остается связанной с точкой контакта. [c.25]

Заметим вначале, что первые три условия (20.9) совпадают с условиями на прямой ударной волне (с/ = тг/2) с заменой = = и. Далее остановимся главным образом на преобразовании поля скоростей при переходе через косую ударную волну. [c.155]

Косая ударная волна 157 [c.157]

Рис. 21.1. Регулярное отражение косой ударной волны

Первый большой результат в этой области был получен Исааком Ньютоном. Считалось, что среда состоит из отдельных тождественных частиц, равномерно распределенных в пространстве и не взаимодействующих между собой. Вводится следующая модель взаимодействия этой среды с поверхностью тела при встрече с элементом поверхности происходит абсолютно неупругий удар, при этом частица полностью передает телу нормальную к поверхности составляющую импульса, а сама скользит вдоль поверхности со скоростью, равной касательной составляющей (заметим сразу, что эта схема напоминает поведение газа при переходе через сильную косую ударную волну). [c.178]

Аналогично, используя формулы для изменений давления и плотности на косой ударной волне и оценку для sin (р, получим оценки для этих изменений [c.185]

Перенесение результатов, полученных в Главе 4, на стационарные косые ударные волны затруднено тем, что заранее неизвестно направление стационарной ударной волны. Для волн малой амплитуды это направление близко к направлению характеристики. Если считать заданным состояние перед ударной волной, то меняя амплитуду ударной волны (задаваемую, например, углом ф между ней и соответствующей характеристикой, рассчитанной по состоянию перед ударной волной), можно в пространстве переменных 1 , относящихся к некоторой заранее выбранной системе координат, построить кривую - множество, состоящее из точек, соответствующих состояниям за ударной волной. Эту кривую по аналогии с газовой динамикой будем называть ударной полярой. [c.291]

Соотношения для косой ударной волны [c.203]

Последнее замечание (оно будет использовано в дальнейшем) касается отражения косой ударной волны от плоской стенки. [c.204]

Выведем соотношение, связывающее друг с другом две компоненты скорости газа после его прохождения через косую ударную волну при этом будем предполагать газ политронным. [c.484]

Из этих зависимостей следует, что при гиперзвуковых скоростях в плоской косой ударной волне изменение параметров определяется (как и в течении Прандтля — Майера) одним критерием ЛГа = МнСО — произведением числа Маха на угол отклонения потока. [c.114]

Ударные волны плоско поляризованы, т. е. ректоры Н, и нормаль к поверхности разрыва лежат в одной плоскости. Скорость ударной волны относительно вещества перед ней завпсит от её амплитуды, т. е. от величины скачка к.-л. МГД-параметра, напр, р]. При стремлении амплитуды ударной волны к нулю её скорость стремится к скорости линейных магнитозвуковых волн, быстрой У/ или медленной Зависимость между значениями термодннамич. параметров перед волной и позади неё наз. ударной аднабатой или адиабатой Гюгоньо. Различают параллельные, перпендикулярные и косые ударные волны. [c.250]

Прямая ударная волна при М = 1,5. Картина, состоящая из пар слабых косых ударных волн (М-образные волны фотографий 265 и 269), создается полосками клейкой ленты на нижней и верхней стснках сверхзвукового сопла. Эти волны заканчи- [c.138]

Присоединенные косые ударные волны при обтекании клина сверхзвуковым потоком. Поток воздуха в сверхзвутсовой аэродинамической трубе при М = 1,96 отклоняется заостренным клином с полным углом при вершш1е в 10 и с нижней гранью, параллельной потоку. Фотография, сделанная [c.140]

Цнл1оь1р с плоской передней частью при М = 2,0. Сравнение с предыдущим снимком показывает, что расстояние отхода головной ударной волны для осесимметричного тела примерно вдвое меньше, чем для плоского тела того же поперечного сечения при том же числе Маха, Во всех остальных отношениях структура течения остается примерно такой же-видна точка отрыва и косая ударная волна в Me ie обратного присоединения. Головная волна пересекает пристеночные пограничные слои по двум кривым линиям справа. [Johannesen. 1958] [c.164]

Цилиндр, движ>шийся при М = 3,6 в воздухе. На теневой фотографии показан круговой цилиндр в свободном полете при небольшом отрицательном угле атаки. Кажущаяся расплюшенность переднего торца объясняется на самом деле оптическим искажением. Видно, что косая ударная волна, идущая от точки обратного присоединения пограничного слоя, сливается с волной, идущей от следа. На больших расстояниях эти волны образуют хвостовую часть всплеска давлений от N-образ-ной ьолны, показанной для случая сферы на фото 269 и характерной для любого объекта в сверхзвуковом полете. Фото А. С. harters [c.165]

На теневой фотографии показан шар диаметром 1/2 дюйма, схваченный при его движении в во лухе. тем участком головной волны, который находится непосредственно перед шаром вдоль его поверхности вплоть до угла 45°, течение дозвуковое. На угле примерно 90° ламинарный пограничный слой отрывается, создавая косую ударную волну, и быстро становится турбулентным. Флюктуирующий след порождает систему слабых возмущений, постепенно сливающихся во вторую ударную волну. Фото А. С. harters [c.166]

