Течение газа дозвуковое сверхзвуковое

Г л а у ц. Смешанное дозвуковое и сверхзвуковое течение газа с твердыми частицами. Ракетная техника, № 5, 147 (1962). [c.507]

Используя уравнение Гюгонио, проанализируем характер возможных течений газа в трубе переменного сечения. Из уравнения (61) следует, что при М <2 1, что соответствует дозвуковым течениям, знаки у дз и течения скорость должна убывать, и наоборот. Для сверхзвуковых течений М > 1 знаки у Рз и Ри одинаковы, т. е. сверхзвуковой поток распространяется противоположно дозвуковому. Чтобы увеличить его скорость, трубу следует расширить. При М = 1 Рз =0, т. е. з достигает минимума или максимума. Можно показать, используя (61), что М = 1 может быть только в самом узком сечении трубы, где з = з,п1ц. [c.570]

Описанные свойства сверхзвукового течения придают ему характер, совершенно отличный от характера дозвукового движения. Если дозвуковой поток газа встречает на своем пути какое-либо препятствие, например, обтекает какое-либо тело, то наличие этого препятствия изменяет движение во всем пространстве как вверх, так и вниз по тече)шю влияние обтекаемого тела исчезает лишь асимптотически при удалении от тела. Сверхзвуковой же поток натекает на препятствие слепо влияние обтекаемого тела простирается лишь на область вниз по течению ), а во всей остальной области пространства вверх по течению газ движется так, как если бы никакого тела вообще не было. [c.443]

Если М < 1, то течение газа называется дозвуковым. если М > 1, то — сверхзвуковым. [c.24]

Условия непрерывного перехода от дозвуковых к сверхзвуковым скоростям. Из рассмотрения общего уравнения (9.45) для изоэнтропического течения газа по каналу переменного сечения [c.313]

Если перепад давлений р —р значителен, как это имеет место во втором случае, то в наименьшем сечении сопла скорость течения достигает скорости звука и дальнейшее течение газа в расширяющейся части сопла происходит с ускорением, т. е. скорость течения непрерывным образом переходит от дозвуковых к сверхзвуковым значениям. [c.313]

Прямые скачки уплотнения образуются при течении газа со скоростью, большей местной скорости звука. В результате прямого скачка уплотнения скорость газа скачкообразно уменьшается от сверхзвукового значения перед скачком до дозвукового значения после скачка. [c.316]

Этот результат означает, что в трубе постоянного сечения с сопротивлением и при отсутствии отвода теплоты непрерывный переход через скорость звука (т. е. от дозвуковой скорости течения к сверхзвуковой) невозможен. В самом деле, допустим, что скорость течения газа в трубе достигла значения щ, большего местной скорости звука с. Так как точка = с является точкой максимума функции з (щ), то з т. е. при переходе через точку [c.326]

Поскольку Н1 > 2, то Н1 > и 2 < а. Таким образом, скачок уплотнения может образоваться только в сверхзвуковом потоке газа, причем течение за скачком является дозвуковым. Поэтому можно сказать, что прямой скачок уплотнения является формой перехода от сверхзвукового течения к дозвуковому. При этом переходе температура торможения и критическая скорость газа остаются неизменными. Действительно, для потока перед скачком справедливо равенство [c.451]

В задачах газовой динамики метод установления обычно применяют для расчета стационарных течений газа в областях, содержащих зоны дозвукового и сверхзвукового течения. В этих случаях уравнения газовой динамики являются уравнениями [c.138]

ДОЗВУКОВОЕ И СВЕРХЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗОВ (ОСНОВЫ ГАЗОДИНАМИКИ) [c.292]

ДОЗВУКОВОЕ и СВЕРХЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗОВ [гЛ. ХХИ [c.298]

ДОЗВУКОВОЕ и СВЕРХЗВУКОВОЕ ТЕЧЕНИЯ ГАЗОВ [гл. ХХП [c.306]