Поверхности разрыва. Косая ударная волна. Ударная поляра (гипоциссоида). Предельные свойства в гиперзвуковом потоке. [c.153]

Из ограниченности величины Хтах (максимального угла отклонения потока в косой ударной волне) вытекают закономерности отражения косых скачков от твердой стенки или плоскости симметрии течения. [c.158]

При дальнейшем понижении внешнего давления, т. е. при Ра < <Рн Р21в вытекающей из сопла струе образуются косые ударные волны, в которых происходит сжатие потока от давления Ра до Рв-В одномерном приближении можно считать, что вплоть до выходного сечения течение газа описывается при этих значениях р , а также при рв<ра, кривой р = р(Р) при Q = l и о=1. При Рн< Ра в окрестности кромок сопла имеет место течение Прандтля — Мейера. Очевидно, что это течение, а также течения с косыми ударными волнами носят существенно пространственный характер и не могут быть описаны в рамках одномерного приближения. [c.45]

Таким образом, при распространении под углами, не близкими к О и тг/2, пакет магнитозвуковых волн описывается уравнением УКП с положительной дисперсией. Учитывая результаты предьщущего рассмотрения, можно заключить, что магнитозвуковые волны при косом распространении не образуют устойчивых солитонов. Пакеты таких волн коллапсируют или расплываются. При наличии стационарного источника возможна самофокусировка пучка таких волн. В [2.26] отмечается, что коллапс может служить эффективным механизмом диссипации в косых ударных волнах магнитозвукового типа. Поскольку коллас происходит только при частотах, меньших ударная волна бежит со скоростью, близкой к то отсюда следует, что ширина ее фронта должна быть много больше г а. При распространении под углами, близкими к тг/2, знак дисперсии изменяется. Дисперсия в этом случае остается слабой и при частотах, близких к При таких частотах существенной становится дополнительная дифракция в направлении постоянного поля. Для учета этого эффекта проведем разложение вблизи в = во в (1.31). Тогда получим [c.50]

Нам потребуются условия на разрыве для косой ударной волны, изображенной на рис. 6.12. Их легко получить из соответствующих соотношешш (6.95) — (6.97) для ударной волны, фронт которой ортогонален направлению движения. Если течение на рис. 6.12 рассматривается наблюдателем, движущимся со скоростью os Р вдоль ударной волны, то течение со стороны 1 будет представляться направленным по нормали к ударной волне. Тогда равенства (6.95) — (6.97) дают соотношения для прямой ударной волны с = qi sin Р, sin (P — 0). Кроме того, [c.203]

Чизнелл проанализировал эффект всех один раз повторно отраженных возмущений и обнаружил, что их суммарный вклад в уравнение (8.25) гораздо меньше, чем вклады, вносимое отдельными возмущениями. Еще до этого Мёкель [1] применил аналогичные идеи к стационарным косым ударным волнам в неоднородном сверхзвуковом потоке. Неоднородный поток заменялся слоями, разделенными поверхностями разрыва в каждом слое параметры течения были постоянными. Решение строилось по элементарным взаимодействиям на разделяющих слои поверхностях. [c.262]

Косая ударная волна 203 Коула — Хопфа решение уравнения Буссинеска 100, 553 Кристаллооптика 408—414 Кристаллы двухосные 414 [c.609]

Рассмотрено сверхзвуковое обтекание затупленного тела при наличии падающей на него косой ударной волны. Показано, что путем подвода тепла в набегающий поток можно значительно уменьшить возникающие в таких случаях локальные пики тепловых потоков на теле. Суммарный тепловой поток на тело при этом увеличивается лищь на малую долю от подводимого в поток тепла. [c.134]

Постановка задачи. Рассматривается сверхзвуковое обтекание плоского тела при падении на него косой ударной волны (фиг. 1). В таком течении происходит взаимодействие ударной волны перед телом с падающей косой волной. Особенности течений, возникающих при пересечении ударных волн между собой, изложены, например, в [9-11]. Рассматриваемой задаче посвящено множество теоретических и экспериментальных работ [11-15]. В упомянутых и других работах теоретически и экспериментально показано, что при определенной геометрии пересечения косого скачка и ударной волны перед тупым телом образуется струйка тока, проходящая через последовательность косых скачков (случаи III и IV по классификации Эдни [13] эту классификацию можно найти также в [14, 15]). В этой струйке тока потери полного давления значительно меньше, чем в окружающих ее трубках тока. Благодаря этому вблизи точки торможения этой струйки на поверхности тела возникают пик давления и резкий отрицательный градиент давления, а следовательно, тонкий пограничный слой с большими градиентами параметров поперек слоя. Так как в скачках температура торможения сохраняется, то при температуре поверхности 7 Г,,, где Г,, - температура торможения, возникает острый максимум теплопередачи. В настоящей работе исследуется возможность уменьшения этого пика теплового потока путем подвода тепла в набегающий поток. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...