При М>1 давление в потоке газа меньше критического. Это значит, что поток газа не будет аналогичным потоку несжимаемой жидкости. При увеличении сечения канала давление будет снижаться, а скорость течения возрастать. При этом скорости течения газа будут больше скорости звука. Торможение потока газа при переходе от сверхзвуковой к дозвуковой скорости течения сопровождается скачками уплотнения и связано с существенными потерями энергии. [c.127]

Задача 38. Исследовать возможность непрерывного перехода дозвукового течения газа в сверхзвуковое при его течении по неадиабати1(ескому (цилиндрическому dS/dx = 0) каналу. [c.188]

Во всех решетках, прямых и круговых, как неподвижных, так и вращающихся, выходные части профиля не доворачивают поток, так как на выходе из решетки перепад давлений с обеих сторон лопатки равен нулю. В капельных жидкостях (и при дозвуковых скоростях в газах) на выходе из решетки не может существовать разное давление без опоры — лопатки, стенки и т. п. (течение газов со сверхзвуковыми скоростями на выходе из решеток имеет особый характер и будет рассмотрено в разд. 4). Выравнивание давлений идет на каком-то участке (рис. 2.44), где схематично изображены эпюры перепада давлений Ар на лопатке. [c.76]

Изменение направления и величины скорости на самой ударной волне определяется ударной полярой, причем и здесь осуществляется решение, отвечающее слабой ветви поляры ). Соответственно, для каждого значения числа Маха натекающего потока Mi=tJi/ i существует определенное предельное значение угла полураствора конуса Хтах, за которым такое обтекание становится невозможным и ударная волна отсоединяется от вершины конуса. Поскольку за ударной волной происходит дополнительный поворот течения, значения тах для обтекания конуса превышают (при одинаковых Mi) значения (тах для плоского СЛу-чая (обтекания клина). Непосредственно за ударной волной движение газа обычно сверхзвуковое, но может быть и дозвуковым (при X, близких к Хта>) - Сверхзвуковое за ударной волной течение по мере приближения к поверхности конуса может стать дозвуковым, и тогда на определенной конической поверхности скорость проходит через звуковое значение. [c.594]

Леко видеть, что не могут реально осуществляться также и качки, соответствующие участку над точкой О (vi > С], 2 < s). Такой скачок перемещался бы относительно находящегося перед ним газа со сверхзвуковой скоростью, а потому его возникновение никак не отражалось бы на состоянии этого газа. Это значит, что скачок должен был бы возникнуть вдоль поверхности, заранее определяемой условиями обтекания (поверхность, на которой при непрерывном течении достигались бы необходимые условия начала быстрой конденсации). С другой стороны, скорость скачка относительно остаюндегося позади него газа в данном случае была бы дозвуковой. Но уравнения дозвукового движения не имеют, вообще говоря, решений, в которых все величины принимают заранее определенные значения на произвольно заданной поверхности ). [c.690]

Нужно отметить, что истинное давление, которое получается при торможении струи газа, может существенно отличаться от полного давления, определенного но формуле (68). Объясняется это тем, что в действительности торможение струи часто протекает не по идеальной адиабате, а с более или менее существенными гидравлическими потерями. Например, в диффузоре при дозвуковом течении газа уменьшение скорости обычно сопровождается вихреобразованиями, вносящими значительные сопротивления в газовый поток. При торможении сверхзвукового потока почти всегда образуются ударные волны, дающие специфическое волновое сопротивление. Итак, действительное давление в за-торможенно11 струе газа обычно ниже полного давления набегающей струи. [c.32]

График газодинамической функции z X) приведен на рис. 5.22. Минимальное значение функции z X)=2 соответствует критической скорости течения (1=1). Как в дозвуковых, так и в сверхзвуковых потоках z k)>2 значениям 2(Я)<2 не соответствуют какие-либо реальные режимы течения. Легко видеть, что ири замене величины X обратной ей величиной X = 1/Я значение функции г (Я) не изменяется. Таким образом, одному значению % Х) могут соответствовать два взаимно обратных значения приведенной скорости X — одно из них определяет дозвуковое, а другое — сверхзвуковое течение газа. Отметим также, что функция 2(Я), в отличие от всех остальных газодинамических функцдй, не зависит от величины показателя адиабаты к. [c.241]

Для расчета реактивной силы, кроме расхода газа, нужно знать давление на срезе и скорость истечения, которые зависят от потерь как в дозвуковой, так и в сверхзвуковой части сопла. Выше предполагалось, что потери распределяются равномерно по сечению сопла, однако истинная картина течения газа внутри сопла не отвечает этому простейшему предположению. При большой кривизне стенок в области горловины сопла возможен местный отрыв пограничного слоя от стенок, кроме того, в начале расширяюЕцейся части сопла некоторые линии тока сверхзвукового течения сужаются, что приводит к образованию местных косых скачков уплотнения. [c.433]

В частности, площадь узкого сечения диффузора (горла) с учетом влияния пограничного слоя приходится увеличить на 5—15 % по сравнению с определенной без поправкп на его влияние. Чтобы обеспечить безотрывное течение газа в расширяющейся дозвуковой части канала, следующей за горлом диффузора, ее сопряжение с концом сверхзвуковой части осуществляют с помощью специального переходного канала, имеющего весьма плавные очертания с участком постоянного сечения (в зоне горла). Иногда для улучшения характеристик диффузора применяют слив или отсос пограничного слоя через специальные отверстия или щели в стенках диффузора. [c.476]

На практике приходится решать смешанные стационарные задачи, когда в поле течения имеются области как дозвукового, так и сверхзвукового потока. Такого рода задачи возникают при внешнем сверхзвуковом обтекании затупленных тел с отошедшей ударной волной, во внутреннем течении в сопле Лаваля и в других каналах. В этом случае математическая модель имеет наиболее сложный вид — течение газа описывается системой квазилинейных уравнений в частных производных, имеющей смешанный эллиптико-гиперболический тип. При этом положение поверхности перехода от дозвукового течения к сверхзвуковому заранее неизвестно. Расчет таких течений является затрудни- [c.267]

Для решения аэродинамических задач наряду е ЭГДА применяют также магнитогидродинамическую аналогию (МАГА) и газогидравлическую аналогин> (ГГА), причем последняя может быть использована как для дозвуковых, так и для сверхзвуковых течений газа [1,7]. [c.92]

Построение аналитических и даже числовых решений полной системы уравнений газовой динамики связано со значительными трудностями не только из-за сложности физико-химических процессов, но и потому, что в общем случае течение содержит дозвуковые, трансзвуковые и сверхзвуковые области, для описания которых требуется различный математический аппарат. При этом приходится иметь дело сразу с эллиптическими, параболическими и гиперболическими уравнениями в частных производных. В то же время построение некоторых аналитических решений, основанных на приближенных предпосылках, позволяет, значительно упростив методы решения, установить многие качественные закономерности. В настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые аналитические решения, позволяющие выявить ряд важных закономерностей движения газа и являющиеся необходимыми тестовыми примерами при численных расчетах. К числу таких решений относятся одномерная теория сопла, теория простой волны (течение Прандт-ля — Майера, волна Римана), обтекание клина, распад произвольного разрыва, точечный взрыв, решение методом источников и стоков, решение уравнения для потенциала. [c.54]

Из рассмотрения общего уравнения (4.64) для изо-энтропического течения газа по каналу переменного сечения становится понятным, каким образом может быть осуществлено течение газа с возрастающей вдоль канала скоростью (т. е. dw/dx > 0) и непрерывным переходом от дозвуковых скоростей течения к сверхзвуковым. [c.343]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...